スケール相似則モデルの特徴を反映した
非等方SGSモデルの導入による高性能
LES/RANSハイブリッド乱流モデルの構築
九州大学
大学院 工学研究院 航空宇宙工学部門
安倍 賢一
大学院 工学府 航空宇宙工学専攻
漆間 統
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 1 2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 2LES
(ラージ・エディ・シミュレーシン)は
DNSよりもはるかに小さい計算負荷で
高精度かつ非定常な乱流解析が可能
であり、
工学的に重要な複雑乱流場
へ
の適用が期待される
研究背景と目的(1/2)
乱流解析手法として
DNS(直接計算)
LES
(格子以下の渦をモデル化)
RANS(流れ場全体をモデル化)
高レイノルズ数乱流
になると、壁近傍 の小スケール渦の予測
に
多くの計算コスト
を必要とする
LES/RANSハイブリッドモデル
は、壁面近傍にRANSを適用することによりLESにおける
壁面付近の流れ方向やスパン方向の格子集中を回避することができ計算コストの
大幅な削減が可能となる
LES/RANSハイブリッドモデル
を用いることにより
計算コストの削減
が可能となる
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 3研究背景と目的(2/2)
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 4従来の
LES/RANSハイブリッドモデル
は格子解像度が不足すると
LESとRANSの
接続部
でレイノルズ応力を過小評価し、その結果、
速度勾配が増加し
平均速度分布
が
過大評価
される
問題
が生じて
いた
(*)Abe, K. Int. J. Heat Fluid Flow 39, 4252 ,20131. 従来の
LES/RANSハイブリッドモデル
が抱えていた
接続部での
問題を解決
2. 従来モデルと比べて
格子依存性
の低減
3. 実用的な流れ場に対する
計算コスト
や
モデルの予測精度
につ
いて議論する
LES/RANSハイブリッドモデル
に
非等方SGSモデル⁽*⁾
を導入する
本研究の目的
支配方程式(1/2)
0
1
j i ij j i j i iju
u
RANS
U
U
U
U
LES
:
:
フィルターをかけた支配方程式 (LES)
レイノルズ平均を施した支配方程式 (RANS)
SGS応力(LES)
レイノルズ応力(RANS)
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 5支配方程式(2/2)
LES/RANSハイブリッドモデル
Translational zone
RANS zone
LES zone
支配方程式
wall
1
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 6非等方SGSモデルを導入した
LES/RANSハイブリッドモデル
•
LES/RANSハイブリッドモデル(HLR)の基本モデルは
Abe⁽*⁾を利用する
(*)Abe,K. Int.J.Heat Fluid Flow,26,p204‐222,2005 (**) Abe, K. Int. J. Heat Fluid Flow 39, 42–52 ,20132
3
2
さらに、LESのSGSモデルには非等方SGSモデル⁽**⁾を導入する
: Extra Anisotropic Term
) ( ) ()
1
(
i j RANS ij LES ijf
hbu
u
f
hb
接続関数
:
)
,
,
max(
x
y
y
z
z
x
n
: 壁からの距離
C
hb: 4 → 1
1
Δ
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 7非等方項の導出(1/4)
に対して、一般的な渦粘性は次のように表される
2
1
2
1
3
一方で、 Bardina model
(*)で知られるスケール相似則
モデルは次のようになる
1
2
1
2
(*) Bardina,J., Ferziger,J.H, and Reynolds,W.C AIAA paper 80‐1357 (1980). 2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 8非等方項の導出(2/4)
2
2
2
/3,
スケール相似則モデルに対して、線形近似を行うことで
等価渦粘性を求める
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 9非等方項の導出(3/4)
2
非等方性を表現するためのモデル表式として,スケール相似則
モデルから等価渦粘性による線形渦粘性モデルを差し引いた以下
のようなモデル項を考える
•
スケール相似則モデルから等価渦粘性による線形渦粘性
モデルを差し引くことで
はSGS‐stressの非等方成分のみ
となる
•
等価渦粘性を引くことにより
はGSとSGS間で
エネルギー輸送がおこらないため、計算の安定性に
悪い影響を与えない
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 10非等方項の導出
(4/4)
2
3
2
2
2
2
1
3
Δ
0.1
を用いて、非等方性の方向を示し、
の輸送方程式を
解くことで非等方項の成分の大きさを評価する
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 11使用した
線形SGSモデル
Δ
1
exp
⁄
0.05,
30
⁄
Δ
,
4
⁄
Δ
2
,
0.835
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 12乱流モデルの検証計算
2次元チャネル乱流
31
61
31
Channel flow
Reynolds number
