012 ガ ン マ 線 ス ペ ク ト ロ メ ト リ ー に よ る プオ{ノレアワトの測定について

Vo 1. 2， (1963) 

012 ガ ン マ 線 ス ペ ク ト ロ メ ト リ ー に よ る プオ{ノレアワトの測定について

西 脇 安本本田嘉秀**森嶋弥重*本 木村雄一郎**古賀妙子制原田武夫*料

On t h e   D e t e r m i n a t i o u  o f F a l l o u t  A c t i v i t y   b y   Gamma‑ray S p e c t r o m e t r y .  

By Yasushi  NISHIWAKI ~ Yoshihibe  HONDA，  Hiroshige MORISHIMA， Yuichiro KIMURA，  Taeko KOGA， and Takeo HARADA. 

The Gamma‑ray spectrum of  the  fallout  was obtained  by RCL 512  channel  pulse‑height analyser， for the purpose of estimating the environmental contami‑

nation by the nuclides of medium half‑1ife， Zr‑95， Ru^・103，Ru‑106， Ce‑14 ，1Ce‑144， and oth‑

ers. The samples of the dust settled down with or without rain were collected in the  large basin at the campus of the Kinki University.  The new ca1ibrating method  by the probability function was presented， to determine the radioactivity of these  nuclides， and discussed in comparing with some other methods.  The method was  found to be suitable for the routine analysis of the environmental samples. 

1

.

ま え カt

き

フオーノレアウトによる環境の放射能汚染の測定評価 において，特にガンマ線放射体は外部照射線源として も注目される。このようなガンマ線放射性核種の迅速 測定の目的に近年ガンマ線スペクトロメトリーによる 方法が広く用いられている。しかしこの方法によって ブオールアウトを含む各種の環境試料中の核砲の定量 を行なう際には，実際問題としていくつかの困難な問 題に直面する。すなわち先ず，試料調整において，い ろいろ性質の異なる試料を取扱うため，自己吸収の状 況も同一にする事が困難であり，幾何学的条件も一様 に揃えることが難かしいこと，また次 lζ ガンマ線放射 核種の種類が多くなり複雑なガンマ線スペクトノレを示 すことが多いので，スペクトル解析によって得られた 光電ピーク面積の定量は簡単に行ない得ないことなど である。特に後者については実際上多くの方法日割引 円が提案されているが，この点について本報において は，乙のようなガンマ線スペクトロメトリーによる核 種の定量について若干の検討を行なったのでその結果

につき報告する。

2 .   実験材料および方法

2.  1標 準 試 料

使用した放射性核種はO.R.N.L.製95Zr̲95Nb， R.C.C.製103Ru.R. C. C.製144Ce̲14^生Pr，および 電気試験所から購入した 18'iCSで，これらを0.5"'"'lN

‑HClで稀釈し，その絶対濃度を4π‑Counterによ って測定した。次に測定試料と幾何学的条件を近似と するため，直径4cm，深さ1.5cmのガラス製シャー レーに， 粒度 400meshのふるいを通した乾燥土壌 5gを入れ，その上に上記の核種を含む溶液を Table 1.の割合で加え乾燥したものを標準試料とした。

2.2測 定 試 料

気象庁所定の有効面積 5，000cm²の大型水盤を近 畿大学屋上に設置して 1ヶ月間の雨水および落下塵 挨を採取した。試料1‑fに対して2mlの割合で6N塩 酸を加え，蒸発乾固し，更に乾燥器中で 110⁰

C

に乾 燥した後，デシケーター中で放冷し，乾固物を秤量し

*東京工業大学原子炉工学研究所 林保健物理学研究室

*牢申放射化学研究室

‑ 63‑

乳鉢で細粉し， 5gを秤取し，ガラス製シャーレーに 入れたものを測定試料とした。

2.3測 定 方 法

R.C.L.社製‑512channel pulse height ana‑

lyser に直径1%inch，長さ2inchのNaI(TI)結 晶を含むシンチレーションプロープを接続した。測定 に際して、ガラス製シャーレーを検出器に密着して行 った。乙のとき試料の厚さは約 10mmであり，試料 表面と検出器との間隔は約 5mmであった。

