西条市における被圧地下水の観測

西条市における被圧地下水の観測

松原 茂*・古本勝弘*

武 政 剛 弘 * ・ 前 田 佳 朗 * *

O b s e r v a t i o n  o f  t h e  F l u c t u a t i o n  o f   Water Heads and Flowingof  t h e  A r t e s i a n  W e l l s  d u e  t o   T i d e  i n   S a i j o

Ehime

J a p a n .  

hy 

S h i g e r u   M A   TSUBARA 

( C i v i l  E n g i n e e r i n g )  

K a t s u h i r o  FURUMOTO 

( C i v i l  E n g i n e e r i n g )  

T a k e h i r o  T  AKEMASA 

( C i v i l  E n g i n e e r i n g )  

Y o s h i r o  MAEDA 

( N a g a s a k i  P r e f e c t u r a l  O f f i c e )  

I n  t h i s   paper ，  t h e  o b s e r v e d  d a t a  concerning with  f l u c t u a t i o n s   of  t h e   water  h e a d s   and flowing o f  t h e  a r t e s i a n  w e l l s  due t o  t i d e   i n   S a i j o

Ehime a r e  a n a l y z e d .   Making  u s e  o f   t h e  r e s u l t s   o f  t h o s e  a n a l y s e s

t h e  a u t h o r s  show t h e  flow  d i r e c t i o n  of a r t e s i a n   ground  water  and  t h e   l e n g t h   o f   t h e   a q u i f e r  by t h e  unsteady e q u a t i o n  f o r  a r t e s i a n   ground w a t e r .  

Moreover

t h e  c o e f f i c i e n t   o f  l e a k a g e  from a q u i f e r  which e f f e c t s   on t h e  s u b s i d e n c e   o f  t h e   l a n d  and v a r i o u s  c o n s t a n t s   o f  w e l l s  f o r   pumping p l a n  a r e  c a l c u l a t e d .  

1)  まえがき

地下水は水質的にも水量的にも安定しているため，

古くから重要な水源として利用されてきている. 近 年，都市における水需要の飛躍的な増大に伴い，地下 水の利用量も急激に伸び，時には地下水の過剰揚水が 起り地盤、沈下，水源の枯渇，海岸地帯では地下水の塩 水化等を惹き起こし，社会問題化している.こうした 被害を未然に防ぎかつ地下水を有効に利用するために 昭和55年9月28日受理

*土木工学科 料 長 崎 県 庁

は，地下水の賦存状態を的確に捕らえる調査方法，解 析方法を確立するととが望まれる.本報告による観測 が実施された愛媛県西条市は石槌山系を北に流れ下る 加茂川の扇状地に拓らけた都市であり， 自噴する豊富 な被圧地下水は有名である.

F i g . ‑ 1

60 西条市における被圧地下水の観測

圧水であり，瀬戸内海側は潮汐の影響を強く受けて自 噴量を増減する荷重型の被圧水となっている1）．過去 においては，当地で資源科学研究所の鈴木などにより 工業用水利用の立場から再三調査され，自由，被圧両 地下水について賦存状態，賦存量ぞ水温及び水質につ いての報告がなされている2）．また秋葉は農業土木的 な立場から干拓地の地下水研究の手初めとして西条市 をとりあげている3）．この報告は前述の荷重型被圧水 の自噴帯に設けられた多数の堀抜井戸について実施さ れた海岸潮汐による噴出量と水頭の変化の観測資料を 基に種々の考察を行なった．

 すなわち観測結果を的確に説明し得る被圧地下水層 の構造を推定し，これに対する地下水流の微分方程式 を設定した，この方程式の解を利用して帯水層の内陸 への延長距離を決めている．これは潮汐による被圧水 頭の振動を利用して流向，被圧地下水の酒養地点の推 定に対する簡便法を提案したという点で意味があろ

う．その他，被圧地下水の解析に必要な諸係数の情報 を提供するという意味で，地盤沈下対策などに大きな 意義をもつ係数と考えられる帯水層からの滲出量係 数 さらに揚水計画に対して重要な井戸に固有な常数 を算出している．尚，この報告は著者の一人松原が昭 和29，30年に観測で得ていた資料を再整理し，纒めた

