考 察

5 .4.1  活 動 す べ り 系 と 粒 界 予 融 解 挙 動 の 関 係

こ れ ら 3種 類 の 試 料 に お け る 引 張 変 形 に よ っ て 粒 界 へ 侵 入 ・ 集 積 し た 転 位 の 栂 類 と 粒 界 の 予 融 解 混 度 、 さ ら に 、 粒 界 予 融 解 部 分 の 状 態 を ぷ 5‑2に ま と め た 。 こ こ で 、 引 張 変 形 ( す べ り 系 の 活 動 )に よ る 粒 界 へ 侵 入 ・ 集 積 し た 転 位 の 種 類 に 若 円 す る と 、 純 ら せ ん 転 位 ( 結 晶 B側)が 粒 界 へ 侵 入 ・集 積 し た 試 料

G B

P が 最 も 低 い 調 度 で 粒 界 予 融 解 が 生 じ 、 次 に ら せ ん 成 分 の 多 い 転 位 が侵 入 ・集 積 し た 試 料

G B T 

が 少 し 高 い 温 度 で 粒 界 予 融 解 が 生 じ た。 ま た 、 刃 状 転 位 に 着 同 す る と 、 両 成 分 結 晶 側 と も 顕 著 に 粒 界 へ 侵入・集積 し た 試 料

G B ‑

N は 粒 界 予 融 解 が 生 じ ず 、 か な り ) ) 状 成 分 の 多 い 転 位 が 侵 入 ・ 集 積 し た 試 料

G B ‑ P

は

5 7 0K

以 J‑.に 昇 温 し で も 粒 界 子 融 解 の 進 展 は な か っ た。 こ の こ と か ら 、 粒 界 に ら せ ん 転 位 が 侵 入 ・ 集 積 し た 場 合 、

表 5‑2  3種 類 の 試 料 に お け る 粒 界 へ の 侵 入 ・ 集 積 し た 転 位 の 種 類 、 粒 界 予 融 解 温 度 お よ び 粒 界 予 融 解 の 状 態

粒 界 面 に 引 張 変 形 に よ っ て 粒 界 へ 粒 界 予 融 解 粒 界 予 融 解 対 す る 引 張 方 向 侵 入・集 積 す る 転 位 の 種 類 開 始 温 度 の 進 展

試 料

( G B ‑ P)

主 に 刃 状 成 分 ( 結 晶 A 側 )

5  7 

0 

K 

進 展 せ ず 平 行 ら せ ん 転 位 ( 結 晶 B側 )

( 0.42T M )  

試 料

C G B N) 

刃 状 転 位 (結晶 A 側 )

1  1 

2 

3  K 

生 じ ず 垂 直 主 に 刃 状 成 分 ( 結 品B 側 ) 以 上

試 料

( G B ‑ T  ) 

混 合 転 位 (結晶 A 側 ) 6 

7 3  K 

約

100μm π/ 3 

rad傾 斜 主 に ら せ ん 転 位 〈 結 品 B 側 )

( 0 .50T M )  

8 1  

粒 界 予融 解 が生 じ易 く、 刃状転 位 が 侵入 ・ 集 積 し た 場合は生 じに く い と 言え る。 さ ら に 、 本 章 で 用 いた銅双結品 材 に お け る ひ ず み の な い 粒 界 に つ い て 調 べ る た めに、塑 性 変形 を 施 さ ず に 、 薄膜化し、

T E M

内 で 昇 温 、 そ の 場 観 察 を し た。

図 5‑5は上述 し た 3種 類 の 引 張 変 形 を 与 え た 双 結 晶 と 同 じ 初 期 方 位 を も つ が 、 塑性 変 形 を与え て い な い 粒 界 部 に お け る

663K ( 0 .  

49T 

M )

で の 加 熱 中

( a )

、 お よ び

1 103K ( 0.81T M )

ま で昇 温後 (b)の

T E M

写 真 を 示 す。 非 常 に 膜 厚 の 薄 い 結 晶 粒 の エ ッ ジ部 お よ び 料 界 部 は 表 面 融 解 ・ 蒸 発 が 生 じ 、 結 晶 A側 が 小 さ く な っ た (図5‑5 (b))。 し か し な が ら 、

