光弾性効果による光線の変調とその応用研究 第7報 : 光変調水晶発振器の経時周波数安定度
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(2) . 北海道教育大学紀要 （第２部Ａ） 第３ ４巻 第１号. ｌ ｉ ｉ ｉ Ｓｅ ｉ ｌｏｆＨｏｋｋａ ｄｏ Ｕｎ ｉ ｔ ｔ ｔ Ｉ Ａ）Ｖｏ Ｊｏｕｒｎａ ｖｅ ｒ ｓ ｏｎ（ ｃ ｏｎｌ ｙｏｆＥｄｕｃａ ．３４ ．Ｉ ，Ｎｏ. 昭和５８年９月 Ｓｅｐ ｔ ９８３ ｅｍｂｅ ｒ ，１. 光弾性効果による光線の変調とその応用研究 第７報 光変調水晶発振器の経時周波数安定度. 山. 積. 形. 治. 北海道教育大学旭川分校物理学教室. ｉｃａｔ ｉｏｎｓ ｏｎ ｔｈｅ Ｌｉ ／ ｌｏｄｕｌａｔｉｏｎ ｂｙ ｔｈｅ Ｄｙｎａｍｉｃ Ｓｔｕｄｙ ｏｎ ｔｈｅ ＡＰＰ１ ｇｈｔ 、 Ｐｈｏｔｏ‐Ｅ１ａｓｔ ｉｃ Ｅｆ ｆ ｅｃｔ Ｒｅｐｏｒｔ Ｎｏ．７ Ａｇ ｉｎｇ Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｏｆｔｈｅ Ｌｉｇｈｔ ルｌｏｄｕｌａｔｉｏｎ ｌ ｌａｔｏｒ ｔａｌ ｏｓｃｉ Ｑｕａｒｔｚ Ｃｒｙｓ ｉ ＹＡＭＡＧＡＴＡ Ｓｅｋｉ ｉ Ｒｈｙｓ ｉ ｉｋａｗａ Ｃｏｎｅｇｅ ｉｄｏ Ｕｎ ｉ ｉ ｉｏｎ ｔｙ ｏｆＥｄｕｃａｔ ｃｓＬａｂｏｒａｔｏｒｙ ｖｅｒｓ ，Ａｓａｈ ， Ｈｏｋｋａ ， Ａｓａｈ ｉｋａｗａ０７０. Ａｂｓｔｒａｃｔ ｌ ｌａｔｏｒｓｙｓｔｅｍ ｉ Ａ ｂａｓ ｉ ｔｕｄｙ ｏｆａ ｑｕａｒｔｚ ｃｒｙｓｔａｌｏｓｃｉ ｎ ｗｈｉ ｃｓ ｃｈ ａ ｑｕａｒｔｚｃｒｙｓｔａｌ ｐｌａｔｅｉ ｓｕｓｅｄ. ｉ ａｓｌ ｇｈｔ ｍｏｄｕ．ａｔｏｒｉｓｒｅｐｏｒｔｅｄ．. Ｂｅｃａｕｓｅｉ ｌ ｌａｔｏｒｓｙｓｔｅｍ ｔｈｅｌ ｉｇｈｔｂｅａｍ ｉ ｎｔｈｉ ｓｏｓｃｉ ｓ ｍｏｄｕｌａｔｅｄ ，. ｌ ｌａｔ ｉｎｇ ｑｕａｒｔｚ ｃｒｙｓｔａｌｐｌａｔｅ ａｎｄｔｈｉ ｂｙｔｈｅ ｄｙｎａｍｉｃ ｓｔｒｅｓｓ ｏｆｔｈｅ。ｓｃｉ ｉｇｈｔｂｅａｍ ｉ ｓ ｍｏｄｕｌａｔｅｄｌ ｓ ｌ ｌａｔ。ｒｓｙｓｔｅｍ ａ ｐｌａｎ。‐ｃｏｎｖｅｘ ＡＴ‐Ｃｕｔｑｕａｒｔｚｃｒｙｓｔａｌｐｌａｔｅ ｌ ｉ ａｐｐ ｅｄｆｏｒａｆｅｅｄｂａｋｌｏｏｐ ｏｆｔｈｅｏｓｃｉ ，. ｗａｓ ｕｓｅｄ ｆｏｒ ａ ｔｈｒｅｅ‐ｐｏｒｔ ｎｅｔｗｏｒｋ ｄｅｖｉｃｅ． Ｅｘｐｅｒｍｌｅｎｔａｌ ｒｅｓｕｌ ｉ ｉｃｓ 。ｆ ｔｈｉ ｔｓ ｏｎ ｔｈｅ ａｇｅｉｎｇ ｃｈａｒａｃｔｅｒ ｌ ｌａｔ。ｒ ａｒｅ ｓｔ ｓ ｑｕａｒｔｚ ｃｒｙｓｔａｌ ｏｓｃｉ － ９ ｌ ｄｅｓｃｒ ｉ ｂｅｄｉ ｌ ｉ ｎｄｅｔａｉ ｚｅｄｉ ｎｔｈｅ ｐｒｅｓｅｎｔ ． Ａｎ ａｇｅｉｎｇ ｒａｔｉｏ ｏｆＡｂｏｕｔ５ ｘ ｌｏ ａ ｗｅｅｋ ｈａｓｂｅｅｎｒｅａ ｌ ｌａｔ。ｒ ｏｓｃｉ ．. １． 緒. 言. ｔ水晶振動子を光変調器として用い， 安定度の高い経年変化の 少 本研 究の最終的目標はＡＴ‐Ｃｕ ～ ３ ｝ その目的のために 動的な光弾性の検討４ ） 振動水晶 に よる光 い水晶発振器を作ることであっ た１ ， ， 。 ５ ） ＡＴ‐Ｃｕｔ 水 晶 振 動 子 の 応力 － 光 学係 数 の 検 討６ ） Ｐ１ａｎｏ ’ 変調 の 特 性４ Ｃｕ ｔ水晶振動子 ‐Ｃｏｎｖｅｘ ＡＴ‐ ， ， ） 又 測定 ７ ） の厚味すべり振動応力分布測定（レーザー光による）， 及び， 振動のＱの測定を行っ た８ ， 。. 値の裏づけを行うために有限要素法による Ｐ１ａｎｏ‐Ｃｏｎｖｅｘ ＡＴ‐Ｃｕｔ 水 晶 振 動 子 の 振 動 解 析 を 行 っ ） 本報告がこれら一連の研究の最終のものとなる た９ ， 。 １ ） （ ３.
