JAIST Repository: 分子動力学法によるPb_Ge_xTeの格子熱伝導シミュレーション
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(2) A18p9. 分子動力学法による Pb1-xGexTe の格子熱伝導シミュレーション 泉. 陽介(片山研究室). 【はじめに】中間温度領域(300-900K)での熱電材料 PbTe およびその固溶体は、新規傾斜機能材料として広く 注目されている。ゼーベック係数 S、電気伝導度σ、熱伝導度κを用いて熱電性能指数は Z=σS2/κであらわ される。κは電子部分κe と格子熱伝導度κL の2成分からなり、κの減少はより大きな Z を導く。非調和格子 振動解析の立場からκL に関する理論的研究は古くからあるが、原子の運動から直接把握する研究はほとんど なされてこなかった。本研究の目的は分子動力学(Molecular Dynamics:MD)法により、Pb1-χGeχTe 混晶系の 格子熱伝導シミュレーションをおこなって、その挙動を明らかにすることにある。中間温度領域は十分デバイ 温度より高いため、この古典的扱いが有効と考えられる。扱う系は単結晶を想定し、熱伝導度の異方性と Ge 含有量への依存性を調べる。この結果に基づいて、κL の減少に導く方位と濃度を見つけ、性能指数向上の一 要素として役立てたい。 【分子動力学法】本研究で扱う系を下の模式図に示す、熱は y 方向に流れるものとする。NaCl 構造を仮定して の xz 断面は[010]方位では 25 個の原子を含む、以降これを原子面と呼ぶ。冷却層、加熱層は 3 つの原子面、伝 導層は 8 つの原子面からなり、全系の原子数は 625 個となる。冷却層と加熱層の温度がそれぞれ 200K と 800K と なるように 10 シミュレーションステップ(step)毎に温度制御を行った。定常熱流の達成は、冷却層に流れ込む 熱流束の時間変化を追跡して判断する。定常状態における平均熱流束と温度勾配を算出し、熱伝導度を計算する。 これまで[010]方位への伝導に関する説明を行ってきたが、同様な手続きを他の[110]、[111]方位に関しても実施 し、熱伝導の異方性を導く。また Pb1-χGeχTe については[010]方位の熱伝導を取り上げ、濃度別に熱伝導度を計 算する。本研究では、定常状態条件を十分に満たすステップ数として、20000step(1step:2fs)を選択する。 【結果と考察】図 1 には 3 方位への熱伝導に関連して、各面内にある原子の平均運動エネルギーより算出した温 度を伝導層の各原子面番号に対してプロットした。層境界にある原子面を除き、ほぼ一定の勾配を持つことがわか る。この領域での平均熱流束を算出し、フーリエ則を用いて熱伝導度を導き、それらを GeTe の結果とあわせて表 1 にまとめる。熱伝導度に大きな異方性が確認できる。 Pb1-χGeχTe の濃度別にシミュレーションした結果を図 2 に示す。 x =0.4∼0.6 間にκL の極小を期待できる。Ge 含有量の小さい側では、Pb2+がイオンサイズの小さな Ge2+により置換された結果、しっかりと組まれた NaCl 結晶内 で Ge がからからと揺れるゆりかごの状態になり、熱をうまく伝導しない。一方高濃度域(x=0.6∼1.0)に入ると、 GeTe 域を介して熱伝導が頻繁となり、GeTe の値に接近することがわかる。. z x. y. 冷却層. 伝導層. 加熱層. 伝導層. 冷却層. 方位. [010]. [110]. [111]. PbTe. 2.237. 2.708. 3.086. GeTe. 2.259. 2.749. 3.141. 表 1 格子熱伝導度 W/(mK) thermal conductivity W/(m×K). 900 800. 温度 (K). 700 600 500. [010]. 400. [110] [111]. 300 200 0. 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 2.4 2.3 2.2 2.1 2 1.9 1.8 0. 0.2. 0.4. 伝導層の面番号. 図 1 PbTe 伝導層(左側)温度分布. 0.6. 0.8. x. 図 2 濃度別格子熱伝導度. 【Keyword】熱電材料、MD、格子熱伝導度、PbTe、GeTe 、Pb1-χGeχTe. 1.
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