1000 

400  200 

Channel 

Gamma Specfrum of Fallout Sample No.1 

100 

U}コ己一芸﹂U

且 日

}C30U

Fig.  1 

3 .   実験結果と考察 3 .   1 

ガンマ線スペクトル

得られた測定試料および、標準試料についてのガンマ 線スペクトノレの一部をFig.1および2に示す。

3.2  Fallout中の核種の定量 (a)  Covellの Digital法

先ず標準試料ガンマ線スペクトノレの光電ピークから Covellの方法7)に従ってその部分計数について検量 線を作成した。 Fig.3はガンマ線スペクトノレにおける

光電ピークの模型図である。横軸は channel数，縦軸は測定時間(たと えば30分間)当りの計数値で示し た。光電ピークの最高計数値を ao (counts per 30minutes)とし，

channel数の小さい側における各 channelの計数値をal，a2， a8，…  anとし， channelの大きい側にお ける計数値をbl，b2， b8，…bnとす る。

aoを中心に両側にロchannelづつ をとり， channel数 (2n+1)につ いての全計数をPとし，直線an"':bn

9595  Zr.Nb  2・10³

a  o E 

'" 

M  4)  白1・10³

m  H a  s 。

u 

によって分割された上側の部分計数をN.残りをQと すると

P二N+Q

Pこ aoナ(al十a2+・・・+an)

十(bl十b2+

…

bn) P=ao-ト ~ai+ 

I : :  

bi 

Q=(n+ 

1 . ‑

)(an + bn)  (3)  となり，乙れらはガンマ線スペクトノレの実測値から得 られる。又部分計数 Nについての標準偏差は

Gamma Bpecfra of Standard  Samples 

( 1 ) 

( 2 )  Fig.  2 

十n

A Pattern of Photopeak of  Gamma‑Ray Spectrum 

‑n 

Channe I Number  Fig.  3 

‑ 64

一

部分計数Nについての検量線を作成するために，土 壌に加えた標準物質量 (mμcJを4πカウンターで得 た絶対値から求め， channel数n=

10 についての部分計数Nを計算し て， Table 1， Fig. 4， ζ示す検量I 線が求められる。乙の表において

(4)式を用いて計算した標準偏差の 数値を示す。 Fig.4， I乙描いた検量 線と実測値の偏差dから，実験的な 標 準 備 イ 吾 (nは測定値の個 数)を求め， 144Ce， 108Ru， 13'iCS  および95Zrについて 4.2，8.1，8. 3， 6.0 %を得た。

そして雨水および自然落下塵壊の ガンマ線スペクトノレから channel  数n=10についての部分計数値を求 め， Fig4.の検量線を用いて， Ta‑

ble 2.の結果を得た。こ乙に示した 数値は測定値に減衰の補正を加えて 得た試料採取時における放射能であ

る。

Sample!Sampling! J1~i~h! of 

‑1  Dried Sam‑

No  1 Time  1 _{.L U ll C}  

I 

ples  (g) 

4L

一

噌・4・唱EA

1 a  

ot H n   ao  

F c  

ns ・1e

VJ l 

‑' p 

・1

・m

m

‑ r a a  

dSR Aは

g

2

・m

m

eD n 

噌EE4b 

a 

T  Vol. 2， (1963) 

/....T， /   1¥1.1¥1. 

ムN

= 

.t/ N 

+ 

(n-~  l!n 十 ~H a: n十bn)  V ¥ 2 / ¥ 2  } ¥ ー / で表わされる。

Partial Counts (N) for Gamma‑Ray Photopeak  of Standard Samples， Channel Width n二10

I 

Activity 

I 

NetC ou凶 s

I 

Standard D̲eviation 

Nuclide 

I  ‑I 

N ムN

mμc 

I 

counts per 30minJ  counts per 30 min  (4) 

59.33  18352.5  土502 47.46  16727.0  土450 144Ce‑1HPr  35.56  12188.5  土416 23.56  8708.0  士322 11. 84  4913.0  土264 48.38  5799.0  土530 40.81  5247.6  土528 103Ru  30.64  4307.0  土404 20.43  2674.0  士342 9.68  817.5  土225 52.04  5416.5  土583 41. 63  4325.0  土491 13'iCS  31. 22  3487.5  土430 20.82  2351. 5  土344 10.41  1056.5  土260 54.86  5591. 0  土679 43.89  3810.0  土603 95Zr̲95Nb  32.29  2762.4  土 527 22.27  1985.8  _土416 10.10  898.0  _士321 Table 1 

1  ! A 

~~.^""

3.1963 1 .  

