変動する電界下に由ける電子並にイオンの温度、移

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変動する電界下に由ける電子並にイオンの温度、移 動能度及び変位に関する理論的考察

許  斐    貢

Theoretic且1 Study on the Temperature， Mobility and Displacement of Electrons and Ions under Va町ing

Electric Field．

8フ  〃訂5fzgμ 〜（〇八「θ且41・

  Abstract：In the first place， under the assumptions tllat， the mean free path of electroll8 is independent of electエic field・ electro118 10se theil ellergy by quantity proportional to tlleir temperature when they colljde with gas partic・

Ies，加d re−distributjoll of electrDn energy to Maxwellian takes place in8tallt・

aneously， the a1」tllor treats t｝1eoretically the temperature， mobility and displ可 acement of electτons and ions in gener日I varアing electric field， and for sinu・

80idally varying field the autl1⑪r i51ed to the following conclusiol1呂．

 （1） Eiectroll temperature gelleralIy pulsates with frequencies of the evell harmonic呂of the apPlied fre［luellcy， the amplitudes and the pllase angles be−

ing dependent on applied frequency if the Idnd of gas， the pre55ure and tlle amplitude of the apPhed field are all kept constant；in high fre【luency range of the applied field， it pulsates sinusoidally with the second harmonic of the apPlied frequellcy with all amplitude v且rアing inversely to tlle square of the appIied frequency， while， ill low frequency rallge， the amplitude as well as the phase allgle of each component is illdependent of it．

 （2） Ioll te皿peratuエe plllsates sinusoidally with fre《］uency of the second h旦一

on the apPlied frequency；in high frequencyτange the former variels in亨er8ely to its square， while in Iow frequency range those are both independent・

      コ

 （3） ］班obility of electrons gene口11y i580mewhat similar to non−1inear complex admittance of the electric circuit of which the real terms as well a5 the ima・

ginaエy teエms is dependent oll the apPlied frequency；ill higll frequency エange it becomes to analogous to Iinenr 81」scept翻ce and therefoτe c且n be expressed by且8ingle term wllich is puTely imaginary alld vaエies垣ver8ely wi凸the ap−

plied frequency． While， in low fエequency range， mobility becomes 8imi』r to non−line口r conductance and can be砿pre88ed by real teエm8 corresponding tbe odd pow・er5 0f the apPlied field， each beillg independent of the apPIied fre・

quency・

（4）Mobility of ions correspollds to linear complex admi肚allce of wllicll the real term as well as the ima呂inary term is dependent on the applied field；ill high fエequency口nge it can be expr鵯sed by an im且ginary term whicll varies i11Ψer5ely to applied frequency， whileJ1110、v fTe〔luency斑nge， by a r臼I term