1 1 0 3K

ま で 昇 温 し て も 、 膜 厚 の 分 厚 い 領 域 に お い て 粒 界 予 融 解 は 生 じ な か っ た。

ま た 、 粒 界 は 昇 温 し て も 観 察 面 に 対 し て 垂 直 の ま ま で あ り 、 試 料GB‑Nの よ う な 幅 は で き な か っ た。 こ の よ う に 、 ひ ず み を 与 え な い 試 料 に お い て は 第 l章 で 述 べ た 従 来 の 原子 モ デ ル で の 計 算 、 お よ び 実 測 実 験 に お け る 予 融 解 に つ い て の 報 告

と同様、

1 1 0 3 K

で は 安 定 で あ り 、 粒 界 予 融 解 温 度 が 融 点 、 の 約半 分 と い う 非 常 に低 い 温 度 に お い て 生 じ る 原 因 の一つ は 塑 性 ひ ず み (粒 界 部 へ の 転 位 お よ び空孔の 侵 入 ・ 集 積 〉 で あ る と み な さ れ る 。

一 般 に 、 液 相 状 態 で は 固 相 状 態 か ら の 遷 移 に お い て 、 体 積 膨 張 (Ll V)に つ い て は ア ル ミ ニ ウ ム で L l

V

^二

6.0% [ 6 J

^、銅でLl

V= 4.1% [ 6 J

の 増 加 に 過 ぎ な い。 塑 性 変 形 を 加 え る こ と に よ っ て 導 入 さ れ る 格 子 欠 陥 の 粒 界 部 へ の 過 飽 和 の 侵 入 ・ 集 積 が 、 粒 界 の 予 融 解 現 象 を 引 き 起 こ し て い る 可 能 性 も 考 え ら れ る。 そ こ で 、 非 常 に 概 算 的 で あ る が 、 転 位 に よ る 体 積 膨 張 に つ い て 見 積 っ て み る。 ここで、 「転 位 線 に 沿 っ て 原 子 1つ あ た り 1個 の 空 孔 が 存 在 す る 」と 仮 定 す れ ば 、 空 孔 に よ る 体 積 膨 張

Ll

V

は 次 式 で 表 せ る。

Ll 

V  = す‑. ^{Vv  ( 3 . 1 )} 

ここで、 dは 銅 原 子 の 直 径 、 ρは 転 位 密 度 、

Vv

は 空 孔 の 体 積 を 示 す。 し た が っ て、 d

=7 . 2 x l 0 ‑ 1 0 [ m J

，

ρ=  1 0 1 7 [ m / m

³

J

お よ び

Vv =  2 x 1 0 ‑

^2S

[ m

³

J

を 用 い る と L l

V 

( a )  

^{h υ}  

二

O . 0 3

となり、

3

% も の 体 積 増 加 が 見 込 ま れ る。

ま た 、 結 晶 ( 国 相 〉 が 融 点 よ り も 低 い 温 度(Tm) に お い て 液 相 と な る た め に は 、 導 入 さ れ た 格 子 欠 陥 ( 転 位 ) に よ る 自 由 エ ネ ル ギ ー の 増 加 (LlGo)が 、 温 度

Tm

で の 液 相 に お け る 自 由 エ ネ ル ギ ー (G L) と 固 相 に お け る 自 由 エ ネ ル ギ ー (G s) と の差(LlG(T)) よ り も 大 き い 必 要 が あ る。 すなわち、

Ll Go> Ll G ^(T)  (3. 2) 

を 満 足 し な け れ ば な ら な い。

こ こ で 、 自 由 エ ネ ル ギ ー (G )の微分 :dGは エ ン ト ロ ビ ー :S、 絶 対 温 度 :T、 体 積 :Vお よ び 圧 力 :pと す る と 、 次 式[7 ]で 表 せ る。

dG= ‑SdT+Vdp 

近 似 的 に 圧 力 (p ) が 一 定 と 仮 定 す る な ら 、 式(3.3)は 次 式 と な る。 dG二 一 SdT

(3.  3 ) 

(3. 4) 

式(3.4)を 用 い る と 、

LlG(T)  ‑GL‑GS  図 5‑5  塑 性 変 形 を 施 し て い な い 粒 界 に お け る

T E M

写 真

(a):at 

663K  ( 0 .  

