NII-Electronic Library Service 【論 文】 UDC :624
.
072 :624.
04 ;516.
3 日本 建築 学 会 構 造 系 論 文報 告 集 第 408 号・
1990 年 2 月増
分
摂動
法 を
導
入
し た
一
次 元
複合非線 形有
限
要素
法
の
動 的
解
析
への
適 用
(
FERT
−
PD
)
正 会 員 正 会 員 正 会 員 正 会 員 石上
森
西
田谷
迫
村
修
宏
清
= *一
** 9 ** * 貝督
* * * * §1.
序 重 層 鋼 骨 組の静 的 あるいは動 的 崩 壊 挙動を追 跡するた めの 数 値 解 析に おい て は,
重 力と柱た わ みの連成 効果 〔P −
△ 効果)に代 表さ れ る幾 何 非 線 形 性と履歴依 存性 を示す塑 性 域 応 力ひずみ 関係に よる材 料 非 線 形 性と を共 に考 慮に入れ る必 要がある。
中 村・
石 田ら は,
そ れ ら二 つの非線形性を考 慮し た一
次 元 複 合 非 線形有限要素 法 を 開発し, 当 時の コ ンピュー
タ を駆 使して,
強地 震動 時の 重 層ひずみ硬 化 平 面 骨 組の大変形 挙 動 を世 界で初めて解 析 し た結 果を1973年の世 界地 震 工 学会 議で発 表し た]}。
その後,
その解 析 法によ る動的解析プロ グラ ム は, 強風 に よ る動 的崩壊挙動の解析2)・
3} などにも使 用さ れて いる。.
こ の一
次 元 複 合 非 線形有限 要素 法は,
要 素に付 随し て移 動 回転 する局所 座標系 (剛体運 動 座 標 )の採 用と要 素の 直列 性に着 目し た伝達行列 法の導入に よっ て特 徴づけら れ, 近 年, こ の数 値 解 析 プログ ラム を その特 徴にちな んで FERT (
Einite
Element
method with 旦igid・
body・
motion coordina しes andTransfer
matrix しechniqlle ) と 呼んで い る4 }。FERT を 動 的 解 析に用い る 場合の運 動 方 程 式の数 値 積 分に は
,
開発 当 初か ら,
時 間刻み幅に対レて無 条 件に安定 な 解 を 与える増分 型平 均 加 速 度 法を主とし て使用 し
て き た。 運 動 方 程 式の数 値 積 分法 と して は
,Runge・
kutta
法,Wilson一
θ法,
Newmark 一
β法 な ど多 数の提 案が な され
,
時 間 刻み幅に対す る安 定性や 誤差 評 価に関す る研 究 も数 多く発 表さ れている。
しか し, その ほ と ん ど が 線 形 弾 性 応 答に関 する性 能 評 価に限ら れ て お り, 動 的 弾 塑 性 応 答に関する予 測 精度を的確に論 じたもの は見 当 た らな い。
弾 塑 性 挙 動の予 測 解析の 精 度は,
材 料の履 歴 追 跡精度に依 存する はずである。 し た がっ て,
いずれの ・ 京 都 工 芸 繊 維 大 学 教 授・
工博 * * 京 都 大 学 助教授・
工博 * * * 京 都工芸 繊 維大 学 助 手・
工 修 *1# 京 都工 芸繊 維大 学 大 学 院 生・
工 修 〔1989 年 9月6日原稿 受理.
19S9 年 12 月 4 日採 用 決 定 ) 数 値 積 分 法を使 用す る に し ても,
弾 性応 答での適 正 な時 間 刻み幅 よりかなり小 さな刻み幅を用い る必要が あ り,
時 間 刻み幅に対 す る応 答の収 束 性を確 認す る 必要が あ ろ う。 骨組 構 造 物の静 的 解 析 法と し ては,
最 近,
石 田・
森 迫 が,
従 来・
のFERT
の 静 的 解 析 プロ グ ラム を母 体 とし,
これに中 村・
上谷ら が提 案した増 分 摂 動 法7 )『
10 )を適 用 し て,
FERT−
P と呼ぶ高 精 度 数 値 解 析 法 プロ グラ ム の開 発に成 功し てい る5}・
6]。
増分摂 動 法を用いれば,
材 料の 応力 ひずみ履 歴 経 路 を 除荷開始点を求め ること まで含め て高精度に追 跡で き, 各増分段階の誤差率が指 定 限 界 値 内に収 まる よ うに増 分 長 を 自動 的に決 定で き る。
これ に よっ て,
材 料 線 要 素4圃 にお け る応 力ひずみ 関 係の 追 跡 精 度が格 段に向上 し, FERT−P
プロ グ ラム はこれ まで 解 析 が 困難 とされ ていた重 層K
型 筋かい 付 鋼 骨組の繰 返 し挙動な どの高精度 予 測 を 可 能に し た。
本 論 文は,
こ の増 分 摂 動法を動的解析に適 用する ため のアル ゴリ ズムを示し,
そ れ に従っ てFERT −P
を拡 張 し た動 的 応 答 解 析 プロ グ ラム FERT−
PD を 提示する も の であ る。 複 合 非 線 形系の 運動 方 程 式 を時 間パ ラメー
ター
に関 して摂 動展開す るとい う方 法は,
静 的 解 析に お け る増分摂 動 法の 直 接 的 拡 張であ り,
ユ972年に上谷の ア イデアT〕が 示さ れ た後, 1975年に 1自 由度 弾塑性 系の 初 速 外 乱に対 する動 的 安 定 限 界を求め る解析で中村・
伝 田 ら が使 用し た例が ある11)。 とこ ろ が,
静 的 問 題で も そ うで あっ た よ うに,
発表当初 か ら,
文 献7)〜
9)で増分 摂 動 法の導 入が,
複 合 非 線 形 解析の精 度向上と総 合 的な 計算 効 率を高め る ことにな る と示唆して いるに もか か わ らず, これ まで ほと ん ど実 用 化が計ら れ な かっ た、
それ は,
当 時の計 算機 環 境か らみ て,
骨 組の解 析に適用す る に は現実 的で は な い と の判 断に よ る もの であ ろ う。 し か し,
昨今の コ ン ピュー
タの急 速な発 展は,
計 算 機 容 量・
演 算 時 間などの制 約か ら,
研 究 者 を 次 第に解 放し,
解 析 法 を正 確で信 頼 性の高い もの と す る た めの 増分摂 動 法の一
67
一
N工 工一
Eleotronio Library導 入 を十 分 可 能な状 況に して い る。 ま た
,一
層 精 度の高 い解を求めた いとい う要 求や,
不 安 定 域ある いは極 限 状 態の挙 動まで予測 したいとい う要 求が現れるな ど,
数 値 解 析に対 する需 要は急 速に多 様 化 し高 度 化 する傾 向にあ る。 静 的 解 析にお ける FERT−
P は,
まさ に そ うし た視 座に たっ て 開 発 さ れた もの で あり,
本 論で紹 介す るFERT −PD
の開 発 も同 様な意 味を持つ。 増 分 摂 動 法 を動 的 弾 塑 性 解 析に適 用す ると,
静 的 解 析 で な さ れ た増 分 長の自 動 決 定 同 様,
時間刻み幅を自動 決 定 すること が可 能とな る。
また,
こ れ まで の慣 用の数 値 積分法では原 理 的に不 可 能であっ た要 素の応 力ひずみ関 係の正確な追 跡を,
除 荷 開 始 点の予 測 も含め て,
行 うこ と が可 能と な るp 本 論 文で は,
まず,一
般の多 自 由 度 系 の運 動 方程式につ い て の増 分 摂 動 法に よ る解 技 法を示 し,
次に門形平面鋼骨 組の地 震 時 挙 動 を解 析 例と して,
今 回 開 発 したFERT−
PD に よるもの と 増 分 型平均 加 速 度 法に よるものとを比 較 提 示 する。 よ り大 規 模な骨組,
例え ば重層K型 筋か い付 鋼 骨 組の地 震 時 挙 動の解 析な ど につ い て は,
その挙 動 自身に興 味の対 象 が移る た め, 別 の機 会に発 表す る予 定である。 §2.