(3) . １４. 山 形. 積. 治. 振動子は ２ 端 子 回 路 網 と し て 用 い ら れ て い ０ １ １ ） 近年 水晶振動子の改良や発振 回路の研究 ’ る１ ， ． が飛躍的に進み， 水晶振動子を２端子回路として. ”. Ｃｅ. 用いた水晶発振器の高安定化はほぼ上限に達した ２ １ ３ ） 従っ て 更に高安定化をおし進 ’ ように思える１ ， ．. めるためには発振方式を根本的に考え直す必要が ｔＷ ｏ ｔｅｒｍｉ ｎａー. ある ．. ‐著者らは水晶振動子を光変調素子として用いる Ｆ ｉ ｇ ．・. 新 しい 発 振 回 路 方 式 を 考 案 した． こ の 発 振 回 路に. お い て は， 電 気 系 － 機 械 系 － 光 学 系 を ｃａｓｃａｄｅ と. ｆｏｕｒｔｅｒｍｉ ヨ ー. Ｃｏｍｐａｒ ｉ ｔｅｒｍｉｎａｌ ｓｏｎ ｂｅｔｗｅｅｎ ａ ｔｗｏ‐. ｈｒｅｅｐｏｒ ｔｗｏｒｋａｎｄａｔ ｔｎｅ ｔｗｏｒｋｆｏｒ ｎｅ ｌ ｌ ｔｈｅｑｕａｒ ｔ ｔ ｔ ｚｃｒｙｓａ ｐａｅ ．. ２ ３ ） した発振回路方式をとり， 水晶振動 子は４端子回路網として活用されている１ ’ ’ ， ． 一般に回体素子を電気回路に持込む場合， トランスジュ サーとして用いる時には 電気系－機械 ， 系のエネ ルギー結合系数 給 ｊを可能な限り大きく し， エネ ルギーの変換が効率よく行なわれるよう に設計する， 発振素子として用い る場合は， 水晶板 （固体素子） の機械的自由振動を電気系の回路 定数が制約しないよう に設計する必要がある． 即ち結合系数 × ， ブを可能な限り小さくす る配慮をし １ ４ ） なければならない ． ところが２端子回路網の発振素子においては， 〃” を小さくすると， 構成回路 の他の要素で発振が生ずる場合があるので 為ブを小さくする点において本質的な無理がある 一方 ， ． 帰還回路に光学系を用い， ４端子回路として発振素子を用いれば， 水晶振動子から電極を十分に離 ・したとしても 水晶板の機械的自由振動 してエネルギー結合係 数 ““ を極めて小さく で決定される ， 周波数で発振器は発振する． 又， 蒸着電極を用いる必要もないので， 発振中の電極の経年変化によ るトラ ブルも防止できる． Ｆｉ ｇ ．１に水晶振動子で構成されている２端子回路と４端子回路の比較を. 示す． ４端子回路網 と して用 いた場合， 入出力 の 間にアイ ソレータ が挿 入さ れていることに な ５ １ ６ ） ’ る１. ２． 発振回路の構成 電界Ｅたによ って励振されている水晶振動子中を光線が通過すれば， 水晶振動子の共振による応力 によって， 光弾性効果が生じ， 通常光と異常光との間に位相差 ｄ が生ずる， 光学 バイアスが１／４入. ｔ ｏ器無げｉ ｇ ｒ ａｎａーｙ 議す Ｐｈｏ. ｔｚ Ｐｏ ー ａｒ ｑｕａｒ 溺. β. ーａｓ. ｒ. ーｏｏｓａｙ ｃｏｕｐ庭ｄ ｅー ｃｔｒｏｄｅｓ. ｉ ｉｇｒ ｆ ａｉｎｐー. Ｊ－ 』」図 Ｆｉｇ． ２. －〆 １ －β １＝Ｉ ×. Ｄｉａｇｒａｍ ｏｆｔｈｅ ｑｕａｒｔｚｃ ｌ ｌａｔｏｒ ｉｇｈｔ ｍｏｄｕｌａｔ ｉ。ｎ ｔａｌｏにｉ ．ｂｙｔｈｅｌ １γｓ ．. （ ） １ ４.
(4) . 光変調水晶発振器 ｏ. １５. ＼ｕふ Ｑ. ′ｏｘ ｉ ｚ ｓ. ′. Ｊｏ. ｘ ，ｄａｒ ｄ ｑｄ ｃｍ／ ｅ ′ ｎ ｙ ｏの ｏ ｉ Ｘｏｘ ｓ. ↑ｂ ー ｉ ｇｈ. Ｆｉｇ． ３. ｉ ｆ ｉ ｈ Ｃ ｄ Ｔｈｅ ｃａｌ ｔ ｅｎｔ ｃｕｌａｔｅｄ ｓ ｒｅｓｓ ‐ｏｐｔ ｃ ｃｏｅｆ ｃｉ ｓ ， ， ａｎ Ｃ６ ，ｏｆｔ ｅ ｉ ｉ ｆ ＡＴ‐Ｃｕｔ ｑｕａｒ ｔｚ ｃｒｙｓ ｔａｌ ｐｌａｔｅ ａｒｅ ｔｈｅ ｃｏｅｆ ｃ ｅｎｔｓ ｆｏｒ ｔｈｅ ｉｖｅ ｌｙ，ｉｎａｎａｎｇ ｌｅｆ ｔ ｓ ｒｅｓｓｌｙ ｒｏｍｔｈｅＺ′ －ａｘｉ ｓ ．ａｎｄｌ主，ｒｅｓｐｅｃｔ ．. Ｚ′ Ｌｉ９ｈｔ ｂｅａｍ. ４. Ｐ１ａｎｏ‐ｃｏｎｖｅｘ ＡＴ－ｃｕｔ ０ ５ ＭＨｚ. . ２. 、 刀／２ノ、 、 １４．ｏｏ ｍｍ. ０ ｎ 卵一 －ＡＪＺ Ｊ. Ｆｉｇ． ５ Ｐ１ａｎｏ－ ｔａｌ ｔｚ ｃｒｙｓ ｃｏｎｖｅｘ ＡＴ－Ｃｕｔ ｑｕａｒ ｌ ｉ ｌ ｉ ｈ ｄ ｌ ｔ ｔ ｔ ｓ ｎ ｎ 【 １ ｏ ｕ ａ ｏ ｒ ａ ｅｕ ｇ ｇ ｐ ．. １ （ ） ５. ー. ２. ３. ４. ｌｎｐｕｔ ｖｏｌｒ．. １．４５ ｍｍ. Ｆｉｇ． ４. Ｑ. ５. ６. ア. Ｖ－ ｐｐ. １ａｔ ｉｏｎ ｂｅｔｗｅｅｎ ｔｈｅ ｉｎｐｕｔ ｖ○ｌ ｔａｇｅ Ｒｅ ｔａｌｃｕｒｒｅｎｔ ａｎｄｔｈｅｃｒｙｓ ．.
