三種類の移動度を有するキャリアが存在する場合の絶縁液体中の過渡空間電荷制限伝導

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(1)Title. 三種類の移動度を有するキャリアが存在する場合の絶縁液体中の過渡空間電荷制限伝導. Author(s). 中村, 岩美; 佐藤, 淳. Citation. 北海道教育大学紀要. 第二部. A, 数学・物理学・化学・工学編, 31(2) : 91-101. Issue Date. 1981-03. URL. http://s-ir.sap.hokkyodai.ac.jp/dspace/handle/123456789/6065. Rights. Hokkaido University of Education.

(2) . 北海道教育大学紀要（第２部Ａ）第３１巻第２号ｌｏｆＨｏｋｋａｉｉｉｊｏｕｒｎａｄｏＵｎｔｉＳｅｉＩＡ）Ｖｏｌｔｖｅｒｓｔｏｎ（ｃｏｎｌｙｏｆＥｄｕｃａ．３１，２，Ｎｏ. Ｍａｒ１ｃｈ，１９８昭和５６年３月. 三種類の移動度を有するキャリアが存在する場合の絶. 縁液体中の過度空間電荷制限伝導. 中. 村. 岩. 美・佐. 藤. 淳＊. 北海道教育大学岩見沢分校電気工学研究室＊岩手大学工学部電力工学研究室. ＴｒａｎｓｉｅｎｔＳＣＬＣｉｎｌｎｓｕ１ａｔｉｎｇＬｉｌｉｉｅｓｑｕｉｄｂｙｔｈｅＣａｒｒｉｅｒｓｗｉｔｈＴｈｒｅｅＭ［ｔｏｂｉｌｗａｍｉＮＡＫＡＭＵＲＡａｎｄＴａｄａｓｈｉＳＡＴＯ＊Ｅ１ｉＩＥｎｇｉｉｒｔｌｌｅｃｔｃａｎｅｅｒｎｇＬａｂｏｉｄｏＵｎｉｉｒａｒｙｆＥｄｕｃａｏｉｌｌ．ｌｚａｗａＣｏｔｙｏｅｇｅｒｔｖｅｓｏｎ，１ｗａ，Ｈｏｋｋａ，．Ｗａｎｉｚ．ａｗａ０６８＊ＤｅａｒｉｔｉｉｉｖｅｒｓｉｅｃｒｃＰｏｗｅｒＥｎｇｔｙｐｔｍｅｎｔｏｆＥ１ｎｅｅｒｎｇｅＵｎ，ｌｗａｔ. ＡｂｓｔｒａｃｔＴｒａｎｓｉｅｎｔｓｐａｃｅｃｈａｒｇｅｌｉｍｉｔｅｄｃｏｎｄｕｃｔｉｏｎｐｈｅｎｏｍｅｎａｉｎｄｕｃｅｄｂｙｃｈａｒｇｅｃａｒｒｉｅｒｉｉｏｎｊｅｃｔｎｉｎｔｏｄｉｆｌｉｔｌｔｔｌｉａｅｅｅｃｔｒｉｒｓｅｃｓｔｏｎｗｉｌｌｐｌａｎｅｅｌｅｃｔｒｏｄｅｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎｗｅｒｅｔｈｐａｒａｌｐｖｏａｇｅａｐｐｃａｅ. ｉａｎａｌｙｓｅｄｂｙｃｈａｒｇｅｌａｙｅｒｓｉｏｎｍｅｎｃーｕｌａｔｔｈｏｄｉｉｂｕｔｉｏｎｓｔｒｓ．