ものである．

2）観測と解析

 観測場所は加茂川河口の右岸の干拓地でFig，一1に 二重丸で示す地点である．この干拓地内には多数のカ ンガイ尊皇抜井戸が分布し，多量の被圧地下水が自噴 している．観測はこの自噴する井戸において潮汐によ る自噴量と水頭の変動を測定した．第一回目の観測は 昭和29年3月10日から11日にかけて行った．詳細な観

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@、^{、 （45qm＞、}_{＼起安錨  F＼x}

D

Fig．一2 Locations of observation artesian wells．

測井の分布をFigr 2に示す．すなわち海岸線に直角 に内陸に向け一直線上に位置する自噴井のうち比較的 噴出量の多いもののうち5点を選んだ．図中No．1か 月No．5までがそれである．自噴井下の数字はNo．0

（海岸の堤防直下）からの距離を示している．噴出速 度の測定は井戸筒（直径5〜6㎝程度の竹筒）にゴム ホースをかぶせ針金で締め水の漏れをなくしておき，

ホースの［コを噴出孔の口の高さに保って噴出する水を バケツにうけ一定容量（124）の水がたまるに要する時 間をストップウォッチで測って一秒間の噴出量を計算 した．観測は潮汐を考慮して太陰時の2時間（太陽時 2時間4分）おきに行い，潮位も験潮陣を用いて同時 に観測した．この観測値をTable−1に示す． Fig・一3 は各観測井の噴出速度と，潮位の時間的変化をグラフ 化したものである．第二回目の観測は昭和30年3月24

Table−10bserved data in Mar．10−11．1954．

   千

 ご

       帖 川 ま

   寒、

      ニ ミ

／ 1！婦P

、×、

吻不乱樋定

温口口段血

ででτ7㌧落差型自唱希 いしつもやま     〔痢状地）．

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∠〜zンz22：ン荷望型自計購     し  まの  〃ノ 3勇泉

0     ｛    2km

  、一一一、   一島 Uu ．叫μ

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ｱト＼・岬

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    竃 ＼《

     ≧ 、

      ）多多

Fig．一1 Conditions of groundwater in Saijo，

    Ehime．

time

■・52

1、／sec

潤Dql 0．52 o ^OI〔｝95

皿

13・56 057 089 056 ^0．5ア OJ85 ^4．45

16：00 O142 0．71 041 ^{0．41 0}

18：〔玖 0ユ6 ^{0．ユ7 0．ユ2 0。］2} 一     一    一

20・08 一     一    一 一     一     r 一     一     ．一 ｝     一     一 『     一     一  ・

21 一     一     一 一     一     一 一     一     一 冒     凹     一 一     一     儲

0・16 0．35 0喬3 ^0．24 OI21

2・20 069

正｝・2り 077 ^{0．86 0、自8} 053 0

8・32 ^0．28 057 020 0ユ5 005 ²

10136 0．32 0、13 0．19 0ユ8 ^{0，〔〕馳 5．33}

ユ2・40 0．60 ^0．ア5 0

11・鱈 077 ^{0．86 0．45 0．52} 0．9

161聡 ^{0．60 0．73 0．鱗 、41} 031

sum

tO

塁

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． tide 噸麗（工1 φNO，2

。，Nα3

● NO，4 0 翼0、5

玉 書

F

40

o

 11β2．  16；00   20：08    0：16    4＝24    8：32    12；40    τ6：48

       Time

Fig．一3 Fluctuations of flow of the artesian     wells and tidal variation in Mar．