(5) . １６. 山. . ｇ. ち. . ○ ２ ，. 形. 積. 治. Ｇ ー醍 醐. ０８ｍｍ β＝０ ，. １ Ｐ１ａｎｏ‐ｃｏｎｖｅｘ Ａ ｒ‐ｃｕｔ ｑｕａｒｔｚ Ｈ２ ｃ上ｙｓｔａｌ ｐｌａ亡ｅ ５ １ Ｒｑｎｏ‐Ｃｏｎ Ｖｅｘ ｌｕｎ ｉ ｔ ｔｚｃ「 ｔｑ ＡＴ －ｃ肌 ｑｕｑｒ ｙｓ. ０ ０ｌ ．. ｃｄｅｓ Ｅ １ ｔ ｅｃ ｒ ｉ ｄｈｅｓ ｖｅ Ａ. １. ２. ｃてｙｓヒａＩ Ｃｕｒｒｅｎｔ Ｆｉｇ． ６. Ｇー Ｑｓｓｂｑｒ β＝０ ０８ｍｍ ．. ｌａｔ ｉｏｎ ｂｅｔｗｅｅｎ ｔｈｅ ｃｒｙｓ ｔａｌｃｕｒｒｅｎｔ Ｒｅ ｌ ｆｔ ｈｅ ｐｈｏｔｏ‐ ｄｔ ｈ ｔ ｔ ｔ ｕ ｕ ｏ ａ ｅ ｏ ｅｏ ｐ ｖ ａｎ ｇ ｉｐｌ ｉ ｔ ｍ ー ｕｌ ｅｒ ．. Ｆｉｇ． ７. Ｌ ｉ ｔ疑… ｑｍ ｇｈ 、 ｉ ｔ ｆｏｒ Ｇ１ａｓｓ ｂａｒ ｍｏｕｎｔｅｄ Ｃｒｙｓｔａｌ ｕｎ ｉｏ ｑｕａｒｔｚ Ｃｒｙｓ ｉｇｈｔ・ｍｏｄｕｌａｔ ｔａｌ ｔｈｅ ｌ ｌ ｌａｔｏｒ ｏｓｃｉ ．. であれば，ｄヴは水晶振動子の振動周波数と同一の周波数で変動する． 従っ て Ｆｉ ｇ ．２に示すように端 ３ ） 子Ａと端子Ｂを増幅器を通して接続すると 発振回路が形成される ． 回路が発振状態にある場合，増幅器の増幅度 〆 と光変調器の増幅度 β の積は ”こな っ て い る は ず. であるから， ” を測定すれば β を知ることができる．. 試 作 発 振 器 に お い て は 発 振 素 子 と して， エ ネ ル ギ ー 閉 じ込 め 型 に な っ て い る，Ｐ１ ａｎｏ ‐Ｃｏｎｖｅ× ＡＴ‐. Ｃｕ ｔの厚みすべり振動の応力 Ｔもによ って光変調を行ない光変調 水晶発振器を構成した． この場合， ′－ｚっ に平行に入射させ Ｆｉ 先の報告によ って， 光線を主面 （ｘ ．３で示す応力－光学係数が最大に ， ｇ ｏ ｌ なる方向， 即ち， ｚ 軸から約３０ 傾いた方向に設定すると最大能率 で光変調がかかることが知られ ） Ｆｉ ） 発振素子としてはこれまでの解析等で振動の特性がよく知られている９ ている６ ．４に示す形状 ， ｇ ． の Ｐ１ａｎｏ‐Ｃｏｎｖｅｘ ＡＴ ｔ水晶振動子を用いた． この振動子を用いて， 電極間電圧と共振時の結晶 ‐Ｃｕ. ｉ ｉ 電流の関係 を示したものが Ｆ ｇ ｇ ．６であ ．５ で， 共振電流と変調出力電圧の関係を示 したもの が Ｆ ｉ る． 測定の条件は Ｆ ｇ ．７に示ように水晶振動子を支持し， 電極間離を ３伽粥 とした． 支持の方法は ｏ バ ｉ ０ ０ ８ ー ガラ を ２本平行に張りその上に 水晶振動子をガラス バーと Ｆ の ス ｇ ．４の Ｚ 軸 が約３０ ． 粥伽 をなすように乗せ， 四隅を接着した． この支持方法では 水晶の振動のＱを極めて高くすることがで ２ ０ ７ ） 利点については後述する ’ き， 水晶振動子の新しい支持方式として有望 である１ ． ．. ３． 光変調水晶発振器の安定条件. 光変調水晶発振器の周波数の安定化を論ずる場合， 次の四点について検討を行う必要がある．. （ １ ）光源単色光の波数及び輝度の変動 （ ２ ）装置全体の機械的な変動. １ ） （ ６.
(6) . 光変調水晶発振器. １７. （ ３ ）水晶自体の電気的・機械的な特性 ４ （ ）水晶振動子及び回路の温度特性 発振周波数の変動には上記の要因が重複して作用するの で個々の解析は因難であるが，（ １に ついて はレーザー光を用いているの で振幅・波長の変動は白色ノイ ズと考えられ長期間で積 分すれば変動 はゼロとなり， 長期周波数安定には影響を与えないことになる．（ ２ ）の要因について， これを雑音と １ ）の場合と同様， 積分値はゼロとなり長期周波安定には影響しないと考えられるが， 装置 考えれば（. 全体が温度， 機械的ゆるみのために経時的に変化すれば発振周波数のシフトにつながる．（ ３ ）の要因 については水晶自体の結晶構造に起因し， 格子欠陥や支持方法の問題になり， 長期的な周波数安定 ４に ついては安定は恒温槽を作り対策を構ずることができる。 に重大な影響を与える．（. ３． １ 光変調にかかわる安定化の検討 光変調の基本式は， 光源の輝度及び波長をｌｏ ， ぇ とし， 入射直線偏光の方位角を 小， 水晶結晶面 への入射角を（ガーの， 光路長をｈ， 常光線の屈折率をｎｏ ， 電界をＥものｓの可 として， 直交ニコー ルの場合の検光子からの出力光輝度は. ｚ －脳討“ － ｛忍. 』－ “ － 蚤 島 』 －廊 腸β 煽 の〆｝. １ （ ）. ） 但し上式で の々は振動子の共振角周波数である （ となる５ ）式で｛ ｝内の第１項はｈを変えたり， 。 。 １ 外部の位相板を用いて自由に選ぶことが可能であるために， ガ／４とすることができる。 従って上式 は. にぷ肝２嫡２ ｛テー諸 島 晦 － 砺. 』 Ｅ 如 ｓのけ｝. ２） （. こ こ で， 応 力 Ｔもと 電 界 Ｅんは， Ｔも＝ｅ ぬｂＥ云と， ｅ勅 電歪係数によって結びつけられる。 一連の本研 ′－ｚっ 究に お い て は （だめ －ｚめ） ｎｇｚ／凡 を応力－光学係数と定義し， ＡＴ‐ Ｃｕ ｔの場合， 主面 （ｘ. に平行に光線を入射させた場合， Ｆｉ ｇ ．３のようになる． ここで ｚ” は圧光学係数である． さて，（ ２ ）式を. －ェ ＊－ 誓十昔－各十． ， ． ドゴ ー 普 十 冊」 書 評. ◎. を用いて変形すれば ２ に 郎ｉ ２ の脂 ． 孫 詩（廊－廊）鍋 錠 … 鰯一二 什｛テー 脆圧ず ｎ. ６ ． ． ． ． ． ｝］ （卿 － 卿）鍋 彫 … の〆￥＋ 叢言｛テー．. ◎. となる． 光変調の出力として輝度変化の成分は 十 こ比較して微少なので ｛ ｝２の部分を取るだけ で十分 である。 ちなみに振動を示す部分ｄ の オ ー ダー は １０－２ 程 度 であ る． 故に（ ４ ）式は. ヱ. ２ ２ 〔骨一千．発島影“顧 み ぷｎ の. Ｅんｃｏｓのけ. （ １ ） ７.