ｌｎｄｕｃｅｄｃｕｒｒｅｎｔｓ，ｃｈａｒｇｅｃａｒｒｉｅｒｄｉｏｎｏｆｉｎａｎｄｔｈｅｐｒｏｐａｇａｔｉｅｒｓｗｅｒｅｏｂｔａｉｎｅｄｗｈｅｎｔｈｒｅｅｓｐｅｃｉｅｓｏｆｃｈａｒｅｃａｒｒｊｅｃｔｅｄｃａｒｒｉｅｒｓｏｆｇ. ｄｉｆｅｒｅｎｔｍｏｂｉｆｌｉｔｙｗｅｒｅｉｎｊｅｃｔｅｄｆｒｏｍｏｎｅｅｌｅｃｔｒｏｄｅｗｉｔｈｖａｒｉｏｕｓｉｎｊｅｃｔｉｏｎｒａｔｅｓ．. Ｔｈｒｅｅｃｕｒｒｅｎｔｐｅａｋｓｗｅｒｅａｌｗａｙｓｏｂｓｈｅｎｉｎｉｏｎｒａｔｅｒｖｅｄｊｅｃｔｅｓｏｆｃｈａｒｇｅｃａｒｒｉｅｒｗｉｔｈ．Ｖｒ. ｔｈｅｍｏｂｉｌｉｔｙ〆Ａ（ｌｉｉ３ｍｏｂｉｉｆｙｔｈｅｃｏｎｄｔｉｉｏｎｔｅｓｓａｔｓｉｔｔｒａｎｓｉｔｔｉｍｅｒｓ，”Ａ＞”Ｂ＞“ｃ）ｉｎｃｒｅａｓｅｄ，ｔｈｅｆｄｅｃｒｅａｓｅｄｔｈｄｈｉ１３ｃｕｒｒｅｎｔｐｅａｋｓｒｏｓｅＦｕｒｔｈｅｒｔｈｅｓｅｃｏｎｄｌｒｄｉｎｃｒｅａｓｅｄｗｈｉｅａｌ，ｅｓｅｃｏｎａｎｄｔｈｅｔ．ｉｉｍｅｄｅｃｒｅａｓｅｄｔｔｒａｎｓｔｔｉｔａｎｄｔｈｅｔｈｉｒｓｌｉｒｄｏｎｅｓｉｎｃｒｅａｓｅｄｔｃｕｒｒｅｎｔｐｅａｋｅｔｈｅｆ，ｈｅｆｒｓ，ｗｈｉ. ｄｅｃｌｉｎｅｄｉｏｎｒａｔｅｓｏｆｃｈａｒｇｅｃａｒｒｒｄｏｎｅｓｒｏｓｅａｓｉｎｊｅｃｔｉｌｔｈｔｈｅｍｏｂｉｉｔｙ，ｔｈｅｓｅｃｏｎｄａｎｄｔｈｅｔｈｉｅｒｗｉ ”Ｂｉｎｃｒｅａｓｅｄ．. ＳＩ．緒. 言. これまでに絶縁物中の過渡空間電荷制限伝導（ＴＳＣＬＣ）現象を数値解析した結果はいくつか報告. されている．単極性の電荷注入においてはＭａｎｙ氏の見事な理論解析があり（１２）（）両極性の電荷注入３４や正弦波電圧印加時においてはＺａｈｎ氏が解析を試みている（｝（）また拡散条件を考慮に入れた場合．５６）（）しかしこれらの数値解析ではいずれも試料内部には単においては岩本，日野氏の報告がある（。，９１）（.

