【研 究 論 文
1
UDC :624.
02 :624.
023 :624.
042.
ア :620.
1 日本 建 築 学 会 構造系 論文報 告 集 第 351 号・
昭 和 60 年 5 月繰
返
し
荷 重
を
受
け
る
鋼
構 造
立
体 骨 組
の
非 線 形 解 析 法
正 会 員修
行
稔
*1.
序 骨組 構 造 物の挙動は,
本 来三次元 的 な 取 扱い に よっ て 明らか にされ ねば な ら ない1)−
4 ), 特に, 弾塑性性状につ い ては 2方 向 応 力の相 互 作 用 効 果とい う 問題が あ る た め,
こ れ まで軸 力と 2軸 曲 げ 荷 重 を受け る鋼 柱の弾 塑 性 挙 動に関し て,
多く の実 験 的な研 究あ る い は解 析 法につ い て の研 究が行われて きた5j−
S}。 解 析 法は,
精 度 を重 視 し た もの,
簡 略さを目指し た もの など数 多く提 案さ れ て いる が,
近年の電 子 計 算 機の飛 躍 的な性 能 向上 を反 映し て,一
方向載 荷・
繰 返し載 荷を問わ ず,
部 材 軸 方 向・
断 面ともに分 割し て微 小 要 素とし,
各 要 素の応 力ひずみ履 歴 関 係に基づい て塑 性域の拡がりを 逐 次 追 跡 しつ つ 解 析 を進 めるCDC
法゜},
差 分 法s} , 有 限 要 素 法 ]e) 等 が 使 用 さ れ る こ と が多い。
複 数 部 材で構 成される立 体 骨 組の解析 法は,
こ の単一
部 材に対 する解 析 法 をそ の まま拡 張し て適 用 する もの と4 }・
11)−
13 ),
塑 性 域の 拡が りを材 端に縮 約す る塑 性 関 節 法13}−
16)OP二 つ に大 別 さ れ る。
鋼 材 は,
降伏荷重 を 越 え る繰返 し荷重に対して複雑な応 力ひずみ履歴関 係を示す た め5}・
22),
骨組の解析におい てもで きる だ けこれ を考
慮 で き る ことが望ま しい が,
前 者は こ の繰 返 し応力ひずみ 関 係 を 直 接 適 用で きると同 時に, 塑 性 域の拡が りをも考’
慮で き る特 長 が ある。
し か し,
反 面,
素 材の応 力ひずみ 履 歴 曲線のパ ラ メー
タが一
つ一
つの繊 維で異な るため, 必然 的に厖 大な記憶 量と計算量と が 必要と な り, 最近の 大 型 計 算 機 を もっ て しても現 実 的な解 法とは言い難い.
部材を微小 要素に分割す ること な し に塑 性 域の 拡 が り を 考慮す る簡略な解 法も提案さ れ てい る が6),2
軸 曲げモー
メン ト〜
曲 率 関 係に大胆 な仮 定 を導入 している た め, 次 に述べ る塑 性 関 節 法と 同様に精 度 的な難 点がある よ うに 思われ る。一
方,
塑性 関 節 法の最 大の利 点は そ の簡 略さにあ る が,
降伏 曲 面と塑 性 流れ則を 用いて塑 性変形成分 を計算す る た め,
部 材が 徐々に降伏して い く 過程が無 視さ れ,
素 材 本 論 文の概 要は,
文 献26),
27)に発 表 ずみ。、
’ 長崎 大学 講 師 (昭和57年3月 24日 原稿 受理 日,
昭 和 60年 1月11日改訂 原稿 受理 日,
討 論 期 限 昭 和60年8月末 日 ) の応 力ひずみ履 歴 関係の 評 価も 困難であるという精 度上 の問題 を抱え て いる.降
伏曲面につ い ては,
鋼 材の 降 伏 後の ひずみ硬 化やバ ウ シンガ効果 を曲面の移動に よっ て 表 現 しようとするPrager
】7 ) tZiegleri8
) の研究,
複数の 曲 面を用い る Mroz ら19切研 究および曲 面の膨張を も考 慮 した田 中らa°} , 山田 ら 21}の 研究が あ り,
これ を塑 性 関 節の 降 伏 曲 面に と り入れ た研 究ls) も あ る が,
例えばH
形断 面 部 材の場合,
純 2軸 曲げで も前 負 荷後の降 伏曲面 は か な りの形 状 変 化 を 起こすこ と が 明ら か に なっ て お り221,
加えてそ り拘 束の影 響な ども ある こ とを考える と, 立体 骨 組の三次 元 的な繰 返 し挙 動の 解析に適 用し た場 合,
か な りの誤 差が生 じる ことは避け ら れ ない。
以 上の現 状 をふ まえ
,
本 論 文で嬉,
鋼 構 造 立 体 骨 組の 複 合 非 線 形 解 析 法とし て, 従来の塑性関節法の簡便さ を 保ちつ つ 素 材の応 カー
ひずみ履 歴 関 係 をも考 慮し得る手 法 を提 示し,
既往の研 究 結 果との比 較によっ て その妥 当 性を検 証す る。 定 式 化に際し て は部 材 を線 材 として取り 扱い,
弾性 剛性と しては そ りの影 響を考 慮した幾 何 学 的 非 線 形 剛 性を 用い る。
ま た,
部材の有 限な回転を考 慮しZ3) en] , 部 材の変形 成 分 と 剛体変位成分と を明確に分 離す る と と もに, 変形後の座標変換行 列を更新して い る。 数値 解 法 とし て変 位 制 御 形 荷 重 増分法を 用い ること に よ り,
最 高 荷重 点 以 降の繰返 し挙 動を安定に解 析 し 得 る.
2.
部 材の幾 何学的 剛 性 本 論 文で用い た幾 何学的非線形剛性 行列の誘導 過程は 前田 らZ3}とほ とん ど 同 じ で あ る が,
そ り変形 を考慮 す る た め材軸回 りのね じ り変形を 三次の べキ級 数で仮 定して い るe 部 材 座 標 系 (x, y,
z一
系 )をFig.1
(a)の よ うに定 義し,
各 座 標 軸 方 向の変 位 成分 を u, v, ω で表す と, y埠
Z‘
tblFig
.