(7) . １８. 山. 形. 積. 治. ２ 十｛ 鷺 島 卿 － 砺 腸 』 ー 鋤 け｝〕. ５ ） （. となる． 〔 〕内の第１項目は 直流成分を示し， 第２項目は交流成分を示す． 又， 第３項目は高調波 成分を示し， 第２項に比較して無視することができる． 受光器 （フオトマル） や同調増幅器を通し ２ て取り出されるのは 第２項の成分 である． 一方， 光源の輝度は振幅の２乗であるから， ｌｏ＝ Ａ と おき， フオトマルの感度を Ｌ ．２のＡ端の交流電流は ， 同調増幅器の増幅度を ” とおけば， Ｆ壇. ２ Ｌ ” －＝Ａ ． 〆血 “ 千．煮 街 に. －郷 』 ＆. ６ （ ）. 但 し， Ｅた＝Ｅたｃｏｓの話. ）式の両辺の対数を取り ６ となる．（ ｉ ｏｇ”ｏ ｏｇれ＋３１ ｏｇ 音 十ｌ ｎ２ゅ＋３１ ｌ ｏｇｓ ｏｇ 叶 ２１ ｏｇＬ十ｌ ｏｇｆＺ１‐ 肋 ｇ Ａ 十ｌ ｉ ｎβ ｏｇ入一１ｏｇｓ ｏｇβた－ｌ 十ｌ ｏｇｅた ｏｇ（汀め ｝汀。ゎ）＋ｌ ゎ十ｌ. （７）. となり， 各々 を変数とみて， 偏微分を行い， その絶対値の和をとれば. １ ４ １ｍ姻例十 １羊 回 そ Ｈ苓 蛋考『） １明 ヨ テＨテー一針十 １馴鋪の ＋ 十 １普 Ｈ乎１ ＋ １誓子１. ） （８. ０ となる． 但 し ガ の項は定数なので除いた． 光変調を行う場 合， 偏光子の方位角は 小＝４５ にとると 上 式 右 辺 第 ４ 項 目 は ゼ ロ に な る． 又， ｈ， ｎｏ た ｂは各々 水晶の定数なのでこれらの項 ， だめ －＃“ ，ｅ ８ ）式は の変動分 もゼロとみると結局（. １半 日 手１十勝１十－字 ト１普 Ｈ 射十－馴夕げ〆. ９ （ ）. １姉をヱ のような安定対策が必要である． この表 となり， 安定した出力が得られるためには， 次の ７ においては光 学的， 機械的， 電気的なカテ ゴリーに分けて整理し， 原因と乱れの内容， 対策を示し ておく， これらの諸条件が整えられて， 光変調にかかわる安定が保障されるが， 水晶振動子自体に ついては別に検討を加える．. ３． ２ 水晶振動子の高安定性 ８ ） ｒ ら は 次 の よ う に ま と め て い る１ ｒｂｅ 高安定な水晶振動子の 必要条件について Ｅ ． ．Ａ．Ｇｅ （ １ ）水晶振動子のＱが高いこと ２ ）水晶振動子の動作範囲にわたって， 周波数温度特性が良好なこと． （ （ ３ ）経時変化が小さい振動子であること ４ ）水晶の励振電流による周波数変動の特性が良好であること （ （ ５ ）高イ ンピー ダンスの振動子であること （電気的－機械的エネルギー結合係数が小さくとれる振. 動子） ） （ １ ８.