(3) . 中村岩美・佐藤淳. －の可動イオンが存在するという条件が加えられている筆者らも種々の条件下におけるＴＳＣＬＣ．１０７）～（）そして前報では試料内部に二種類の可動イオンが存在する場合の計算結結果を報告してきた（．果を示したが，本論文では同じ方法（体積電荷を面電荷に置換して計算する）を用いて三種類の可動イオンが存在する場合のＴＳＣＬＣの数値解析を行ったので報告する．一般的に液体の構成分子は数種の電荷担体と成り得るので液体中の可動イオンは－種類とは限，らない．とくに鉱油はパラフィン系，オレフィン系，芳香族等々の炭化水素より構成されており，電荷担体は必ずしも一種類ではなく，複数種類あると考えなければならないまた一方の電極が，．十分な電荷注入能力を有する平行平板電極を絶縁液体中に置き，ステップ電圧を印加した場合そ，. の電流波形に極大現象が現われる。またよく知られている極性反転時に電流波形にピーク値が発生１１（１２））これらの極大値付近はまるみをおびているのが普通であるそしてこのまるみが出する（て．，．. くる一つの原因として液体中のキャリア移動度にある幅が存在することが考えられるこれらを考．慮して，本論文では，各種パラメータを変えた場合の電流波形電荷密度電界等々の経時変化お，，よび電荷の移動状態について述べる. Ｓ２．過度現象のモデル１１０｛３｝）過渡現象のモデルは前報（，と同じなので，異なる部分についてだけ述べることにするので，くわしくは前報を参照されたい．. ｔ＝０十時（直流ステップ電圧の立上り時間）において移動度の異なる三種類の電荷が注入される. とする．電荷注入時の注入電荷密度比飲：ＧＢ：化（以下注入比という）に応じて一定の面密度の電荷層（〆と表わす）が順番に注入されるとする．例えば，移動度が” ” ＡＡ＞”Ｂ＞〆ｃとす， “Ｂ，〆ｃ（る）Ｂと ”ｃの電荷層，電荷層の注入比が４：１：１の場合は ”Ａの電荷層が４層注入され，その後 “ が１層ずつ注入される．以下これを繰り返す．つまり伍～乾，鱗～蚤ｏ， ……は移動度が”Ａの電荷層であり，簾，鋲，， ……は移動度が“Ｂの電荷層であり，乾，蚤２……は移動度が〆ｃの電荷層である．そして時間ｔが △ ｔ変化したときの各々の電荷層の移動距離は次のようになる．ＧＢの電荷層ならば. △為＝〆ＡＥ曙（ｔ）△ｔｆ △為＝“ＢＥα（ｔ）△ｔｆ. 叱の電荷層ならば. △為＝“ｃＥ鱗（い△ｔ. 娠の電荷層ならば. Ｓ３．計算結果及び考察１３－〔Ｆ／０ｃｍ〕計算における条件は，印加電圧Ｖ＝１０００〔Ｖ〕．０〔．誘電率ｅ＝２．０×１．電極間距離ｄ＝１ｃｍ〕とした．絶縁液体の残留導電率，キャリアの拡散等は無視している．また電圧印加時に伴う幾何学的静電容量を充電する電流分は無視して示した．. ４〔ｃｍ２４〔ｃｍ２／Ｖ・／Ｖ・ｓ〕， “ｃ＝１．ＯＸＩＯ－〕， ”Ｂ＝１．５×１０－／Ｖ・ｓ第１図は移動度〆Ａ＝２．ｏｘｌｏ－ｃｍ２. ｓ〕とし，注入比をパラメータとした場合の電流波形である．図によると極大現象は三つ現われ，・は大きくなり，第２および第３の電流極大値飲の存在率が増加するに従って第１の電流極大値ｊｍ・はわずかに早くなｍふ２，ほどではないが大きくなるのに対して，第１の極大発生時間ｔ３もＪｍ，Ｊｍり，第２および第３の極大発生時間ｔ．とは逆にかなり遅くなる．また電流初期値３はｔｍ２およびｔｍｍ）（９２.

