水中の気ほうの様相
著者
石神 重男, 玉利 ?一
雑誌名
鹿児島大学工学部研究報告
巻
5
ページ
17-29
別言語のタイトル
MOVEMENTS OF AIR-BUBBLES IN THE WATER
URL
http://hdl.handle.net/10232/10783
水中の気ほうの様相
著者
石神 重男, 玉利 ?一
雑誌名
鹿児島大学工学部研究報告
巻
5
ページ
17-29
別言語のタイトル
MOVEMENTS OF AIR-BUBBLES IN THE WATER
URL
http://hdl.handle.net/10232/00007584
。戸的
石 神 重 男 ・ 玉 利 賢
（受理昭和40年５月３１日） ＭＯＶＥＭＥＮＴＳＯＦＡＩＲ−ＢＵＢＲｖ,雨ＳＩＮＴＨＥＷＡｒｍ庇 ＳｈｉｇｅｏｌＳＨＩＧＡＭＩ，ＭａｓａｋａｚｕＴＡＭＡＲＩ Theshapes，thedeviationsandthelocalvelocitiesofair-bubbleswhenalrwasblownintothe waterminutelyexaminedｉｎｔｈｅｃａｓｅｓｗｈｅｒｅｎｏｗａｌｌｓｗｅｒｅａｒｏｕndthemandwherelvertical wall,２and4verticalwallswerenearthemrespectivelyinordertoobsGrvetheirmovementsin eachcasedistinctively． Theresultswhichwerethusobtainedwillgivebecomethebasicdataforstudiesonthepheno‐ ｍｅｎｏｎｏｆｈｅａｔｔｒａｎｓｆｅｒｂｅｔｗｅｅｎｔｗｏｐhaseflowandthewallsurface．＃
第 １ 図 実 験 装 世 １ ． ま え が き 液中に気ほうの混在する状態時の熱伝達は沸雌その 他諸種の化学装置の中の現象として，しばしば見られ ることである．筆者の一人')2)3)はさきに水の沸騰のさ いの熱伝達研究の基礎として，垂直平板伝熱面前方の 水中に空気を吹き込んだ場合について，伝熱面負荷と ともに空気吹き込みの位置，ならびに吹込空気量を変化し，熱伝達係数におよぼすこれらの影響について実
験的に研究し，その結果を報告した．本報告は上記の影響を生ずる原因としての水中にお
ける気ほうのかく乱の様相に着目して，その様相の詳細を実験的に検討したものである．本実験では熱負荷
は与えず，また空気吹き込み孔は一つとした． ’1水 中 の 気 ほ う の 様 相
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１．８ 第 ２ 図 空 気 吹 込 管 の 先 端 附 ・ 近 の 図 ２．実験装置および方法 実験装置全体を第１図に示す．これは前報')の実験 に使用した内槽と同じものである.図中の①が試験棚， ②が伝熱壁面（本実験では熱負荷は与えなかったので 単なる壁面と考えてよい)，③が空気吹き込み管であ る．水の深さは静止時310ｍｍで，水面から262ｍｍ 下方の壁面中央を原点にとり（この点が伝熱而として 使用するときの伝熱面下点中央にあたる)，原点を通 り壁面に垂直な線をｘ軸，壁面にそって鉛直な線をｙ 軸，壁面にそって水平な線をｚ軸とする．空気吹き込 み管を第２図にしめす．内径８ｍｍのガラス符の先を 絞り，ここに図のごとく外径1.32ｍｍの注』､i針をとり つけ，その尖端は封じ，尖端から1.8ｍｍの側而に直 径0.9ｍｍの孔をあけ，これを空気吹き込み孔とした． −ラ 本実験中空気吹き込み孔の水中の深さはすべて２６２ ｍｍとし，ｘ軸上のみで位置を変えた．壁面から孔の 中心までの垂直距離をどとし，どの値はＣＯ，５０，４０， ３０，２０，１０，５，２．