増分摂動法に よ る運動方 程 式の解 技 法 2.
1 複 合 非線形系の運 動方 程 式 時 間 的に変動す る外力あ るいは強制変位が構造物に加 わ る時,
離 散 化され た構 造 物の 時 刻t
で のつ り合い式 は,一
般に, 次の よ うに書く ことが でき る,lf
,(t
)}十lfn
〈t
)}+1
五ω }=
1
ノ』ω}・
・
…一 …・
…・
・
(1
) こ こ に,
lf
,(t
)1
は慣 性 力ベ ク トル,lf
。(t
)1
は減 衰 力ベ ク トル,1fR
(t)1
は復
元力ベ ク トル であ り,lfE
(t
)}は外力ベ ク トルである。
節点 変位ベ ク トル をlu
(t
)1
で表記し,
粘 性 減 衰 を考 慮す ると,
慣 性 力ベ ク トルお よび減 衰 力ベ ク トル は,
1
丿/〔t)}=
[M
]IU
(t)ト・
・
・
・
…
9・
・
・
・
…
9…
9・
一
・
・
・
・
・
・
・
…
(2a)If
,(t)i
= [C
]1
商(t)}・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
一・
・
・
・
・
・
・
…
tt・
(2b ) と書ける。
式 (2 )において [M
]お よ び [C
]は,
そ れ ぞ れ系 質 量 行 列, 系 減 衰 行 列である。一
般に系質量行 列 [M ]は応 答 解 析 時 間 を通 じ て不 変で あり,
こ の こ と を利 用すれ ば後 述するよ うに数 値 計 算 効 率の上で非 常 に有利なもの と な る。 こ こ では,
以 下 [M ].
および [C
] は応 答 解 析 時 間を通じて一
定であ るもの とする。
ドッ ト は時 間 tにつ い て の微 分を表す。一
方,
こ こ で対 象と す る ような複 合 非 線 形 構 造 物では,
復 元 力脈(餅 は,
線 形 系の よ うに一
定 の 系 剛 性 行 列 [K
,・
]を 用 い て [K
日lu
(t)1
の よ うに書くことは で きず, 系剛性行 列 [K
] は その 両 非 線 形 性に よっ て時々刻々変化す る もの と な る。
塑 性 域での材 料 挙 動は履 歴に依存す るの で,
材料法 則は一
般 的に応 力 速度と ひずみ速 度の関 係と して記述 さ れ る。
これを用い て導か れ る系の複元力特性関係す な わ ち一
般 化 力と一
般 化 変 位の関 係 (系 剛性 関 係 式)も ま た一
68
一
速 度 量 関 係 式 となる。1
∫π(餌;
[K
コi
也{t
)1
−・
・
……・
・
…………・
・
…・
…・
(2c ) こ こ で,
[κ]は静 的 複 合 非 線 形 解 析に用い ら れ た接 線剛 性 行 列5乏 同じであり, 時 間とと も に時々刻々変化す る。 2.
2 状 態 変 数の摂 動 展 開 t=
t。で の状 態が既 知で ある と し,
これ を起 点と して 測っ た時 間 を τ (=t− t
。)で表す。 もし式 (][),
(2 ) の 囮,
1f
,1
な どのすべ て の状 態変数の 変 勤が t=
toよ り 始まるある有 限 時 間 内に お い て 爵こ関 する解 析 的一
価 関 数によっ て表され ると す れば,
状態量 の変 化 を表 すこ れら の関 数は t=
t。 (τ=
0)の状態に おいて r に関し て 次の よ うに摂 動 展 開で き る。
tn
lu
(t)1
=
lu
(t。+ τ)1
・
=
Σiu
〔殉 }r処一 ・
………77
(3a ) 四=
oif
,(t
)1
=lf
.