^I 

^6.5v¹ム⁴τ 

ー l

2  ! Sep'1^"" !  6 可 可 凸

3.19631. """ 

3  ! O，L;<_....，...

…

_.

噌

_{..，..........}  ^6.4140

144144 

Ce'Pr，  2Xlo" 

Total  activity  (mμc) 

141Ce，144Ce‑144Pr 10，3Ru，106Ru‑10_<lRh 95Zr̲95Nb  38.9  25.1  11. 7  10.6  9.8  6.4 

9.4  8.3  4.9  Activity Per Unit Area(mμc/m2)  141Ce， 14壬Ce‑144Pr103Ru，10<lRu̲106Rh 95Zr̲95Nb 

77.8  5 0.2  23.4  21. 2  19.6  12.8  18. 1  16.6  9.8 

‑ 65‑

101  Ru 

Activi ty  (mμc) 

Calibration Curues for Standard  Samples  (channel  n=10) 

60 

明'" 

コ E  E  ζコ

<'"> 

』ω  E 

'" 

}  E コ u ロ

‑'" 

司

田.

g 1X1O' 

o 

Z a.. 

‑

z _帥

← ε_コ= 

Cコ

<...> 

同

』 ζ L  司

Fig..  4 

O  O  0.5  0.4  O  O  5  0.552  0.2905  0.4190  0.3782  0.0408  10  1.104  ^品。1348 O. 7304  0.4788  0.2515  15  1. 656  0.0490  0.9020  0.3353  0.5667  20  2.208  0.0137  0.9727  0.1539  0.8188  25  2.760  0.029  0.9942  0.0488  0.9454  30  3.312  0.012  0.9976  0.0092  0.9884  0.011  0.9978  0.0018  0.9960 

00  I  O  1.  O  1. 

f 

The Rela tion between Partial Coun ts  of Photopeak (N)  and Channels (n) 

Q'  N  n 

I  x二(吾~

P 

Table 3  (b)確率関数法

われわれは確率関数を利用するガンマ線スペクト ノレの補正法の一つを考案したので，その方法を次に 示す。 光電ピークの形状は Gaussの正規分布に 従う乙とを前提として，確率関数を用いて計算を行 なうので，標準核種試料のガンマ線スペクトノレの，

光電ピークの形状について検討した。各channel に対する光電ピークのプリンターによる計数値の累 積数を計算し，正規確率数にプロットした (Fig.5)。

f 

=  ‑ v   . ‑ 2

2

: ‑

77

‑

:  J 

( e ‑ 日  

‑x² /2 d 

Q 

λ二 5.08

0.8 

0.4 

( g

H E

? 7

Z H

L )

 

白戸市

EM E‑

ヒ‑

コロ ()

↑ 0 0

一戸司江

~99

99 

Channel  Nuwber 

Fig.  5 Distribution  of  Photopeak  Counts  on the Normal Probability  Function  Section Paper 

95  1 0 0 0 0 0 0 0 0 5  

引

8 7 6 5 4 3 2 1

川 駅 ( 相 )

h u g

ヨV

E

﹄

22 2E SU 4

0.1 

4 

実

̲  calc 

o Zr  obs. 