49T 

M )

， (b):at 

1103K  ( 0 . 8 1   T  M )  

=(GL‑GM) 一 (GS‑GM)

T d 

s 

M 

T T  

P S E ‑

‑ ‑ ‑ ‑

‑ F d  

^十

j ; ; …

^{Ll G D 土守 E D ‑ E p  (3.13)} 

ニ ‑SL(Tm‑TM) +Ss (Tm‑TM) 

一 (TM‑Tm) (SL^ー Ss)  ^{(3.  5)} 

となる。

こ こ で 、 粒 界 に 侵 入 ・ 集 積 し た 転 位 に よ る エ ネ ル ギ ー 増 加 に つ い て も 概 算 的 に 見 積 も っ て み る。銅 1^[g]中 の 転 位 の エ ネ ル ギ ー の 増 加 L lG Dは 次 式 で 表 せ る。

と な る。 ここで、 GL、Gsお よ び GMは そ れ ぞ れ Tmに お け る 液 相 、 固 相 の 自 由 エ ネ ル ギ ー お よ び 融 点 (TM)に お け る 自 由 エ ネ ル ギ ー で あ り 、 SLお よ び Ssは そ れ ぞ れ 液 相 お よ び 固 相 の エ ン トロ ピー を 示 す。 但し、 S ^{Lお よ び} Ssの 温 度 依 存 性 は 無 視 し て い る 。

ま た 、 融 点 (Tm=TM)に お い て は 次 式 が 成 立 す る。

ど

う G D= E 

・

^{ρ /a  (3. 14)} 

こ こ で E は 転 位 の 自 己 エ ネ ル ギ ー [9 ]、 ρは 転 位 密 度 お よ び aは 密 度 を 表 し 、 そ れ ぞ れ3x10‑⁹[J/m]、1x10¹⁸[nr/が]お よ び9x106[g/m³]を と る と

LlGD=3x10‑⁹xlx10¹⁸/9xl06 ^=;  33 O[J/g]  (3.15) 

G L^ニ Gs

ー

^{GM  (3. 6)} 

を得る。 し た が っ て 、 塑 性 変 形 に よ っ て 10¹⁸[m/m^3]程 度 の 転 位 が 粒 界 へ 侵 入 ・ 集 積 す る と 、 式 (3.10)お よ び 式 (3.15)か ら 式(3.2)を 満 足 す る こ と が わ か る。 そ の た め 、 温 度650[K]に お い て 液 相 状 態 に な る こ と に よ っ て 自 由 エ ネ ル ギ ー の 低 い 状 態 に な り 、 そ の 後 、 さ ら に 、 自 由 エ ネ ル ギ ー の よ り 低 い 状 態(固 相 )に な る こ と が 可 能 で あ る こ と が わ か る。

すなわち、

IIL‑TMS L= Hs‑TMS S  (3.  7) 

と 表 せ る。 ここで、 HL^{お よ び} Hsは 融 点 に お け る 液 相 お よ び 固 相 の エ ン タ ル ビ ー で あ る。式(3.7)より、

ここで、 10¹⁸[nr/m³]と い う 高 い 転 位 密 度 の 形 成 す る 可 能 性 に つ い て言及 す る。 一般 に 、 転 位 密 度 の 測 定 に 関 し て 、 エ ッ チ ・ ピ ッ ト 法 に よ る 限 界 は 光 顕 で4x10¹²  [m/m^3]、 レ プ リ カ 法 に よ る 電 子 顕 微 鏡 で は4x10¹⁴[m/m^3]と さ れ[1 0 ^{]、 透 過 型 電} 子 顕 微 鏡 を 用 い た 直 接 測 定 で は 10¹⁷[m/m^3]程 度 と さ れ て い る。 し か し な が ら 、 本 論 文 の よ う な 30‑‑‑40%の 引 張 変 形 あ る い は98% 圧 延 変 形 に お い て 多 重 す べ り が 生 じ 、 転 位 が 高 密 度 で 絡 ん だ 状 態 で の 測 定 は 非 常 に 困 難 で あ る が 、 逆 に 、 測 定 が 困 難 な 高 転 位 密 度 領 域 で は 10^J7[m/m³]を 越 え て い る こ と が 予 測 さ れ る。 こ の 転 位 密 度 と 粒 界 の も つ 乱 れ〈粒 界 転 位 な ど ) 、 さ ら に は 、 昇 温 に と も な う 粒 界 へ の 転 位 の 移 動 な ど に よ っ て 瞬 間 的 に で も 10¹⁸[m/m³]程度 の 転 位 密 度 に 達 す る こ と は 十 分 ロ 能 で あ る と み な せ る。