５ｍｍに変えて実験した．ただしど ＝｡｡とは壁面をとりさり空気吹き込み孔を試験槽の中 央 に お い た 場 合 を し め す ． 壁 面 は 吹 き 込 み 孔 に 対 し 一1８ E M I 児 出 火 学 r 工 学 部 研 究 報 告 第 ５ 号 面のほか二面および四面の場合も実験した．その配置 のしかたを第３図にしめす． 譲診” - ． ｌ Ｉ Ｉ ｉ 二 1 ｍ 四 I 、 第 ３ 図 壁 面 の 配 置 図 空気吹き込み量は0.21Ｎｃｍ３/ｓから20.75Ｎｃｍ３/ｓ の範凹に変えて実験した．吹き出し孔を出る気ほうの 大きさおよび気ほう発生頻度は第４図の装置により吹 き出し孔より上方4.5ｍｍのところを気ほうの上昇方 向に垂直なスリットを通る光束で切り，その影絵を回 転ドラム上のフイルムにうつして調べた．気ほうの上 昇速度は気ほう上昇の全過程を苑方向，ｚ方向からそ れぞれ一つの視野で８ミリシネにうつし，その写真か ら時間と移動距離を求めて算出した．上昇気ほうはｙ 軸からある程度それて，ｘ,ｚ方向に動揺しながら上昇 するが，この浮動領域の限界は気ほう上昇の全体をｘ 方向，ｚ方向から平行光線で照らし，気ほうの影を紙 上に投影し，これを目視しておよそ２分間の包絡線と して求めた．
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②：光源（スポットライト）（§):ｕ帳ドラム ③ ： ス リ ッ ト ⑦ ： 回 転 ド ラ ム 川 モ ー ク ④：凸レンズ 第 ４ 図 気 ほ う 発 生 様 相 の 撮 影 装 置 ３．実験結果とその検討 （１）吹き出し孔を離れるときの気ほうの形状 観察した代表的な形を第５図に示す．図中の（a)群 は吹き出し孔を離れる直前の形で，（b）群は離れて直 後の形である．すなわち離れる前は空気流量が少ない ときは，球形または長楕円体に近い形であるが，流堂 が多くなると頂部が平か，又はやや中凹みの紡錘休状 １ ２ ３ ４ １ 『 ２ ’ ３ ' ． ４ ‘叫 卿 ○ ○ ○ △
魚師ふふ今
(、 (6) 第 ５ 図 吹 き 出 し 孔 離 脱 時 の 気 ほ う の 形 状 になる．流量の多いとき頂部が上記のごとくなるのは 気ほうが急速に上向きに成長しようとするのに対する 水抵抗のためと見られる．吹き出し孔を離れたあとは 偏平な楕円回転体か，大部分は頂部が上に凸になった 三角形の角を丸めた形の回転体，あるいは茸状笠形や 不定形の気ほうとなる．かように頂部が突出し，底面 が偏平に近くなるのは気ほうが切れるとき，気ほう下 面の総圧力が急に高まり中央部を押し上げるためと考 えられる． （２）吹き出すときの気ほう径と頻度 第４図の方法によって写した写真の一部を第６図に 示す．図は壁面を除いて（さ＝｡｡)空気吹き込み量を変 えて撮った結果である．図によってスリットを通る光 束部を通過するときの気ほうの水平断面の直径と気ほ うの発生頻度を知ることが出来る．このような写真多 数をうつし,その直径と頻度とをとった資料が第７図， 第８図である．前者は壁面のない場合，後者は一壁面 でど＝5ｍｍの場合である．図のごとく気ほう直径は 必ずしもある一つの中心値を有する分布傾向とは限ら ない．場合によっては，二つの群あるいは三つの群の 分布をすることが見られる．しかし現象を簡単に表示 するためには，これがそれぞれの吹き出し条件のもと である一つの代表直径で表現されれば，その取扱いは 非常に便利であろう．一般にこのようなばらつきのあ る粒群を整理するのに代表直径のとりかたとして，ｉ） 中央値（Media､）による，ｉｉ）分布面積平均をとり代 表直径とする，iii）空気流量と気ほう発生頻度とから 気ほうを同一直径の完全球体としてその直径を算出 し，代表直径とする方法などが考えられる．