"J  Ru  obs.  D Cs  obs.  X Ce  obs.  2 

Ratio  of  channel  Numbers to  Standand  Deviation  (n/o‑)  Fig.6  Cosnting Rate at Various Channel 

。

× 

受

× 

n 

×  1.0 

民叫

内HV

一n

qa T

己

﹄ 口 一

‑HUL

一 牛

この図から縦軸の10%から90必までの範囲を見ると 十分直線とみなすことができる。

ガンマ線スペクトノレの光電ピークにおいてt chan‑

nel数nを変えた時の部分計数Nがいかに変化するか は光電ピーク分布の標準偏差λが知られ

ていれば，次の (6)(7)(8)式のごと く，確率関数を用いて容易に計算するこ とができる。

z ‑

^{二 rとおけば}

r 

x̲ ̲1̲̲ ‑x² /2  P= 1‑2¥ー よ= e‑....  / ~ dx (6) 

j ν/2π 

Q‑2 、 一

^/2三⁷一^7:e ‑x²/2 ^(7 ) 

n/町

Fig.7  Calculated and Observed Values of Total  Counts P 

‑ 66‑

(8)  これらの関数の値を数表10)11)から求め て得た結果を Table3.およびFig.6!ζ 示す。また標準試料についてn二10のN

N二 P‑Q

から(10)式を使って求めた。

， 1 . p ‑ W2 

/ (2~，2)二 iBA­

. 1  

2noλ^じ 2au  2

i 1 五 五

λ.

2w = 2.354λ (10)  その誤差は確率関数法において n二35検量線から(6)(7)(8)式を 用いて任意の n(例えばn=10)の 検量線が計算できる。得られたn二10 の検量線の相対誤差は大きくならな い。すなわち今，検量線作成の際は大 きい値 (n=35)について高い精度で 測定できるが，試*i測定の時には相隣 る光電ピークの干渉のためnを大きく取り得ず小さい n (n^ご10)にしなければならないような場合を考え ると，検量線 (n=10)の誤差を，117，試料測定 (n=

10)の誤差をゐとすれば， digital法による放射 能値の誤差はλd=.I有平王子となる。検量線 (n= 

35)の誤差をゐとすれば，計算で得た検量線 (n二

10)の誤差はゐであり，確率関数法による誤差は λp 二、/疋τÀ~ーとなり，丸g くλ1 であるから， 7，pは digital法にする誤差λdよりも小さく，精度よく定 量できると思われる。

確率関数法による定量値(Table4)に対してdigi‑ tal法の結果 (Table2)をこれと比較すると 95Zr および103，106Ruの値は大約一致するが 141，144Ce  について若干の相異が認められた。確率関数法の特長 は計算も容易であり，精度もよいと思われるので，日 常の分析に使用し得る。

(C)図式レスポン関数法

標準試料のガンマ線スペトノレの図式レスポンス関 数釣について検討した。レスポンス関数はFig.10に (9)  Vo1. 2， (1963) 

‑ Calc 

。

^Zrobs 

マRuobs 

o ^Cs obs 

X Ce obs 

× 

× 

同M

(口 σ4 lE

﹄口 F

‑ N Z } Z

2  n/tt 

。。

L 

Fig.8 Calculated and Observed Values of Partial Counts N 

3 n u

‑‑  

勺 〆﹄

E  ι3 0. 

z: 

10³ 

m).ic 

Calibration Curves for 95Zr  (n二5'"""‑'35)

Fig.  9 

Co 

C3 

Table 4.  The Activity of Fallout  (n=35

い

tand山 amples)

n=10 for Fallout Samples. 

Samplel.Activity Per Unit Area (rr

門

1m²)

No ^山 Ce，144C~-:-._ jl03Ru， 106~1:1:_. j 95Zr‑

144Pr I  I06Rh I  95Nb  ^Cz  .

