径方向分布

中央面(z = 0 m) における波動印加による電磁場の変化を確認した．磁場の結果は

Fig. 3-6-1 に示され，電場はFig. 3-6-2 に示される．このとき，波動印加シミュレーショ

ンとは別に波動印加をしないシミュレーションも別途行い，その結果との差分をとること で波動印加による揺動分を出力することとした．その際，揺動分の絶対値を示している．

記載した時刻は2.5 s, 5 s, 7.5 s とした．また，図中に記載されているseparatrix位 置は平衡状態における位置であり，Vs = VA ポジションは伝播速度の際に使用したイ オン音波とシアアルフベン波が等しくなる位置である．この位置も平衡状態における値 から算出した結果を用いて記載している．また，揺動分の物理量は小文字を用いて表 すこととする．

Figure 3-6-1 より，2.5 s ではアンテナ位置と同じ径方向位置から外側で内側と比

較して大きな値をとっていることがわかる．振幅の最大値はby とbz は同じでありbxは それらに比べて小さくなっている．5 s では2.5 s よりもseparatrix 付近に値をもった ことがわかる．bx はアンテナ位置付近で大きな値を持っており，その位置から離れるに つれて小さくなっていることがわかる．b_y はVs = VA 位置とアンテナ位置との間でピー

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クを持っている．またby はVs = VA より内側へは伝播していないことがわかる．bz はピ

ーク値をseparatrix位置で持っているが，そこから内側では減衰している． 7.5 s で

は5 s と傾向としては似ているが，b_y，bzは大きな振幅を持っていることがわかる．

次に，Fig. 3-6-2 より，電場の変化は2.5 s ではex の値が他の成分と比較して非常 に大きい．二番目に大きいey はex の半分程度である．ez はそれ以上に小さく無視し ていい値である．e_x のピーク位置はr = 0.35 m であり同時刻におけるey のピーク位 置と一致する．5.0 s ではex はeyと同様に二つのピークを持っている．その位置もey

と一致する．その値と他の2成分との大小関係は2.5 s 時と同様である．7.5 s では，

5 s と比較してピーク値は上がったものの特別な変化は見られなかった．また，すべ

ての時刻に共通してseparatrix内部における値は非常に小さいことがわかる．

これらの結果から，bz 以外の物理量がseparatrix 内部には伝播していないことがわ かり，Vs = VA を境界に内側と外側で異なる波になることがわかった．

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2.5 s

5.0 s

7.5 s

Fig. 3-6-1 中央面における磁場の径方向分布

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2.5 s

5.0 s

7.5 s

Fig. 3-6-2 中央面における電場の径方向分布

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