壁面のな い場合について吹き込み空気量ＱＮｃｍ３/ｓと発生頻度 ｆ個/ｓとの実測値が第９図，Ｑに対するｉ)∼iii）に よって求めた気ほう直径が第１０図である.第４図の装 置による写典から測定した直径値は光束の切断する面 が固定しているため，空気流量の多いところでは，気石 神 ・ 玉 利 ： 水 L ￨ 』 の 気 ほ う の 様 相 《まうの最大直径を完全にはとらえていない.すなわち， 気ほうがこの切断面より上方で大きくふくらむことも ありうるからである．よってＱと／から算出した直 径が最も合理的な代表値として採用することができ
る．第９図において，／はＱの踊加とともに増大す
ることがわかる．特にＱ＝sNcm3/ｓ以上では／は ．Ｑとともにほぼ血線的に蛸大している，いまこの部分 を直線とみなすと ／らcQ Qcc/､‘3 ...．＝一定 となることがわかる． 図中にSiemes4)5）の測定結果を参考に迅入したが， これではsNcm3/seｃ以上で／がほぼ一定となってい る ． し た が っ て ， ノー一定 ．.．Ｑｃｃ小 または，ｍｊｃ３'Ｑ となり，‘はＱとともに次第漣鋼大することとなる． しかし実際に気ほうの発生を観察していても，Ｑが蛸 肌すると，／が増大し，αはさほど大きくならないこ とが明らかである．よってＳｉｅｍｅｓの結果は本実験に おける観測位置に関しては成立しない．ただし気ほう が吹き出し孔より相当上昇すると，いくつかが互に合 体して大きな気ほうとなることがある．よってこのよ うな点で観測すればＳｉｅｍｅｓの結果により近ずくであ ろう．（Siemesは電極板法とストロボスコープで観測 している） 蹄111に関連する空気吹き込み位置ｆを変えた場合の 気ほうの直従（代表値）を第１１図に，どの変化に対す る頻度の変化を第１２図に示す．どの大きい範囲では吹き込み空気量が一定ならば壁lIiiの配置を変えてもα
も／もほとんど一定であって，Ｅが小さくなると〃は
減少し，／は増大する．図はＱ＝0.96Ｎｃｍ３/ｓで比較 的吹き込み空気量の少くない場合であるが，この程度 では，ど≦5ｍｍで上記の‘11,／の変化が起っている． これは吹き附し孔が壁1ｍに近ずくと噸Iiiの「渉が気ほ うの分裂を助長するほうに作用することを乳してい る． （３）上昇途中の気ほう Ｑ Ｎ ｃ ｍ ３ / ｓ ： ０ ． ２ １ ０ ． ９ ６ １ ． ８ ７ ９ ． ４ ４ 2 0 . 7 5 第６図吹き出し孔近傍の気ほうの写真（と＝。。） ' 燭 1９ 蛾 巡;１画
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127佃 ネに倣影した．これからある気ほうの動きを追跡した のが節１４図から第１６図である．Ⅸ￨の枇軸はフイルム のコマ数，したがって時間，縦''１'1は気ほうの位置をと ってある．この図から時間と気ほう位置の関係がわか り，これらの微分として気ほうの各位置における速度 を 知 る こ と が で き る ． ａ ． ふ れ に つ い て 第１７図は壁而のない場合の吹き出し孔からの高さ と，その点のふれの関係を示す．ふれはｘ方向，ｚ方 向とも同じで，したがってふれ領域の水平断而はふれ 凪 の 半 分 を 半 係 と す る 円 形 に な る ． ふ れ は は じ め 急 に 大きくなるが，さらに上昇するとその踊加は次第にゆ る や か に な り ， 各 空 気 量 ご と に そ れ ぞ れ 一 定 の ふ れ に 2.0３．０4.0A、５．０6.0７．０８．０９．０ 空気吹き出し孔を離れてのち，気ほうは不規則な連 動をするが，その間に変形，分裂あるいは合体しなが ら上昇する．