Grid resolution
Grid nodes:
Re
14000
395
Re
b
(Moser, R.D., Kim, J., and Mansour, N.N., Physics of Fluids, 11, 943‐945, 1999.)Δ , Δ
, Δ
= 40 , 0.8
36, 10
160, 0.8
36, 80
200, 0.8
36, 240
61
61
61
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 132次元チャネル乱流
計算条件
計算コード
FrontFlow/Red*
(Unstructured grid system, finite volume method)
時間積分法
クランク‐ニコルソン 法
空間離散スキーム
二次精度中心差分法
乱流モデル
•
HLR with EAT
•
LES with EAT **
•
HLR without EAT
* Muto, M., Tsubokura, M., and Oshima, N., Physics of Fluids, 24, 014102, 2012. * * Abe, K. Int. J. Heat Fluid Flow 39, 42–52 (2013) 2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 142次元チャネル乱流
計算結果
平均速度分布
(a) Mean velocity (dx
+=40,dz
+=10
=395)
(b) Mean velocity (dx
+=160,dz
+=80
=395)
格子解像度が高い時
はモデルにかか
わらず十分な予測精度があることを確
認した
EATを導入することにより
モデルは
予測精度を改善できることを確認した
比較的
格子依存性が小さいモデル
である
ことを確認した
HLR without EAT
HLR with EAT
RANS
LES
過大評価
DNS
LES with EAT
RANS
LES
細かい格子
粗い格子
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 15平均速度分布(極端に粗い場合)
Re
τ
=395 dx+=400,dz+=240
0 5 10 15 20 25 1 10 100 1000 U ⁺ y⁺ HLR 付加項あり dx+=400,dz+=240 HLR 付加項なし dx+=400,dz+=240 LES dx+=400,dz+=240 DNSHLR without EAT
HLR with EAT
LES with EAT
さらに格子解像度が低下すると
LESは速度分布の過小評価をする傾向にある
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 16c
No‐slip
Inlet
outlet
50c
スパン方向に周期境界条件
翼周りの流れ場への適用
NACA4421
負圧面 正圧面
半径
Coarse grid
150
150
133
Fine grid
400
400
449
Reynolds number⁽*⁾
格子点数
Re=3.15×10⁶
(翼のコード長cを代表長)
スパン方向の計算領域
Coarse grid
0.1c
Fine grid
0.018c
迎角⁽*⁾
0.6 [deg]
14.9 [deg]
dx+
dz+
Coarse grid
30∼
1500
220
Fine grid
30∼
450
80
格子解像度
(*)岡本哲史 著名翼型集 第1輯 (1938)※スパン方向:31点
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 17翼周りの流れ場への適用
計算条件
計算コード
FrontFlow/Red*
(Unstructured grid system, finite volume method)
時間積分法
クランク‐ニコルソン 法
空間離散スキーム
二次精度中心差分法(95%)
+ 一次風上差分法(5%)
乱流モデル
•
HLR with EAT
•
LES with EAT**
* Muto, M., Tsubokura, M., and Oshima, N., Physics of Fluids, 24, 014102, 2012. * * Abe, K. Int. J. Heat Fluid Flow 39, 42–52 (2013) 2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 18Coarse grid
Fine grid
格子点数
1.2×10⁶
6.0×10⁶
並列数
96
576
前処理
10時間
36時間
計算時間
14日
14日
翼周りの流れ場への適用
計算コスト
※使用した計算機
九州大学情報基盤開発センターの研究用計算機システム Fujitsu PRIMERGY CX400 ⁽*⁾
(⋆)http://www.cc.kyushu‐u.ac.jp※約400000 ステップ計算
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 19翼周りの流れ場への適用
接続関数の分布
Coarse grid
Fine grid
F
hb=0→RANS
F
hb=1→LES
RANS
が翼表面の限られた領域に適用され
るため大きな乱流構造は
LES
を適用するこ
とができる
計算領域
0.1c
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 20翼周りの流れ場への適用
二次不変量
LES
迎角 0.6 deg Coarse grid
LES (
EATなし
)
LES (
EATあり
)
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 21
従来のLES(EATなし)では、壁面上の非定常的な渦構造が表現できない.
