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衝突輻射モデルと

原子分子データベース

村上 泉

核融合科学研究所 連携研究推進センター 原子分子データ研究室 「核融合プラズマからプロセスプラズマまでープラズマ中の原子過程」研究会 平成18年8月24日～25日 ＠核融合研

目次

• I. 衝突輻射モデル

3

1.衝突輻射モデルとは

• プラズマを分光計測して得られた原子や分子、イオ

ンのスペクトル線強度を解析するために、スペクトル

線強度とプラズマパラメータ（電子密度、電子温度

等）の関係を求めるモデルのひとつ。

• スペクトル線強度比から電子温度や電子密度を求

めることができる。

スペクトル線の強度比の電子温度依存性　（ne=101 2 cm-3) 1.00E-02 1.00E-01 1.00E+00 1.00E+01

1.00E+00 1.00E+01 1.00E+02 1.00E+03 1.00E+04 電子温度 ( eV ) 強 度比 Ii / Ir 再結合プラズマ 電離進行プラズマ

2．スペクトル線

原子は固有な離散的なエネルギー準位を持つ 発光は、 1. 電子が基底状態から励起され、（C(1,3)n(1)) 2. 放射遷移で差分のエネルギーを光として 放出して下の準位へおりる hν=ΔＥ= hc/λ ＜発光線＞ ３から１への遷移 自然放出確率 ＝ Ａ係数 A(3,1) 上準位３の励起原子の占有密度 n(3) （電子が3の状態に存在するものの割合 “ポピュレーション”） 発光線強度 A(3,1)n(3) 単位体積単位時間あたりの光子の放出回数 発光線の波長＝原子に固有 ＜波長表＞ 例： NISTデータベース 基底状態 励起状態

5

3.スペクトル線発光強度の導出

• スペクトル線の発光強度を求める

→発光の上準位 i の電子占有密度（ポピュレーショ

ン） n(i) を求める

→準位 i へのポピュレーションの流れ（流入と流出）

を調べる。

• 最も簡単な考え方：

コロナモデル

流入＝基底状態からの電子衝突励起

流出＝放射遷移

• 現実的なモデル：

衝突輻射モデル

準位間の電子衝突励起等を考慮

4．コロナ平衡（1）

• 基底状態からの電子衝突励起と放射 遷移がつりあう。 • 流入項＝ C(1,3)n_en(1) C(1,3): 電子衝突励起速度係数 n_e : 電子密度 n(1): レベル1の電子占有密度 • 流出項: 〔A(3,1)+A(3,2)〕n(3) A(3,1), A(3,2) : レベル3からレベル 1（2）への放射遷移確率 n(3): レベル3の電子占有密度 • 流入＝流出 n(3)= C(1,3)ne n(1) / (A(3,1)+A(3,2))

7

4．コロナ平衡（2）

• 電子密度の低いプラズマではよ い近似。 （励起状態からの電子衝突が重 要ではないプラズマの場合） • 電子密度の高い実験室プラズマ では実験とあわない。 例：LHDで測定されたHe glow放 電の分光スペクトルとコロナ平衡 モデルのスペクトル • →基底状態以外に対する電子衝 突過程が重要になってくる →「衝突輻射モデル」

５．衝突輻射モデルと原子過程

• 励起状態からの電子衝突過程が、基底状態

からのものと比較して重要となるプラズマの

場合、「衝突輻射モデル」でポピュレーション

を考える。

• 流入と流出にかかわる様々な原子過程を考

慮する。

9

6．原子過程（1）

電子衝突 励起 電子衝突 電離 自然放出 遷移 光電離 電子衝突脱励起 自然放出遷移 _{電子衝突励起 輻射再結合} 電子衝突電離 _{三体再結合} •逆過程 放射遷移 ⇔ 光吸収励起 励起 ⇔ 脱励起 放射性再結合 ⇔ 光電離 三体性再結合 ⇔ 電子衝突電離 電離 レベル 二重励起状態 二電子性再結合

6．原子過程（2） 断面積と速度係数

• 電子衝突励起断面積： 衝突励起が起 こる確率を断面積としてあらわす。 • 電子衝突励起速度係数：励起断面積を、 電子の速度分布（Maxwell分布…一様 等方）で積分する。

vdv

v

f

v

p

q

C

qp

(

)