1 Displacements QfMember
こ こで用いたひずみ成分 は次の通り である
。
・・一
{
鑑
+巷
(
∂v ∂x)
2 +弖
儲
)
2 ∂v ∂u 7・9= 奄 +再
∂w ∂u た・=
蕊 +}
磊 ey;
ez=
7y2=O
…・
…・
・
…・
(1 )Fig.
1(a)の よ うに,
露 軸 上の コc,
y,
z 方 向の 変 位成 分 をu。, v。, w。, x 軸ま わ りの回 転を φ。,
そ り関 数 を ω で表す と, 断 面 上の任 意の点 {x,
y,
z)の変位は,
断 面の回転を微 小と し て次 式で 表され る。
dv
。dWo
d
φ。u
=
u・一
%
r9
万 +ω一
薦…・
……
(2) v=
Vo−
zφ。 ω=
Wo十2φo (1 ), (2 )式を用い て前 田らの方 法 を 適 用 すれ ば, 次 式 を満足 す る幾 何 学的非線形 剛性Ke
が得ら れ る。dQ
=Kedq …一 ………・
・
…・
・
一 ・
・
…
(3) (3
)式に おい て,
Q
お よ び qは部 材 端 力と部 材 端 変 位 で あり,
その成分は次の通 り である。
(Fig.
2参 照 )Q
= [凡 、F
鮮F
。、晦 晦M
。 、醒ω 、 F。
ノFy, FevMx
丿処∫輪M
ω ] 7 e=
[Us Vt Wiex
‘&‘佐 θ読 u,v,ω,佐丿畠」砺 θ1
,] T・
・
・
・
・
・
・
…
(4) こ こ ・・臨
虚… そ ・モー
・ン ・, ’ ・誌
なお, 本 論 文で はKe
の導 出に 際して ひずみエ ネル ギに 含まれ る変 位の 四次項を すべ て考慮している。3.
塑性 関 節 部の塑性 接 線 剛 性,
本解法で は
,
塑性関 節の 力 学 的 挙 動をW .
F ,
Chen
ら;
の示し た接 線 剛 性9〕を利 用 し て評 価 する。
こ の接 線剛 性 「 万=
∫
瓦
穿
∫
瓦
考
∫
瓦
曙
β
鰐
∫
瓦
考
∫
瓦
・髣
∫
瓦
鰐
∫
瓦
鴫
一
∫
碗
穿
∫
瓦
禮
∫
瓦
畷
一
∫
瓦
娉
レ〉
Fig.
2 FIコ阿
.
」 /膕
H ;j /噸
受 冫1:1”s
レ
1 囲ooAL卩
囲SPLACE鬥EM匸Noda!Displacements and Nodal Forces
癖
辱
↓
M、
.
b:
\
ま
Fig
.
3 Generalized Stresses and StTainsは単 位 長 さ部 材の
一
般 化 応 力 増 分と一
般 化ひずみ増 分と を関 係づ けるもの で あ り,
部 材を微 小要 素に分 割し て各 繊 維の応 カー
ひずみ履歴曲線の接線係数を断 面につ い て 数 値 積 分す ること に よ り得られ る。 断 面 形 状は任 意で よ いが, こ こ で は H 形 断 面に つ いて述べ る。 Fig.
3にH
形 部 材の座標系お よ び一
般 化 応 力F と一
般 化ひずみ A の成 分 を 示す。
F
とA
をそ れ ぞ れ断 面の 単一
荷重時の初 期 降 伏 値Fyx,
砥 .,
Mn
,M
。ω , ε。
。,
iP
.y,
φ.。,
φyω で無 次 元 化し た もの の増 分 をdf =
[dfx dmv dm 。 dMto ] ’、δ. 臨
鵡
、研
。r
『
”鹽
”齟
’
』
”’
(5
) と す る と,df
とd
δ の間に次の よ うな関係が成 り立つ。
df
; 百d
δ・
…・
………・
……・
…・
・
…
…『
・
・
……
《 6 ) ここに,
E
,;E
ε/E ,
至1=
y/(B/2),
万=
2 /(D/2),
d
・−
dv
d2
,A
−
∫∫
d
す 齒i
.−
ff7
’d
τd2 ,
・・−
ff
・ ’ ・V
・7,
ア・一
∬
賀 娵・
一 ……・
…・
…・
…
(8
) で あり, E,は応 力〜
ひずみ履歴 曲線の接線係数,
E
は 弾 性 係 数,B
は断 面の幅,D
は断面の高さであ る。A ,
∫
瓦
鰐
β
鴫
∫
畩
讐
∫
瓦
青咢
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
一・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
9曁
一・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
(7)i
為等は,
(7)式の数 値 積 分に用い る断面 分 割に よっ てi
数 値 的に計 算 し たもの を用い る。
こう する こ とに よっ て,
断 面が完 全に弾 性 域に ある場 合に は 百は単 位 行 列 と なる。 さ て, 収 斂 計算に よっ て,9
が定ま れ ば,一
般 化ひず み増分の塑性成分d
δPd
δρ=
[d
毛「8d
φ罫dφ翌(t
φ畠]「・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
(9)一
32
一
1
L・’iajL 副」
,
、,L
d
ePIEe
I oT
噛
、 dfx ⊥し
自
冂
.
・
1 と な るか ら,Fig.
4を参 照して,
dfx−
1
至
豈
1 ・・8
・
・
…・
・
…・
……一 ・
・
…・
……
(1・) した が っ て,d
・・「≒
1 ・・ぎ…・
・
・
・
・
・
・
…………・
…・
…・
…
(15) 同様に して,
佩
一 1d魂
驫 二
1一
吾t! 1d
φω=
1−
S,3 1d魂
Fig.
4f
.
−
io relatio皿d
φ島 1一
可・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
一
(16) (15>,
(16 )式 を (6.
)式に代入 す.
る と,
(10 )式を満 足 す る9
ρが 得ら れ る。
Sl1SltSl3 奪1‘ に対 し てdf
=gp.
d
δρ・
…・
…・
∵・
・
一…・
・
…・
・
一 …・
…一
(10) を満足す る塑 性 接 線 剛 性百ρ は次の ように し て得られ る。 まず,
9 を (11)式の ように表 す。
1−
S、ll− S
,,1− S33
1一
否‘4 吾,1 822 823 s24 ]ρ=
1− S
,,1一
否n1−
Sss 1−
s“ s31 s:2 Ss; s34・
・
・
…
(17} 否=
Sll Stl’
s13 s■. s21 s2: s2s s14 8SI s31 s33 s34 s41 s42 s・
3 s“、
……・
……・
……・
……・
(11 ) い ま,dfr
とd
属 の関 係に注目 す る とdfx
= =吾 ,匸dio・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
一・
・
一・
・
・
・
…
t−・
・
1・
・
(12) ところ が,
弾 性 成 分d
器につ い ては前 述の よ う に,
dfx=
1di 言………一 ………・
・
……
(13) 1一
否u 1一
否22 1一
否33’
1一
否.
s41 842.