(t。+・}トΣ1
∫留1
τ 加………
(3h
)m
=
oVE
(t
)i
=
lfE
(t
。+・)ド Σ {∫曁〕}τ皿………
(3c )皿
旨
O こ こ にlu
[°Jl,
げ 劉,
1
∫劉は時 刻t=t
。で の既 知 量1u
(副, 協(t。)},
脆 (te)}を表す。
ま た,
式 (2)中の [M ],
[C ]が不変であ ることを用 いれば,lf
,(t
)},
脆(甜 は式 (3a) を 微分 し て 式 (2a ) および (2b )に そ れ ぞ れ代入する こ と に よって,
次 式 の ように表され る。
ぷ
lfi
〔t)}
=
Σ皿
@m (
m
−1
)[M
]lu匸 冊}}τm
− i竃Σm (m十
1
)[M
]iu〔
M+1
)} τ
胴
・・
…
・…(4
j酉
1tU
l
ノ}
(t
) };Σ二肌[C]lutml
}
τ
M−
1
・・
・
…
一
・
・
・・・
・… … ( 4b )m=
1
式 (3b
) の復元 力 に関する摂 動 係数げ劉
,文献5 > − 10 ) の静 的解析 にお ける
摂動 方 程 式か ,次の ように 書ュ
こと ができる
。 lf ”m,1 = [K
(m
]iufm ’1+
lfLm)1,
(
,2
, …・・ ・°
’
°
・
・
・
・
・
・
・・
・
・
・
・
・
・
・
…
−
t
・
・
・・・ ・ ・ …’・(5 ) こ こ に,[ Ke ° 〕 ]は 時 刻
t
。 でのい ゆる 接 線剛
性行列 古 あ る。 ま た,1
∫ 劉は (m
− ] ) 以下の 係 数だけを用い
て 計算 できる項であ り ,式(j
では 既知
の 項と
して取り 扱われる 。 なお
lfkU
}−iO
}で あ る2
,3
摂動運動 方程式運
動 方程式(
1
)に式( ,c
),式(4a
,b
) および 式 (5 > を代 入して られ る 式 に おい て,τ の各 次 の 係 数 がそれぞ れ等 式 満 足し
な ければ な ら ないとい う 条件 よ り, 動運 動 方 程 式 が 次 の よ に 導かれる。 O次摂動 運動方程式:2
[M
]luCZI }+[C ]lut1
){1
/ 劉 =1
∫ 讐 } } … ………(6a} ノ次摂動運動方程式
: ( ゴ+2Xj
+1) [M]l
h
+t
) 1十(ノ+
1
〕[C]luu
+1]}
NII-Electronic Library Service
・
・
・
・
…
tt・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
「
(6b
) 前 増 分 段 階の 解と して既 に求まっ て い る t= t 。で の変 位,
速 度,
復 元 力をlu
*1
,
1
がi
、
げ劃と書く。 い ま,
t=
t。に おい て衝 撃 力の作 用が な け れ ば,
現 増 分 段 階 応 答 の初期 条件は次式で与えられ る。lutOl
=
IU
写1
・
・
・
…
一
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
(7a )iucu
}=
{也* 卜・
・
ttt
・
t…
−s・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
t−・
・
…
(7b )
膿IH 淵
………・
・
……・
・
…・
・
……・
・
…・
…・
…
(7c
) も し,t=t
。の 瞬 間の力SU
if
・
△tl
の衝撃力が作 用する 場合に は, 式 (7b ) を 次 式の よ うに書き換え ね ばな ら ない。
}u〔i !=
=
1
物*}→一
[M ]一
’lf
・
△ t}・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
tt・
…
(7b’
)0
次 摂 動 運 動 方 程 式、
(6a
)に含まれ る未知 数はlu
【:〕 }だ け である か ら,
こ の式を賦1}関し て解け ば次の ようにlU
[:} }が求ま る。
1
…1
粤
L (卿 ・]1
・・1膿 ID・
・
…・
……
(・・) さ ら に, 式 (6b
)の摂 動 運 動 方 程 式を次 数の低い方か ら順 次 用い る ことに より,
}秘朔,
1
洲,……
を次の よ うに・
求めること が で き る。
闕
一
(ゴ蕩
羊
1
)(lf
/ ・il−
lf
/,)1
−
(j
+1)[・]1
・・…1
)「
調撰
、r
(lfk
/ ’1
一
鵬一
[・w
−
(j
+1)[C ]iuw
+1 ,D
(j
=
1,2,
……
)・
・
…
一・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
一
(8b ) この演算の主要部分は, 質 量 行 列の逆 行 列とベク トル と の積で ある。一
般に質量 行 列は正則で あり,
応 答 解 析 時 間を通 じて一
定で あ るの で,
最 初の ステッフで一
度 逆 行 列 を求め る だ けで よい。一・
方,
多 自 由 度 弾 塑 性 構 造 物の 動的解析で通常よ く用い ら れる増 分 型の加 速 度 法 系 数 値 積分法で は,
剛性の変化に伴っ て,
各ステップで係 数 行 列の異な る 連 立方程式牽解く こ と が必 要で あ る。 2.
4 時間刻み幅の決 定 増 分 摂 動 法は,
従 来の数 値 解 析 法と異な り,
増 分 長を あら か じ め指 定する必要は な く,
各ス テップで の パ ラメ ター
増 分 値が自動的に決 定 さ れ る とい う特 徴を有 して い る。 こ の特 徴は動 的 解 析に おいて も 同様に保 持さ れ,
時 間 刻み幅の決 定 方 法は文 献 7)〜
10)に示され た静 的 解 析の そ れ と 全 く 同 じ で ある。FERT −
PD で採 用し た決 定 要 因を以 下に列記し て お く。
(1 )打ち 切 り誤 差に よ る限 界 :ある変 数 α{τ}の増 分 値をm 次の摂動次数 まで求めて得ちれ る近 似 解に含ま れ る相 対 誤 差 e は次 式の よ う に 近似的に評 価され る。 れ e=
1
α〔励 τm/Σ]α‘め r’1
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
一・
・
・
…
(9
)ゲ
=
1 打ち切 り誤差 e を あ ら か じ め指定し た許 容 限 界 値 el[mit 以 下 と す る た めに は,
現ス テップの時 間 刻み幅を次の τ に関す る高次方程式の正の最小 根 以 下に設 定 する必 要が あ る。
θ臓 ,=
1
α 剛 τ皿
/Σ ♂ τ γ1
…・
…・
・
……一 ・
・
(10) 『=
1 この こと は, 増分摂 動 法に基づ く解 析 法で は,
時 間 積 分 に起 因す る誤 差の レ ベ ル が 解 析 者の要 求 する範 囲 内に収 まるよ うに各 増 分 段 階の時 間 刻み幅を自動 的に決定でき ること を示し てい る。一
方,
微分方程 式の数 値 解 法と し て よ く知られ た オ イ ラー
