内ノ-4l
へい)LWmkAO」ωCU刀ω」o-ωヲUN一一句E」OZ
10 5
100 101 102 Normalized Time
1:
(c) Stored energy
0 10-1
Fig.2.40 Excursions of interesting quantities for e=1， i=O.7 and z-的j=1
95
(∞Oω.FH)
N丘三亡一ω」コ潟」ωaE2ち「」ω日0工 7:";n;=5
�X;n; =0.5 (万;n;=6.63) i =0.7
4 3.5 3 2.5 2 1.5 0.5
亡、乏でOH
芯
ω」コザ何」ω丘Eωト刀ω出一閃E」OZ100 101 102 Normalized Time 7:"
(a) Temperature at x=O 7:" Jnl
i" i
0 10-1
( ?ω
σ .
NU)
N止EECO一切ω」日0工』050c
ω一』一町工
、\\
102
100 101
Normalized Time
z-Half length of hot region
0 10-1
内\へとちごピO一切ω」日0ξ050cω一』一豆
万;n;=0.989)
;=0.7 7:";n;=5
ーーーーーーーーーーーー-
r----
ï二二孟五品2(1.677) 1 (3.353) 0.5(6..63)
e=1
6 5 4
3 2
、、.，，，b ，，a・、、 (ωト何?")
N丘三C一」g旬
、
x;nl=10(ゲ;nFO.989)
i=0.7
7:";n;=5
e=1
nυ K.u nu
2 1 1 へい)'wnkAO」ωCU刀ω」ovω刀ωN一一旬E」OZ
5
100 101
Normalized Time 7:"
(c) Stored energy
Fig.2.41 Excursions of interesting quantities for e=1，j=0.7and r inj=5
nu nu A1，.
10296
( iii )動作電流i= 0.635における計算結果(τ の影響)
動作電流i = 0.7の場合と同様に，熱擾乱に対する趨電導体の動的な応答に対し て， 導体中心温度の時間変化， 高温領域('hol (τ) / 2 )の時�HJ変化および導体の詑
積エネルギーの時間変化を， それぞれの計算例をもとに見ることにする.
州2.42(a)に， e二 1，i=0.635および加熱長さx.=0.5における超電導体の導
体中心温度の時間変化を， TIntをパラメータ(Tmi二0.5，1，5，10 )として示す. 超電 導体の導体中心温度は， 無次元加熱時間Tlniまでは温度が急上昇するが， その後 温度はゆるやかに下降しe= 1， i二0.635におけるMPZ平衡で、の導体中心温度に漸 近するようになる. その際の無次元加熱時間Timにおける最高到達温度は， パラ メータであるτ"11が小さいほど高いがらi=1以下になると変化しなくなる. 動作 電流i二0.7で同じ加熱条件の場合のFig.2. 36 (a)と比べるとら1以降の温度の下 がる様子が異なり， 全体的に緩やかな変化となっている.
つぎに， 図2.42 (b)に， e=l， i=0.7および加熱長さん=0.5における高温領
域( 1 hOl ( T ) / 2 ) の時間変化を， 前図と同様にTiniをパラメータとして示す.
'hol (T) / 2の変化は，動作電流i= 0.7で同じ加熱条件の 図2.36 (b) の場合と異な
ってらの違いのよる差はあまりなく， いずれも時聞がたつにつれMPZ平衡にお けるMPZ長さを表す破線に漸近している.
最後に， 図2.42 (c)に， τ川をパラメータとして， e=l， i=0.7および加熱長 さXini= 0.5における導体の蓄積エネルギーの時間変化を示す.
この図より， 導体の蓄積エネルギーは無次元加熱時間τlnlまでは急速に大きく なるが， その後次第に小さくなりe = 1， i二0.7におけるMPZ平衡で、の蓄積エネル ギ-ES附の値に漸近するようになる. これらの結果より， 図2.42 (a)におけるそ れぞれの加熱条件での温度応答との対応がよく表れている. 一方，動作電流 i = 0.7で同じ加熱条件のFig.2. 36 (c)と比較すると全体の傾向は似ているが，無
97
15
トJ仏 2
c - - -- --- -�-;.þ由一一一一 -� c 0
7:" íní=0.5 (川í =1700 ) //.
l'含
./'
_J -+=:，
I 工二0
0
1二 ち の 二の55 211 (a)
Xíní =0.5 i =0.635
e=1
10(87)
102 103
τ
100 101
Normalized Time
nu 勺L
N\へい
、)」oh九~，CO一切ω」VO工』O
工戸市山Cω一丘町工
0 10-1 10
Half length of hot region
、、.，/hu ''EE、、
ト、i0....
2
.二(0C(O
�� (/)(0
、u 、ーー
"
Xini=0.5 i =0.635
万ini=1700)
7:" ir戸0.5 (
nU ハU ハU nu nu nu nu nu nu nυ nu ハU 6 5 4 3 2 1
へい
〕Lwhhm」ωEU刀ω」ovmuちω盟百E」O
Z 103
(c) Stored energy
Fig.2.42 Excursions of interesting quantities for e = 1， i =0.635 and xini =0.5
102
r
101
Normalized Time 100
98
次元加熱時間τ1mで、の最高到達書積エネルギーは， 全体的に大きくなっている.
つぎに， 図2.43 (a)に， e二1， i=0.635および加熱長 さ Xlm二5における1巴電
導体の導体中心温度の時間変化を， τmをパラメータ('1111=0.5，1，5，10)として/Jミす.
超電導体の導体中心狙度は，f!時次元加熱時間'1mまでは混度が念、上-昇するが， そ
の後温度は ゆるやかに下降しeごし /二0.635におけるMPZ平衡での導体中心狙度 に漸近するようになる. その際の無次元加熱時 間τmにおける最 高 到 達温度は， 図2.42 (a)の場合に比べるとTIntの大きさの影響をほとんど受けず， 全体的にさ
らに{尽くなっている.
2. 43 (b)に， e二1， i=0.7お よ び加熱長 さ x nI二5に お け る高温領域
( 'ho/ (τ) /2)の時間変化をパラメータτ1mとともに示す 'ho/(τ)/2の変化は， こ
の場合は 図2.42(b)の場合と異なり加熱初期にτmの違いのよる差が現れてい るが， いずれも時聞がたつにつれMPZ平衡におけるMPZ長さを表す破線に漸 近し ている.
e = 1， I二0.7および加熱長さ xI円 1二5における導体の蓄積エネルギーの時間変
化を， � 2.43 (c)にτ1mをパラメータとして示す. この図の場合も， 導体の蓄
積エネルギーは図2.42 (c)の場合と同じようなノξターンを示しているが蓄積エ ネノレギーの{直はXiniが大きいほど、小さくなっている.
(iv) 動 作電流I二0.635における計算結果 (X の影響)
これまで， xInIの値を定め， にIをパラメータとしてquenchingとrecoveryの境 界での計算例を示した. 次に九Iの値を定め? XIP11をパラメータとして整理する ことにする. 図2.q4 (a)に， e = 1， j二0.635および加熱時間τm= 0.5における
99
(ドωω.NH)N丘三C一ω」コ苛」ω己Eω】刀Cω日0工
15
10 5
へい、O)でOHVへ苛
ω」コザ何」ω(UEωト刀ωN二何E」OZ
102 103
100 101
Normalized time
(a) Temperature at X=O
τ
0 10・1
(何?∞.何?日)Nn比三c一co一回ω」VO工ト050cω一』一句工
\
102 103
100 101
Normarized Time
0 5