議論
4.5 DWBA 計算の不定性の評価
4.5.4 遷移強度倍率の不定性
12Cの各状態に対して、節4.5.1–4.5.3で論じた各不定性を解消することによる遷移強度倍率Rの 推移を図4.27に示す。A→Bが光学ポテンシャルの不定性の解消、B→Cが巨視的モデル(B)と微視 的モデル(C)の比較、C→Dが2+2 状態を除いたcoupled channelの効果、D→EがDに2+2 状態を 含めた効果を表す。また、それぞれのRの値を表4.11–4.13に示す。
図4.27 2+1 に関しては、DIの場合における光学ポテンシャルの不定性の解消による変化を除けば、
その他の不定性を含めてもR = 1付近に一定して分布していることがわかる。
0+2 では、0+2 と強く結合する2+2 の効果（D→E）によってRの値が改善した。Khoaの指摘した結 合チャンネルの効果が部分的にα非弾性散乱の記述を改善させていると考えるが、依然としてR= 1 には到達しない。それに加えて、図4.20でも示したように、∆Jπ = 0+遷移ではあらゆる原子核に対 してR <1であるので、その原因は状態固有のものではなく、単極子遷移の反応機構の取り扱いにあ ると考えられる。相互作用に密度依存がない場合は密度依存がある場合に比べるとRの値が改善され ることから、相互作用への密度依存性の取り扱いに関して再考する必要がある。
3−1 に関して、Rの変動幅すなわちDWBA計算による不定性はDD、DIの場合でそれぞれ 0.0、 0.2と小さな値であった。また、DD、DIどちらの場合もR = 1に満たないが、図4.22で示したよ うに、∆Jπ= 3− 遷移では12Cの3−1 以外の原子核の遷移は比較的R= 1付近に分布する。従って、
R <1となるのは3−に共通するモデルが原因ではなく、この状態と結合の強いチャンネルが存在す るといった状態固有のものに由来する可能性が高い。
4.5 DWBA計算の不定性の評価 71
10-2 10-1 100 101 102
0 5 10 15 20
d σ /d Ω (mb/sr)
θ
cm(deg)
12C(α,α’) 4.44 MeV (21+)
β: DD ref DWBA β: DD ref CC (5 states) β: DD ref CC (6 states)
10-2 10-1 100 101 102
0 5 10 15 20
d σ /d Ω (mb/sr)
θ
cm(deg)
12C(α,α’) 4.44 MeV (21+)
β: DI ref DWBA β: DI ref CC (5 states) β: DI ref CC (6 states)
10-2 10-1 100 101 102
0 5 10 15 20
d σ /d Ω (mb/sr)
θ
cm(deg)
12C(α,α’) 7.65 MeV (02+)
β: DD ref DWBA β: DD ref CC (5 states) β: DD ref CC (6 states)
10-2 10-1 100 101 102
0 5 10 15 20
d σ /d Ω (mb/sr)
θ
cm(deg)
12C(α,α’) 7.65 MeV (02+)
β: DI ref DWBA β: DI ref CC (5 states) β: DI ref CC (6 states)
10-2 10-1 100 101 102
0 5 10 15 20
d σ /d Ω (mb/sr)
θ
cm(deg)
12C(α,α’) 9.64 MeV (31-)
β: DD ref DWBA β: DD ref CC (5 states) β: DD ref CC (6 states)
10-2 10-1 100 101 102
0 5 10 15 20
d σ /d Ω (mb/sr)
θ
cm(deg)
12C(α,α’) 9.64 MeV (31-)
β: DI ref DWBA β: DI ref CC (5 states) β: DI ref CC (6 states)
図4.26 coupled channel計算による微分断面積。6 statesは0+1、2+1、0+2、3−1、2+2、4+1 状態に 関わる全ての遷移を含めた計算。5 statesは6stateから0+2–2+2 間の遷移のみ除いた計算。
72 第4章 議論
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4
A B C D E
R
12C(α,α’) 4.44 MeV (21+)
β: DI β: DD
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4
A B C D E
R
12C(α,α’) 7.65 MeV (02+)
β: DI β: DD
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4
A B C D E
R
12C(α,α’) 9.64 MeV (31-)
β: DI β: DD
図4.27 各状態の遷移強度倍率の推移。A→Bが光学ポテンシャルの不定性の解消、B→Cが巨視 的モデル(B)と微視的モデル(C)の比較、C→Dが2+2 状態を除いたcoupled channelの効果、
D→EがDに2+2 状態を含めた効果を表す。誤差棒の意味は図4.20に同じ。
4.5 DWBA計算の不定性の評価 73
表4.11 2+1 の遷移強度倍率R。A–Eの意味は図4.27に同じ。
R±∆RB±∆Rf it
DD DI
A 0.743 ±0.037± 0.096 0.561±0.028 ±0.090 B 0.754 ±0.037± 0.096 0.890±0.044 ±0.118 C 0.944 ±0.046± 0.118 0.964±0.047 ±0.116 D 0.933 ±0.046± 0.134 0.954±0.047 ±0.126 E 0.913 ±0.045± 0.139 0.952±0.047 ±0.127
表4.12 0+2 の遷移強度倍率R。A–Eの意味は図4.27に同じ。
R±∆RB±∆Rf it
DD DI
A 0.206 ±0.011± 0.015 0.291±0.015 ±0.017 B 0.206 ±0.011± 0.015 0.528±0.027 ±0.025 C 0.270 ±0.014± 0.011 0.397±0.020 ±0.029 D 0.263 ±0.014± 0.012 0.378±0.020 ±0.028 E 0.391 ±0.020± 0.032 0.643±0.033 ±0.059
表4.13 3−1 の遷移強度倍率R。A–Eの意味は図4.27に同じ。
R±∆RB±∆Rf it
DD DI
A 0.305 ±0.051± 0.009 0.241±0.040 ±0.060 B 0.308 ±0.051± 0.009 0.467±0.078 ±0.051 C 0.298 ±0.050± 0.010 0.428±0.071 ±0.014 D 0.293 ±0.049± 0.012 0.447±0.075 ±0.016 E 0.275 ±0.046± 0.011 0.425±0.071 ±0.016
74