第一原理格子不安定解析による
第一原理格子不安定解析による酸化物分散強化機構の基礎的研究
... 子の波動関数や，価電子密度の著しい変動をを表現するには非常に多くの展開項数を 要する．平面波数は解くべきハミルトニアンの次元数に比例し直接計算量に影響する ので，これをできるかぎり少なくすることが望ましい．通常の固体材料では，内殻電 子は原子核に強く引き付けられており，他の原子からの影響をほとんど受けず価電子 がその特性を決定付けているといえるので，内殻電子と原子核をひとつのイオンと考 ...
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アモルファス合金設計のための短距離秩序構造の第一原理格子不安定解析
... 章では，格子不安定 解析の概要と，弾性係数を用いた格子不安定性評価について述べる．第 4 章では，Cu， Ni，Al，Zr，Ti の単元素について，真空中の孤立クラスターとクラスター準結晶およ び完全結晶の解析を行い，単元系クラスターの基本的特性を調べる．先述のようにク ...
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第一原理分子動力学法による理想格子不安定解析
... 系において生じる局所変形（転位の発生）の開始が，局所の結晶格子が上述の横方向 非等方変形への不安定分岐を生じたことによって引き起こされていることを明らかに した． 上述のように，理想格子不安定解析は均一変形における安定限界を求めるものであ るが，より自由度の高い系における局所の不安定変形開始の指標となる可能性がある． ...
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第一原理計算によるグラファイトおよびカーボンナノチューブの電子状態計算
... 法の信頼性は、形の凝縮エネルギーや磁気モーメントが数 % 以下、結晶の格子定数や個体 表面上の吸着原子間距離が 0.5% 以下の精度で求められることが知られている。 密度汎関数法の利点は、計算効率の良さである。形の原子数が N とすると、クーロンポ テンシャルは N の 1 乗で、全エネルギーは N の 2 乗に比例した積分数で求めることがで ...
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原子弾性剛性係数に基づく局所不安定性解析：fccニッケル中のき裂先端の力学特性評価
... 著者らのグループでは，局所変形抵抗を表す物理量として原子弾性剛性係数 (Atomic Elastic Stiffness, AES) に着目し，その正値性を基準とすることで，用いたモデル材料や ポテンシャルエネルギーによらない普遍的な支配力学法則の解明を目的とした議論を行っ てきた 1) ． AES による検討は， fcc の Ni や bcc 構造の Fe ，アモルファス金属やダイヤモ ...
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SiC上グラフェン生成と第一原理計算による界面構造の研究
... 0.26nm とした． 2 つの異なる物質を結合して界面を作製する場合，2 つの物質の格子定数が異なるため， 整合性について検証する必要がある． Table 3.5 に示すように，SiC とグラフェンのそれぞ れ格子定数はそれぞれ， 0.3081nm と 0.24589nm であり，SiC√3 √3R30°とグラフェン 2×2 の格子定数はそれぞれ 0.53407nm と 0.49178nm ...
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第一原理計算による異種金属界面の界面強度評価
... 2.9 擬ポテンシャル法 ブロッホの定理 (23) により，固体中の電子の波動関数は平面波基底により展開が 可能である．しかし，平面波基底では原子核に強く引き付けられて局在している内 殻電子の波動関数や，価電子密度の著しい変動を表現するには非常に多くの展開項 数を要する．平面波数は解くべきハミルトニアンの次元数に比例し直接計算量に影 響するので，これをできるかぎり少なくすることが望ましい．通常の固体材料では， ...
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原子弾性剛性係数に基づく局所格子不安定性解析：fcc金属の表面・界面力学特性評価
... 以下に各章の概略を示す．第 2 章では分子動力学法の概要ならびに粒子間相互作用 の評価に用いたポテンシャルについて述べる．その後 AES による力学評価手法につい ても説明する．第 3 章では，fcc 金属の Al と Ni について，引張時の系の不安定挙動= 応力急減におよぼす表面不均一性の影響を調べるため，(100)，(110)，(111) 表面を有 ...
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MMT での金融不安定性仮説の統合に関する一考察
... 本稿で明らかになったのは，第 1 に MMT ではミンスキーを彼らの表券主義に統合して いることである。表券主義では，貨幣は本質的には計算単位・支払手段となる。これは，貨 幣を不確実性に対する保険として保有する価値貯蔵手段としての機能をより重視するミンス キー本来の立場とは異なるものとなる。第 2 に，貨幣の本質的な機能を支払手段とすること ...
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Ni/Ni3Al界面の第一原理分子動力学法による力学特性評価
... 界面について電子・原子論の観点から，組成， 構造，変形状態の つに軸をおいたアプローチを行い，各パラメーターとその微視的な 力学特性との相互関係を明らかにする．まず，第 章では，第一原理分子動力学法の基 礎理論，および，電子状態計算の高速化手法について説明し，第 章では，格子の安定 性の概念と，弾性剛性係数を用いた格子不安定性解析の方法について述べる．第 章 で[r] ...
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講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第1回 密度汎関数法による第一原理バンド計算 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 2 密度汎関数理論 第一原理 first-principles バンド計算とは 結晶構造 Schrödinger 方程式は 量子力学を司る基本方程式で 以外の経験的パラメータや
... ため，位相が 90°ずれた右の定在波よりもエネルギーが 低くなる．これら 2 つの定在波間のエネルギー差はエネ ルギーギャップと呼ばれる． ブラッグ反射が起こる波数は，1 次元逆格子では原点 と各逆格子点の中点であるが，2 次元逆格子では原点と 各逆格子点の垂直二等分線上となり，3 次元逆格子では 原点と各逆格子点の垂直二等分面上の波数ベクトルとな ...