(8) . 光変調水晶発振器. １９. Ｔａｂ ｌ ｅｌ ． 光変調の安定対策 種. 別. ｉ ｌ ｔ ｏｐ ｃａ. ｌ ｉ ｍｅｃｈａｎ ｃａ. 式. ２誉 βえ. Ｃｏｔβａβ ａ乙 Ｌ. ｌ ｉ ｌ ｔ ｃ ｅｃ ｒ ｃａ. 年. ” βＥＫ ＥＫ. 原. 乱 れ の 内容. 因. 光源の輝度が相対的に変動による. 変調出力の振幅. 対. 策. 輝度動の小さい光源. 単 色光 の ｓｐｅｃ ｔ ｒｕｍ の幅 の 変 化に よる. 畝の小さい光源 上 同 （レーザー光では封入ガスのドプラー効果による） 装置全体の機械的振動によって入射角 同上の他， 常光線 （ ィ ）耐震性の装置 が変動する と異常光線間の位相 に）βを９ｏｏ に とる （結晶面に直角に入射） フ オ トマ ルの電源 の変動に よ る も の と （ イ ） 安定化電源の使用 上 同 装置の機械的振動により受光面の位置づれ （ 口 ）耐震性の装置 同調増幅器の増幅度の変動による. 同. 発振周波数及び 上 同. 振動子の電界の変動による. 安定な増幅器の使用 回路的な補償 ３. （ ）雰囲気・マウント等の外的要因による影響の ６. ｄ ｕ ｎ 発露 品 鵡‐ ・ ｇ. 少 い 設 計・ 構 造 に な っ て い る こ と. １ ６ ０ ， 三１ ・ 乙 ２８ 薪 ． 、. これらの必要条件を満 しているのは振動エネ ル ギー 閉 じ 込 め 型 に な っ て い る， Ｐ１ａｎｏ ‐Ｃｏｎｖｅｘ. ＡＴ－Ｃｕｔ であ る ．. 〉 ． ｇ 言. のことが重要であり， そこで考案されたのが前述. Ｏ. した Ｆｉ ｃｕｔ水 晶 振 動 ｇ ．７ の 支 持 方 法 で あ る． ＡＴ‐. Ｆｉｇ． ８. あ っ て， 電 極 間 隔 ３伽伽 で ５物 仰 げＺ ｏれｅ で用 い る. ｆ ｔ ｈｏ ｔ ｒ５ ． ． ｆ ｑ. －. . ＼ － ｅ ｔ ｄ ｅ ｃ ｒ ｏ ｅ. ２. 子は主面に電界をかけ厚みすべり振動 で用いるの. ｆ ｑ. 、 、繋ぎ 欝孝三 ９ ０ ‐ 憂. Ｏ 三 ８ ．. 水晶振動子が本来もっ ている良好な振動特性を 出来る限り活して用いるためには（ ６ ）の設計， 支持. で電気的－機械的エネ ルギー結合係数は Ｋを ６ で木 され， Ｋを を可能な限り さくすると （ １ ・ ） の条件の ６ Ｑが高くなる． ｉ 電極間隔と Ｋを ｇ ６の関係を示したものが Ｆ ．８ で. 上. ′ｔ ｈｏ ｔ ｋ ． ．. ぴ 仁 一 ー Ｑ コ ｏ ｕ － ｏ ｕ － ｒ 」 ｏ 上 Ｕに 」 ｏ 」 ｝ Ｕ ⑤ － 頚. ４ ６ ８ ０ １ ｉ ｔ ｆｅ ー ｔ ｅｒ ｎ ｖａｌｏ ｇｃ ｒ ｏｄｅ ー（ｍｍ）. Ｔｈｅｒｅ ｌａｔ ｉｏｎ ｂｅｔｗｅｅｎ ｔｈｅｉｎｔｅ ・ｖａｌ ｏｆ ｉ ｉｏｎｅｌ ｄ ｄｔ ｈ ｌ ｔｈｅｅｘｃ ｔａｔ ｔ ｅｅ ｅｃ‐ ｅｃ ｒｏ ｅａｎ ｉｎｇｆａｃｔｏｒ ｔ ｒｏ １ｍｅｃｈａｎｉ ｃａｌｅｎｅｒｇｙｃｏｕｐｌ ｌ ｌａｔ ｉｏｎｆ ａｔｔｈｅｔｈｉ ｃｋｎｅｓｓｓｈｅａｒｏｓｃｉ ｒｅ ‐ １ ｅｓ ｑｕｅｎＣ ．. ３ － と Ｋを ｉ ６キ１ ６は一定値となる， ．７×１０ となる． 同図からも知られる通り電極間隔を大きく しても Ｋ. １程度である 電極を水晶から － 従って電極間隔は ３粥粥 として用いる． 蒸着電極の場合は Ｋを ６＝１０ ． 隔してあるために， 蒸着電極の水晶表面からの経時的な脱着等のトラ ブルがなく（ ３ ）の条件も満すこ と が でき る．. ４． 発振実験 ４． １ 周波数温度特性 ｉ 発振の実験を行うために Ｆ ‐Ｎｅ ガスレー ｇ ，９の写真で示す発振回路 を組立てた． 光源に は Ｈｅ ザ ー（ヱ粥 Ｗ， 入二６３２８年）を用い， 光電子増倍管には東芝 ＰＭ５ ０を用いている．増幅回路には ＡＭ／. ＦＭＩＦＡｍｐ．用 の ＩＣ（“ＰＣ２７Ｃ）を 用 い た． ５ ＭＨ で６ Ｂ までの利得が得られるよう に してある． ０ｄ ‐ Ｆ ｉ ｇ ．７に示した水晶振動子はレーザー光を導くことができる窓を有する恒温槽に 入れた． 恒温槽は 数枚の銅板を重ねて作り熱容量を大きく し，半田 ゴテ用のヒーターをつけ断熱材で囲ん だ．Ｆｉ ｇ ．９の ） （ １ ９.
(9) . ２０. 山. 形 積. 治. 署 ． . Ｆｉｇ． ９. ｌｏｓｃｉ ｌ ｌａｔｏｒ Ｐｈｏｔｏｇｒａｐｈ ｏｆ ｌ ｉｇｈｔ α ｉｏｎ ｑｕａｒｔｚｃｒｙｓ ｔａ １ ｏｄｕｌａｔ ．. ４９ ９９ ９８ ・. 奈美姓 ９６ ．. 星美旧 ９４ ，. ９９ ９２ ム９ ，. ９ ９ 以 ） ム９ ． Ｏ. １０. ２０. ３０. ４０. ５０. ６０. ７０. ８０. ９０（℃）. 官制ｎＰｅｍｔ ｕ ｉ で Ｆｉｇ． １Ｏ. ｌａｔ ｉｏｎ ｑｕａｒ ｉ ｉｃ ｏｆ ｌ ｉｇｈｔ ｎｎｏｄｕ ｔｚ ｔ Ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ‐ ｓ ｔｅｎ 〔 ・ｐｅｒａｔｕｒｅ ｃｈａｒａｃｔｅｒ ｉ ｌ ｌａｔｏｒｗｈｅｎｔｈｅｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅｏｆｔｈｅｒｅｓｏｎａｔｏｒｉ ｓｃｈａｎｇｅｄ ｔａｌｏｓｃ ｃｒｙｓ ．. ） （ ２ ０.