(

)

)

,

(

0

∫

∞

=

σ

∫

∞ = 0 f ( dvv) 1 ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ − ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ = kT mv kT m v v f 2 exp 2 4 ) ( 2 2 / 3 2 π π

11

6.原子過程（3）

• 断面積、反応速度係数のデータが必要 実験によって得られたデータはほとんどないので、理論計 算データか、評価済みデータを論文から探してくる必要ある。 ⇒データベースが便利 • 文献データベース

NIFS AM, ORNL: https://dbshino.nifs.ac.jp

IAEA AMBDAS : http://www-amdis.iaea.org/AMBDAS

• 数値データベース

NIFS AMDIS: https://dbshino.nifs.ac.jp （電子衝突電

離、励起、再結合）

IAEA GENIE: http://www-amdis.iaea.org/GENIE/ （電

子衝突電離、励起、波長）

• データが無い場合： 経験則などを用いる 電子衝突電離：Lotz の式

７．衝突輻射モデルの構築

• 励起準位p のポピュレーションの流れ

dn(p)/dt = Γ

_in

– Γ

_out

＝流入項ー流出項

∑

∑

< > + + + + = Γ p q i e e p q e e in C(q, p)n n(q) {F(q, p)n A(q, p)}n(q) {β(p) α(p)n }n n

∑

∑

> < + + + = Γ p q q p e e e out [S(p)n C( p,q)n {F( p,q)n A(p,q)}]n(p) ・定常近似 dn(p)/dt = 0 -Æ 基底状態を除く励起準位に対する式による 連立方程式 i n n p n n ⎟ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ + ⎟ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ = ⎟ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ . . . ) 1 ( . . . ) ( . ) 2 ( . . . . . . . . . 解の形： n(p)=R₀(p)n_en_i+R₁(p)n_en(1) = n₀(1)+n₁(p) 下からの電子衝突励起 上からの電子衝突脱励起と放射遷移 電子衝突電離 イオンからの再結合 上へ電子衝突励起 下へ電子衝突脱励起と放射遷移

13

8.衝突輻射モデルの式の例

• 3準位だけあると仮定。基底状態 n（1）は、定常近似が使えないので、解 かない。 0=dn(2)/dt=C(1,2)n_en(1)+{F(3,2)n_e+A(3,2)}n(3)+{β(2)+α(2)n_e}n_en_i – {S(2)n_e+C(2,3)n_e+F(2,1)n_e+A(2,1)}n(2) 0=dn(3)/dt=C(1,3)n_en(1)+C(2,3)n_en(2)+{β(3)+α(3)n_e}n_en_i – {S(3)n_e+F(3,1)n_e+F(3,2)n_e+A(3,1)+A(3,2)}n(3) • C(1,2)n_en(1) +{β(2)+α(2)n_e}n_en_i= {S(2)n_e+C(2,3)n_e+F(2,1)n_e+A(2,1)}n(2) -{F(3,2)n_e+A(3,2)}n(3) C(1,3)n_en(1)+ {β(3)+α(3)n_e}n_en_i= -C(2,3)n_en(2) +{S(3)n_e+F(3,1)n_e+F(3,2)n_e+A(3,1)+A(3,2)}n(3) a M R b M R n R n R M n M b n a n n n M M M M n b b n a a i i i r r r r r r r r r 1 1 1 0 1 0 , )) 1 ( ( ) 1 ( ) 3 ( ) 2 ( 22 21 12 11 2 1 ) 1 ( 2 1 − − = = + = = + ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ = ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ + ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ 電離 ni 1 2 3

14

9.衝突輻射モデルの解の構成

ポピュレーション係数の電子温度依存性 (水素、p=3の準位の場合） n₀(p) 再結合 プラズマ =R₀(p)n_en_i n₁(p) 電離進行プラ ズマ =R₁(p) n_en(1)

15

10．電離進行プラズマ(１)

• 励起準位のポピュレーションが 近似的に基底状態原子密度に 比例する項だけで表されるとき。 n(p) = R₁(p)n_en(1) • 水素および水素様イオンの場合、 十分高い電子密度では、 （pは主量子数） • 例えば、ヘリウムの場合 (nは主量子数） 6

)