近 年 、 規 則 構 造 の 合 金 で あ る 金 属 間 化 合 物 の 薄 膜 に お い て

TEM

内 で 電 子 線 あ る い は 粒 子 線 を 照 射 し 、 空 孔 や 転 位 な ど の 格 子 欠 陥 が 増 加 す る こ と に よ っ て局 所 的 に ア モ ル フ ァ ス (不 規 則〉化 す る こ と が 報 告[11 ]ー[13 ^{]さ れ て い る。 こ の こ と は} 純 金 属 に お い て も 不 規 則 構 造 の 粒 界 に 対 し て 、 さ ら に 塑 性 変 形 を 加 え る こ と に よ っ て 、 よ り 不 規 則 化 さ れ た 粒 界 部 に お い て 融 点 よ り も か な り 低 い 温 度 で 粒 界 予融 解 が 生 じ る 現 象 と 関 連 す る か も 知 れ な い。

S L ‑S Sニ (HL‑Hs) /TM ^{ニ Ll}HM/TM (3.8) 

となる。 ここで、LlH Mは 融解 熱 を 示 す。 式(3.8)を 式 (3.5)に 代 入 す る と 、 Ll  G ^{(T) 必} HM(TM‑Tm)/TM (3.  9 ) 

を 得 る。

ここで、LlH M= 450[J/g][8]、TM= 1356[K]、Tm= 650[K](0.  5TM)の 値 を 式 (3.  9)に 代 入 す る と 、

Ll G ^(T)二 450x(1356‑650)/1356  = 2 3 4 [J/g]  (3.10) 

一方 、 格 子 欠 陥 に よ る 自 由 エ ネ ル ギ ー の 増 加 :Ll  G Dは

LlGD  GD‑Gp  =[HD‑T SD]^一 [Hp‑T Sr] (3.11) 

ここで、 GDお よ び G^pは そ れ ぞ れ 格 子 欠 陥 を 含 ん だ 結 晶 お よ び 完 全 結 品 の 自 由 エ

ネ ル ギ ー を 示 す 。 欠 陥 を 含 ん だ 結 晶 の エ ン ト ロ ピ 一 (

S 

D)と 完 全 結 晶 の エ ン ト ロ ピ ー (S p)の 差 を 無 視 す れ ば 、 式(3.11)は

ぷ G Dξ HD‑Hp=  [ED+p VD]一 [Ep+p Vp] (3.12)  と な り 、 さ ら に 、 体 積 変 化^(VD‑VP)は 無 視 で き る と 考 え る と 、

85  84 

5.4.2  結 晶 粒 界 に お け る 再 結 品 と 予 融 解 の 関 係

単一の大 き い 双 結 晶 か ら 本 章 の 3種 類 の 引 張 試 料 と 同 時 に 切 り 出 し た 3種 類 の 試料 に

3 0

%引 張 変 形 お よ び 焼 鈍 す る こ と に よ っ て 得 た 粒 界 近 傍 で の 活 動 す べ り 系 の 種 類 と 量 に 対 す る 再 結 晶 粒 の 形 成 に つ い て の 結 果〈第 4章)を 考 慮 し 、 粒 界 予 融 解 に つ い て の 考 察 を 進 め る。

粒 界 面 に 平行 に 塑 性 変 形

( 3 0

出 引 張 ひ ず み )を 与 え た 試 料

G B ‑ P

の 粒 界 は 融 点 の 半 分以 下 の

570K ( 0.42T M )

の 温 度 に お い て 点 状 に 粒 界 予 融 解 が 生 じ た。 こ の 試 料 は

5 

%の 変 形 時 か ら

3 0

% の 変 形 ま で 粒 界 の 極 く 近 傍 に お い て 結 晶 A 側 に

P 2 D 4 A

が 顕 著 に 活 動 し 、 粒 界 へ は 主に 刃 状 転 位 が 侵 入 ・ 集 積 し 、 一方 、 結 晶

B

側 へ は

P I D 1 B

によ って主に ら せ ん 転 位 が 侵 入 ・ 集 積 し た こ と が わ か る (図

4 ‑ 4

，

4 ‑ 6

あ る い は 図

5 ‑

4)。 ま た 、 こ の 試 料 を バ ル ク 材 で 焼 鈍 し た 場 合 、 粒 界 に 沿 っ て 結 晶A側 に ひ ず み 誘 起 粒 界 移 動

( S I B M )

機 構 に よ っ て 再 結 晶 粒 が 形 成 し た (図

4 ‑ 7 )

。 こ れ ら の こ と か ら 、 結 晶A側 は 刃 状 成 分 の 多 い 転 位 が 粒 界 へ 侵 入 ・ 集 積 し た こ と が 確 認 で き る [

1 4  

]ー [ 1 9 ]。一方 、 薄 膜 試 片 に お い て は 、 昇 温 に よ っ て 点 状 に 粒 界 予 融 解 が 生 じ た 粒 界 部 の 間 隔