Sls 844 1一
吾,, 1一
否!t 1−
Ss: 1−
s“ 断 面が完 全に弾性 状 態にあ『
る場 合には 〔17)式が計 算で き な い ため,
冨ρ
の非 対 角 要 素を零とし,
対 角 要 素に大 きな数 値 を入れ れ ばよし、。9
ρが 求ま れば,
実 際の塑 性 接 線 剛 性 』P は次 元 を回復 させ る ことによっ て次の式で得られ る。
評 の要 素 を吾危 (凧‘=1,
2,
3,
4
) とす ると,
8ρ=
・剛 ・刪書
・凪暑
・e
… る se,・
・嶋
’
粥略
・皿否
斜・
E
塩毒
.
Sk ・
E
略
』
Sf3・
E場
旦 2D 吾 4E E 昏 翕[
8 否 ・刪挈
B 否;4’
E
為 百 ・凪号
Sf‘・
EI. こ こ に,A ,
塩,
1。
,
はそれぞれ断 面 積,
断 面2次モー
メ ン ト,そ り.
定 数である が,
数 値 積 分による のでは な く,
真の値を用い る の が よい。
な お, 本 論文で は, (7 )式 の9
の対 角要素の い ずれカ)が0.
.
99よ.
りも小さ く なるま では,
断 面 を弾 性 状 態とみな して い る。
4
.
部 材の弾塑性
剛 性 行列.
、
鋼
素
材の繰 返し応力
ひずみ履歴特性
と, 軸 力・
2軸 曲 げ,
そ り モー
メ ン トの相互作用 を考 慮し た塑 性 関 節 を 両 端 部に持つ立体骨 組要 素の弾 塑 性 剛 性 行 列 を以 下に導 く。.
1
; 4・1 塑 性関節 部の力学 的 特 性塑性関節 部の挙 動にうい で次の よ うに仮定す る。 (1) 塑 性 変 形 成 分は
,
軸 力・
2軸ま わ りの曲げモー
…………・
…・
…・
……一 ……・
…・
…・
…・
………・
(18) メ ン トお よ び そ り モー
メ ツ トに対 応 する成 分の み で あ るet (2) サンブナンねじ り剛 性は, 部 材 端 降 伏 後 も不変 である。
(3) 断 面の形は降 伏 後も不 変であ り,
そ り関数も弾 性 時と同じ である。
(4) せ ん断応 力 は,
関 節の降 伏に寄 与し な い。(5 )
一
般に,
部 材の一
般 化ひずみ の分布はFig
.
5(a) の よ「
うにな る と思わ れ る が,
これを同.
(b)の よ うに,
あ る仮定さ れ た 長 さ ちの内部で各塑性ひずみ成分が材 端 部の値の ま ま亠 様 であ る と す る。
(6)
・
lp
部 分の 両 断 面 間の相対
変位
の塑性成分 は,
部 材 端 iまた はj
側に集 約さ れて生じ る ものと する。
一 33 一
.
r,
_
E __
∴
繭 →巳
11Sti[
・
P1己
s亡
煽⊂
P1自Stlc [o〕 引 LZp1 Cbl 广”
!pjFig
.
5 Assumption ofGeneralized
PLasticStrain
Distributionさて
,
i,
j
端の塑 性変位増 分dq8,
dq
ヲを (4 )式 に準じ て次のよ うに定 義す る。
dq8=
[du7d
θ多‘dθ羣‘d
θ ] T・
……・
……・
(19)dq
∫=
[伽 ヲd
β羣ノdθ易・
d
θ劣 ]T 仮 定 (1
)か ら,
上 記以外の成分 は常に零と な る。
ま た,
dqf,
dq
?に対応す る部 材 端 力 増 分dQf
,
dQf
を 次の よ うに定義 す る。
dQHdF
£・礑 ・dM
羣・d
解
・] T_.
.
_.
(20 )dQr
= [dF
呈 ノdM 書ノdM
易dM
&丿] 7 こ こ に,
d理 ‘,dM
羣‘等は実 質 的に は dFxt,
dMyt 等と 同じ である が, 後述の部 材 剛 性 を導く際に便 利な よ うに 添 字p を付けて区 別してい る。
こ こ で,
3項に述べ た方 法を 用 い る と,
以下の よ うに して dQ7− dq
?関 係,
dQ7 − dqf
関 係が求め ら れる。 い ま,
(4 )式の部 材 端 力Q
が与え ら れたとする と,
その 成分 である軸力,
2軸回 りの曲げモー
メ ン トお よび そ りモー
メ ン トによっ て,
Ql
=
[F、 ‘Myt M。i Mwi ] 7
Q
,=
匪 丿嶋丿M. M ω、] 7……・
…………・
(21
) が定まる。
次に,Fig.
1 (a)とFig.
3を参照 してi
, ノ 両 端の一
般 化 応 力F
,, 易 が 次 式で得ら れ る。
F
,=一
∬Ql
≡R
‘Ql
P」=
JQ
コ≡R
,Q
;・
…
一・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
(
22
) こ こ に, ∬は単 位 行 列 このF
,,F
,を用い るこ とに よっ て,3
項で述べ た方法 でi,
」端の接 線 剛 性 sf,
89 が得ら れ,
i,
j
端の一
般 化ひずみA
‘, ム の塑 性 成分A8
Af
を (23
)式の よ うに 定 義すると,
(24)式の関 係が得ら れる。
Af
=
[ε乱φ罫‘φ羣‘φ島‘] 「_
…・
………・
…
(23)A
夕=
[ε&φ罫,φ島ipz
,] TdF
尸 8夕d
ム£・
・
・
…
r・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
卜
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
〔24 )d
」ら= s窒dAf
瓦, 鶏 お よ び ム召,
Alは応 力 とひ ずみで あ る か ら,
こ れら をFig.