(

/

)

(

p

g

p

∝ p

−

n

6 1 2

)

(

n

+

L

∝ n

−

n

S

10．電離進行プラズマ(２)

ヘリウム、3 3_{D準位のポピュレーションの流れ} T_e=50eV, n_e=5x1018_m-3 コロナ平衡とは異なっている ヘリウム、3 3_D準位 T_e=2.5eV, n_e=1015_m-3 23_{Sからの流入が支配的}

17

11．再結合プラズマ(1)

• 励起準位のポピュレーションがイオン密度に比例

する項のみで表されるような場合

n(p)=R

₀

(p)n

_e

n

_i

• 高励起準位のポピュレーションがサハ・ボルツマン

分布になる

)

(

)

(

exp

2

2

)

(

)

(

2 / 3 2

p

n

n

kT

p

mkT

h

g

p

g

p

n

_{e i} e e i

χ

χ

π

⎥

_⎦

⎤

⎢

⎣

⎡

⎟⎟

⎠

⎞

⎜⎜

⎝

⎛

=

… Ionization potential p χ(p)

11．再結合プラズマ(２)

ＬＨＤの主放電で、プラズマが消滅する 直前に計測されたスペクトル

19

12．基底状態のポピュレーションは？

• n_iとn(1)に関するレート方程式を時間発展で解く dn(1)/dt = - S_crn_en(1) + α_crn_en_i = - dn_i/dt （水素原子の場合） S_cr, 衝突輻射電離速度係数、 α_cr,衝突輻射再結合速度係数 • dn(1)/dt = Γ_in – Γ_out ＝流入項－流出項 i e e q e in n n n q n q A n q F } ) 1 ( ) 1 ( { ) ( )} 1 , ( ) 1 , ( { 1

α

β

+ + + = Γ

∑

>

∑

>

+

=

Γ

1

)

1

(

]

)

,

1

(

)

1

(

[

q e e out

S

n

C

q

n

n

i e e

n

R

q

n

n

n

q

R

q

n

(

)

=

₁

(

)

(

1

)

+

₀

(

)

Hの場合

13.スペクトル線強度比とプラズマパラメータ

• 衝突輻射モデルを用いて、スペクトル線強度の電子

温度、電子密度依存性を求めることが出来る。

→スペクトル線強度比を使うことによって、逆に、電

子温度や密度を評価することが出来る。

＊スペクトル線強度比を使うと、イオン密度（n

₀

(1)や

n

_i

）が未知でもかまわない。

例：電離進行プラズマの場合

I

₁

(p,q)/I

₁

(p’,q’) =n

₁

(p)A(p,q)/ {n

₁

(p’)A(p’,q’)}

=R

₁

(p)n

_e

n(1)A(p,q)/{R

₁

(p’) n

_e

n(1)A(p’,q’)}

21

14.衝突輻射モデルの例：He様炭素イオンについて（1）

• Ｈｅ様炭素イオン ＣＶ の衝突輻射モデル：

Fujimoto & Kato Ap.J. 246, 994 (1981); Phys. Rev. A 30, 379 (1984)

• Levels: n ≦20 をモデルで解く。 （nは主量子数）

n≦7 1snl 2S+1_{L (unresolved with J except for 1s2p} 3_P J

J=0,1,2 )

(

ｌ

=方位量子数（軌道角運動量）；L=全軌道角運動量量子 数；S=全スピン角運動量量子数； J=全角運動量量子数）

8≦n≦10 singlet（S=0) and triplet （S=1);

10 < n ≦20 n (hydrogenic近似)

21≦n≦24 LTE (局所熱平衡仮定）

• 原子過程：自然放射、電子衝突励起・脱励起、電子衝突電 離、輻射再結合、三体再結合、二電子性再結合を考慮

22

14．Ｈｅ様炭素イオンの衝突輻射モデル（2）

• 原子構造：分光記号 l=0,1,2,3,4,5.. = s,p,d,f,g,h.. 0≦l≦n-1; 角運動量－LS結合 L=0,1,2,3,4,5... = S,P,D,F,G,H,, L=∑l_i, S=∑s_i, J=L+S 2 3 3d 1 2 2p 0 1 1s l n 1/2 ½ 2 2 4 4d2_D 3/2 ½ 1 1 3 3p2_P 3/2 1 1 0 0 2 2s3_S 1 0 0 0 0 1 1s1_S 0 J S L l n nl2S+1_L J 1s3p S=0 (singlet) S=1 (triplet) 1_P 3_P 1_P 1 1_P 2 1_P 1 1_P 0 Unperturbed

state + Spin-spin _correlation energy + Residual electrostatic energy + Spin-orbit energy 例