(10) . 光変調水晶発振器. ｉ ｂ ｄｕ ｌ ｅ ｄ Ｌ ｔＭ ａｔ ９ｈ. ｉ ｌ ｔ ｌ ｔ ｔ ｌ○に ａ ｏ ｒ 伽ａ ｒ ｒ ａ ｚｃ ｓ ｙ. ４９ ８ ｏ ｏ 日ｚ ９ ９９ ．. ２１. ４９ ９ ９９ ８ ０ ０ ０Ｏ Ｈ Ｚ ．. Ｇ 震 ；三 富 ； “. 骨 １ ｉ ｒ 肥ｎｔ ｒｅ ａ” ｕ 丁 ｃｔ胴 ｏ ′ Ｄ ２ ｉ ； ｒ ｅ ｍ ｅ ｎ七 ａｓ ｕ ｒｉ ａ ｏ ｎｍｅ Ｐ ａ ′ 〔ね叩 ′ｆ ｉ ｉ ｝ ［ Ｌ ｒ ｅ ｕｓ ｓ鰍ｄｏ ｇｕ. ２ ＃. ｌ ｌ ｏ駕ｉ ｏ ｓｍ陛 Ｆｉｇ． １Ｉ. Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓｙｓｔｅｍ ｏｆｔｈｅｆ ｒｅｑｕｅｎｃｙ ．. 写真の中央部が恒温槽である． まず第一の実験として発振周波数温度特性をみた。 恒温槽， 水晶振 動子共に１ ０℃ま で冷却し，ヒーターにスライ ダックスを接続し１５時間かけて，９ ０℃ま で槽内温度を ＡＴ 上昇させ， １℃上昇する毎に発振周波数を プロ ッ トしたものが Ｆｉ Ｃｕ ｔ振動子の場 １ ０であり ‐ ｇ ． ， 合， 周波数温度特性は三次関数になることが知られているが， この振動子の場合， ６９．０℃のところ ７ 〉 こ の 温 度 での 周 波 数 は ４９９９９０３ ５７ Ｈ であ っ た 従 っ て に 一 方 の 極 値 が あ る こ と が知 ら れた１ ｚ ． ， ． ．. 恒温槽は６９．０℃ で一定に保温されるようにし設計することとした． 周波数の測定は Ｆｉ １１に示す ｇ ． ー図形 ようにリサージュ で検定した． ４， ２ 短期周波数安定特性 水晶発振器の短期 周波数安定を検定する方法として ａ ｂ ）周波数再現性，（ ）周波数立ち上り安定性， ９ ） 実験方法と （ ｃ ）エージン グレイ ト等が定義されていて， これらの値によ って， 発振器は評価される１ ， しては， 恒温槽内の温度を６ ９． ０℃に設定し（温度制御 はサーミスタ， サイリスターを主な部品とす る電流制御方式で行う） こ５時間連続して発振 ， １週間発振を継続させ後半の３日間，３０分毎に１日む 周波数と槽内温度を測定し， ３日目に発振を止める （恒温槽， フトマル， Ａｍｐ ， レーザーの電源は. そのままにし， レーザー光を黒い紙 でさえ ぎる） ４時間経過の後にレーザー光を通し再発 ． その後，２ 振させる， 発振を ＯＦＦ にした時と ０Ｎ にした時の周波数の差を 周波数再現性″といい， 差の少い もの程よい発振器とされる． 発振を ＯＮ にしてから２４時間の間の周波数の変化を 立ち上り周波数 特性〃 といい， それ以後の２４時間毎についての周波数の変化を エ ー ジ ン グレ ー ト″ と い い， い づ れもその差が小さい程， 安定な発振器とされている。 測定結果は Ｆｉ １２に示す． ｇ ． ８ － （ ａ ）周 波 数 再 現 性 △ｆ＝０．０８２ Ｈｚ ， △ｆだ＝１．６４×１０. ９／ｄａｙ ｂ （ ）立ち上り周波数安定性 △ｆ＝０．０３５Ｈ， △ｆパニ７．００×１０－ （ ｃ ）エ ー ジ ン グレ ー ト. ８／ｄａｙ でそ の 後 ７２ 時 間 ９６ 時 間 では １０－ ９／ ２４ 時 間 ～４８ 時 間 △ｆ＝０．０８０ Ｈ ， △ｆ／ｆ＝１．６０×１０－ ， ， ，. ｄａｙのオーダーが得られ，安定化して行き，光変調水晶発振器は短期の安定度も十分 確保できる １ ） （ ２.
(11) . . ２２. 山. 積. 形. 治. ９ ８ ８ ｏ ８ ０・６ ０・ ｖ ｅ ｎ６ ｃ ． ．. ｏ Ｆ Ｉ Ｆ. ＯＮ. . 」－ ８ ； ０ ０ ２位 － ｄ ｌ －一 －冊 ． － “ －－ － － Ｍ 冊一 ” ・ 、 Ｆ ９ α ） ′ ｄ ー －“ －－ －－－ － － － － － － － ｑ ‐ －デ 以１α ‐ －－－”－ ｙ 〆 ｆ ｏ関権 ８ ｄ －Ｑ ． ” － テ ｒ ▲ ▲Ｘ ” ＝ 十－ Ｔ…－→－ ‐ ３ ０ Ｏ Ｉ ０ 豹 ｄ Ｑ ｙ ， －”－ － － － “ －－」 － ‐ ， １ １ Ｊ－ ． － ！ ｏ “ － － － － － ． － － ” ・ ． ｌ ６ ４ ｘ ｌ ｏ ， ９ ‐ ｏｘｌｏ ７ ０ ′ ｄ ｄ ｙ ．. ‐ ‐ ９ ６ Ｆｉｇ．１２. 一 ７ ２. － ム ８. 一 ２ ４. ２ ４ ０ Ｈ ｏ ｕ ｒ ｓ. ８ ム. ７ ２. ９ ６. ｉ ｉ ｔｚ ｉ ｔ ｉ Ａｇｉｎｇ ｃｈａｒａｃｔｅｒ ｔ ｃ ｏｆ ｔｈｅ ｑｕａｒ ｓ ｓ ｃｓ ａｎｄ ＯＦＦ…ＯＮ ｃｈａｒａｃｔｅｒ. ｌ ｌａｔｏｒ ｃｒｙｓｔａｌｏｓｃｉ. ７ ） も の であ る１. ４． ３ 長期周波数安定性 本光変調水晶発振器は最初から長期の安定性をめ ざして研究を進めて来た． 連続発振中の８日間 ｔ ｃの電源投入後発振周 波数が安定するま で についての周波数特性（フオトマル， レー ザー， Ａｍｐ ．ｅ １３であり， 室温の変化によっ ４時間程度要したがそのデーターは除いてある）を示したのが Ｆｉ に２ ｇ ．. て恒温槽内の温度も６９ ．０℃を中心に±１℃の範囲で変化し， 長期間に渡っ た安定度が得られなかっ たが， 周波数の変動は恒温槽 内の温度と連動 していることが知られるの で， 恒温槽の温度変化を現 ９ のオーダーが得られることの確信を得 － 在の１月０におさえることが出来れば， 長期安定度で１０ ２ ０ ） た ． そこで， 恒温槽の断熱性をよく し， 室温変化の少い小部屋（恒温状態に保たれている）に発振 Ｆｉ． １４ 器を移し， 槽内の温度変化を６９ ．０＋０ ．２℃の範囲 で， 発振周波数の安定性を検 定したものが ｇ ９ － ｆ＝４．８×１０ に保 っ た． 最近 各社から発売され２端子回 ／ であり， １３６時間 （約６日間） に渡り△ｆ － ７. ８／Ｍｏｑ ± １ ×１０ ／ｙｅａｒ （ＨＰ 社 周 ｌ ｏ／ｄａｙ ± ２ ×１０－ ｆ＝±５ ×１０－ ／ 路方式の水晶発振器では △ｆ ， ， 波 数 シ ン セ サイ ザ ３３３５ Ａの超高安定 基準用） 程度であるの で以下 で論述するよう な改善を加える と， 光変調方式の水晶 発振器ではより高安 定な発振周波数が得ら れるものと思われる．. . 』 。→. （ 管Ｅ 讐 言警 １ ２. ｔ ｔ ｈ ａ Ｔ ｍ Ｓ ｅ ｏ. . ．．. ６ ′ １ ７. Ｆｉｇ．１３. . . . . ：． ． ． で す－ ． ．十 ．. ‐. Ｒ Ｏ叩 ‐ ‐ ‐ ，‐ ‐‐‐ ， ・・. ２ ／ ６. . ２ ６ ／ ３ ｉ ｌ ｄ Ｔ ｍｅｅ ａ ｓ ｅ ｐ. ， ． ，‐ ． ， ，極 ‐“ 一 ， ” ，. . ４ ／ ２ ６. ．. . ６ ／ ２ ５. ６ ６ ／ ２. ｉ ｉｃＳ ｉ ｉ Ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ－ ｔ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅｃｈａｒａｃｔｅｒ Ｓｔ Ｓ ＣＳａｎｄ ａｇｉｎｇ ｃｈａｒａｃｔｅｒ ．. （ ２ ） ２. . ≧ ≧ ２ ． ２ ２ １. ・.