翼周りの流れ場への適用
二次不変量
LES
迎角 0.6 deg
Coarse
grid
Fine
grid
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 22
非等方SGSモデルを用いたLESでは,格子が粗い場合でも非定常的な渦構造が表現できて
いるが,詳細に見ると粗い格子の結果では前述の予測精度の低下が現れる.(後述)
翼周りの流れ場への適用
二次不変量
HLR
迎角 0.6 deg
Coarse
grid
Fine
grid
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 23
非等方SGSモデルを用いたHLRでは,格子が粗い場合でも細かい場合と
似たような様相を呈している.
翼周りの流れ場への適用
二次不変量
LES
迎角 14.9 deg
Coarse
grid
Fine
grid
翼周りの流れ場への適用
二次不変量
HLR
迎角 14.9 deg
Coarse
grid
Fine
grid
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 25
翼周りの流れ場への適用
迎角 0.6 deg 二次不変量 Coarse grid
LES
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 26HLR
翼周りの流れ場への適用
二次不変量 迎角 14.9 deg Coarse grid
LES
HLR
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 27 (0.4035) (0.4083) (0.0003) (0.0003) 0.453 0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 EXP HLR LES Cl Cl(Cf) Cl(Cp) 0.4038 0.4086翼周りの流れ場への適用
C
l
0.6 deg
Coarse grid
Fine grid
(0.4664) (0.3952) (0.0005) (0.0009) 0.453 0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 EXP HLR LES Cl Cl(Cf) Cl(Cp) 0.396 0.469 岡本哲史 著名翼型集 第1輯 (1938)全体的に10%程度の誤差で計算結果を得ることが可能
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 28(0.0064) (0.0064) (0.0054) (0.0049) 0.0097 0 0.005 0.01 0.015 0.02 EXP HLR LES Cd Cd(Cf) Cd(Cp) 0.0118 0.0113
翼周りの流れ場への適用
C
d
0.6 deg
Coarse grid
Fine grid
(0.0028) (0.0052) (0.0075) (0.0139) 0.0097 0 0.005 0.01 0.015 0.02 EXP HLR LES Cd Cd(Cf) Cd(Cp) 0.0102 0.0191 岡本哲史 著名翼型集 第1輯 (1938)過大評価
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 29 (0.0064) (0.0064) (0.0054) (0.0049) 0.0097 0 0.005 0.01 0.015 0.02 EXP HLR LES Cd Cd(Cf) Cd(Cp) 0.0118 0.0113翼周りの流れ場への適用
C
d
0.6 deg
Coarse grid
Fine grid
(0.0028) (0.0052) (0.0075) (0.0139) 0.0097 0 0.005 0.01 0.015 0.02 EXP HLR LES Cd Cd(Cf) Cd(Cp) 0.0102 0.0191 岡本哲史 著名翼型集 第1輯 (1938)過大評価
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 30(0.0064) (0.0064) (0.0054) (0.0049) 0.0097 0 0.005 0.01 0.015 0.02 EXP HLR LES Cd Cd(Cf) Cd(Cp) 0.0118 0.0113
翼周りの流れ場への適用
C
d
0.6 deg
Coarse grid
Fine grid
(0.0028) (0.0052) (0.0075) (0.0139) 0.0097 0 0.005 0.01 0.015 0.02 EXP HLR LES Cd Cd(Cf) Cd(Cp) 0.0102 0.0191 岡本哲史 著名翼型集 第1輯 (1938)モデルに依存しない
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 31 (1.684) (1.688) (0.0007) (0.0020) 1.604 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6 1.8 EXP HLR LES Cl Cl(Cf) Cl(Cp) 1.690 1.685 (1.579) (1.466) (0.0011) (0.0007) 1.604 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6 1.8 EXP HLR LES Cl Cl(Cf) Cl(Cp) 1.580 1.467翼周りの流れ場への適用
C
l
14.9 deg
Coarse grid
Fine grid
岡本哲史 著名翼型集 第1輯 (1938)全体的に±10%程度の誤差で計算結果を得ることが可能
2014年4月25日 先駆的科学計算に関するフォーラム2014 32(0.0453) (0.0899) (0.0066) (0.0117) 0.0539 0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1 0.12 EXP HLR LES Cd Cd(Cf) Cd(Cp) 0.1016 0.0519 (0.0576) (0.0719) (0.0036) (0.0022) 0.0539 0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1 0.12 EXP HLR LES Cl Cd(Cf) Cd(Cp) 0.0612 0.0742