法 系の解法は あ ら か じめ設 定し た時間刻み 幅に関す る 誤差 評価を行うに と ど まっ て い る。
(Z) 状 態 変 数の 解 析 的一
価 性に よる限 界 :式 (3
)一
(5 >の摂 動 展 開 式が適 用で き る の は, すべ て の状態 変 数の変 動が τ に関する解 析 的一
価 関 数に よっ て表現 さ れ る範囲の応 答に限 られ る。
し た がっ て,
応 答の解 析 性が失わ れ る時刻に おいて現 段階の増分解析は本来打ち 切 ら れ な け れ ば な ら ない。
これ は時間刻み幅 決 定の た め の一
っ の条件で あ り,FERT −P
お よびFERT −
PD で 考 慮した こ の種の打ち 切 り要因は以下の もの であ る。
なお, 現 在FERT −P
お よ びFERT −PD
で は区 分線 形 化さ れ た応 力ひずみ関 係を用い て い る。
a> 材 料 線 要 素の降 伏一
弾 性 域ある い は除 荷 域にあ』
る材 料 線 要 素の代 表ひずみ が,
降 伏ひずみに達 すると 剛 性 係 数は不連続に変化 す る。
代表ひずみ の 摂 動 係 数を ♂, 応力 正 側 あるい は負 側の 降 伏 ひずみ を εy と す る と,
次 式を満た す τ は時間刻み幅の候 補 値であ る。
ε(τ)=
Σ ε1のτ』 εゼ・
・
…・
…・
・
………
(11) r=
Ob
) 材 料 線 要 素の除 荷一
塑 性 域にあ る材 料 線 要 素の 代 表ひずみ の摂 動 係 数が次 式の条 件を満た し た な ら「
ば,
その時 点か ら除 荷 過 程が始 まり弾 性 則が適 用さ れる。
し たがっ て,
次 式 を満た す τは時 間 刻み幅の候 補 値で ある。 E(τ)=
Σコ rεエnrγ
一
1=
0・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
一・
・
・
・
・
…
(12 > rul 材料 線 要 素の除 荷は,
他の材料 線要素が降伏し て, 剛性 が不運続に変化す ることに伴っ て発 生する場 合 も ある。 こ の 種の除荷の発生につ いて は,
各 増 分 段 階で構 成 則に 関し て ひずみ進 行 方 向に矛 盾 がないかど うかを検 査 し,
対 応する線 要 素に対し矛 盾のない構 成 則が選 択 適 用さ れ るQ c) 区分 線 形 化 された応 力ひずみ関 係の ひずみ硬 化 係 数 変 更 点一
塑 性 域にある材 料 線 要 素と代 表ひずみが,
ひずみ硬 化 係 数 変 更 点に達する と剛 性 係 数は不 連 続に変 化す る。
こ の場 合の時 間 刻み幅の計 算 式は, 式 (11 )の 右辺の εy を硬 化 係 数 変 更 点ひずみ値で置き換え るこ と に よっ て得られ る。
d
)外 力 関 数 またはその導 関 数の不 連 続 点一
変 動 外 力が記 録 地 震 波な どの よ うに離 散 化デー
タ とし て与え ら一
69
一
N工 工一
Eleotronio Libraryデ
ー
タ の入 力・
初 期 状 態の設 定一
定 外 力 (定 荷 瓰 )に対 する静 的 解 折 匚静 的 掻 動 方 程 式の一
次 係 数の み討算 】一
定 外 力 (定 荷 趣 ) を 考 慮 し た 系 剛 性 行 列 [K5 }の作 成 系 質 量 行 列 [M81,
系 馘 衰 行 列 [Cg〕の作 成 系 質 鼠 行 列の逆 行 列 匚Ms ユー
Lの 計 算 勁 的 解 折の初 期 状 態の設 定 式 ⊂8}によ る 系 座 標 変 位の3次 以 上の摂 動 係 数1∪3〔吶 の 計 算 部 材座 標,
要素(基準,
局 所〉座 標のカ お よ び変位,
各 例 料 線 要 素 中 央ひず み,
母 材 要 粟の 4隅のひ ず み,
要 案 剛 体 回 転 角 の 3次 以 上の摂 動 係 数の計 算 親 定 した 次 数 まで摂 動 係 数 を 計 算 し た か ? no yesA
要 素 摂 動 方 程 式のlp卿 1,
ハ
部 材摂 動 方程 式のlp誕面1および(
系摂動方程 武の 伊 3‘
口
)】の計算 時 間刻み幅τの打ち切り値τGrの 計算 すべて の状 態 皿の ステッ
プ増 分 量の計 算と 伏 態 皿の更 新エ
ネル ギー
皿 モの他の出力 情報の 計算 と出 力 終 了 予 竃 計 算 値に遼し た か ? no ye5 言†算 終 了 次ステ7 ブの準 備 計 算:
τ。
r打 ち 切り要 因に伴う処 置 要 素 拡 大 回 転 行 列 [Tく
o 勹 等の計 算 要 素 係 数 行 列 [K {o勹お よ び[Ko (o勹 部 材係 数 行列[K。
【o, ],
系 係 数 行 列匚K3 ゆ }の作 成 L次お よび2次 摂 動 係 数の 計 算,
各材 料 線 要素 中央ひずみ の1 次 摂動 係 数によ る 履 歴 経 路 上の 矛 盾チェ
ック (矛盾が あ れば線要 素の剛 性の変廼 〉見
o yB5 図一
1FERT−
PD の概 略 流 れ 図 れている場 合に は,
その記 録 時 刻 が増分ス テップの打ち 切 り点と な る。 (3
) 要 素の 自動 細 分 割に伴う 限界 :従来のFERT
同 様,
ひずみの進 行に伴っ て 要素の 自動 分 割 を 行っ てお り4}・
5),
被分割要素で あ る 母要素の 4隅の ひずみ が指 定 値に達 する と き の τ も時間 刻み幅の候補値で あ る。
こ の場 合の時 間 刻み幅の計 算式 も,
式 (11)と類 似の もの と な る。
現 増 分 段 階の時 間 刻み幅 τer は,
以 上 (1
)〜
(3
)の 決 定 要因か ら計 算さ れ る候 補 値の最 小値と し て与え ら れ る。
§3.
弾 塑 性 骨 組の動 的 応 答 解 析 法FERT −PD
一
70
一
系の
一
般 化変位 (系 座標変 位)の 摂 動 係 数llUs
[M ) }が 慣 性 力お よ び減 衰 力に関する項 を含んだ式 (8 )か ら求 めら れ る こ と以 外は, 文 献5>に示 し た静 的解析 プロ グ ラムFERT −P
とほとんど 同じ である。
図一
1にFERT −PD
の概 略 流れ図を示す。
FERT に お け る系 座 標は, 伝 達 行 列 法の導入 に よっ て,
通 常の有 限 要 素 法の よ うに要 素 節 点 すべ て に設 ける 必 要はなく,
部材節点の み に設 け.
る ことも可 能である。
な お, 系 質 量 行 列は, §4の解 析
例
で は い わゆる整 合 質 量 行 列 を採 用し て い る。 これは,
各 部 材に沿っ て分 布 する質量の初 期弾 性域で の運動エ ネルギー
と部 材 変 位 関 数を も とに計 算さ れ た部 材座標に関す る 運動エ ネルギー
と が整 合す る よ う作 成さ れ た一
般 化 部 材 質 量 行 列か ら構 築さ れ る。 ま た,
系減 衰行列は初期系剛 性 行 列に比 例す る との仮 定に基づい て作 成して いる。 §4.