( 3 . . ‑ . . . . 5 μ m )

が 、 図

5‑4 

(a)に お い て 粒 界 へ 達 し た

P 1 D 1 A

の す べ り 帯 の 間 隔 に ほ ぼ 等 し い。 こ れ は ら せ ん 転 位

( P I D 1 A

お よ び

P 1 D 1 B

に よ る )が 粒 界 へ 顕 著 に 侵 入 ・ 集 積 し た と 考 え ら れ る 間 隔 で あ る。 こ の こ と は 、 粒 界 面 に 対 し て ほ ほ 平 行 に らせ ん 転 位 が 侵 入 ・ 集 積 す る す べ り 系 の 活 動 が 粒 界 の 予 融 解 温 度 を 低 く す る こ と を 推 測 さ せ る。

次に 、 融 点 の お よ そ 半 分 の 温 度 で 約

100μm

に も お よ ん で 粒 界 の 予 融 解 が 生 じ た 試 料

G B T

の お も て 面 側 表 面 層 で は 、

3 0

% 引 張 変 形 後 、 バ ル ク 材 で 焼 鈍 す る と 粒 界 に 沿 っ て く

1 1 1

>軸 回 転 機 構 に よ る 島 状 の 再 結 晶 粒 が 形 成 し た (図

4 ‑ 1 0 )

。 こ の こ とか ら、 こ の 試 料 は 粒 界 に 対 し て 結 品 A側 に 主 に ら せ ん 成 分 の 多 い 転 位 が 侵 入 ・ 集 積 し 、 ま た 、 結 品

B

側 に お い て

P 4 D 5 B

お よ び

P 2 D 1 B

の 多重す べ り の 活 動 に よ り ら せ ん 転 位 の ネ ッ ト ワ ー ク を 長 範 囲 に わ た り 形 成 し た こ と が 考 え ら れ る (第4.5節)。 試料

G B ‑

Pと 同 様 、 こ れ ら ら せ ん 成 分 の 多 い す べ り 系 の 多 重 す べ り に よ る 転 位 の 侵入 ・ 集 積 が 粒 界 構 造 を 変 化 さ せ 、 空 孔 の 形 成 の 数 を 増 大 さ せ 、 粒 界 予 融 解 を 促 し た た め に 、 こ の 試 料 に お い て は 長 範 囲 に わ た っ て 粒 界 予 融 解 が 生 じ た と 考 え ら れる。

最後に、

1123K ( 0 .   83T  M )

^{ま で昇 温 しても粒界 の 予融 解 が生 じ な か った試料}

G B

の 粒 界 に お い て は 、 主す べ り 系

P 2 D 2 A

の 混合 転 位 と

2

次す べ り系

P 3 D 6 A

の 活 動 に よ る 刃 状 成 分 の 多 い 転 位 が 結 品 A側 に 侵 入 ・ 集 積 し た。 こ れ は 変 形 後 の

TEM

組 織 写 真(図

5 ‑ 3 ( b ) )

に お い て セ ル 壁 の 形 成 が 観 察 で き る こ と か らも 確 認で き る。 ま た 、 バ ル ク 材 で 焼 鈍 す る と 主に 結 晶 A 側 へ

SIBM

機 構 に よ る 再結 品 粒が生 じ た(図

4

ーの こ と か ら も わ か る。 こ の 試 料 の 薄 膜 に お け る 粒 界 は

O . 8 3  T 

Mま で昇 温 し て も 粒 界 の 予 融 解 が 生 じ な か っ た。

表 5‑3に

3 0

出 引 張 変 形 後 の 3種 類 の 試 料 に お け る 薄 膜 の 粒 界予融 解 調 度 と そ の 進 展 、 お よ び 第 4章 で 得 た バ ル ク 材 で の 再 結晶粒 の 形 成 機 構 を一覧 す る。

バ ル ク 材 に お い て ひ ず み 誘 起 粒 界 移 動

( SIBM )

機 構 に よ っ て 再結品 粒 が生 じ る 粒 界 は 薄 膜 に お け る 粒 界 予 融 解 が 生 じ 難 く 、 生 じ て も 進 展 し な い。 また、