(4) . キャリア移動度が三種類ある時の過渡現象. ０. ２. ４. ６. ８. １０１２１４時間ｔ（Ｓｅｃ）. １６. １８. 節. 第１図鍬の量を変化した場合の電流波形. Ｏ５．. ｔ＝０５ＳｅＣ，. （ｍｇ＼ｏのｂ受２受）０Ｑ. 細梯. 躯璽. ０ｌ・. ００，ＱＯ. Ｑ０５注入電極からの距離Ｘ（Ｃｍ）. 第２図空間電荷密度の発達状態（ａ）ｔ＝０５Ｓｅｃ．. （）９３. Ｉ０．.

(5) . 中村岩美・佐藤淳. ００．. ０１，. ０５．注入電極からの距離ｘ（ｃｍ）. （めＥＱ＼Ｑ（Ｔｏｒｘ）Ｑ蝕榔樽鱈. ｔ＝６．ＯＳｅＣ. 第２図空間電荷密度の発達状態. 化. 注入電極からの距離. （０きｍＥ．Ｑ＼Ｑ＾Ｔｏｒｘ）. １ｏ，. ０５．. ００・. ｃ）ｔ＝６．ｏｓｅｃ（. Ｘ（Ｃｍ）. ｔ＝ｌｏｓｅＣ. ○ ２．堕梯輝鰹. ｌ０．. 第２図空間電荷密度の発達状態Ｏ０・. ｏｏ，. １ ○ ．. ｏ５．注入電極からの距離Ｘ（ｃｍ）. （９４）. ｄ）ｔ＝ｌｏｓｅＣ（.

(6) . キャリア移動度が三種類ある時の過渡現象. 鱒９０１. ００．００，. ０５，. １０，. 注入電極からの距離Ｘ（ｃｍ）. ０５．. 第３図. 第２図空間電荷密度の発達状態. ０１，. 注入電極からの距離Ｘ（ｃｍ）キャリアの移動状態. （ｅ）ｔ＝１８ｓｅｃ. Ｊ。，定常電流値Ｊ仰も娠の存在率が増加するに従って大きくなる．第２図は第１図における注入比が１：１：１のときの空間電荷の発達状態を示したものである．（ａ）は電荷を注入してからｔ＝０．５. ｂ〔〕後の電荷密度分布であり，同様に（）はｔ＝４，０〔ｅｃｓ〕後で移動度魚の電荷層が集電極に到ｓｅｃ達する直前である．尚ｐの電荷層の波頭が集電極に到達する時刻に第１の電流極大が発生する．（ｃ）Ａｔ（ｄ＝６および）はｔ．０〔ｓｅｃ〕，＝１０〕後で移動度”Ｂおよび“ｃの電荷層が集電極に到達する直ｓｅｃ．０〔前である．尚，この場合もｐおよびの電荷層の波頭が集電極に到達する時刻に第２および第３のｐＢｃ電流極大が発生する。（）はｔ＝１８〔ｅ〕後で三種類の電荷層の波頭が全部集電極に到達してしまい，ｓｅｃほぼ定常状態に近くなったときの電荷密度分布である．これらの図によると電荷層は最初注入電極側に集中しているが，クーロン力によって反発し，除々に集電極に向っているそしてどの移動，．度の電荷層も電圧印加時の立ち上り時間ｔ＝０十に注入された電荷層とそれ以後に注入された電荷. 層の間には一つの区切りができ，別々の群をなして集電極に向っていくことがわかるまた各々の．電荷層は移動度の大きい順に集電極に到達するため，定常状態では電極間の電荷密度分布はｐＡ＜. ＰＢ＜Ｐｃとなる．. 第３図から第５図は第２図と同じ条件，すなわち注入比が１：１：１，移動度〆Ａ＝２０×１０４．．. －２４〔ｃｍ２／Ｖ・ｓ〔〕〕，〆ｃ＝１．ＯＸＩＯ－ｃｍ２／Ｖ・ｓ〕として計算したものである．第３，“Ｂ＝１．５×１０ｃｍ／Ｖ・ｓ. 図は各電荷層の移動状態を示したものであり，実線は“Ａの電荷層，点線は“Ｂの電荷層一点砂線は， ” 。の電荷層を示している．図中の番号は計算上つけたものであり，注入される電荷層の順番を示しており，１は各々の電荷層の波頭を意味する．各電荷層ともｔ＝０十時にはそれぞれ６０層づつ交互に注入してある．しかし瞬時のうちに “ の電荷層はの電荷層を追い越し ” ＡＢｃｃの，” ， “Ｂの電荷層は ” 電荷層を追い越してしまう．図にはｔ＝０十以後に注入された電荷層のうち ” Ａの電荷層だけを示したが，これで移動度の大きい電荷層は移動度の小さい電荷層を追い越していくのがよくわかるま．）（９５.