    10−11．1954．

日から25日にかけて行った．このときの観測点の分布 もFig．一2にあわせて示している．純乎A， B， c，

DおよびEがそれである．二回目は前回と異なり，

井筒にゴム栓をして中央にガラス管を通して被圧水頭 を2時間（太陰時）おきに測定した．なお被圧水頭は流 出口より測定した値である．この観測値をTable−2 とFigド4に示す． Figヂ3を見ると潮位変動に比し て井戸からの噴出速度の変動は位相が若干遅れている が，自噴井相互間では位置がNo．1よりNo．5まで が500批以上離れているにもかかわらず位相の差はほ とんど見られない．これをもう少し詳しくみるために 10日16：00から11日14：44までの観測値を調和分解し た結果をTable−3に示す．ここで海岸潮汐による被 圧水頭変化ξと湧出量の変化ρとの間には野満4）ら によって次の関係が示されている．

100

曾 冨 重5σ 琴

ρ＝cαξ＝σαメ）／ρ9 ^（1）

ここに，αは堀抜井戸の断面積，Cは各井戸に特

Table−20bserved data in Mar．24−25．1955．

time

B

D

14；00 ^C皿Q8．7 33．9 33．0 19．0 18．6   。C P2．0 16；oタ ＿14，6 ＿10．4 ＿14．8 ＿22．0 一23．0 11．0 τ8ρ8 一38．6 一26．9 一25．0 一34．1 一25．8 11．0・

20；12 一1．0 『0．0 一16．5 14．0 30．0 ㌔噌＿ ＿

22；16 72．0 87．0 101．5 82．5 100．5 8．0 0；20 81．0 87．5 89．2 71．0 80．0 ^5．7

224 ^{36．8 39．4} 36．8 24．8 28．2 5．6 4；28 14．5 一8．5 一12，5 一20．0 18．5 6．3 6；32 一33．2 一21．0 一20．2 一29．4 一23．0 7．5 8；36 ^層¶5．0 32．2 41．1 21．1 42．0 10．8

1α40 71．8 87．5 98．0 79．0 96．0 14．6

12344 73．8 83．5 85．5 69．0 78．5 14．0

14348 24．0 ^●

Q95

0 o A

● B o C o D 嘱ンE

  14；00   1ao8   22コ6    Z譲覧   632

      1α40  ！磁8        71鵬

Figゼー4 Variations of water head of artesian     wells and tide in Mar．24−25．1955．

有な常数である．資料解析に際し第一回の観測では測 定の対象が噴出量ρであり，しかも水頭が地表下に なっているときは噴出量はないので零としている．さ らに現地においてほとんど同じ地点に作られた竹筒井 戸でも，通常新らしく作られたものの方が噴出速度が 大きく，しかも竹筒井戸ゆえ井戸断面積も一様でなく 井戸相互間で断面積αと常数Cには若千の差異が見 られる．しかしながら干潮時付近では各井戸とも噴出 量は零に近い値を取っているため水頭が地表下の時

（最千潮時）の噴出量を零とすることは，調和分解し た結果に顕著な影響をおよぼすとは考えられなく，結 果より水頭変化の位相を議論することは妥当であると 考える．その上各井戸におけるα，Cの値も後述する ように平均値のまわりに均等に分布する程度の差異と して結果を（1）式に用いて水頭の振出を議論することは 可能であると認めた上でTable−3を見ると，1位相に ついては太陰一日項，半日項の両者共，噴出井戸の位 相が潮汐のそれより明確に遅れているのがわかる．し かしながら井戸相互間での海岸からの距離による位相 の差異はみられない．振巾については，海岸より遠く なるにつれて急激な歯偏ではないが徐々に小さくなっ ている．このような事実を解釈するためにFigr 5の ような簡単な地下構造を想定してみる．すなわち海岸 付近では被圧帯水層の傾斜は一般に緩やかである冷 ら，簡単のために上下の不透水層と被圧帯水層との境 界面は水平と仮定し，被圧帯水層が海に向って開口し

Fig．一5 Model of confined ground water（1）．

62 西条市における被圧地下水の観測

ている．そして上部不透層を貫ぬく多数の堀抜井戸に よって被圧水が地上に噴出している．今FigF 5に示 すように座標原点を開口部にとり，被圧帯水層の下面 にκ軸をとり，それより鉛直上向きに9軸をとる．