(12) . 光変調水晶発振器 Ｌーョ ，′ ー １日 ． Ｊ Ｌ ｒ ． ‐‐ ： ｉｉ 醐 ｍ １， ： ｈ一 ｉ １ Ｅヨ ： ｉ１ １ １ 膿 ‐ ｆ１ ． １ １ 戸ｉ Ｌ １ １閲 ． ｌｉ ，. ２３. Ｉ キ 署 Ｅ は山 一 息 山 ー り 賜 Ｆ ｒ ， ， ， ｔ １ ２Ｃ. ｉ ． ず. ー ・ 一 ・ 一 ‐ ． ， ・ 寸” ．二 ，，. す マ デ ！. Ｆｉｇ．１４. ５． ま. と. １ －キー. ・ －虜 ｌ ａ 品 斗凌ぎ 関白州 鵠 － ｉ ｏ ｉ 。 Ｆ ず ヤ 「 ｉ ＝ コ ド ゴ ， ず ー１月 １２. ． ・ ● ． ・. ｒ ｆ ｉ ａ 言ば ｆ 一 ， ，. ｑ“ 〆 ′ １１室 ・ ． ｉ ：． 一 －． 幸 ．. ． ◆ ． ′ ， ．． １ ●・ ， ． ・ ． ． ・● ．． Ｊ． Ｊ ・ ・ ● ｒ ． ● ． ● ． ・ ●. Ｔ ず ｊ ，. ｔ Ｃ. ｄ. Ａｇｉｎｇ Ｃｈａｒａｃｔｅｒ ｉ ｉｃｓｏｆｔｈｅ ｑｕａｒｔｚ ｃｒｙｓ ｔ ｉ ｌ ｌａｔｏｒ ｔａｌｏ鰍 ｓ ８ ｘ ｌｏ一 〕 ．Ａ ４ ． ｉｏｉ ｉ １ｎｇ ｒａｔ ａｇ ｓｒｅａｌ ｚｅｄｆｏｒ １３６ ｈｏｕｒｓ ．. め. Ｆｉ １３ の デ ー タ ー を 検 討 して み て， 恒 温 槽 内 の ｇ ．. 温度とは無関係に測定周波数の変動がみられる 。 ｉ この原因にはおそらく，（ １ ）Ｆ ｇ ．８の写真で示され ている通り， 装置が大きいために， 床を伝達して. 来る振動を受けたり， 各部分の熱的変化によるも のと，（ ２ ）水晶振動子が気圧 Ｆｉ ｇ ．７に示すような状 態でカラス封入等をせずに恒温槽に入れてあるた めに空気中の ゴミの脱着， 湿度等の 微妙な変化等 Ｌ ｉ － ９ｈｔ ｂｅＱｍ が悪影響を与えるもの考えら れる． 従っ て， 更に Ｆ ｉｇ．１５ Ａ ｎｅｗ ｉｄｅａ ｏｆ ｍｏｕｎｔｅｄ ｆｏｒｔｈｅ ＡＴ‐ Ｆ ｉ 高安定を期するために は， 光源， 受光装置を全く Ｃ. 半導体のものにとりかえ， 小型化し， 水晶は Ｆｉｇ． １５に示すように真空封入を行 い， 電極は封入ガラ. ｔｚｃｒｙｓ ｔａｌｐｌａｔｅ ｕｔ ｑｕａｒ ｅ ｏｆ ． Ａ ｃｏｕｐｌ ｌｅｃｔ ｄ ｈ ｉｄｅ ｔ ｔ ｔ ｔ ｅ ｒｏｄｅｓｉ ｓｓｐａ ｅｒｅ ｏｎ ｅｏｕ ｓ ｏｆｈｏｌｄｅｒｔｕｂｅ ．. １ ０／ ｅ ス チ ュ ー ブ の 外側 に 蒸 着 す る よ う に す れ ば， １０－ ｒオーダーの発振器が実現できるものと考え ｙａ. られる。 今後， これらの諸点が研究課題の中心となろう ろ 。. 謝. 辞. 本研究の装置の大部分は北大工学部電気 回路講座から借用して行っ た 同講座の深井一郎教授を ． 始め， 御協力下さいましたスタッフの方々に感謝します 。 昼夜をたがわずデータの収録に協力した昭和３ ６年度本学卒業生磯野康昭君， 昭和３７年度卒業生 宮川尚久君に感謝します．. （ ） ２３.