門形平 面鋼 骨組の地震 時挙動の解 析 増 分 摂 動法を用い たFERT −PD
の骨 組の動 的 挙 動 め 予 測 精 度 を 検 討 す る 例 題 と して,
定 鉛 直 荷 重 下で水平地 震 動を受け る 門形 平 面鋼骨組を解析し た。
比較対象と し た解 析 法は,
増 分 型平均 加 速 度 法 を用い たFERT −D
で あ る。
な お,
数 値 計 算はすべて京 都 大 学 大 型 計 算 機セ ンター
FACOM
−
VP 200 あ る い は 400に よっ て 行っ た。FERT −PD
お よ びFERT −
D と もほ ぼ同一
の設 計 思想 で作 成さ れ たプロ グラムであ り,
ベ ク トル化 率を 上 げ る た め の 工夫は,
特 別に は行っ て いない。 参考の た め記し た計算 時 間 は,
コ ン パ イラ時 聞を除い た もの で,
FERT−
PD の コ ン パ イラ時 間は約 16秒,
FERT−
D で は約9
秒であっ た。 4.
1 解 析 骨 組モデル 図一
2に解 析 対 象 とし た門 形 鋼 骨 組 を示 す。
また, 材 料 法 則は,
こ こ で は文 献5),
6) 同 様,
図一
3に示す柴 田11) の区分線形 化 応 力ひずみ関 係を用い た。 ヤング係数は 2100 tonf/cmE
,
降 伏応 力 は 2,
4 tonf/crn2 と し た。さ らに高 精 度の挙 動予測が要 求され る場 合には, た と え ば中村
・
鎌 形・
小 坂の非 定 常 履 歴 構 成 則13 )のよ う な曲 線 型の応 力ひずみ関 係を用い る ことも可 能である。
増 分 摂 動 法は,
その よ うな非 線 形 応 力ひずみ関 係の利 用に際し,
な お一
層その有 用 性を発 揮 する8}。
各 部 材は基 本 要 素 長 35cm で最 大10個の要 素に分 割さ れ る もの と し, 断 面 は文 献5),
6)同 様,
五十 嵐・
井 上・
小 川14).
15)の 4点モ デル を採 用 した。
系 質 量 行 列は鉛 直 荷 重P
が梁に等 分 布 し て い るもの と して §3に述べ た手法で算定 した。
ま た, 系 減 衰 行 列は初 期 弾 性 時の 1次モー
ドの減衰定 数を 1−
% とし て算 定した。
鉛 直荷 重P
が異な る3個の モ デ ル の初 期 弾 性 時 固 有 周 期 を表一
1に示す。
系座標 変位は,
左 右の柱 頭 節 点の水 平 変 位,
鉛 直 変 位お よび回転の6
成 分であ る。NII-Electronic Library Service ・ 驪 ・C
・
1・4・
・2・t・ 柱 断 面 2次モー
メン ト IC”
10890・m4 P /2.
L
珈_
亅
図一2
解 析 対象モ デ ル骨組1
=
ご O頃
門
」
σ〆σ y 1100,
一
一
一
7
−
」
一
一
F
l
1卩
一
10.
「
〜
一
Il厂 τ’
−F−一
,
尸
「
.
’
’
r.
_
Fl1
鈩
卩
.
卩
1−
200皿
■
1 〜 1 1匚
〆匚
・
y「
」
一
幽
’ 1 ’r
’
幽
_
」
rI
「
’
「
,
r,
’
一
一
一
一
一 L.
図一
3 区 分線形化さ れ た応 力ひずみ関 係 図一
4 は, 3個の モ デル にそ れ ぞ れ定鉛 直荷重P
の作 用 下で水 平 力 F を一
方 向に比 例 載 荷 さ せ た と きの水平 力 F と構 造回転 角 θ、T (左 右 柱の頂 部水 平 変位の 平 均 を骨組 高さ で除し た もの }との 関係を示し ている。 柱 軸 力 比によるF 一
θ,,曲 線の違い が明 瞭に観 察さ れ る。 解 析は FERT−
P5)・
6}を用い て行っ た。
代 表 座 標 変位 制 御 法 を採用し,
摂 動 係 数は 3次 まで計算 し た。
打ち 切 り誤、
差 限 界 を 力F
とすべ て の系 座 標 変 位お よ び 前 増 分ス テッ プで最 大ひずみ速度を経 験し た材 料 線 要 素の ひずみ に対して そ れ ぞ れ 適用 し.
,
式 (10)の enrpitは すべ て1.
0
% と し た。
計算時 間は1− 2
秒であっ た。 入力 地震動には,
エル・
セ ン トロ地 震の NS 成 分 記 録 10秒 間を最 大 加 速 度500gal
に増 幅 して用い た。 地 震 動 の記録間 隔はo,
02
秒で あ り,
その間は直 線 補 間した。
4.
2 弾性応答解析 初 期 降 伏 応 力 値 を十 分に大 きい値に設 定す ることに よ り弾 性 範 囲 内で応 答 する よ うに し たP =
50tonfモ デル をFERT −PD
とFERT −
D で解 析し,
そ の結果 を比 較 し た。 FERT−
D の時 間 刻み 幅△ tは 1次 固 有 周 期の ほ ぼ1
/50,
且/loo,
ユ/200
と な る よ う地 震 波の記 録 間 隔の 1/2 (す な わ ち △t= o.
01
秒),
1/4 (△ t=
o.
oo5秒 )お よ び1/8 (△t=
0.
0025秒)の 3 ケー
ス を採 用 し た。 FERT−
PD の 時 間 刻み幅 決 定 要 因は, 応 答が弾性 範囲 内にある の で打 ち切り誤 差 限 界お よ び地 震 波 記 録 時 刻で ある。 打ち切り誤 差 限 界は左 柱 節 点の 3 変位成分および 前ス テップで最 大ひずみ速 度 を経 験 し た材 料 線 要 素のひ 表一
1 解析 対象モ デル骨組の初期 弾 性 時の固 有 周 期 鯛 潮 師 性 時 固 有 眉 期 (朋
の P 〔ヒ。昼r⊃ 柱 軸 力 比 L 次 2 次 3 次 4 次 5 次 6次■
2de1150D、
且 0.
15750.
田21o.
031370.
019‘30.
OI5臣 0.
0匡35978 衄 B 匚210Do
、
2O.
6518o 」縄‘. ,.
o 釦 0.
027500.
021皿 O.
OL巳50 80櫨813200D、
4o.
93580.
2鵬2o.
os3衝 0.