23

14．Ｈｅ様炭素イオンの衝突輻射モデル（3）

• 共鳴線 1s2 1_S 0 – 1s2p 1P1 Intercombination line 1s2 1_S 0 – 1s2p 3P1 について 基底状態からの電子衝突励起速度係数の温度依存性が、 1s2p 1_P 1 と 1s2p 3P1では異なる。Æ 発光強度比の温度依存 性が出てくる。 • 準安定準位 1s2s 3_Sの存在 （基底状態への放射遷移が小さいため、ポピュレーションが大 きい。この存在により、密度依存性が現れる。） 1s2 1_S 0 – 1s2p 1P1 (40.27Å） A=8.873x1011(s-1) 1s2 1_S 0 – 1s2p 3P1 (40.73Å） A=2.62x104(s-1) 1s2 1_S 0 – 1s2s 3S1 (41.47Å） A=4.857x101(s-1) ※放射遷移のSelection rule 許容遷移 ⊿l=±1、 ⊿L=0,±1、 ⊿S=0 、⊿J=0, ±1（J=0 からJ=0へは禁止） それ以外は禁制遷移（A係数が小さくなる）

14．Ｈｅ様炭素イオンの衝突輻射モデル（4）

エネルギー準位図

1s2 1_S 1s2p1_P 1s2s 3_S 1s2p 3_P 1s2s1_S 1s3p 3_P 1s3d 3_D 1s3s1_S 1s3p1_P 1s3d1_D 1s3s 3_S 衝突励起・脱励起 放射遷移

25

14．Ｈｅ様炭素イオンの衝突輻射モデル（5）

26

14．He様炭素イオンの衝突輻射モデル（6）

ＬＨＤのＶＵＶ分光計測例

#61453 - f4 0 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 0 500 1000 1500 2000 Co u n ts CVI 33.734Å Resonance line CV 40.27Å Resonance line 1s2 1_{S- 1s2p} 1_P CV 40.73Å Intercombination line 1s2 1_{S – 1s2p} 3_P

27

14.He様炭素イオンの衝突輻射モデル（7）

Resonance Line と Intercombination Line の強度の電子密度依存性 CV Te=200eV 1.00E-18 1.00E-17 1.00E-16 1.00E-15 1.00E-14 1.00E-13 1.00E-12 1.00E-11 1.00E-10 1.00E-09

1.E+00 1.E+03 1.E+06 1.E+09 1.E+12 1.E+15 1.E+18 1.E+21

電子密度　（cm-3) 強度/ ne n 共鳴線(電離進行プラズマ) Intercombination line(電離進行プラズマ) 共鳴線(再結合プラズマ) Intercombination line(再結合プラズマ)

スペクトル線の強度比の電子密度依存性　（Te=200eV） 1.E-05 1.E-04 1.E-03 1.E-02 1.E-01 1.E+00 1.E+01

1.E+00 1.E+03 1.E+06 1.E+09 1.E+12 1.E+15 1.E+18 1.E+21 電子密度 ( cm-3 ) 強度比 Ii / Ir 電離進行プラズマ 再結合プラズマ