，  

‑

₌ ^網目

ヒ泊

‑

E ^E コ ιo .J 

21.8  12.5 

8.34  54.9 

21.6  17.8  139 

39.2  32.9  1 

2  3 

CI 

を算出し，検量線を描き，測定試料についてn=10の Nの値から，核種の定量を行なった。 (Table.4)。 Table 2.の値とほぼ一致している。

と乙で光電ピーク分布の標準偏差λは半値巾 (2w)

X I 

A Schema of Gamma‑Ray Specfrum 

Channel  Number  X3 

Fig.10 

‑ 67

一

XI/

川 / ρ ぐ

/①F 

① / ' 0  

X2/XO 

1.0 

回

¥ 

回、回

X3/XO¥ 

ωC O

一‑

uc L

白川 一c oa

∞ 由 江

↑

0的山コ一間﹀

0.5 

Half  Width  100 

〆 〆

50 

( 一 UEC

司王 也

V一 町 山 内 山 由 玉 吉 三 一 ) 一 三 ご 司 工

0.1  0.5  Energy of Gamma Ray (MeV)  0.5 

. / 一

11‑4 

おける光電ピークの最大計数値を標準として，光電ピ ークとコンプトン散乱の中間にある最小計数値，コン プトン散乱の最大点，および後方散乱の最大点におけ る波高比および計数比をとった。乙れらの比がガンマ 線エネルギーに従って両対数グラフ上で直線的に変化 するととをFig.11(乙示す。

次にレスポンス関数を用い， fallou t試料 (No.1) について95Zr，137CS， 103， 10GRu， 1虹 14品C eの4核 種についてガンマ線エネノレギーの高いものから順次に stripping method Iζ従って作図的に差引きFig12  を得た。乙の結果得た計数値を検量線に当てはめて，

放射能を求めた (Table5)0 Table 2およびTable 4の値と一致したものと思われる。

Fig.  11‑1 

0.5 

•

0.1 

Fig. 

CMev)  Fig.  11‑2  1.0 

Fh2u 

nU  

ωc

二o

U コ斗山市山E

c oa ω

由 民

﹄的出コ一国﹀O

Zr+ Nb 

¥  ↓ 

(a)  (1)  Fa¥ ¥ou¥  Samp¥e  NO.I 

95̲  95  (2) "Zr+'‑Nb Slilndard  1000 

C之 主主

〈コ e円

」w 

且 500

'

" 

‑

^c::^::.   u o 

/ ノ

山///

0.1 

r:;  Cコ

・←~g 0.05 

::::> 

u‑

Q J   包n r:;  Cコ 0‑

v )   Q J   Eピ

』 争 ‑

Cコ

v> 

Q J  

= コ>

" "  

‑

-~\司--

4・"、司‑ノ

l 一 一

^¥¥日

^L

^--~'. 、 /

^{/ /}  

、 ノ

200  0.1  0.5 

Energy of Gamma Ray (MeV)  Fig.  11‑3 

Response Functions of Standard  Samples 

300  Channe¥s 

Fig.  12  (a) 

100 

‑ 68‑

Fig.ll 

Vo1. 2， (1963) 

1000 

E  Cコ ぐ，..，

」

'"a.  

的 500

c:  二 コ Cコ にJ

(3)=(1)‑(2)  (4) 137Cs  Standard 

hHW ( 

『一ー一-~ー^『

Fig.  12  (b)  10

∞ 

" 

Q )   :::> 

c:  E 

Cコ

ご500

Q )   Q .  

(c)  (5) = (3)‑(4)  (6) l03Ru Standard 

100  200  Channels 

Fig.  12  (c) 

Fig.  12  Resulfs of Stripping Method  for Fallout Sample No.1 

3 . 3

線 量 の 推 定

光電ピークから得た核種の mμc数を Hunter‑

Ballouの数値めと比較して核分裂生成物の年令を

1000 

酎ザヨE‑一孟口

内 巳 'F 山 山T PU ll u‑

‑

町

a偽 白

(d) 

:;;  500 

0 .  

300  (7)=(5)‑(6) 

Eコ

O U

200  Channels 

Fig.  12  (d) 

Tabel 5.  The Activity of Fal1out， from  Response Functoin Method  Max. Counts I!̲esylts  fror

山 仙

^Tity

IResponse Fun‑I  of  in Photopeak [ction  Method[ Fal10ut 

Counts Per 

30min.  Counts Per 

30min.  mμc/m2 

300 

95Zr̲95Nb  _{350  350  21.8}  137CS  250  210  10.8  103，106Ru， 

400  220  3 O. 2  106Rh 

14 ，1144Ce， 

1200  700  I 116.5  144p~'