(13) . ２４. 山. 形. 文. 積. 治. 献. 、光変調水晶発振器とその水晶素子の解析″ 信 学 会 誌， ５４－ Ａ （１９７１）， ６， ＰＰ．３７１一３７３ １） 山形， 川瀬， 安田： ＼ ｕ ７８ ２号 ３７ ９一１９ ２） 山形， 安田： 光の変調を用いた水晶発振器″ 特許公開公報， 昭４ ， 特許証７５９. ｌ ＩＰ１ａｔｅｓＵｓ ｉ ｉ ｌｙｓ ｉ ｂｒａｔ ｔ ｔａ ｌ：”Ａｎａ ｎｇａＬｉｇｈｔＭｏｄｕ ａｔ ｅｄ ｔａ ｏｎｉ ｎ ＡＴ‐ＣｕｔＱｕａｒ ｚＣｒｙｓ ｓｏｆＶｉ ３） Ｓ ．ＹＡＭＡＧＡＴＡ ｅ ”ＩＥＥＥ Ｔｒａｎｓ Ｓｏｎ １ ９ ２一１ ９ ８ ＳＵ ２ ４ ｄ １ ｉ ５（ ｉ Ｕ ） ｔ １ ０ ７ ８ ｏｓｃ ｉ ｌ ｌａｔｏｒ ｎ ‐ ｎ ｒ ａ ｓ ｏ ｃ ｓ ｃ ｓａ ｐ ｐ ． ， ， ． ， ，. ４） 山形積治： ・光弾性効果による光線の変調とその応用研究第１報″ 北 教大 紀 要， ２ － Ａ， ２７ （１９７７）， ２， ｐｐ． ５ －２０. ５） 山形積治： －同 上 第２ 報″ 同 上 ２ － Ａ， ２８ （１９７８）， ６） 山形積治： ｎ同 上 第３ 報″ 同 上 ２ － Ａ， ２９ （１９７９）， ＼同 上 第４ 報″ 同 上 ２－ Ａ ２９ （ ） １９８０ ７） 山形積治： ＼ ， ， 、同上第５報″ 同 上 ２－ Ａ ３０ （１９８０）， ８） 山形積治： 、 ， ９） 山形積治： ｕ同 上 第６ 報″ 同 上 ２ － Ａ， ３０ （１９８１），. １， ｐｐ ．２９一４２ １， ｐｐ ．１５一３０ ２， ｐｐ ．１９一３３. １， ｐｐ ．５９一７２ ２， ｐｐ ．１２７一１６１ “ １９２２ ｌ ｉ ） ｔ ｅｃ ｒ ｃ Ｒｅｓｏｎａｔｏｒ １０ ） Ｗ．Ｇ．ＣＡＤＹ ：”Ｔｈｅ Ｐｉ ｅｚｏｅ ．８３一１１４ ．ＩＲＥ，１０（ ，４ ，ｐｐ ， Ｐｒｏｃ ” ｉｏｎＣａ ｌ ｉ ｂｒａｔ ｉ ｉ Ａ １ ｉ ｄｔ ｌＯ ｉ ｌ ｌ ｄＣ ＩＲ ｔ ｏｎｏｆ ｉ Ｃ ｔ ｓ Ｐ ｉ ｌ ｔ ｅ ｏｔｈｅＰｒｅｃ Ｐ ｉ ｔ ｔ ａ ｏ ｒ ｓ ｎ ｒ ｓ ａ Ｓ ｃ ｅ ｓ ｏ ｎ ａ ｏ ｒａ ＰＰ １１ ） ｅｒｃｅ： ｅｚｏｅｅｃｒｃ ｒｙｓａ ｙ ” Ｐｒｏｃ ＡＡＡＳ ５６（ １ １ ０ ６ １ ２ ３ ８ ９ 一 ｗａｖｅｍｅ ） ｔ ｅｒ ｓ ｐ ｐ ． ， ． ， ，. １ ２ ） 小林茂夫： ｎ標準用水晶発振器の長期周波数安定度について″ ， 電気学会高安定周波数発生回路調査専門委員 ） １９７７ 会， 資料 Ｎｏ ．１１－ ２ （ ， Ｍａｙ. ’ ’ ３２ ｉ ｌ ｔａｎ １９ ＭＨＺ Ｂｅｖｅ ｔｕｒｅ Ｒｅｃ ａｒ ＡＴ－Ｃｕｔ Ｑｕａｒｚｔ Ｒｅｓｏｎａｔｏｒ ｎ ｅｄ Ｍｉ き里ｌ ） Ｓ， ＹＡＭＡＳＨＩＴＡ ｅｔａｌ：“Ａ ４ １ ３ ， ．. ＩＳｙｍｐｏｓ ｉ ）， ｐｐ Ａｎｎｕａ ＩＦｒｅｑｕｅｎｃｙ Ｃｏｎｔ １９７８ Ｍａｒｃｈ ｕｍ （ ｒｏ ．２６７一２７６ ’ ’ Ａｃａｄｅｍｉ ” ） Ｐ １９６６ ｉ ｈ ｉ ｆｌ Ｃ ＩＰ ｔ ｔ ＭＡＳ ＯＮ ｃ Ｐｒｅｓｓ Ｐ ｔ ｎ ｒ ｏ ｃ ｅ ｓ ｓ ｅｓ ｎ ｅ ｒ ａ ｃ ｏ ｃ ｓｏ ｒ ｓ ａ ｓ ： ．１３６ ． １４ ） Ｗ． ． ｙ ｙ ，ｐ ，Ｎｅｗ Ｙｏｒｋ（ ， ） ９８ ００ｃｔ １ ７回精密周波数同期回路調査専門委員会（ ． ） 山形 安田：－光変調水晶発振器の経時周波数特性″ 第１ １ ５ ，. ， ， 資料１７－ ２ 、光変調水晶発振器の経時・温度特性″ 昭５ ４ ６電気四学会道支部大会予稿， ｐ １ ） 山形， 他： 、 ６ ．１９ ， 、 ７電子通信学会電波部門全国大会予稿分冊２， ｐ．３ ） 山形， 他： 、光変調水晶発振器の高安定特性″ １ ７ ， 昭５ １９６６ ｉ ｌ ｌａｔｏｒｇ’ ） ＩＵｎ ｉ ｔ ｔ ｔａ Ｃ ｓａｎｄ ｏｓ ‐Ｑｕａｒ ｚ Ｃｒｙｓ ） Ｅ．Ａ． ＧＥＲＢＥＲ ｅｔａｌ：“Ｓｔａｔｅｏｆｔｈｅ Ａｒｔ １ ８ ．ＩＥＥＥ，５４（ ，２ ， ，ＰｒｏＣ ｐｐ ．１０３－１０６. （１９７０ １９ ） 岡野， 他： 高安定水晶振動子の諸問題″ ， ６）， ， 信学会電子回路部品・材料研究会資料 ＣＰＭ７０－１０ ｐｐ ．１ ～１５. ６ ７電気四学会道支部予稿， ｐ ２ ０ ） 山形， 宮川： ぃ高安定な光変調水晶発振器の特性″ ．１５ ， 昭５. ） （ ２４.
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