14.He様炭素イオンの衝突輻射モデル（8）

Resonance Line と Intercombination Line の強度比の電子密度依存性

29

14.He様炭素イオンの衝突輻射モデル（9）

Resonance Line と Intercombination Line の強度の電子温度依存性 ( ne = 1 01 2 c m- 3) 1 .0 0 E - 2 3 1 .0 0 E - 2 2 1 .0 0 E - 2 1 1 .0 0 E - 2 0 1 .0 0 E - 1 9 1 .0 0 E - 1 8 1 .0 0 E - 1 7 1 .0 0 E - 1 6 1 .0 0 E - 1 5 1 .0 0 E - 1 4 1 .0 0 E - 1 3 1 .0 0 E - 1 2 1 .0 0 E - 1 1 1 .0 0 E - 1 0 1 .0 0 E - 0 9 1 .0 0 E - 0 8 1 .0 0 E - 0 7 1 .0 0 E - 0 6 1 .0 0 E - 0 5 1 .0 0 E + 0 0 1 .0 0 E + 0 1 1 .0 0 E + 0 2 1 .0 0 E + 0 3 1 .0 0 E + 0 4 電 子 温 度 (e V ) 強度/ ne n 共 鳴 線 (電 離 進 行 プ ラズ マ ） 共 鳴 線 (電 離 進 行 プ ラズ マ ）

In te rc o m bin a tio n lin e (電 離 進 行 プ ラズ マ ） In te rc o m bin a tio n lin e

スペクトル線の強度比の電子温度依存性　（n_e=101 2 cm- 3)

1.00E-02 1.00E-01 1.00E+00 1.00E+01

1.00E+00 1.00E+01 1.00E+02 1.00E+03 1.00E+04 電子温度 ( eV ) 強度比 Ii / Ir 再結合プラズマ 電離進行プラズマ

14.He様炭素イオンの衝突輻射モデル（10）

Resonance Line と Intercombination Line の強度比の電子温度依存性

31

14.He様炭素イオンの衝突輻射モデル（11）

モデルを使った解析例

CVの強度の時間変化６１４１１ 0 500 1000 1500 2000 2500 3000 0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 時間（ｓ） line強 度

Resonance line強度 Intercombination line強度

line強度比の時間変化61411 0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 時間（ｓ） lin e 強 度 比 line強度比 強度比から求めた温度61411 0.00E+00 5.00E+01 1.00E+02 1.50E+02 2.00E+02 2.50E+02 3.00E+02 3.50E+02 0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 時間（ｓ） 電子 温度（ e V ） 強度比から求めた温度 電子温度 強度比 強度 スペクトル線の強度比の電子温度依存性　（ne=10 1 2 _cm- 3₎ 0.01 0.1 1 10 1 10 100 1000 10000 電子温度 ( eV ) 強度比 I i/ Ir 再結合プラズマ 電離進行プラズマ

15.いろいろな例（1）

• Metastable state（準安定状態）がある場合：例：He様イオン の 1s2s３_S 1 など、基底状態への放射遷移確率が小さいレベ ル＝緩和時間が長いÆ他の励起状態と同じに定常近似 (dn/dt=0)では扱えない Æ基底状態と同じに、時間発展を扱う必要ある。 • 再結合プラズマの例：光電離によって 出来るプラズマ（惑星状星雲などの天 体プラズマ）：電子密度が低いため、 電子衝突過程があまり効かないが、 恒星からの紫外線によって光電離して いる。再結合過程が重要。 衝突輻射モデルの式に、光電離の 項を加える必要がある。 惑星状星雲 M57

33

15.いろいろな例（2）

• 荷電交換反応によるスペクトル線：たとえば、中性水素ビー ムのHとNeXIイオン（裸イオン）が荷電交換し、NeX（H様イ オン）からのスペクトル線を測定した場合：Hとの衝突による 励起状態への電荷移行に起因する。 再結合の項の代わりに、荷電交換反応による項をつかう。 （電子密度ではなくH密度に比例する形 X(p)n_Hn_i） • 光学的に厚いプラズマ：プラズマの中での光の吸収と再放出 を考えないといけない_{Æ輻射輸送の取り扱いが必要} escape factor (α) として取り入れる方法がある。 A’(p,q) = αA(p,q) （A係数が減少するとする)

II. 原子分子データベース

• 解析には、波長、A係数、断面積、反応速度係数などの原子 データが必要 ⇒データベースが便利 • データベースのリスト：http://dpc.nifs.ac.jp/dblinks1.html https://dbshino.nifs.ac.jp にもリスト • 文献データベース

NIFS AM, ORNL: https://dbshino.nifs.ac.jp（利用には登

録が必要）

IAEA AMBDAS : http://www-amdis.iaea.org/AMBDAS

ADS ： http://ads.nao.ac.jp/ (日本のミラーサイト：天文関係 の文献データベース。論文のPDFファイルも見られる。)