(7) . 中村岩美・佐藤淳. ４）の電流波形における三つの極大現象が発生した，各々の波頭が集電極に到達する時間は第１図の（ている時刻に一致している．第４図は電界の経時変化を示したものである．ｔ＝１，２〔ｓｅｃ〕の曲線は電荷を注入して間もない時間における電界である．ｔ＝４，６，１０〔ｓｅｃ〕の曲線は，それぞれ “Ａ，， ”Ｂ電界を示してｔ＝〕の曲線はそれ以後の１８〔ｓｅｃ電極に到達する直前の電界であるの電荷層が集 ” ｃ．. おり，定常状態に近い電界である．電界は空間電荷の影響により，図のようにひずんでしまう．ｔ＝ｅ〕以前では電界のひずみがｓｅｃ１０〔〕以前においては電界分布が階段のように段ができ，ｔ＝４〔ｓｃニつの部分，ｔ＝６〔ｓｅｃ〕では二つの部分，ｔ＝１０〔ｓｅｃ〕では一つの部分に分かれる．これはｔ＝０十時に注入された各々の電荷層が移動度の差により別々の群をなしているために生ずる．また注. 入時の電荷層が全部集電極に到着し，定常状態に近くなるとこれらのひずみは消え，空間電荷によるひずみだけが残る．第５図は電位の経時変化を示している．一点砂線で示したのがｔ＝０十時の分布であり，電位は時間の経過とともに空間電荷の影響により注入電極側からふくらみを生じ，そのふくらみは集電極に向って進んでいく．また電流波形に第１の極大が発生する時間に集電極近傍の電位傾度も極大を示している．４〔ｃｍ２４〔ｃｍ２〕，〆ｃ＝１．０×１０－／Ｖ．ｓ〕－／Ｖ・ｓ／Ｖ・ｓ〕， ”Ｂ＝１．５×１０－第６図は “Ａ＝２．０×１０－ｃｍ２. 定とし，注入比における鴎の存在率を変化させた時の電流波形である．第１図では欲の存在率を変化させたが，実際には，どの移動度の電荷層が一番多いかは不明であり，また絶縁液体の種類にもよるものと考えられる．そこで範の存在率を変化されることも妥当と思われる．この場合もやは. り極大現象は三つ現われ，注入比が１：２：１よりも範の量が少ないときは第１の極大値Ｊｍ，は第２の極大値ｊｍＢの量を増し，注入比が１：４：１よりも範の量が多くなる２よりも大きくなるが，Ｏｂ）図のようとＪｍ，はｊｍ２よりも小さくなる．さらに注入比が１：６：１よりも範の量を多くすると（Ｃ４ＳＥ. １５節. （巨. （Ｅｏ＼＞）. ２ＳＥＣ. 〉. . . ＥＣ１ＯＳ１８ＳＥＣ６ＳＥＣ. １５００. 山峠磨. ５００. ００，. ｏ０．. ｏ１０５．．注入電極からの距離Ｘ（ｃｍ）. （ａ）ｔ＝１，２，４，ｓｅｃ. ｏ，．. ０５．注入電極からの距離. Ｘ（ｃｍ）. ｂ（）ｔ＝６，１０，１８ｓｅｃ. 第４図. 電界の経時変化. （）９６.