この際，水､r方向にも，ある傾域の中を 浮動する．以下ある水-Ｗ１１内の浮動の巾を‘‘ふれ”と 称する．以上のような気ほうの連動により液の対流は 促進され，もし熱伝達を￨､￨くう場合には液体中の温度境 界層，速度境界暦などにも変化を与え，熱伝達現象に 影響するわけである． 気ほう上昇の状況を写典に撮った一例が第１３図で， 吹き込み空気量は一定とし，露出時間を1/８，１/125, 1/1000秒に変えてとったものである．この写真からも 気ほうのふれ域，上ｹ１１.辿度，形状などを知ることがで きるが，さらに正確に上昇状況を知るため，８ミリシ 副いＩ 〔I…＝4.39mm’｜ ｄｍ僧｡i息､＝4.51mm#(ﾙ庇85.4IlA1s） 一Ｘぼう徒d(ｍｍｄ） 第 ７ 図 気 ほ う の 分 布 状 態 図 （ 壁 面 な し の 場 合 ）Ncn;/b・ 数160仙 2１ dar“＝6.45ｍｍ＃
'０１知:弧
虜＝５ｍｍ 5 ， 6 ． Ｑ＝0.21Ncm1/も・ 4．気ほう処理数lllM 2-E:気ほう１個を示す ﹁４ ー テO dmcdinn:
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1０． ↑dmUdiﾛ;m＝ 6.45mm#(城度１９．４１Mだ） 1５ 無 ③＝寸 石 神 。 玉 利 ： 水 中 の 気 ほ う の 様 相 80, 70。 １ ６ １ ８ ． ０ ２ ． ４ ， ６ ８ １ ０ １ ２ １ ４ 、 2 ０戸 戸
6．↑‘dmcdion＝4.88mml#(狐度49.8伽/も）↑
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Ｉ 2 ０ ４ ０ 0 . 1 0 . 2 ０ ． ４ ０ ． ６ ０ ． ８ １ ２ ４ ６ ８ ' １ ０ −＞Ｑ(Ncm3た） 第 １ ０ 図 気 ほ う 径 と 吹 込 空 気 通 と の 関 係 ｏ−Ｉｉｌｌ Ａ二1ｍ 回 凹 血 Ｑ＝1.87Ｎｃｍｊも １ −嘗巨︶屋隔一頃Ｉ Q＝1.87Ncm3／ｓ０５０
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鹿 児 島 大 学 工 f 学 部 研 究 報 告 . 第 ５ 号 Ａ 二 面 回凹1ｍ 、↑３
１︽、Ｕ り︼旬乙 2 ０ ３ ０ 4 0 1 5 0 . 1０ 一亭(､'､） 気 ほ う 径 と 吹 込 位 置 と の 関 係 鰯 １ １ 図５０５０
９口ＩＩｑ零=豊一陸
２２１． −．重︶︸謎蕊Ｉ 、’−１ｍ 、 − ゐ ‐ − Ｆ ､ 旨 Ｉ 2 0 . 、 3 ０ ４ ０ ５ ０ １ 第 １ ２ 図 一虜(､､） 気 ほ う の 頻 度 と 吹 込 位 置 と の 関 係 1 ０｢
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−１︲〆 号 P ＝ 一 一石 神 ・ 玉 利 ： 水 中 の 気 ほ う の 様 相 2３ 婆 １ 鴛 騨
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い I ﾛ ﾇ 鱗鍵襲溌謬;鐸 鶴 :４ ﾛ慨 ＱＮｃｍ３/ｓ 露 出 時 間 ｓ 綾 り ｆ 9.44 1/８ ２．８ 第 １ ３ 図 ９．４４ １/125 １．２ 気 ほ う の 上 昇 ９．４４ １/1000 １．２ 時 の 様 相 近 づ い て 行 く 傾 向 を 示 す ， 空 気 且 が 微 赴 の 場 合 か ら 1.87Ｎｃｍ３/ｓ付近までは空気堕とともにふれは恩に増 大するが，それ以上の空気1,1:になるとふれはさほど増 大しない．これは上昇速度が１１１.くなることを意味する ものである.