第4章 陽子入射反応への適用
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図4.12:炭素生成二重微分断面積(70 MeV 陽子) ;PHTSコードとの比較
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図4.14: E‑TOF二重微分断面積(70 MeV 陽子) ;PⅢTSコードとの比較
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図4.15: ‑リウム生成二重微分断面積(50 MeV陽子) ;評価値との比較
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図4.17:リチウム生成二重微分断面積(50 MeV陽子) ; PHITSコードとの比較
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ヽヽ ヽ
ヽ ヽ
ヽ ヽ
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ヽ ヽ
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0 10 20 30 40 50
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図4.16: ‑リウム生成二重微分断面積(50 MeV陽子) ; PHITSコードとの比較
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0 1 0 20 30 40 50
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図4.18:ベリリウム生成二重微分断面積 (50 MeV陽子) ; PHITSコードとの比較
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図4.19:ボロン､炭素生成二重微分断面積(50 MeV陽子) ; PII汀Sコードとの比較
4.2.2 アルミニウム
ァルミニウムに関しても､ α粒子に対して､本実験値は図4.20､図4.21に示すように概ね原田らの実験 値やLA150と一致が見られたが､計算値の比較では高エネルギー領域で大きな計算値の過′J､評価が見られ た｡図4.22〜図4.26 (70MeV陽子入射反応)､図4.27‑図4.33 (50 MeV陽子入射反応)にBCCで得ら
れたAl(p,He)､ (p,Li)､ (p,Be)､ (p,B)､ (p,C)､ (p,N)､ (p,0)､ (p,F)反応によって301･ 60‑､ 90ldeg･方向
に生成されたフラグメントのエネルギースペクトルを計算値と共に示す｡
概ね､ ISOBAR + GEMモデルによる計算値は実験値を再現している｡特に重い核において再現性がよ い｡しかし､軽フラグメント放出では､炭素の結果と同様に低エネルギー領域では､計算値は概ね実験値を 再現しているが､高エネルギー領域では過小評価の傾向がある.
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10 20 30 40 50 60 70
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図4.20: ‑リウム生成二重微分断面積(70 MeV陽子) ;評価値との比較
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0 10 20 30 40 50 60 70
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図4.22:リチウム生成二重微分断面積(70 MeV陽子) ; PmTSコードとの比較
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●BCC(90dc8)
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0 10 20 30 40 50 60 70
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図4.21: ‑リウム生成二重微分断面積(70 MeV陽子) ; PHITSコードとの比較
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･‑‑PE4lTSPerdJd+GEM) lAL竺竺竺:̲:;
0 10 20 30 40 50 60 70
Energy(MeV)
図4.23:ベリリウム生成二重微分断面積 (70MeV陽子) ; PHITSコードとの比較
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olO203040506070
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図4.24:ボロン生成二重微分断面積(70 MeV陽子) ; PmTSコードとの比較
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‑P川TS(ISOBAR+GEM)
‑‑.‑.P岬+G田切) へ L竺竺望.≡
o l0 20 30 40 50 60 70
Enerw(MeV)
図4.25:炭素生成二重微分断面積(70 MeV 陽子) ;PHTSコードとの比較
10‑1 10 lO 10 10‑I 免ﾂ ﾄ白 ﾄ$42 FVr竰
‑PHITSOSOBAR+GEMー
〜.､..もー‑''‑PH汀恥血i+GEM 匝竺写写.TI
lll ...二琵C.TSOs%iR.GE
10 10‑ 10‑ 10 10‑ 10 10 啌ﾒ粐ﾕ
'..〜 lNb,0,X̲Ep‑70.McVLE5 W'F 超tTﾒ
●BCC(30deg.)
‑PmS(ⅠSOBAR+CEM)
‑‑.PHITSP血i+GEM)
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