(8) . キャリア移動度が三種類ある時の過渡現象. に電流波形はわずかに変化するだけで，ほぼ同一の波形となり，やがて範だけの電流波形に近づいていく．第３の極大値ｊｍ３は範の量を増してもわずかしか大きくならず，ほぼ一定の値を示し，曲線もゆるやかになってくる．第７図は第６図と同じ条件で，ＯＢ／欲＝６Ｂ／靴を横軸にとり，それぞれのＪｍがどのように変化するかを示したものである．ｄＢ／鰍の量を多くするとＪｍ．は減少し，Ｊｍ２３，ｊｍは増加し，いずれも飽和曲線となる．また変化量ではＪｍが大きく変化するのに対してＪｊは２，，ｍｍ３それほど変化しない．４〔ｃｍ２第８図は “Ｂ＝１．５×１０－／Ｖ・ｓ〕一定とし，〆Ａ）はａ， ”ｃを変化させたときの電流波形である．（. ｂ）は注入比を１：８：１としてある．各電荷層間の移動度の差を小さくすれ注入比を１：４：１，（４〔ｃｍ２ば，ＪｍとＪｍ／Ｖｏｓ〕，〆ｃ＝１．４９×１０－ｃｍ２／Ｖ・ｓ〕のときは，２は非常に接近し，〆Ａ＝１．５×１０－. 二つの極大値というよりは二つの極大値が連なって一つの極大値のように見えるそしてこれが．，極大現象付近でまるみをおびている実験結果の要因ではないかと考えられる。Ｊ３は移動度の差をｍ小さくしていくとだんだん弱まり，なめらかな曲線を描くようになる．. ＯＳＥＣＩＳＥＣ２ＳＥＣ４ＳＥＣ. ００，. ０．５. 注入電極からの距離. Ｘ（Ｃｍ）. 第５図電位の経時変化. （９）７. １０，.

(9) . 中村岩美・佐藤淳. ごｏ３． . 骸司 ① 頃：ｏＢ：叱；１：４：１Ｄｘ，請ｃ孟践．２. ０ｏ ‐ ｏ. を. 馬；，ｓｘ，が. ②. ルｃ；のｘｌが. ③. ； ▲ 名. 吉. １：２コ. ・. 海. １：１ゴ. 了２. 時間ｔ（Ｓｅｃ）. ▲〒す４６. 旨・. きる. 第６図晦の量を変化した場合の電流波形ａ（）ｏＢ／飯 ≦４. （ＮＥＱ声ね × Ｑ２５. . ｏ，・頃；垢：年コ１，ｌ. ①. 鯉Ｑ２. ②. ク. ー：８：１. ③. ｏ. ニ１：６：Ｉ. ｏｘ・ザメ氏司賎；２. ｛ “Ｂニー５×１。．４ぴ比・１ｏｘ，．. １Ｑ５. ０ｌ．０ｏヒ，０. ・２. ・４. ６. ｔ８. ▲ １０. １２. ．１４. １・１６. 時間ｔ（Ｓｅｃ）. 第６図範の量を変化した場合の電流波形（ｂ）ｏＢ／欲 ≧６. ）（９８. １１８. ，２０.

(10) . キャリア移動度が三種類ある時の過渡現象. か２. ０ｏ ‐ 。. Ｌ ▲ 高４ . 窒. ▲ . 書. 第７図範の量を変化した場合の電流極大値. ０４，. Ｅ. ≦ｏ弱. 受ｏ３ ‐. 壕，堵：年＝１：４Ｊ０２５. ［ｘ，ザ ① 触・１１，寿Ｉ５５ｏ，勝博９. ② ⑧. ２０．. ④. 琶＝；．鴇，、１. ー，鮎，１７０，，. ⑥. 伽免ｓー. 夕，. み，. ‘蕊. １，濁. ○ １５．. ２. ４. ６. ８. ４０１１１２時間ｔ（Ｓｅｃ）. １６. 第８図移動度を変化した場合の電流波形（ａ）娠：ｏＢ：乾＝１：４：１. ）（９９. １８. ２０.