このような地下構造に対しては被圧弾性透水層の理論 により非定常被圧地下水の微分方程式として次のもの を得る．今任意の時刻Z，場所κにおいて被圧層に加 わる外圧をζ，被圧層内の地下水圧の平均状態よりの 増加量をρとすると5）

   ÷（ρ一θζ）一K・欝一の

ここに，θ＝α／｛α十（1一λ）γ十λβ｝，

    K2＝T／8＝ゐ／｛α＋（1一λ）幽γ＋λβ｝

    62＝αo／Dρ｛α＋（1一λ）γ＋λβ｝

    一わ。／Dρ9｛α＋（1一λ）γ＋λβ｝，

    T＝（ゐ／μ）ρgD＝た1D     ε＝ρgD｛α＋（1一λ）γ＋λβ｝

で結ばれる．各記号の名称は以下に記す．

 β；被圧水の圧縮率

 ρ；被圧水の密度      縮率  μ；被圧水の粘性係数

γ；土粒子の圧縮率  g；重力加速度

 た；

   ［L2コ）6）

（2）

α；被圧帯水層の垂直圧

λ；被圧帯水層の間隙率 D；被圧帯水層の厚さ

（本質的透水係数）（intrinsic permeabillty

 ゐ、；透水係数（hydraulic conductivity［L／T］）

 T；透水量係数（transmissibility）

 ε；貯溜係数（coefficient of storage）

そして無数の堀抜井戸のため被圧水が地上へ噴出して いるとき，噴出量を層全体におしなべて，これが平均 的に上部の不透層より単位時間，単位面積当り滲出し ていると考え，この量を滲出質量とした時は被圧水圧 に，滲出量とした時は被圧水頭にそれぞれ比例すると して前者の比例定数をαo，後者をう。とする．被圧帯 水層が受ける外圧ζの変化としては，被圧層上部の 自由地下水位の変動，気圧の変化等による荷重変動が 考えられるが，今は被圧水の圧力変動ρに比してそ れらは小さいとして

   釜一・       （3）

とする．そして（2）式を解くに当って，被圧層が海に開 口し，その点で被圧水の圧力は海水の静水圧に等しい とし，また被圧層の遠端は開放減圧状態でありそこで も水位の変動が存在すると考える．すなわち境界条件 を次のように表わす．

   ；二1職1じ一δ1｝ （4）

②式を㈲，（4）式の条件の下に解いて次の解を得る．

       ∫_ρ＝

   sinh2解11 cos2η11十cosh2η111 s三n2η11   ＞く〔｛sinh〃311 cosπ11 sinh鯛1（1一κ）cos 1（1一κ）

       十cosh吻11 sinη11

       ×cosh〃21 （1一κ）sinπ1（1一κ）｝sin σ1        十｛一cosh挽11 sinη11 sinh吻1（1一κ）

       ×COSκ1（1一κ）

       十sinh解11 cosη11

       ×cosh〃τ1 （1一κ）sinη1（1一κ）｝COSσ1 〕   十       9

   sinh2卿21 cos27z21十cosh2〃221 sin2π21   ×〔｛sinh〃221 cos麗21 sinh〃z2κcosη2κ         十cosh〃！21 sinη21

        ×COSh・初2κSinη2κ｝Sin（σ2ε一δ）

   ＋｛一cosh〃〜21 sinη21 sinh〃22κcosπ2κ         十sinh御21 cosη21

        ×coshη！2κsinπ2κ｝cos（σ2オーδ）〕

       （5）

こ．こに

画瑚一K（翅1十痂1）一±｛ゾ研穿＋解       ＋ガ陣辱一伊｝

ゾ一一K（卿2十2η2）一±｛陣＋ず＋解

      ＋葎＋穿一弓

⑤，（6）式に前述の観測結果の適用を試みる

（6）

      西条市の 場合，堀抜井戸が数多く存在し，地上へ多量の被圧水 の噴出が考えられるたあ相対的にゐ2は大きな値を取 ると考えられるゆえ，㈲式において64に対してσi2，