< 

1 1 1  

>軸 回 転 機 構 に よ っ て 再 結 品 粒 が 生 じ る 粒 界 で は 、 融 点 の 約 半 分 の 温 度 に お

い て 粒 界 予 融 解 が 生 じ 、 長 い 領 域 に わ た っ て 粒 界 予 融 解 が 進 展 す る よ う で あ る。 表 5‑2お よ び 表 5‑3か ら 変 形 前 は 同 じ 粒 界 構 造 を 有 し て い て も 、 塑 性 変 形 に よ っ て 活 動 す る す べ り 系 が 異 な れ ば 、 変 形 後 の 粒 界 構 造 お よ び 粒 界 近 傍 の 内 部 組 織 は 異 な る。 そ の 結 果 、 昇 温 に よ る 回 復 ・ 再 結 晶 の 様 相(ポ リ ゴ ニ ゼ ーシ ョ ン の 難 易 度 、 再 結 晶 開 始 温 度 、 再 結 品 粒 成 長 速 度 な ど〉が 異 な り 、 こ の こ と が 、 粒 界予 融 解 温 度 が異な る 原 因 と な る と み な せ る。

同 様 に 、 第 3章 に お い て

4 0

出 の 引 張 ひ ず み を 与 え た 銅 双 結品試 料(引 張 変 形 に よ っ て 刃 状 転 位 が 顕 著 に 粒 界 へ 侵 入 ・ 集 積 す る タ イ プ)に 対 し て 、 試 料 の一部 を バ ル ク 材 で 焼 鈍 ・ 再 結 品 化 し 、 一部 を 薄 膜 化 し 、

T E M

^{内 に お い て昇}温 し た 場 合 、 前 者 は 粒 界 の 結 品 A側 に S 1 B M機 構 に よ る 再結 晶 粒 が 形 成 (図3‑9(a))した。

表 5‑3  3種 類 の 試 料 に お け る 粒 界 予 融 解 温 度 お よ び再 結品 粒 の 形 成 機 試 料

GB  ‑

P  試 料

GB‑N

試料

GB  ‑T 

薄 膜 の

5 7 0 K

で 生 じ る

1 1 2 3 K

ま で昇 温

6 7 3 K

で 生 じ、 粒 界 予 融 解 進 展 無 し し て も 生 じ ず

100μm

に 達 す る 再 結 品 粒 の

S 1  B  M  SIBM 

< 

1 1 1  

>軸 回 転

形 成 機 構

方 、 後 者 に お い て も 図 3 11(a)に 示 す よ う に 、 変 形 後 の 結 品A側 に は 刃 状 転 位 の 侵 入 ・ 集 積 に よ る か な り 明 瞭 な セ ル 壁 が 形 成 し た。 そ の 結 果 、 T E M内 で の 昇 温 に よ り 粒 界 は 予 融 解 を 生 じ る こ と な く バ ル ク 材 と 同 様 、 結 品 A側 に S 1 B M機 構 に よ る 再 結 晶 粒 が一 部 に お い て 生 じ た。 ま た 、 図

3 ‑ 1 0 ( b )

に 示 す よ う に 、 刃 状 成 分 の 多 い 転 位 が 侵 入 ・ 集 積 し て も 、 セ ル 壁 が 粒 界 へ 達 し て い な い 領 域 、 あ る い は 、 明 確 な セ ル 壁 を 形 成 し な か っ た 領 域 の 粒 界 に お い て は 、 焼 鈍 に よ っ て 観 察 面 に 対

し て 垂 直 で あ っ た 粒 界 が 傾 斜 し た。 こ の 結 果 は 、 本 章 の 結 果 (試 料

G B ‑

Nお よ び

G B

p )と一致 す る。

こ れ ら の 結 果 、 回 復 お よ び 再 結 晶 が 生 じ や す い 転 位 ( 刃 状 成 分 の 多 い 転 位)が 粒 界 に 主 に 侵 入 ・ 集 積 し た 場 合 、 薄 膜 に お い て 粒 界 の 予 融 解 は 生 じ に く い こ と が わ かる。 さ ら に 、 ら せ ん 成 分 の 多 い 転 位 の 多 重 す べ り に よ る ネ ッ ト ワ ー ク を 形 成 し た 場 合 は 、 薄 膜 に お い て は 回 復 、 再 結 晶 し に く く 、 粒 界 は 予 融 解 し や す い と 考 え る。す な わ ち 、 初 期 の 粒 界 構 造 で は な く 、 塑 性 変 形 に よ る ひ ず み の 異 方 性 が 粒 界 予 融 解 温 度 を 変 化 さ せ る と み な せ る。

88 

ドキュメント内 結晶粒界における変形・再結晶および予融解に関する研究 (ページ 48-52)