I 

求めた。 Fallout試料中の (141Ce+1^叫Ce十144Pr) /(95Zr+95Nb)および (103Ru十lOGRu+106Rh)/

(95Zr+95Nb)の放射能の比を求め， 年令を計算し た (Table6，7， Fig. 13)。

Table 6.  Activity Ratio of Fission‑Product Nuclides and Fallout Samples，  Age  of  F.  P.  (days)  Fal10ut Samples 

141，1壬生Ce，14壬Pr/05Zr，05Nb  [ 0.712  103，I06Ru， 106Rh/95Zr， 95Nb  I 0.114 

300  I 350  I 365  I 548  I 730 

Table  7.  Age of Fission Products 

3 

from  Ce/Zr 

I 

580  from Ru/Zr I (665) 

505  (690) 

5.62  1. 27 

4.74  1. 70 

ここで， Ru/Zrから得た年令は試料採取期日の順 序とも一致せず，また核爆発期日に比較して幾分大き 過ぎる値を示すので、採用しなかった。なお得られた 年令値は，期日の異なる核分裂核種の混合，および生 成時から採取時の間における fractionationめなど のため，偏差が加わり，核分裂性物質も235Uのほか 239PUなどが考えられ， 速い中性子による生成物の

‑ 69ー

Table 8.  Radiation Dose!))  (at  1 meter from the Earth) 

[mrad/year. m²/mμcJ  0.0835 

0.055  0.003  0.08  141Ce 

Table 9.  Radiation Dose by Fallout  (at  1 meter from the Earth) 

Cmrad/yearJ 

3  141Ce 

0.018 

O  2 

O  O  Sample No 

10(JRu十lO(JRh

1)5Zr

+

¹⁾5Nb 

103Ru 

14壬Ce

~XX 1 

X 

2 

3  10 

日mv百一一UコZ﹄

0 0

一日間EKZ

一﹀ 一日 ハ}

︿

0.0985  O  0.118  O  0.416  O 

1壬4Ce，14生Pr 103Ru 

0.321  0.389 

0.989 

h R 

n u 

u 

R 

OU 

噌 ム

0.1 

0.696  1. 04 

1. 82 

1)5Zr^，1)5Nb  400  600 

Age  of  Fission  Products  ( Days) 

①Hunter ‑Ballou  x Samples 

1.12  量の推定には土壌試料が望ましいが，ここでは適当な 試料がないため水盤試料を用いた。そのため地上に落 下した放射能が再びリサイクルして正誤差を生ずるお それがあるが，ここではこれを無視して概略値を算出

した。

1. 54  3.22 

Summation 

Estimation of the Age of Fission  Prodncfs 

Fig.13 

3 . 4  

光電ピークの計数効率

得られた計数値の信頼度の確認のため，また任意の エネノレギーを持つ核種の定量化使用できるため，計数 効率の検討を行なった。光電ピークにおいて， chan‑

nel数n=10の部分計数N (cpm)について(11)式か ら計数効率を求めた (Table10.  Fig.14)。 合有も予想され，正確な値は得られないが，ととに使

用する目的には概略の値で十分である。この年令 (30 0"'700日)において，Hunter‑Ballouの図表から，

141Ce および 103Ru の放射能は全放射能の 1~ち以下

となり，無視できることがわかった。

地上 lメートルの高さにおける線量率はI.A.E.

A.の発表による換算値の (Table8)を用いると Table 4の数値からTable9の結果が得られる。線

Count.  Efficeiency for Partial Photopeak of Standard Samples  y‑Energy 

Nuclide  Count.  Eff. 

Net Counts  a  N  Counts/30m  Activity 

disint/30m Nd  Abundance 

ε  気づ Table 10. 