σ22を無視すると

    神輿嘱／T｝

となり，⑤式はつぎのようになる．

ρ一A童。温1｛f・i・h翅（1一・）・i・・、 ・        ＋・・i・h鱗・i・（・・ 一δ）｝

（71

（8）

被圧帯水層が無限に内陸に延びている場合には1＝・・

でg＝0として⑧式は次のように簡単な式になる．

   ρ＝∫θκメ》（一κ》δ0／T）sinσ1          （9）

（9）式は被圧水の水圧変化の振巾はκの増加に伴い指 数法則に従っそ減少するが，位相の遅れはなく潮汐と 同時に変化することを示している．しかしTable−3 に示すように，観測値：の調和分解の結果は太陰一日 項，半日項について各井戸はほぼ同位相であるが，潮

Table−3 Harmonic analysis of observed data     in Mar．10−11．1954．

tide NOj ^{NO．2 NO，3} Nα4 ^NK）．5．

amplitude  cmn．1奴  sec_{nlユ98 0，229} 0，ユD9 0．皿5 0．0⑱

diurnaし

@ term Phase 勢02ア ^{31，均62 28。玄γ 31，瑠2} 230菟， ^{コ〕。自69}

emトdiurna［

@ term

amplitud6 ₀₅₉₈ 0．ヨ〕3 038鞠 02ユ5 02【2 0

Phase ^{1，48 臓〜。51 工弱。25「 129。〔B 工弧。〔｝ア「} 澱38

びd逼）d亜㍉a（建

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10

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o

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θ

Sea surface

      7欝

       Impervi。us layer

    100     200     300     400     500國    600

         Distance from shore（m）

Fig．一7 Relationship between distance from     shore and 100ρ9Q／af．

    ロごらニリでドリハワコロなごつどヒさと

誤麟鰻鞭㎞（1）

・ず Imp・・vi・us t・y・・

Fig．一6 Model of confined ground water（2）．

汐の位相からは著しく遅れている，これを説明するた めにさらに次のような地下構造を考えてみる．すなわ ちFig．一6のように被圧帯水層（Dが直接海に開口し ないで別の透水層を通して海水と連なり，この透水層

（：皿）では地下水は被圧されないと考えれば，潮汐によ る自由地下水の理論より透水層（丑）の右端は左端に比 して水圧変動は振巾が小さく位相が遅れた振動を行な うことになり，Fig．一5の原点。をFig．一6の（1），

（∬）との境界に移してκ瓢0での地下水の圧力振動を 境界条件として適用すれば，被圧帯水層（工）では⑨式 が成立して井戸相互間では位相遅れがなくしかも潮汐 に対しては位相が遅れる状態を説明することが出来 る．しかしこの観測資料のみでは透水層（皿）の諸量を 決定することはできないので定性的な説明のみに止め

る．次に（1）式と（9）式より

  9＝oα（∫／ρ9）θκメ）（一κ》「667クi｝）sin σ1       （10）

両辺の対数をとり（両辺に100を乗じる）

㊥一b・（10警ρ）一㎞・（…C）一2．1。3・傷

を得る．（11）式を用いて      ．     （11）

Table−3の半日項について．解析を行なう。井戸の直 径を6cηとし／／ρ9＝59．8cηとしてNo．1からNo．、5 までの各井戸について（100ρgρ／ガ）を計算し，距 離κとの関係をFigr 7に示す．⑳式中の。の値 は各井戸で異なりその個々の値は知り得ないが，もし eの値が5個の観測井で，ある平均値のまわりに均等 に分布していると仮定するならば，最小二乗法で直線 を引くことにより