0躙 o.
o踟50o 』1肌9 Oす
.
O酌
¢ δ ご」
,
ON O門
P= 5dtonf (柱軸 力比0.
!)r
一
一
一
一
曳
29
迦
趣
駕
,
),
、 噛
丶
\
\’
9)\ 夷む
\\
nemo 限界 6 0,
0.
05 0.
10 0_
15 0.
20 構造回転 角 θs τ(raの 図一
4一
方 向 静 的 載 荷 時の水 平 力F と構 造回転 角θs。
の関 係 ずみに適 用 し,
eUn:it=
1.
0 % と し た。 図一
5に左 側 柱 頂 部の水 平 変 位の時 刻歴 を示す。 FERT−
D の 3ヶ一
ス お よ び FERT−
PD の結 果に差は見ら れ ない。FERT −
PD
の ス テ ッ プ数は2073,
計算 時間は約 47秒であっ た。
一
方,
FERT−
D で は,
時 間 刻 み 幅 を 地 震 波記 録 間 隔の1
/4と し た場 合 にほ ぼ同 数のステッ プ数2000
と な る が,
その計算 時 間は約6
秒で あっ た。
4.
3 弾 塑 性 応 答 解 析 材 料 線 要 素が図一
3の応 力ひずみ関 係に従 う もの とし て弾 塑 性 応 答 解 析を行っ た。 通 常の増 分 型 平 均 加 速 度 法 では,
あ ら か じ め時 間 刻み幅を設 定す る 必要が ある た め,
8
言2 ;一
耗 d 聟羇
.
早
ONo 図一
5 c)熱
弾 性 応 答における左 側 柱 頂 部 水 平 変 位の時刻 歴一
71
一
N工 工一
Eleotronio Library図
一3
の材 料 定 数 変 更 点を 正確にと らえ ることは でき な い。
その ため,
通 常は変更 点 前後に適 当にひずみ幅 を 設 けて応 答ひずみが その幅 内に入っ た 場合に の み材 料 定 数 を変 更 する か,
ま たはそれ に類し た技 法が便宜的に用い ら れ る。 この 場合,
異な る時 間 刻み幅につい て の解 析 を い くつ か実行 し,
その応 答 解の収 束 性を調べ る ことに よっ て解の精 度 を検 証する必 要が ある。
こ こ で用い たFERT −D
で は各 増 分 段 階の時 間 刻み幅 を最 初, 弾 性応 答で収 束 性を確認 し た地 震 波 記 録 間 隔の 1/2 (△t=
0.
01
秒 )に設 定し て お き, 材 料定 数変更ひずみ幅 を飛 び越し た と き は時 間 刻み幅 を1/2に し て再 計 算 を 行い,
増分後の ひずみ値が材 料 定 数 変 更 域に入るまで時間刻み 幅を]/2ずつ 小さ くする方 法をとっ た。
材 料 定 数 変 更ひ ずみ幅 を, 初 期 降 伏ひずみ の ±1%および±O.
ユ% とし た 2 ケー
ス に つ い て そ れ ぞ れ 解 析 を行っ た。一
方,
FERT−
PD は,
除 荷の予 測 も含めて材 料 定 数 変 更点 を 正確に と ら え る よう時 間 刻み幅を自動 的に計 算す る の で,
その よ う な幅を設け る 必要は ない。
図
一
6(a)〜
(c)にP
; 50tonf,100
tonf,200
tonf の場 合の左 側 柱 頂 部 水 平変位の時 刻 歴を示す。 図 中
,
実 線 が FERT−PD
に よる結果,
破線お よ び一
点 鎖線が材料 定 数 変 更ひずみ 幅をそ れ ぞ れ ±1%,
±0.
1% と したFERT −D
による解 析 結 果 を 示 して いる。 いずれの場 合 もFERT −D
の 変 更ひずみ幅±O.
1%の結 果が,
±1% の結果よ り格 段に FERT−
PD で得ら れ た曲 線に近づい て い る。FERT −D
の変 更ひずみ幅±1%に よる曲 線は,
図一
6(b
)の P=
100tonf の場合には,
ほ ぼ他の 曲線と 同様な様 相を 示 し,
近 似 値 を与 え てい る といえる が,
同 図 (a)では,5
秒後に生じ た塑 性 変 形 誤 差が ほ と んど 以 後の 挙 動に も残 留して い る。
また,
同 図 (c)で は,
他の 変 位 結果 が 55cm 付 近 ま で 達 する の に 対 し,
FERT −D
の変 更ひずみ幅±1%の結 果は,
5秒 以 後ほ と んど 塑 性 変 形の蓄 積が生 じず,
10秒 時の 変 位は 25 c皿 程 度に しか至っ て いない。
図
一7
は,P =
200 tonf の と きの右 側柱 頂部 要素の最 右縁材料線要 素の応 力ひずみ関 係を示し てい る。
図 (a) は FERT−
PD に よ る結 果 で あ り,
図 (b
),
(c)はFERT −D
で材 料 定数変更ひずみ幅 を それ ぞ れ ±1
%,
±0.
1% と し た と きの結 果 を 示 し て いる。 図 (b
)の FERT−D
の変 更ひずみ幅±1%の 結果 はひずみ のオー
ダー
は他の結 果とそれほど変わ ら ない が, 明らか に,
材 料 定 数 変 更 幅を設け たこ と に よ る誤 差が見られ る。図
一
8 (a)〜
(c)はFERT −PD
に よっ て解析さ れ た3
個の モ デル の復元 力R 一
構 造 回転 角 θST 関係 を 示 す。
図 (c)P =200
tonfの曲線は,
図一
4の静的倒壊限界 (一
方 向静 的 載荷時のF 一
θ, ,曲 線が θST軸を 切 る点 ) 近 傍 まで θsr値が進 行し, 骨組の耐 力.
が低 下しているこ と を 示 して いる。一
72
一
:ヨ
コ
ロむ
ほ
コ
〔
5)
∫ 週 偲 降 耗 眤 阻 釦 琶 網.
ON・
ON 騨 ;−
Ko・
興早
9 掣 O尸
o,
O尸
1.
ON1 5〕
∫ 坦 偲 降 艇 畢 田 鉗 軍 網.
ロ門
ー
O 町 OOl D腿
監
・誘礁
(a) P=
50tonf %) 【%) (b) P=
100tonf sec )一
IO.
》
:》8
(c) P; 200tonf 図一6
弾 塑 性応 答にお ける左 側 柱 頂 部 水 平 変位の時 刻 歴NII-Electronic Library Service 司 σ 〔tohflcm2)
_
_
_
一
一
一
一
一厂
一
一
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輻 「一
一 r,
9 「f
一 P一
」 幽
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叩
『 一
一
L
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01 O.