1(a)の部 材 座 標系に座標 変 換す る。
(22)一
34
一
式中のQl
,
Q
;・
の増 分が そ れ ぞ れd
併,
dQf
に等しい か ら,dQf !
・
R;id 君=
R∫187d △f
・
・
・
・
・
・
…
tt・
…
(25)dQf =RJ
’d
呂=RJ
’ s夕dAf
さ らに,
仮 定 (5)に よっ て,
ら部 分の 両 断 面 間の相 対 塑 性 変 形 増分は そ れ ぞ れ t。tdAf
,lpj
dAf
で表され,
仮 定 (6)によっ て これ らは部 材 端に集 約さ れ て生じ る か ら、
ipidAf
=Ri
dqf
…
(26)1
。jd
△9
ニR
丿dqf
と な り, (25),
(26)式より次 式が得ら れ る。
d
l l (ee=
κ 「1・臓 z沖
f
「
」
・「dqf
弼一
B7’ ・9
喘
d。ヲー
か
デ吻 ヲ4.
2
部材の弾塑性 接線剛性 行列・
・
・
…
(27 ) 立 体骨組の は り や柱な どを適 当な 長 さに分 割 して単 位 部 材と し,
そ の両 端を i,
ゴとする。
まず,
部 材の剛 性 行 列 を導 くの に便 利なよ うに,
部 材 端 変 位 と部 材 端 力の 増 分 を次の よ うに再 定 義 する。 な お,
本 項では煩 雑さを 避け る た め,
増 分を表すd
を省略す る。
i,
j
端の全 変 位 qt=
[Ui v ‘Wt e』i θ” ‘θat θを‘] Tqj
=
[u/v丿ω」 佐,ey
∫e
. θ;「丿] Ti,
ノ端の弾 性 変 位 q9= [uD 『ωぎθ茎‘θ罫‘θ呈‘θ釜] T α,= [uf ”∫w∫θ呈 ∫θ罫,θるθ笠}] Ti
,j
端の塑 性 変 位 qf= [包7
θ罫‘θ旦‘θ望]Tq9
ニ
[us θ{IJ
θPrθlp
,
一
]「i
,j
端の材 端 力
Q
,=
[FXi
Fyt
FXt
Mmi
Mei
MXi
Mt
。i]T
Q
,=
[
[FXJ
FyJ
Fat
M
エ」My
」M
。JM
ω」] Tf
,
j
端の弾性変 位に対 応 する材 端 力・
・
・
・
・
…
《28)Qf
=
[F
茎‘F
罫‘F
呈‘M
£‘MS
‘M
茎‘M
略 ,] TQf
=
[F
島 F ;丿F
急M
羣ノM
罫,M
塞,M
島,] Ti
,j
端の塑 性 変 位に対応す る材 端 力Qf
= [F
羣、耀 、醪 、1略 ‘]「Qf
=
[FZ
,M
罫,M
羣,/M
鵬 ,] 「一・
(29) さ らに,
qt, qiの 成 分 とq『,
α夛を用い て すi,
砺 を, ま た,Qf,
Qf
の 成 分 とQ
?,
Q
?を 用い てQ
‘,
Q
丿をそ れ ぞれ次の よ うに定 義 す る。
i
『‘=
ク Ut−
Ul &‘−
e書‘ 佐一 θ書‘ θ1
,一
θ1
{ ;可」= u厂 u? 砺厂 θ罫, θ.一
θ2
θ1
厂 θ認………・
・
…・
・
(30)Q
,=
P エ ρ シ ρ 2 FMM一
一
一
る エ をり
ど ぼFMMM
島、− M
島, ;Q
,= ’ ρ 脚ρ
溜 ク エF
醒 M一
一
一
e び e 加θ
創FMMMS
厂 M 翫・
・
……
(31
) (30),
(31)式の 可.Q
の意味はFig,
6に より明ら かで ある。 図で は使
宜 上, 塑 性 関 節に長 さ を 与え て お り,
平 面 部材につ いて示した。i
,
Q
は弾 性 部材と塑 性 関 節の 接合 部に お ける変 位お よび節点 力とい う物 理 的 意 味 を 持っ て い る。
}
て,
塑 性 変 形は材 端 部に集約さ.
れて生じるとい
う仮 定によっ て,
塑 性 関 節の長 さ は零 となる こと を考 慮す る と, 直ちに次の関 係 式が得ら れ る。
e ‘ θ 丿 ρ ‘ P・
J qq 曹 “=T
qt ’−
‘
丿 q 可 可 , じ ノ ピノ
一
Q
Q
=
T ε ‘ e ’ ρ ‘ ρ 丿QQQQ
・
・
・
・
・
・
・
・
…
tt
(32
) た だ し,T
の成 分 をtite
で表す と,
t1,
15=
t2,
1=
t1}
3=
t4,
4= t5、
16 =ts、
匚7; tT、
1s=
te,
19=
tg、
y=
tl。.
且。=
ε旧 1= 西L2.
2。=tL3
、
21=
t14,
22=
1t15
、
】S=
t15
、
16=
t]7,
17= tTS,
1e=t19
,
1S=
t20、
20=
t!匸.
2!=
t22.
22=−
1tSi
=tw,
その 他の成 分は 0……・
…・
(33) とこ6 .
で,
弾 性 成 分に対して は(3
)式が成り立つか ら,
i,
j
成 分に分けて書く と,
α
一
K「, 陥 ql.
.
_.
_.
,
.
.
_.
.
__ .
(34 ) 鰐、 9ゴ κ隻Q
∫ J一
一
lll
:
Pt
・
一
・
一
ジ jR 、・
ア
ド 」.
」.
E plas 匚k h・
・
g・
1唱
「
」.
elo〜
t1匚
岡
臼
祕
臼
rり
髄巴 ム 91P ,u
,.
1
5.
010 」’
」一
一
τ ー elaStlcd
・
splaCemeη
ti卩
TnSticd1叩 1ecOm
¢nLs
0・
lii 、t.
}’
..
j瓢
一
HIP
←
T.