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目次第一章序論... 4 第二章既往研究 飛行時間型二次イオン質量分析法 (TOF-SIMS) 原理 一次イオンビーム 多変量解析 (MVA) 主成分分析 (PCA) 多変
... オンでは[M] - ，[M-H] - ，[M+Cl] - といった化学種としてイオン化することが知られており，主に 1 価の イオンを生成する特徴がある。 MALDI-TOFMS 装置の構造例を Fig. 8.3 に示す。MALDI-TOFMS にはリニアモードとリフレクト ロンモードの 2 つの測定モードがあり，用途に応じて使い分けている。最も基本的な測定方法は， ...
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第 4 章 CAE による振動現象の解析
... 図 4-1-8a 振 り 幅 約 20 度 の 場合 （ 周期 約 1.5s ） 図 4-1-8a は振り幅約 20 度の場合の角度変化であるが、周期は約 1.5s であり理論解 と一致している。若干異なるのは、解析モデルは完全な質点モデルではないためと思 われる。ここで、振り幅がどんどん大きくなっていったらどうであろうか。図 4-1-8b に振り幅約 90 度、図 4-1-8c に振り幅約 127 ...
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目次 第一章序論 研究背景 目的... 2 第二章原理 イオンスラスタの作動原理 マイクロ波放電式イオンスラスタ ECR プラズマ 第三章実験装置及び実験方法 真空排気系...
... 20 また、2 cm級イオンスラスタの磁場形状を測定するため、磁場計算を3次元有限要素 法磁場解析ソフト（AMaze, Advanced Science Laboratory Inc.）を使用して行った。し かし、ガウスメーターで実際に測定した磁場強度とずれがあった。Fig3-9 磁石数6個, 磁石12個,磁石22個の磁場強度の実測値と計算値と補正値の比較を示す。実測値にはガ ...
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目次 1 はじめに 使用実績及び解析モデルについて 使用実績 解析モデル 解析結果の例示 PEACH BOTTOM タービントリップ試験 LASALLE 不安定事象... 3
... 3.1.1 試験の説明 表 3.1-1 に，3 件のタービントリップ試験の初期条件及びスクラム設定点を示す。試験の 初期条件は，定格炉心流量近傍で一連の出力を増加させる形で選定された。 2 回目の試験に 先立ってキセノン過渡現象のため，計画出力レベルの 1%以内に出力を保持するのに，炉心 流量を減少させることが必要となった。各々のタービントリップ試験はタービン止め弁 （TSV）の急閉で開始され，TSV ...
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論文 河川技術論文集, 第 19 巻,2013 年 6 月 内部侵食による土の不安定化を考慮した河川堤防の浸透破壊解析法の提案 PROPOSAL OF SEEPAGE FAILURE ANALYSIS OF RIVER DIKE WITH ACCOUNT FOR UNSTABLE BEHAVIOR
... ７．まとめ 内部侵食によって，たとえ水位差が一定条件であって も，粒度変化に伴う変形が進行し，不安定現象を起こし， ゆるみ領域の拡大もたらすことがわかった．さらに流入 量の増大が更なる内部侵食を引き起こすという，連鎖が 生じることが明らかになった．また，内部侵食を考慮す る方が，変形が局所し，破壊とゆるみが進行することを 示すことができた．実際の破堤では，漏水が濁った後に 生じたとする報告がある．粒子流出が切欠で破壊を誘発 ...
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ナノ多結晶体の内部不均一性に関する局所格子不安定性解析
... 耐力を求めた．また，ε yy = 0 ∼ 0.2 の範囲内で示した最大応力を評価し，0.2% 耐力と ともに粒寸法を横軸にとって図 4.3 に示した．d = 30nm の系 (GS30) を除き 0.2% 耐力 には形状に違いによる差異は見られず，また d = 5 ∼ 20nm の範囲では寸法依存性も 小さい．また Voronoi では d = 10nm で最大応力がピークを示し，この点で Hall-Petch から逆 ...
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第一原理分子動力学法を用いたNi及びNi3Alの理想格子不安定性解析
... は，金属ではフェルミ面がぼやけるために非占有状態も考慮しなければならないこと による．このため，占有状態にしか依存しない全エネルギーを最小化する方法では適 切な電子状態計算を行うことができない．そこで，BKL 法では占有状態と非占有状態 の両方について計算できるエネルギー期待値 εkn =< Ψ kn |H|Ψ kn > の最小化を行う． したがって，BKL ...
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第一原理計算による格子不安定マップの構築：IV族hcp，VI族bcc，XI族fcc金属の解析
... 謝 辞 本研究を進めるにあたり，厚くご指導賜りました冨田佳宏教授ならびに屋代如月准 教授に深く感謝の意を表します．著者が論文執筆を完遂することができたのも両先生 の親切丁寧なご指導あってのことでした．また同研究室の長谷部忠司准教授には研究 内容について様々なご助言を頂きました．心より感謝致します．研究室の環境づくり にご尽力くださり，よく声を掛けてくださいました古宇田由夫技官に感謝致します． ...
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第一原理計算ならびに格子不安定解析による酸化物分散強化メカニズムの基礎的研究
... 増加することが推測される．各モデルの原子一個当りの全自由エネルギーを比較する と S-Tiocta1B>S-Tiocta2>S-Tiocta1A>Tiocta1B>Tiocta1A>Tiocta2>Fe16 となる． Tiocta1A は Ti 原子近傍に，Tiocta1B は Y 原子近傍に O 原子が存在しており O 原子 が Y 近傍に置換されるより Ti ...
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