MeV 

11qLqOAιZFhH 

2.47 ^X 10‑²  3.13 X 10‑²  2.74 X 10‑²  2.93 X 10‑²  3.32 X 10‑²  18353 

19727  12189  8708  4913  3.96 X 10⁶ 

3.15 X 1O(J 

2.37 ^X 10⁶  1. 58 X 10⁶  0.79 X 10⁶ 

‑ 70

一

1.72 

11  11  11  11 

0.133 

11 

11  11 

144Ce，144Pr 

11  11  11  11 

No 

Vol. 2， (1963) 

6  103Ru  0.495  90  3.36 X 106  5800  1. 92x 10‑3  7  ^{11  11}  11  2.72 X 106  5248  2.14 X 10‑3  8  11  11  11  2.04 X 106  4308  2.35 X 10‑3  9  ^{11  11}  11  1. 46 X 106  2674  2.17 X 10‑3  10  ^{11  11}  I!  0.65 X 106  817  1. 41 X 10‑3  11  137CS  0.662  93  3.06 X 106  5417  1. 90 X 10‑3  12  ^{11  11}  11  2.43 X 106  4325  1. 91 X 10‑3  13  ^{11  11}  11  1. 83 X 106  3488  2.05 X 10‑3  14  I!  11  11  1. 22 X 106  2352  2.06 X 10‑3  15  11  11  11  0.61 X 106  1057  1. 85 X 10‑3  16  95₂ r， 95Nb  0.76， 

o .  

72  98  3.66 X 106  5591  1. 52 X 10‑3  17  11  11  11  2.92 X 106  3810  1. 33 X 10‑3  18  11  11  11  2.18 X 106  2762  1. 29 X 10‑3  19  11  11  11  1. 67 X 106  1986  1. 36 X 10‑3  20  11  11  11  0.67 X 106  898  1. 23 X 10‑3  21  22Na  0.511  200  8.45x106  52780  3.12 X 10‑3  22  54Mn  0.842  100  3.61 X 106  6335  1. 75 X 10‑3  23  137CS  0.662  92  1. 23 X 107  26602  2.16 X 10‑3  24  60CO  _1.17  100  1.18 X 107  10860  9.20 X 10‑4  25  22Na  _1. 28  100  8.45 X 106  6185  7.32 x 10‑岳

ークエネノレギーのガンマ線のabundanceである。

またRCL製の直径.1.5cm，長さ9.2cmの棒状標準 試料について同じ条件でαを求めた。

なお更にいろいろな試料についてのガンマ線スペク トノレについて検討を続けている。

(1964年3月31日受理〉

1 )飯沼武，平本俊幸 Radioisotopes，12 N o.  2，182‑99 (1963) 

2)天道芳彦， ib. 12， No.2， 200‑205 (1963)  3)山下幹夫，渡辺博信;放医研年報(昭和37年度)

181‑184 (1963) 

4)山下幹夫，渡辺博信;日本原子力学会誌

5

，No.

10， 823‑827 (1963) 

5)浦井達夫 ib.  5， N 0.10， 828‑832 (1963)  6)真室哲雄;吉川和子，松並忠男，藤田晃，東俊

雄 ib.4

，

No.12

，

860‑866 (1962) 

7) D. F. Covell ; Anal .Chem. 31

， 

1785‑1790  (1959) 

8)  H. F.  Hunter and N. E.  Ballou ; Nucle‑

onics， 9， N 0.11， C‑2. (1951) 

9) IAEA ; Selected  Topics  in  Radiation  Dosimetry (1961) 

10)日本化学会;引化学便覧"P.34 (1958)丸善 11)木村健二郎;引放射線データブッグ"P.216  (19 

58)地人書館

一 参 考 文 献 ‑

10 

Fig.14 

︺ ¥

︑ 山

?

}¥

¥γ

・

E d

‑

‑

① ︑ ・

10 

Energy  (Me V) 

Counting Efficiencies for Partial  Photopeak  (Channel n二10)

• Standard Samples in Dried Soils 

①RCL Standard Samples 

(也)ぷ

ωω QO

判︒﹄仏︻吋

ZL

円侭円円いO﹄

ω ω 目︒ ロω 叩ハ )む し同 一回 .一

↑ロ ロ

o u

10  01 

α . N   Nd ・ε

ただしNdは核種の崩壊数 (dpm)

，

eはその光電ピ

‑71‑

︑

iノ 噌Eム 噌IA〆ft︑