)同・
PHjP ( 、一 )
陸
・PLot
¢
I di5卩
1δ
⊆
emep匸
5 0F member /「
ri 鬥 \ r
、
↓ 賎 弼 馬 (一
D
・・ 「 1no6a1 fbr
こ
e5 for EIeSL1 ¢dlspln
⊆
ements nod驫
1 fDrGeS fo「
卩1n〜
ti」
dlSpla
[
eme畦
5noti
己
1 fertes Df m臼
門
瞹
「
Fig
,
6 Displacements and Fo匸ces of a Memberまた
,
塑 性 成 分に対 して は,
(27)式 より,
:
;
一[
瓢
1
;
一
一 岡 である か ら, (32 ), (34 ), (35)式よ り ニノ
QO
}
ロ
ロ
ノ一
Q
一
Q
・
7
▼ 91qJ 8 丿 可 す=T ・
00e ロ e ” K κ θ ‘ 9 丿 κ κ 00 ・ ・去
・f
・0
0
・ii
、/
・f
Kfii
KO 鰐 1 :KS
9iqJ 可‘ す∫…・
一・
…・
…・
・
………
(37) が 得ら れ る。 こ こ で,
Q
‘=
Q
,=
0という条 件 を用い ると, 部 材の弾 塑 性 接 線剛性行列 が次の よ う に求め ら れ る。
li
−
[Kft−
・鵬r
・ 繝;
1
・
・
…一 …一
(・・) な お,
薄 肉 円 管 断 面 部 材につ いては,一
般化応力増 分 と一
般 化 塑 性ひずみ増分の関係を与え る (24 >式の か わ りに,
文 献 (22)で述べた ,降 伏 曲 面と塑性流れ則に よっ て得 られ る関 係 を 用い るこ と も可 能であ る。
た だ し,
こ の と き は定 式 化の方 法と・
して は従来の手 法 (例 え ば,
文 献 (25)の第4編)を その ま ま適 用す る方が よい。 ま た,
解 法 として は よ り簡 略 化さ れ る もの の,
(24 )式 を用い る場 合に比べて精 度の劣 化は免れ ない こ と,
お よ び繊 維 の応 力ひずみ関 係の追 跡が不 可 能で あ ること は 言 う まで もない 。 4.
3 塑性 関 節 部の除 荷の判 定 除 荷は,
関 節 部の 断 面 力の なす 塑性 仕 事 増 分d
va
£,
d
昭 の正負で判 別する。dWf
,d
昭 は次 式で計算で き る。 dW £=
Q
’dα8
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
(39)dWf =
Q
∫dg7
し たがっ て, 次の 条 件 を 満たすときi
また は 」端は除 荷と な る。
Qldq
?<0
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
T・
・
…
(40)Q
∫dqf
〈0
実 際に は, 数 値計算を行っ ている た め一
度 弾 塑 性 状 態 を経 験し た関 節の塑 性 仕 事 増 分は,
除 荷 後 も完 全に は零 とな らな い。
こ の ため,
除 荷 状 態に ある関 節を再び除 荷 と判 断し て しま う 危険が ある の で,
除 荷の判 別 を 次 式で 行っ て いる。一 35 一
Qldg8
く一
e…
一・
・
・
・
・
・
…
一一・
…
一・
・
・
…
マ
噛
『
・
(41
)Q
∫(iqf
<−
e こ こ に,
e は正の微 小 量で あり,
目安とし て は そ の 関節 が 過 去に経 験 し た塑性仕事増分の最 大 値の10% 程 度で よい。 5,
部 材 剛 性の全 体 座 標 系への座 標変換 本 解 法では,
大 変 形 問題へ の適 用 を考え て, 部 材の変 形成分と剛 体 変 位 成 分とを分 離し,
変 形 後の部 材の座 標 変換 行 列 を更新して い るが,
方法とし て は前田ら23切提 示し た もの を踏襲し た。 ま た,
材 軸 方 向の回転の微 分 項 θを‘, θ島の取扱い につ い ては藤本ら 12}に準じた 。6.
解 析手順解析に は変 位 制 御 形 荷 重 増 分 法5 〕を 用い た
。
具体的な 解析 手順を示せば次の通りで あ る。 (i
) 全体座標 系におい て計算された変 位 増分 を部 材 座 標 系における変 位 増 分に変 換し, これ か ら (38
)式を 用いて部材 端力増 分を計 算して前ステップまで の部 材 端 力に加えこむ。
また,
(41 )式によっ て除荷の判 定を行う。
すべ て の関節で除荷が生 じ ていな け れ ば (iiD
にと.
S一
関 節で も除 荷が あれば次の (ii
)に進 む。
(
ii
)新しい 部 材 端 力に よっ て収 斂 計 算 を行い
,
除 荷 関 節の 87 (8f)を計 算する。
そ の後, 関節の繊維のす べ ての状 態 を前ス テ ップの状 態に も どす。
こ の除荷後の sf (s9 )を用い て部 材の剛 性を作 製し,
再 度 骨 組の挙 動 を計 算して (1
)に もどる。
(iiD
新しい部 材 端 力 を全 体 座 標 系に変 換す る。
全 体 座 標 系にお け る変 位 増 分 を前ステップまで の変位に加え こ み,
こ れ を用い て新し い部材座標系お よ び その座 標系 にお ける真の 変 位 成 分 q‘,
q」を求め る 23,澗 。 その 後,
(37),
(32) 式 を利 用し て計 算さ れ るdq7,
dqf
を積算 した gf,
g9
を差 し引い て, 弾性 成 分 qf, gf を求めて お く。
部 材 端 力を再 度 新し い部 材 座 標 系に変 換し, こ れ を 用いて収 斂 計 算を行い,
sf,
sf を求め る。
剛 性 行 列 の計 算に は1
ρt,1
。 、の値が 必要であ る が,
これにつ い て は後で検 討す る こ と と し, と りあえず1要 素の長さ を 十 分 小さ く する ことを 前 提に,
要 素の長 さ を1
と してtpt
=
tp ,=1
/2とお く。
こ れ らの sf, s9,
lpi
,
t
ρJ,
お よ び qf, gゴを 用い て新 しい部 材剛 性 行 列 を作 製し,
骨 組 全 体の 増 分 計 算 を行っ て (i
)に もど る,
概 略 以 上の よ うで あるが,
sf,
sヲの収 斂 計 算時に関 節の繊維 に ひずみの も どりが生 じ た場 合の取 扱いにつ い て触れ て お く。 繊維の除 荷は,
前ス テップに おいて収 斂 し た状 態を基準とし て考え る。
し た がっ て, 収 斂 計 算 中 に単に ひずみの も どりが 生 じた だ けで は弾 性 回 復と は考 えず, 前ステップでのひずみ値よ りもさ ら にもどっ た と き,
は じ め て弾 性回復が起こ る と す る。
7.