O.
005 0.
戸 邑響
一
〜
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_
_
一
一
一
一
r
1一 一
一 暫
.
一
同1 (a) FERT
−
PD OOl 同 σ 〔tonflcm2 }一 ・
_ 一
一
『 ■
_ 一
」
雨「
國
一一
一
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一
.
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01』
0.
D.
OO50.
「
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一
一 一
,
d■
_
_
一
一
一
一
層
’
曹
『 一
_
一
.
鹽
,
n,
〔b)FERT−
D (材料定数変 更 ひずみ幅 を初 期 降 伏ひず みの±1.
0% とし たもの) 而 σ {tDnf 〆cm2
一
一
_
}一
1−」
一
一
一
『 .
一i
「
− 一
一 幽
.
}FN
.
_一
一
鈩¶
■ ■
一
一
一 _
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冖
ε 01 0.
0.
OO§ 0.
0一
:一
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一
−『鼬一 一
一
、
d1_
一
一
.
−P
_一
曹
一
,
一
〒
』
一 〜 ・
而1 (c)FERT
−
D (材料 定数変更 ひずみ幅を初 期 降 伏ひず みの 土0.
1% と し た も の) 図一
7 弾 塑 性 応 答にお け る右 側 柱 頂 部 要 素の最 右 縁 材 料 線 要素の 応力ひずみ履 歴 (P=
200 tonf)図
一6,.
7
は,FERT −D
の材料線 要素の応力 ひずみ関 係 追 跡 精 度 を 上 げ た 解 析結果がFERT −PD
に よ る結果 に近づ くこ と を示 して い る。
こ の ことは,
FERT−
PD が高い信頼 性 を もつ こと,
さ らに は応 力ひずみ関 係 追 跡 精度 を上 げれ ばFERT−
D で もか な り良い予 測 結 果が得 られ る ことを 示し て い る。一
方,
FERT−
D の材 料 線 要 素の応 力ひずみ関 係 追 跡 精 度の わずか な誤 差が, 系全体 の応 答 解析 結 果に大き な影響 を及 ぼ す場 合が ある ことも 観 察された。 動的弾塑性応 答の 予 測 を行う 際に.
は,
設 定 し た履 歴モデル の追 跡 精 度の誤 差 管 理を十 分に行う必 要 が あり,
特に,
倒 壊 近 傍の挙動予 測を行う場 合に は注意 深い取り扱いが必 要であろ う。P
=
・
200tonf の 場 合のFERT −PD .
のス テッ プ数は 3219,,
計 算 時 間は 約54 秒で あっ た。一
方,FERT −D
で材 料 定 数 変 更ひずみ幅を ±1% と し た 場合は,
1567 ス テップ,
約 6秒の計 算 時藺
であ り,
±0.1
秒と し た場 合は 3011.
ス テッ』
プ,
約 8秒の計 算 時 間で あっ た。
±0,
1 % と し た 場 合の ス テップ数 とFERT −PD
の ス テッ プ数 が ほ ぼ同じ で あ ること は,FERT −PD
の時 間刻み幅が 材 料 線 要 素の応 力ひずみ関 係 を 精 度 良く追 跡す る た めの 打ち 切 り条件に よっ て ほとん どの場 合 決 定されてい るこ と を示して い る。
今 回の門 形 骨 組は系 座 標 数が 6であり, FERT−
D の 各ステップで解か れ るべ き連 立 方 程 式の元 数は小さ く,
座 屈 等の不 安 定 現象も含まれ な い もの であ る。
骨 組 規 模 が 大 き くなる と,
系 座 標 数は 増加し,
FERT −D
における連 立 方 程 式 の 元 数は大 き くな る。一
方,FERT −
PD で は,
要 素 数の増 加に よっ て,
材 料 線 要素の応 力ひずみ関 係 を追 跡す る た めの高 次 方 程 式の数 が 増 大 する。
もちろ ん,FERT −D
で も応 力ひずみ関 係 追 跡 精 度 をある程 度 満足 させ る ために は,FERT −PD
o 孚 [Pi50ton匸
8 冨 δ 門 只 1尺 琿 d雫
唱
.
05 0よ05 講造回転 角 θST〔md } FERT−
P o サt (a) P
;
50 tonf・
to皿F1 D 0 [P=
200t 。nq ¢守
巳
o.
量 6 の R1R 魅 6N 0
.
20一
b.
10一
〇.
050.
0.
05 樹造回 転 角 es τ〔・・d } 6 門 FERT−
PD 嚠 o マ (b) P=
100t。nf.
(c> 図一
8 弾 塑 性 応答に お け る復元力R と構 造 回転 角θs,の関 係 P=
200tonf,
一
73
一
N工 工一
Eleotronio Libraryと ほ ぼ同
一
の ステッ プ数が 必要で あ る。
所 要 計 算 時 間は,
これ らの要因の兼 合い で決まり,
本 解 析 例にお け る計算 時 間比が そ の ま ま他の骨 組の解 析に当ては ま る わ けで は ない。
ま た, FERT−
PD で は,
時 間 刻み幅を決定す る 際 用い る式 (11),
(12
)な ど の方程 式を合理的に選 択し, 真に必要な もの の み に限 定 す れば,
計 算時閭の大 幅な短 縮が可 能で あ り,
現在そのプログ ラム化 を展 開 中で ある.
§5.