第１８図は空気皿の述いによるふれの変化 図でＱ＝5Ｎｃｍ８/s以上ではふれ巾は各高さで僅かに 増加するのみである． 第191叉￨は一而の壁があるとき，Ｑ＝9.44Ｎｃｍ８/s一 定でどの変化によるｘ方向，ｚ方向のふれを/パした． 占三20ｍｍでは壁の影響は１，&られないが，どく20ｍｍに なるとｘ,ｚ方向でふれが進ってくる．ｘ方向につい てはど＝10ｍｍ付近に岐小点がおこり，ｆがさらに小 になるとまた蛸大する．これはど＝100ｍｍ付近のとき 壁によってｘ方向のふれが適当に整流されて減少する 最適状態となるためで，これよりさらに接近すると， 壁により反接されて，かえってｘ方向に大きくふれる ことを示す． 第２０図は二而の場合で，ここでもと＝20ｍｍ付近 まではｘ方向，ｚ方向ともふれは同じで，どく20ｍｍ で砿iiIiの影響が現われてくる．この際ｘ方向ふれは最 低点がおこる付近では，すでに両壁面によりふれは限 定され，ｚ方向のふれのみ増大してゆく． ｂ・気ほうの上昇速度 第２'図は壁のない場合の気ほうの上昇時間と位置 の関係，第２２図は位置と上昇速度の関係を示す．１７＝ 0ｍｍにおいては速度が０でないのは孔を出るときす でにある速度を持っていることを示している．上昇速 度は高さとともに面線的に増大する．Ｑ＜1.87Ｎｃｍ３/ｓ ｲ､l･近までは速度線の傾きは急で，すなわち上下の速度 差があまりないが，この範囲ではＱの州加は前攻に述 べるように,ふれの贈加として現れてくる．Ｑ＞１．８７ Ｎｃｍ３/ｓになるとふれの増加は少くなり，そのかわり 上ｹ''､速度の増加が許しいことがわかる． 第23図はＱ＝0.96Ｎｃｍ３/ｓ一定とし，一面,二而， 四ｌｍの雌を配置したとき吹込位置Ｅと,速度Ｕの関係 を高さをパラメータとして示したものである．一而お第14-ｂ図気ほうの移動距離と コ マ 数 と の 関 係 鹿 児 島 大 学 工 学 部 研 究 報 告 第 ５ 号 160。 2４ 第15-ａ図 汀 ︵Ｕ’Ｊｆ，︶，１ ９１１１３１５１７１９ｆ21 - コ マ 歎 気Iまうの移動距離と コ マ 数 と の 関 係
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【う八 ‘Ｘう１１ ｏＸ “ロバｊ■ ←△３▲ Ａ Ｉ Ｉ 息一層零零塁⋮輯⋮含侭、１ ︵Ｅ三︶全一垂﹃一三一重﹄．ＳＦ壁﹀︾ Ｎｍ ｆ ･S 2ｉＮＥｍＪ畠 目 ３０． 、 ⑮ 6０ 40. 剛 ０ ‐ ・ ' １ ‘ ， ， ， ， ． ， 、 １ ， ． ， １ ， ， ． ， １ １ ０ １ １３５７‘９１１１３１５１７，１９２１２３ ５１７ ｉ ＞ 第１ の 移 動 距 離 と と の 関 係 Ｏー＝声ア １ ３ １００． 一 > ゴ ー . ' 蚊 第ｌ４−ｃ図気ほうの移動距剛上と コ マ 数 と の 関 係 ml3S 60Ｌ ４ひ 2ひ 00‐ ８０ Ｍｎ ○ 戴 瞳 ７ ＡＨ ○欠隅･７ Ｘ気'二う Ａ Ｉ Ｉ ><蜘二う １２０‐ 鴎ＥＥ︶へ︽︾壁﹄索［二参﹄︵旬や戸ロー︾や︵ご角“一△曇今﹃群 青苦麦一一琴昌ヅ
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１３57911131517192123 石 神 ・ 玉 利 ： 水 中 の 気 ほ う の 様 相 1６ 60’ 幅 １ ３ ５ ７ ９ １ １ １ ３ １ ５ １ ７ ． １ ９ ． ２ １ − コ マ 数 節１５−ｃ図気ほうの移動距離と コ マ 数 と の 関 係 6 ノ＃