解 析例 本 解 法の妥 当 性 を 検 証す る た め,
曲 線1
形は りの耐 荷 力 解 析 を行い,
福 本らes) の実験値お よ び解 析 値と比 較す る。
供試体は,
曲率半径一
定で両 端 単純 支 持の 1形は り で あ る。
Fig.
7に座標 系を 示 す。X
軸とy
軸 を断 面の 二 つ の主 軸に一
致さ せ,Z
軸 をは りの軸の接線 方 向に とる。
供 試 体の各 部 寸 法はTable
1に示 す と う りであ る。 解 析に用い た諸 量は,
断 面 積A噂30.04
cmZ , 強 軸回 り 断 面二 次モー
メ ン ト右=
2984.
Ocm4,
弱 軸回 り断 面二 次 モー
メン ト1許 133.
7c皿4,
そ り定 数ん=
20830.
Ocm6 , サ ・ブ ナ・の ね ・碇 数J −
・・
2・3・m・,
・・−
f
(y2… ) tdydz =
437400,
0cm6,
素材の降 伏 応 力 σ.
=
2.
4t/cmZ,
弾 性係 数E
= 2100.
Ot/cm2,
横 弾 性 係 数G=
810.
Ot/cm2 , 素 材の応 力ひずみ閧 係は完全弾 塑 性 型とし た。Fig,
8
は 塑 性 関 節 部の数値積分 を行う た め の断 面 分 割 図である。
応 力ひずみ関係は繊 維の 重 心につ い て追 跡し た。
支持 端 は,X
,Y
方 向変位お よ び材 軸 方 向の ね じ りを拘束し, 他は自 由と して計算し た。
ま た,
負 荷はFig.
9に示す ように,
圧縮フ ラン ジの 中 央 上部に集 中 荷 重を、
図心か ら 15cm の距 離を保っ て常に垂直に与えて い る。 解 析 に際しては,
はり の半 分 を14要 素に等分割し た。
Fig.
10にBR −
1の荷重とス パ ン中 央で の変 位 u,
v,
φ との関係を 示 す。
福本らの実 験 値を そ れぞれ口,
△,
○ 印で,
同じく福 本らによ る伝達マ ト リッ ク ス法を 用い\
,
li7
”Fig
.
7 Curved 1−
Beam〔Ref
,
28))7
〔Fukumoto and Nishida
,
1981了able l Dimensions and Curvatures of Curved I
−
Beam〔Fukumoto a口
d
Nishida,
1981(Ref.
28))]
t
Fig
.
8 Partitioning of Cross Section for Numerica)Calculations一
36
一
P
↓
.
⊥ 1SOmm 一(
STM.
こ 互 ε 7P ε Fig
.
g 「LoadingCondit麁o皿and Finite它1ements 6 了 P 5 4 ・ ・
2
ジ
’
3 ロノ
!V \7
’ [ソ 0 2111
’/
/
・ノ
ダ
Y
−II
む野
・。 △ 丁・ ・tR ・・ults {F・緬 。t卿 d、
Ni・hida ).
Numerlcal Re$ult5 〔Fukumoto and Nishida )
−
Prese「t Analysls た解 析 値 をそれぞれ細い破 線,
実 線,一
点鎖 線で,
本 解 法に よる解 を太 線で示し て い る。
Fig.
11は BR シ リー
ズの荷 重 対スパ ン中 央で の回 転 角 φとの関 係である。 実 験 値 を○ 印,
解 析 値 を一
点 鎖 点で表し,
福 本 らの解 を 細 線で,
本 解 法 を太 線で示 し て い る。
本 解 法で は大 変 形 の影 響を比 較 的 厳 密に考 慮 し て い る こと,
サンブ ナン の ね じれ剛 性に及ぼす断 面 降 伏の影 響を考 慮し て いない こ と,
などの理 由か ら福 本らの解 析 値 どは必ずしも一
致し てい な いが, いずれ も実 験 値の傾 向を よ く表 現し て いる と 言え よう。Fig.
ユ2は,
BR−
1の塑 性 域の拡が り の様子お よ びス パ ン中 央 部 断 面の応 力 分布を 示 す。
上フラン ジ が 全 塑 性 状 態と なっ て崩 壊に 至っ てい る。
8.
解法の簡略化 本 項で は,
は り や 柱 な どの一
部 材を一
要 素と する従 来 の塑性 関節法 程度に本解法の総 自由 度 を低 減させること を 目的と して,t
。i, 砺の算 定 法につ いて詳 細な検 討を 加え る。
8,1
一
軸 曲 げにお け るlp
の特 性 いま,
はり の曲げモー
メ ン トー
曲率 関 係をFig.13
の よ うに仮 定し,Fig.
14の よ う な状態に あ る単純ばり が,
端 部に曲げモー
メ ン トの増 分dM
を受け る と きの 接線 剛性 を計 算 する と次式と な る。(
dMd
θ)
精 解一挈
・
号
/
{
1
・聯
(
1
)
}
…
(42
) これに対 し,本 解 法によ る接 線 剛 性 を 導く と,まず,(34
), (35)式に相 当 する式が次式と なる。:
1
:
一
[
舞
1
:
・ 一
一
(・・) こ こ に,Dl
は曲率φの塑性成分に対す る剛性で あ り,
次式で計算で き る。
D1
=D 曾
1
)ε
/(D − D ,
〉・
・
・
・
・
・
・
・
…
一…
∵・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
(44 ) ま た,
(33)式のT
は,
・
一
[
1
.
1
]
……・
・
・
・・
・
・
………・
・
………
∴・
2 4 6 8 10 12 14 15 18 xO
.
O]隔d.
Fig
.
10Comparison
of LQad versus Deflection RelatienshipsOf BR
−
1 With TeSt and NUmeliCal ReSUItS Of’Fukumoto and Nishida (Ref
.
28)Ton 76
!
〕 ・1
!
ン
03
,
eT/
糊
/
α P 1−
Present Analysis一
RB」
O 2講
げ遜
雑
ジ
論
♂ 山・
ゲ
・グ 皀∬ 邑’
ノ
’
/
o oτeSt R6Sult5
.