GAPHYOR: http://gaphyor.lpgp.u-psud.fr/gaphyor/ (原子、 分子の光や電子との衝突過程、化学反応の文献DB）

35

原子分子数値データベース

数値データベース

NIST Atomic Spectroscopic Data

:

http://physics.nist.gov/PhysRefData/ASD/index.h

tml

(波長、A係数、エネルギーレベル）

NIFS AMDIS

:

https://dbshino.nifs.ac.jp

（電子

衝突電離、励起、再結合）

IAEA GENIE

:

http://www-amdis.iaea.org/GENIE/

（電子衝突電離、励起、波長）

• TIPbase : http://cdsweb.u-strasbg.fr/tipbase/home.html (IRON

project：主に鉄イオンのエネルギーレベル、A係数、衝突強度、実効的衝 突強度）

• TOPbase: http://cdsweb.u-strasbg.fr/topbase.html (Opacityのデータ ベース)

36

分子のデータベース

• Internetで公開されているものはあまり多くない。 • 波長など分光関係 NIST (赤外、電波) : http://physics.nist.gov/PhysRefData/contents-mol.html

CfA (VUV) :

http://cfa-www.harvard.edu/amdata/ampdata/cfamols.html • 衝突過程

NIFS AMOL, CMOL: https://dbshino.nifs.ac.jp/

IAEA ALADDIN : http://www-amdis.iaea.org/ALADDIN/

NIST 電子衝突電離・励起断面積： http://physics.nist.gov/PhysRefData/Ionization/Xsection.html CAMDB イオンー分子衝突：http://www.camdb.ac.cn/m/c/ KAERI/NIFS 微分断面積: http://dprose.nifs.ac.jp/amods/htdocs/impact/IMPACT.html • HITRAN (分子の大気吸収に関するデータベース): http://www.cfa.harvard.edu/HITRAN/

37

そのほかのデータベース

• Plasma-Gate: http://plasma-gate.weizmann.ac.il (リンクリ ストがある） • CHIANTI：http://wwwsolar.nrl.navy.mil/chianti.html （天体 プラズマの分光診断のためのデータベースとソフトウエア （IDLを使って、スペクトルを計算できる)） • CDS: http://cdsweb.u-strasbg.fr/ (天文のカタログ・データ ベース。原子分子データも登録されている(主に論文に出版 されたデータ)。 VizieR： http://vizier.nao.ac.jp/vizier/ (日 本のミラーサイト)でatomic dataを探せる。(カタログ名指定 のところで、Moreにして、次のページでカタログマップで指 定) • JEAMDL：http://www-jt60.naka.jaea.go.jp/HOME-J.html (核融合プラズマに関係する原子分子データの評価済み データ。グラフが表示され、データそのものは得られない)

文献データベース

著者名や、キーワードなどで文献を検索、文献 情報（雑誌名、タイトルなど）が得られる

39

数値データベース

NIFS AMDIS EXCITATION _{IAEA GENIE}

イオン種、原子過程、（始状態、終状態）などで検索、断面積などの数 値データが得られる。

NIST原子スペクトルデータベース Lines: スペクトル線の波長

41

データベースのデモ

• 文献データベース

NIFS AM, ORNL: https://dbshino.nifs.ac.jp

IAEA AMBDAS : http://www-amdis.iaea.org/AMBDAS

• 数値データベース

NIFS AMDIS: https://dbshino.nifs.ac.jp （電子衝突電

離、励起、再結合）

IAEA GENIE: http://www-amdis.iaea.org/GENIE/ （電

その他

• プロセスプラズマ関連のデータベース 電気学会が作成したデータベース（CD－ROM)がある。公 開については検討中 • 大気化学関連のデータベース JPL: http://jpldataeval.jpl.nasa.gov/ IUPAC: http://www.iupac-kinetic.ch.cam.ac.uk/ など • 原子核反応のデータベース JENDL: http://wwwndc.tokai-sc.jaea.go.jp/jendl/Jendl_J.html 評価済み核データライブラ リー • 科学技術振興機構（JST）(http://www.jst.go.jp ) で、イン ターネットでアクセスできる日本の科学技術情報源(URL)を 取りまとめた総合案内ウェブサイト集を作成 ”Science Links Japan”: http://sciencelinks.jp/

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