吻一 ﾗ一・…23（が）

を得る．この吻の値は（2｝式の説明でふれたように被 圧層からの漏水量および被圧帯水層の構造などによっ て決定される定数で，同じ土地で大きな井戸を沢山堀 れば初の値は大きくなる，このことは⑨式から内陸 に入るにつれて被圧層の圧力変化の減衰が早くなるこ とを意味している．・昭和44年3月．の．通産省の調査報 告7）によると観測地点の地層は主どして砂層，粘土層

om

10

20

30

40

（D ^！（2）

Sand

＝二・堂。・：、・．

・ｿ＝い． o  ■ F・∵≒

署浴E：、碧・ Sand with Si［t

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；δ．。くゴゆ魯

ig．一8 Generalized graphic logs at    and 2 in Fig．一1。

oints 1

64 西条市における被圧地下水の観測

および砂礫層から構成されている．Fig．一1中の×印 地点の地質柱状図をFig．一87）に示す．10〜20ηの深 さにシルトおよび粘土層が存在し，被圧層上部の不透 層を形成している．その下部に被圧帯水層として砂礫 層が20〜30窩の厚さで存在する．そこで被圧帯水層の 厚さをD＝25？πとし，透水係数をた1＝3．8×10 1cη／

∫θ66）とすると60＝5．01×10『7（∫ε6−1）となる．また C＝15．84（〃伽4）となる．野満博士は別府のいくつ かの井戸の水位を人工的に調節することにより0の 値が0．1〜70（〃伽 1）の間に散在することを示してい る．吉川8）は別府の21カ所の観測より》60／T＝0．005

（〃2F1）， C＝3．7（癬π一1）を得ている．第二回目の観 測は被圧地下水の流動方向を潮汐による被圧水頭の振 動を利用して求めようとしたものである．この目的の ために自噴井』，B， C， DおよびEを十文三型に 選定した．各自噴井の水頭ならびに潮位の変動を調和

Table−4 Harmonic analysis of observed data      in Mar．24−25．1955．

A

『禽』29

58．7田

工ア8。王

分解したものをTable−4に示す．これによると太陰 半日項についてはE を除く他の自噴井では潮汐に対 して6。15 〜17。36 の位相の遅れがある （15。は62 分）．これに対してはFig．一6の地下構造を考えれば 説明がつく．そしてFigr 5のような地下構造を考え 漏水が多い時，前述の境界条件（4）式で遠端のκ＝1で は開放圧不状態で変動が見られないと仮定する．すな わちg＝0，とすれば，（8）式は

ρ一 撃縁挙･1『κ）・inσμ （12

となる．この式は野満らによってもすでに求められて いる9》．（12式によると地下水流の流れを遡るにつれて 被圧地下水の潮汐による振回の変化は次第に減少して κ＝1で振巾は零になる．そこでTable−4の半日項の 振巾をみると・4，Dの値はほぼ等しく， C， Eの値

もほぼ等しい．さらに1望，Dつぎに．8，つづいて qEと次第に振回が増加しているので被圧地下水め 流れは・4D，一CEの線に直角な方向（Fig．一2の矢印 の方向）に向っていると考えられる．この方向は南か ら北であり西条市南方で山脈が東西方向に走っている ことに加え，前述の通産省の調査による静水位等高線 図からも大体妥当な推論のように思われる．そこで一

回目の観測値を用いて②〜（11）式において展開されてい る一連の考察における同軸は，海岸に直角に内陸に 向けて考えたものである．しかしながら二回目の観測 より地下水の流血はそれとは異なり約30度の角度をな して矢印の方向に流れていることが推定された．それ ゆえα1）式を用いての解の算定において流れに沿って 補正された距離を用いて計算をしてみると，Cの値に おいては差異は見られず，〃2については

翅十皇一・…265（パ）

と若千大きめの値となる．この初の値における差は Fig．一7を画く時の。の値における仮定などを考慮す ると，許容範囲の誤差と考えられる．それゆえ流向の 変化による詳細な再検討はここでは割愛する．次に被 圧帯水層の長さ1を推定するためにFig．一2に示すよ うにBを通ってオD，OE両線に直角な線を引きこ