(Fuκumoto and Nishid遭}一
Numericdl Result〜 (Fukumo 毛o and Nishida )0
2 4 6 8 ]0 12 14 16 18 xO
.
01 Rad.
(BR−
Series 〕 Fig.
11 Comparison of Load versus Tortional Angle Relationsh五ps with Test and Numerical Results ofFukumoto and Nishida(Ref
,
28) 昏謌
・
C艮
101kg ノりF
.
〜.
SOt ユ 11
−
? :; 321P − 〜 」凋
P‘
!5t32101 〜 ヨ A ム P 40」
・
.
P冒
∵°t’
Fig
.
12 Yield ELements and Stress Distribution at the CenterHO H
o φ
Fig
.
13 Assumption’
of M−一
φRelationship一
、M匚
±
=
剥
AFig
.
14 Simply Supported Beamである か ら
,
(38)式に相 当する接 線 剛 性は,
(
dMd
θ)
本 解 法一挈
・
髣
/
(
昏
萼
)
・
…・
…一
(・・) と なる。 し た がっ て, 精 解と本 解 法の接 線 剛 性が等しく な る た め に は,lp一
舌
{
1
《
牆
)
/
…・
…・
・
……一 ……一 ・
・
(・・) と なっ て,
らの 値にはD ,D
,の値は関 与し ない こと が わ か る。 し か し ながら,
M〜
φ関 係は文 献 (22>で明 らか に し た よ うに,
特に降 伏 点 近 傍で滑ら か に変 化する。
そ こ で,Fig.
15
に示す よ う な, 柱 頭に水平力 と 曲 げモー
メ ン ト を 受けるH
形 断 面 柱の挙 動 を,
14要 素 分 割と1要 素 分 割に よっ て解 析 し,
降 伏 点近傍で のlp
の特性を検 討 し てみ る。 柱の 断 面はH − 100
×100
×6
×8
で,
断 面積A
=
・
21.
9cm2
, 強 軸回 り断面二 次モー
メン ト為=383.
O cm4,
弱軸回 り断 面二 次モー
メ ン ト1訪 134.
Ocm4,
降 伏 応 力σy=
2.
4t/cmz , 弾 性 係 数 E=
2100.
O t/cmz, 高さ h=
100cm,
素 材の応 力ひずみ 関係はFig,
16の もの, 断 面 分 割はFig,
9
に示し た もの を 用い た。
Fig.
17 に弱 軸 方 向へ の負 荷の例を示 す。 図 中,
Qx
は 弱 軸 方 向 水 平 荷 重,
Q
. は同じく強 軸 方 向へ の単一
負 荷 時の初 期 降 伏 荷 重, u は柱 頭 水 平 変 位で ある。
な お,1
‘ はFig.
18に示す よ うな もの で あり, 1ρi は i端の lpの 意である。
i端は固 定 端,
ノ端は柱 頭であり,
計 算を通 してtpi
/li
は常に一
定値と して あ る。Fig.19
は,
この と きの 柱脚 部フ ラン ジの応 力ひず み 履 歴 を 示 す。
これ ら の図 か ら, 降 伏 点 近 傍で はlpt
/ liを一
定 値と して も 1要翼
qx一
38
一
xFig
.
15 Analyzed H−
column¥
Fig
.
16 Stress−
Strain ReiationshipqxlOvyl
:
lo.
’
) 6 4L
_一
」
Lユー__
.
0、
2.
0 1 D O 1 0.
2 ulh『
2ト 1.
G lael三
iiiiii
;
1
{
’l
l
] ei H=
O.
WEAL A:/5Fig
.
17 Lateral Force versus D重splacement RelationshipsR
o
濃
ヨ
r
,Fig
.
18 Definition of l‘and l,’ f
.
一
.
t ’,
i厂
’ ’ JF 厂匚
ILq/mml
) 20 1Dユ
し
ユ ;s ’
一
゜,,
凵
2!
1
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1
、!
『
1°ll
雪
1 ノー
ε〇 二_
.
「 i r ’ 1一一
→・
・
一
昇・
’
4−一
一
1−
←鷺
x 】D.
Z
厂鬥
‘
OP凵
EA民
昌X15 1/
P「
丿
ノ
Fig
.
19 Hystereしic Stless−
Strain Curve of an Outer Fiber of Flange素 分割に よ る解は極め て よい精度 を持つ ことがわか る
。
水 平 荷 重Q
に対する曲げモー
メ ン トM の割 合を強 軸の 場aM
一
号
・一一
Q
・溺 軸・場合 M− 一
争
一
Q
・・ 範 囲 (ノ端は常に弾 性 域にある)で い ろいろ と変え た と きの 14要 素 分 割に よる精 解と,
1要 素 分 割で1
。t/li
の 値を変えた結 果との 比較で も,
最 も よい 解を 与 え る1
。 ‘/1
,の値に は比 較 的 差が少 く,
これ らの 結 果か ら,
1。
‘〃iの最 適 値の平 均 値をと れば,
次 式が得ら れ る。
lPi
=
0.
0711‘・
tt・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
tt・
・
tt・
…
tt・
・
・
・
・
…
(48 ) 8.
2 三 次 元 状 態に お け る ‘。‘,tpj
の算定法 (47),
(48)式を利用 して,
本 論 文 で は次の ように し て ‘端お よびj
端の仮 想 塑 性長 さ1
。i,
IPJ
を決 定す る も の とする。 (の まず, i端お よ び」端の相 当応力 (M
。∂i,
(M
。g)j を,
次 式で評 価する。 (・・q)i−
{
(
凡Fnr
)
:
・(
鑑
)
:
・(
驀
)
:
・(
舞
)
:
}
’ 1 ≡ (f
翫十 π感+m :t+ 勉瓣7 (M・q)j−
{
(
藷
)
:
・(
譱
)
;
・(
譱
)
:
・(
M
ω 圭 ≡ (∫島 丿+瞬∫+鴫 +鵺 、)量MpaJ
)
丿ー
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
(49) こ こ に,
賑,
M. 等は文 献 (22)で定 義し た降 伏 応 力 で あ り,
初 期 降 伏 値F
。x,
M。y,
M。。,
M ,w との関 係はそ れ ぞ れ Fn=
・
=
Fyx,
Mρy=
1.
12Myy,
Mp2=
1.
41 My2,
Mew
= 1.