(11) . 中村岩美・佐藤淳. き ×. ＝１：８：１. Ｂ：化欲：Ｏ〕ｓ・Ａ９巨１船みぃ５０，比；１５１，馬・１． ①ｉＡ・１，弱，１６０，．１６５，・１７ｏ′. ② ③ ④ ⑤. 噂. を. な. き. み，. ″. ，. キ・ケ．. ｔ蝋ｔぞｅｃｒ. ８１. ４５１，４０１．１３５．１３０，. 旧８. ０２. 第８図移動度を変化した場合の電流波形（ｂ）娠：ｏＢｒ叱ニ１：８：Ｉ. Ｓ４．. まとめ. 絶縁液体中の電荷担体は複数種類あるものと考えられる．それで今回は三種類のキャルアが存在する場合の過渡電気伝導現象の数値解析を行った。本研究により解明できた部分を述べると次のよ. うになる．１．極大現象は三つ現われ，第１の極大は “Ａの電荷層が集電極に到達したときに発生し，第２および第３の極大は同様に ”Ｂおよび“ ｃの電荷層が集電極に到達したときに発生する．. ２．注入比欲：６Ｂ：後における鰍の存在率を大きくしていくとそれぞれの電流極大値は大きくなるのに対して，極大発生時間においてはｔｍ，がわずかに早くなり，ｔｍ２３はかなり遅くなる．，ｔｍ. ３．注入比娠：ＧＢ：靴における範の存在率を大きくしていくとＪｍ・は小さくなりＪｍ２とＪ３は大ｍきくなる．特にＪｍ２は大きくなるのに対して，ｔｍ，３は遅くなり，ｔｍ２は早くなる．，ｔｍ－４２Ｖ４．各電荷層の移動度の差を小さくしていくとｊｍ常近しとＪは非に接，２ｍ，〆Ａ＝１．５１×１０〔ｃｍ／・，４〔４２－〕，〆Ｂ＝１．５０×１０－／Ｖ・ｓ〕〕のときは三つというよりは一つのｓｃｍ２， “ｃ＝１．５１×１０〔ｃｍ／Ｖ・ｓ. 極大のように見える．また第３の極大は徐々にゆるやかな曲線をえがき弱まってくる．５．移動度 “Ａの電荷層は移動度 “ Ｂおのび”ｃの電荷層を追い越し，また ”Ｂの電荷層は〆ｃの電荷層. を追い越して集電極に進んでいく．６．ｔ＝０十時に注入された電荷層はｔ＝０十以後に注入された電荷層と別の群をなし集電極に向って進んでいく．. ７．ｔ＝０十時に注入された電荷層が電極間に存在している時には電荷層が群をなして進むために電界のひずみは段ができたようになる．）（００１.

(12) . キャリア移動度が三種類ある時の過渡現象. 尚，本研究を進めるにあたり，本学学生の長島雅宏君に協力いただいたことに感謝します又。，計算には北大大型計算機センターを利用しました．. Ｓ５．. 文. 献. Ｉ（１）Ｍａｎｙ，尺ｅり．１２６，他：Ｐ勿ｓ，ＶＯ，ｐｐｌ９８０，１９６２Ｉ（２）Ｍａｎｙ．尺ｅり，ＶＯ．１２６，他：Ｐ勿ｓ，ｐｐｌ９８９，１９６２ｉｆｉＩ（３）Ｚａｈｎ：ＺＥＥＥＴ知れｓαｃｏ” ｏ” ＥＺ沈溺ｃｄｉ”ｓ”如Ｚｏ” ．Ｅ１一１１．４，ＶＯ，Ｎｏ，Ｄｅｃｅｍｂｅ１９７６Ｖ１Ｅ１２Ｎ４Ａｉ１（４）Ｚａｈｎ：ヱＥＥＥｒｍ”ｓαｃ＃ｏ” ０れＥＺに云“ｃαＺｚ”ｓ”如”ｏれ－１ＯＯ，．，．，ｐｒ，１９７７. （５）（６）（７）（８）（９）（１０）（１１）（１２）（１３）. 岩本，岩本，佐藤，佐藤，中村，中村，. 日野：電気学会雑論文誌Ａ，１００１５年５月，２９，昭和５日野：電気学会雑論文誌Ａ，１２昭和５５年５月００９９，，兼平：昭和４８年電気関係学会東北支部大，ＩＣ－１０他：絶縁材料研究会資料，ＩＭ－７４－２８９年５月，昭和４他：昭和５３年電気関係学会東北支部大，２Ｅ－１４佐藤：北海道教育大学紀要第二部低）５年１０月，昭和５１昭和３中島＝電気試験所業報，２４８０５年，，家田，篠原：電気学会雑誌，７９３４年７月，８４，昭和３中村：北海道教育大学紀要第二部＠）昭和５４年９月，. （）１０１.

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