4０ １４０ ③ 弧 ほ う Ｘ気躍う Ａ Ｉ ｊ ｡気ほうＡ Ｘ気ほうＢ 20。 ２ひ ｌ ︵ＥＥ︶潔認霞鋒Ｓ小型頃Ｇ心．長全ｋへ９１１１ １ ＥＥ︶時・湊︾雪費︸︵、や郡一眼Ｒぷふ 00. 0０ ８ ０ ６０ ４０ 96Ncm$ん 96ＮＣ､:１，も ８０． Ｅ＝5111Ⅲ ○ ｍ ｍ , マん 23.7コマＡ 6卜 ‐O 、 ４０． 2０ ヶ敵 第１６−ａ図気ほうの移動距離と コマ数との関･係 ､９６Ｎｃｍ３/５ 一 コ マ 改 第15-ｂ図気ほうの移動距剛Eと コ マ 数 と の 関 係 ;IOE 160. ど=5mmＩ貢 I60 140 120 100 8p (６０ Ｊ涌 励 ０ 140. Ｏ 姉 Ｊ う Ａ Ｘ 虻 ほ う Ｂ ･虹はう八 気ほうＢ ︵ＥＥ︶骨謹製言塗︵、小型漠︵、墨・領会ｋへ 120. Ｅ︶昏挫篭君津︹、や魂一製︵ｂ墾・領全ｋ、 100. 二 而 Q=0.96Ncm猫 州０ 6OＬ 一 一 コ マ 蚊 卵16-ｂ図気ほうの移動距離と コ マ 数 と の 関 係 0ｍｍ』
23,7ｺ-Ｗも 23.7コマ/目 I 牌 2 0 ０聖 １ ３ 5 ７ 9 １ １ １ ３ １ ５ ． １ ７ １ ９ ３ ． ５ ７ ９ ３１５１７′
弐 一 戸 １ ３ 2６ ￨I 鹿 児 島 大 弓 学 工 学 部 研 究 報 告 第 ５ 号 一Ｑ（NC､｡/ｓ） 第 １ ８ 図 死 方 向 の ふ れ と 吹 込 空 気 量 と の 関 係６０．加伽肌印宇柵釦ｎ
ｏ １ ０ ２ ０ 3 0 4 0 5 0 ６ ０ −知ふうの雌火ふｉＬ（m､） 第 １ ７ 図 気 ほ う の 移 動 距 離 と 最 大 ふ れ と の 関 係 1５ 2m ｡ 抑 ﾕ う Ａ ｘ 式 ほ う Ｂ ︵日日︶震謎騒言鱒ｅ鼎一涙ｅ⑲長員Ｋ、→Ｉ ０ ５ １ 層冒︼窟毒蓋与一恵﹄侭 ､９６Ｎ１ｍ】F心 ,ⅢⅡ 5ｍｍ 弓〃,,笛 段し） 島 21ＮＣｍ ９６ＪＩ ８７ＪＪ ｲ４Ｆノ ７５Ｊノ 菰 列 １０ 2０ ’ 3 5 7 9 1 1 1 3 1 5 1 7 1 9 - コ マ 数 第16-ｃ図気ほうの移動距離と コ マ 数 と の 関 係 ⑧ ワ ニ ５ 肘 ､ ｘ ｌ Ｏ Ｏ " ｡１５０ﾉﾉ ﾑ ２００J‘’ ‘1０ 1ｍ ５０。 ＲＥ︶ JC。 剛 １０ lOj8０ 77=１００ｍｍ 〃＝１００mm. 1００ ８０ ６０ ４０ ２０ 100 万＝１００mm ］ 0０ 〃＝200mm, 刀＝200ｍｍ 剛 80。 凶 6０ 6０ 4０ 4０ 剛 2０ 一存（ｍ、） 第20-ａ図ｚ方向のふれとどの関係 6０ 1０２０３０,40､5０ Ｕ １０２０30.4０５０ ，００１ UlO２０、3040５０ 4０ １ ００
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〆､石 神 ・ 玉 利 ： 水 中 の 気 ほ う の 様 相 2９ よび二面の壁を配置したときと＝20ｍｍ付近に著るし く上昇速度の高い状態が生ずる．この点はちょうどｘ 方向のふれと，ｚ方向のふれとが異なりはじめる点に 相当するが，この現象は気ほうの上昇によって，試験 水榊内全体の対流が現実に最適の状態となることを示 すものであろう．その証拠に四面の壁を配置したとき は対流が水柑の局部に制限されるため，このような傾 向はあらわれない．どの減少とともに壁による抵抗の ため上昇速度は単に除々に減少するのみである．一面， 二面の場合，どく20ｍｍではｘ方向のふれは減少 するが，ｚ方向のふれは増加するためと＝20ｍｍ付近 より速度は下ってくる． 4 ． む す び 水中に空気ほうを吹き込んだ場合の気ほうの形状， 気ほうの上昇時のふれ，上昇の速度などについて壁の ない場合の他，特に一面，二面，四面の壁のある場合 について実験的にその詳細な現象を明らかにした．こ れによって，気ほうの混在する水と壁との間の熱伝達 を研究する上の有力な手がかりを得ることができた． ５ ． あ と が き 本研究をおこなうにあたり，終始熱心に努力された