れと！望D，CEとの交点を（F），（G）とすれば（F），

および（G）の水頭の振巾はそれぞれ・4，DおよびC，

Eのそれと等しいと考えられるから，これらの様子を グラフにするとFig．一9が得られる． 2の値があまり 大きくないときは圃式の振動項についてその振巾は

＿65

E

＆溜 豊 彰 塁 ち 曼

3

五ε，

く

 60 8

   O  ．      500      Horにonta覧distance（m）

Fig．一9 Relationship between horizontal dista−

    nce and ampliude of water head．

！li鵠11一κ）÷！（午κ） α3｝

となるゆえ，κが増加するにつれて振巾は直線的に減 少してゆくものとみなせばκ一1なる点を求めるには

F五g・一9の各点を通る直線の勾配を求めて，これから 振巾が零になる点を決定すればよい．Figr 9では直 線勾配はほぼ（1．4±0．2）×一4となるから，κ一1すな わち被圧帯水層の上流端はB点より

60．5（㎝）÷｛（1．4±0．2）×10−4｝＝（4．4±1）（Km）

ほど南方に存在することになる．そして振巾は南にゆ くにつれて100窩につき1〜1．5㎝程減少している．

昭和48年頃より行なわれている西条市役所の調査にお いてもこの推定した地点付近において，加茂川の流量 と自噴井の水位の間に強い正の相関が報告されてお り，地下水の亡命点についてのこの推定は大体妥当の ように思われる．

5）結 び

 本報告解析に用いた資料は昭和29〜30年に行なわれ た観測によるものである．それゆえ現在の西条市の現 状に適合するものであるかどうか一抹の疑問が生ずる ものであるが，海岸地下水の見地から潮汐変動によっ て生ずる被圧地下水の噴出量，被圧水頭の変動を解析 し，その現象を的確に説明できる地下構造を考えるこ とにより，地下水の流動方向，帯水層の長さすなわち 地下水の酒罪源を探る簡便法を確立することが出来 た．その他，．地盤沈下，塩水侵入などに影響をおよぼ すところの井戸による湧出量係数ならびに取水計画 に対して井戸を堀る場合，必要水量を確保するに要す る井戸断面積の算定の基になる井戸の固有係数なども 算出した．この値は他の報告に見られる識量に照合し ても大体満足すべき結果であった．そして以上の事柄 を潮汐振動という自然現象を最：大限利用して解析した 所に本報告あ意義があるものと考える．最後に筆者ら が昭和55年7月下旬に当時の観測地を訪れた際，土地 改良事務所や西条市役所の人々からの聞きとり調査に よると，当時この西条干拓地には1個の井戸で60アー

ルの水田をカンガイする能力がある堀抜井戸が数百個 くらい分布していたといわれる．現在はカンガイ施設 が完備して堀抜井戸水によるカンガイ利用は被圧水の 水温の低さもあり利用されてないのが現状である．し かしながら現在でも当時の観測現場は当時とかわらず 水田地帯であり潮汐変動にともなって湧出する井戸が 存在していることが確認された．そこで筆者らはこれ らの井戸を利用して，今後新しい境界条件のもとで観 測を行ない，昭和40年代あたりから行なわれている西 条における一連の地下水調査資料を参考にして新たに 海岸被圧地下水の挙動についての考察を行ないたい所 存である．本論文作成にあたり一連の資料を提供して いただいた西条市役所企画事業課の方々に感謝の意を 表します。

4）参考文献

 1）村下敏夫；地下水学要論p．21〜22

 2）資源科学研究所彙報；西條平野の地下水（第1

  報） 1957．9

 3） 秋葉満寿次；干拓地の地下水に関する研究，農   業土木研究，第2巻，第2号

 4，5，8）石原藤次郎，本間仁；応用水理学中∬

  p．309〜317

 6） Jacob Bear；Dynamics of flu五ds in porous   media． p．132−133

 7） 通商産業省，四国通商産業局；愛媛県道前地区   地下水利用適正化調査報告書 昭和44年3月  9）野満隆治；海岸地下水の研究（その1），日本   学術会議報告，第10巻，第3号628（1935）

10） Hunter Rouse；Engineering Hydraulics． P．

  326−333

11）小平吉男；三角級数の応用p・457〜460 12）前田佳朗；西条市における被圧地下水の観測値   の解析 長大工学部修士論文，1979．3