結 び増分摂 動 法の導入によっ て弾 塑 性 骨 組の静 的挙動を高 精度に予 測で きるよ うに改 良した
一
次 元 複 合 非 線 形 有 限 要 素法FERT −P
を 動 的 解 析に適 用 する た め に,
本論文 では,
まず,
運 動 方 程 式の増 分 摂 動 法による解 技法を提 示し た。 この解 技 法 をFERT−
P に適 用し,
弾 塑 性 骨 組 の高精 度 動的応答解 析プロ グ ラムFERT −PD
を作 成し た。 門 形平面 鋼 骨 組の地 震 時 挙 動 解 析 を行い,
本 解 技 法 およびFERT −PD
の有効 性 を既 往の増 分 型 平 均 加速度 法 を用い たFERT −D
との比 較におい て検 証し た。 増分摂 動 法に よ る運 動 方 程 式の解 技 法は次の ような特 徴を もつ : (1) 増 分 摂 動 法は各 増 分 段 階での計算 誤 差が あ ら か じ め設 定さ れ た範囲内に収ま る よ うに時 間 刻み幅 を 自ら 決定す る解 法で あ る。
(2
) 従 来の数値解法で は原 理 的に不可能で あ る弾塑 性履 歴 経 路の正 確な追 跡 を 行うことがで き る。
(3 ) 主要演算は, 質量行 列の逆 行 列と摂 動 係数ベ ク トル と の積で あ る。一
般に,
質量行列は 正則であ り,
応 答解析 時間を通じて一
定であ るの で,
最初の ステッ プで一
度逆行列 を求め る だ けで よい 。 ま た,
増 分 摂 動法に よ る弾塑性 骨 組の動的応 答 解析プ ロ グラムFERT −PD
の 開発 結 果,
な らびにFERT −PD
に よ る 門 形鋼骨組の地 震 応 答 解 析 結果 と増分型 平 均 加 速 度 法 を用い たFERT −D
に よ る応 答 解 析 結 果 との比 較か ら,
次の結 論を得た : [1]FERT −PD
の動 的 弾 塑 性 挙 動の予測 精 度お よ び解 析 法 と して の安 定 性は極 めて高 く, その解 析 結 果は 他の数 値 解 法の予 測 精 度を評 価 する基 準とし て用い る こ と がで き る。
[2] 増 分 型 平 均 加 速 度 法 を用い たFERT−
D でも,
材 料 線 要 素の応 力ひずみ関 係 追 跡精 度 を上 げる特 別の工 夫 を講じ れ ば,
相 当 良 好な応 答予測が ある程 度可能であ る。
しか し, こ の方 法では理 論 的に除 去 不 可 能な誤 差要 因 (例 え ば,
材 料 線 要 素の除 荷 開始 点 予 測に伴う誤 差な ど)が な お存 在する ため,
いか なる問題に対しても良 好 な予 測 精 度が保 証される とは限 ら ない。
[3
] 例題で示し た門 形鋼骨組の地 震 応 答解析で は, 応力ひずみ関 係の追 跡精 度のわずか な 誤差が,
系 全 体の 応答 予 測結果に大き な影 響を及ぼ す 場合がある こ と が観 察さ れ た。
他の解 析 手 法 を用いる場 合に も,
構 成 則が材一
74
一
料, 要 素 あるいは部 材な どのいかなる レ ベル で与え ら れ てい よ うとも,
設 定し た履 歴モ デル にかかわる誤 差 を 許 容 限 度 内に納め,
要 求に応 じ た 追跡 精 度を確 保する必 要 がある と思わ れ る。 特に, 倒壊近 傍の挙 動な ど を予 測す る場 合に は,
こ の点に注 恵し な ければな ら ない であ ろ う。文献 5)で発表 した弾 塑 性 骨 組の静 的 解析プロ グラム
FERT −P
お よ び本 論 文で示 した動 的 解 析 プロ グラムFERT −PD
は, あら か じめ 設 定さ れ た 応力ひずみモ デ ル を精 度 良く追 跡 し得る数値解析法であ る。
も ち ろ ん実 際の材料の応 力ひずみ関 係は そ う し たモデル の履 歴経 路 を厳 密に たどるわ けでは な く,
た と えば,
降伏応 力や勾 配 な ど も バ ラツキの ある量で ある。
しか し,
その よ う な バ ラツキが系全体の挙 動に与える影 響を評 価す るに して も,
数 値解析法その もの に起 因 する誤 差をで き る限り除 去 す るこ とに よっ て初めて意 味の ある評 価が可 能と な る。FERT −P
お よ び FERT−
PD は,
解 析 対象モ デル が設 定され れば,
解 析 者の望む精 度で その モ デル の挙動 予測を与え る ことの で き る数値解析法であ り,
その意 味 で極め て信 頼 性の高い解 析法であ る といえ る。
謝 辞 末筆な が ら,
貴重な御 意 見, 御 批 判 を賜わりま し た京 都 大 学教授 中村 恒 善 博 士に深 甚の謝 意を表しま す。 参 考 文 献1> Tanabashi
,
R.
,
Nakamura,
Tsutteyoshi,
and Ishida,
S.
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of Sヒrain
−
Hardening Multi・
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,
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SYNOPSIS
UDC :624.
072 :624.
04 :516.
3
APPLICATION
OF
INCREMENTAL
PERTURBATION
METHOD
TO
ONE
DIMENSIONAL
COMBINED
NONLINEAR
FEM
DYNAMICS
(
FERT −
PD
)
by Dr
.
SHUZO ISHmA,
Professor,
Kyoto Institute o正Tech−
nology
,
Dr.
KOUJI UETANi,
Associate P匸ofessor,
Kyoto Univels1ty,
KIYOTAKA MORlSAKO,
Research Asso・
ciate
,
Kyoto Institute of Technology and TOKUMSHlMURA
,
Graduate
Student,
Kyoto I皿stitute Qf Tech−
nology
,
Members of A.
1、
J.
One
dimensional
combinedgeomet
【ically and materially nonlinearfinite
element method (FERT
)has
recentlybeen
refi皿ed tobe
FERT −
P utilizing the incremental perturb.
ation method (Refs.
5, 6).
In this study , a generalme 出odology and an associated computer system are
developed
for
the.
dynamic
analysis of nonlinear planeframes
.
Adynamic
version of incremental perturbatiQn methodis
developed
to give a powerful tool for the solution ofdynamic
equations,
It
is
observed that the propQsed methodfor
so且vingdynamic
equationsbased
on the in,
cremental pertttrbation methodhas
following
advantages :(
1
)This
method enables to assign 止 eproper
time increment automatically so that the calculation errors in’
each
incremental
step wouldfall
within prescribed toleTancelimits
.
(2 )
The
e}astic−
plastichysteresis
path of each element can exactLybe
tracedby
this method,
whileit
is
in−
herently
not possibleby
any oLher usual method.
(3 )
The
most significant part of compuler operations is the product ofinverse
mass matrix and perturbation coefficient veetor.
It
shouldbe
noted that the mass matrix is usually regular and constant so that theinverse
op・
eratio 皿need notbe
repeated.
The
above mentioned toolfor
dynamic
analysisis
implemented
toFERT ・
P
with slight modification todevelop
an accurate and effectivedynamical
ana }ysis system FERT・
PD.
Through
earthquake response analyses of portalframes,
the computer system FERT−
PD is verified against FERT−
D which is thedynamic
version of theFERT .
The
numericalintegration
method used in theFERT −D
is theincremen
しal averaged acceleration method.
It canbe
concluded thatしhe FERT−
PD represents a reliable,
highly
accurate and efficient computer system for thedynamic analysis of combi 【1ed nonhnear