41My
ω と なっ てい る。 (ii
)t
ρt,IPj
の算 定に はFig.18
の1
、,1
,の大き さ も 関係す る が,
三次 元 的な負 荷 状 態のと きの こ れ らの長さ を等 価 長さ と呼び,
それぞれ(t
。a)i, 〈teq>丿で表し, (の で 求 め たfXt
,
Myt 等 を用 い て 次の よ うに 決め る。
(Fig.
20
参照〉 ピ,
ノ端の ベ ク トル mt=
[fXt
M 。t M。
l mωaT
,
MJ=
ifx
」 MY 丿ma 、 MWJF,
部 材 長 をZ
と して,
(1
。q)‘;
’・
「肌 ‘1
/(lmtl
+m ‘・
m /lm
‘1
)・
・
・
・
・
・
・
…
(50 ) (1
。,)∫需
」・
1
肌」1
/(レπ ,1
+瓰 プm /lm
,1
} (iii ) ち‘,
IPJ
を 次 式で得る。/
Fig
.
20 Definition of (lev)‘and (leq},lpi
= 0.
071(le
α)‘ 翫」
評
[
1−
{
1
(Meq)iく1.
083} 1 (M。q)‘1
(ハdee}ノ〈1.
083
「}
s]
1
(M。
q)t≧1.
・831
ち,=
0.
071(teg
)丿1
・s−
(学
[
1−
{
ぬ
ll
]
脚 ,≧1・
es31…
(51 ) こ こに,
式の 適用 範 囲を指 定する数 値1,
083
は,
(47) 式のlp
を (48 >式の lptに等しいと おいて得 られた もの で あ る。
な お,lp、
ま たは’
1
。j の値が負になっ た場 合 あるい は1
/2
を 越 え る 場 合 に は,
そ れ ぞ れ1
。i=1
/2,
tPJ =1
/2とする。
9,
簡 略 解 法に よ る解 析 例簡 略 化さ れた解法に よ る解 析 例を 以 下に示 す
。
本 項で は,従来の塑性関 節 法と同じく原 則と し て部 材の接合点,
集 中荷 重の作用 点な ど,
塑 性 関 節の生じ る可 能性の ある 断 面 間 を単 位 部 材と する。
9.
ユ 軸 力と繰返 し水平力 を受け るH
形 断 面 柱Fig.
ユ5に示 し たH
形 断 面柱が一
定 軸 力の下でQx
/Qr
=1
の割 合で水 平 力 を受け る と き の挙動を解析し,14
要 素 分 割による精 解 と比 較す る。
断 面 定 数は前 述の もの に 加 え て,
1.
= 2821.
Ocm5,
J
= 4.
02
cm4,
Ir
= 14110.
O cmG を用い,断 面分割と応 力ひずみ関係も同じであ る が,
立 体骨組 構 造 物の 柱の一
般 的な状 態に近 くな る よ う,
柱 頭のX
,y
方 向へ の 回転お よ び 断 面 の そ り虐拘 束して い る。
Fig.
21は,
定軸力 P が降伏 軸力 Pyの 0,
3倍の と き の 水平荷重一
柱 頭変位 関 係,Fig.
22 は,
Fig.
21にA
お よびB
で示 し た繊 維の, 柱 脚に お け る応 力ひずみ履 歴である。
図 中,
Qx
は弱 軸 方 向 水 平 荷 重,
Qv
は強 軸 方 向 水 平 荷 重,Qv
, は軸 力とQx
の な いと き の強 軸 方 向 初 期 降 伏 荷 重,
u は弱 軸 方 向柱 頭 変 位,
v は強 軸 方 向 柱 頭 変 位で あ る。 これ らの 図 か ら,P
/Py
ニ O,
3程 度まで は 1要 素に よ る 簡 略解は極めて よい精 度を有す るこ と が わ かる。
9.
2 軸 力 と水 平 方 向強 制変位を受け るH
形 断 面柱 9,
1と同 じ条 件の柱に定 軸 力P
=O.
3P
。を負 荷し た 後,.
柱 頭に強 制 変 位を与え た と きの例をFig.
23−
25に 示 す。 強 制 変 位の径 路は Fig.
23の左 上に示す 通 りで あ る。
図 中,
Uy,
Vy はそ れ ぞ れ 弱軸お よ び強 軸 方 向の 初 期 降 伏 変 位で あっ て, 最初 原 点か らA
ま で進み, その 後円 周 上 を 時計回 りに u/Uy=
v/v,=
2の最 大 変 位 振 幅 で4回繰返 し てい る。Fig.
23が強 軸 方 向,
Fig.24
が 弱 軸 方 向の復元 力特 性,Fig.
25 が図中に示 さ れ た 繊 維の 柱 脚 部の応 力ひずみ履 歴である。
弱軸 方 向復元力特性に やや一
致の悪い部 分はあるが,
全 体 的に簡 略 解は よい精 度 を保っ て い る。
9.
3 K 形 筋 違い付き一
層ラー
メ ンの面 外 座 屈および 座 屈 後 挙 動一
39
一
‘
OY川甲y
1
’
「”
D.
〜 45,
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一
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100翼
100翼
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o,
3 h甼
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一
〇
.
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一
一
一
一
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,
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.
O.
10 o.
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10u ’b・
o.
5_
16eL.
一
.
.
−
1e1.
Fig
.
21 Lateral Force versus Disp}acement Relationships(P/ps=
O.
3)po1
昇
【
儀
po1且
し 5Fig
.
22 Hysteretic St【ess−
Strain CurvesqvrqVy
了
り
y A 1.
o.
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2DEflettlee Peth『
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.
23 Restoting Force versus Displacement Relationships(StTong Axis》骨 組の 三次 元 的 な挙 動 解 析 へ の 適 用 例 と して
,
Fig.
26に 示 す よ う なK 形 筋 違い付 き一
層ラー
メ ン の 挙 動を解 析 し,
藤本らの実験お よび ポテン シャル エ ネルギ 増分停留原理 に基づ く精解12} と比 較す る。
は り,
柱の断 面はH −
194×150×6×9,
筋 違 材は,H −
100×100×5 ×7である。
解析に用い た諸 量は, は りと柱にっい て は,
.
4 =37.
6c
皿2,
為=
2585.
O cm4,
1
』=
506.
6cm4,
為=
43320
.
Ocm5 ,J =
8.
56 cm4 , Ir=
301400.
O cm6,
σy=
2