●

4      一 許  斐     亘 一一

wl・i・h」・i・d・p・nd・・t・f tl・・apPli・d f・equency・

（5）Di・pl−・・t・f・1・c…n・p・1・at・・wi・h f・・q−i…f山・fu・dame皿tel

。。dh。，m。ni，，。f d・e apPli・d f・・q・・n・y wi・h・mpht・d・…dpha・e・・gl・・

d・p・nd・n…th・apPli・d f・eq−y；in higl・f・equellcy「ange it

Ddt 秩unates

、i＿id・11y i・ph…wi・1・the apPli・d fi・ld with・n amplitude vaエylng lnve「s−

・］y・qthe・q・・…f・1…pPli・d f・・qllency・

（6）Di・pl・c・men・・f i…al・−t…i・…三d・11y with the apPlied f「equ巴11

wi・h a・醐ph・・d・聞d・ph・・…gl・d・p・nd・n・・n tl・e apP正ied f「equency・1n

litude alld pl1且se angle・

      ヒヨ

    1緒 言    巫一蒜。〔∫：一｛∫1。三（拍由｝・ε司…（1）

時間的に変動す端界の下におけ端翻象を が喘する。…

論するためには，か・る電界i・対する電子並・白  又融馴嘩茎末において，粒子が謬力・ら獲

オノの激の波形酬する完至蜘識力・必要であ 得する蹴の統計的鞠1齪石とすれば・

雀；：驚欝等撃巖竃㌶姦穫誉 ｝三〔∫：．。｛∫：三⑭ご蕊〕一・・（2）

鋤距螂は榊もこの鍵灘竺られて鷺 となる

㌶壁籔㌶㌶霊㌶：二更に1立子の自由魎こ叉獅〔よ剛

しく，齢に近年公妻された聯・］研究（…端の統計的酬直を△sと酬よ

C．，。

三籔三ぎ竃繋の醐離につい≡吉〔∫：一｛蹴三（の ｝・ふ｝一（3）

筆者は敵疏縄界醐部ついて，気鍵 で概られる．但嚥に畷ぴ蹴夫々粒子唖 に騨条件砿汎な軸に適用され調子避算 敵ぴ髄を，鋼は印加電」醍劾す・叉酷 定のため破料を与え，繊罐数を論じ漣1ζ 粒子の鞠帥馴であつて・粒子鑑変の醐で イオン温度にも言及した。       ある。

藪で蝿子並に拝岨触理論罐界の波形 端子灘の分布はM・・wellの法則に従うも 瀕に＿糊鰐合礎拡張するすると共に鵡 のとして，その自乗鞠齢埠粒子温麟Tで

舗鍍と変位の算定式輝出して，ヒれ．等の瀕 劾せば・気体論の示すところによつて・

灘㌶雰欝欝欝質璽㍑璽ご 毛．証一号几r・「／嘉互

       が成立するから，ヒれよ0・

    n基本式      子一遮」．．＿……．・……・（4）

鞭は電子及窪けンの如縮齪費単に粒    「8訂 ・  一

軽呼ぴ，鯖電酷繊雛粒子と呼ぶことに が得られる．但し趣kはB。正t獅n碇凱は

すろ。       粒子の平均自由行程を妻わす。

錯子醜刻，。に紗てて琳粒子と鞭の 闘酬の継に紗て・粒子麟ぴ気酬子 畦を行い，モの後酬・迄醐突を行うことな と繊Lその紬己の酬するエネル物或る

く窩界の｛鯛下に帥・測す昂ものとする． 扮を難する・このエネ・・鞠禁量の平棚 加る粒子がその融時間の経末において麟力・ は，粒子が醸の際｝⊇芸竺竺硝己の工紗

ら鮒する鞠ニネル勃続計的平均雛巫・ ギに縣するが冷これを亙・とレ次鍼で

とすれば，       表わすものとする。

一遼荊する電界下における電子批にイオンの剖度、移動能磨及び変位に閲する理泣的考察一  5

  豆こ一÷嗣＝÷んηr−・・…（5）㍗である力臓では一応これぽと働

 但し藪にηはエネルギの喪失係数であつて・一

般鮒粒子憾の繭数であろ。     2障界の波形が⇒的の給

 粒子エネルギの了F衡条件は明かに・ ，       今電昇の波形｛ヒ

で脚蕊諜子：二；1㌫：≧6ム三⑭＋Σ一・＋エ）（r＝1，2ピ）…（9）

力飾る，＿する剛度の墓よ㌶÷鵠評四磯禦

る二に（7脚得られる粒子蹴（2）聯）⊇＋一一Σ傷

灘‡ζ鷲それぞ縮嚇速度瓢〆（、＋晶（4＋蕊訂・2（叫嚇＋穿）

       ΣΣ（一）w

衛・識ての蔚の鮪エネルギカ㍉気齢 1／β・「B．8］r隅十（1／瓦1二〜㌧十レ／β岨丁 ）？『

蹴件うに足ら轍に合場鯛ま・ @叫叫＋・必）端＋喘・⊇LΣΣ際

η・一x晋（ト誓）………・・……・…（8）      1；ぶ）

である醜し敵Mは気体粒子の弛Tβま ゾ藷弦・r・｛（・㌔一・蝋づ・一餅隔 鰍蹴臓わす・通鯛題となるのはT・＞T・  、 鯉．

の領域であるが，この場合には恥は震子温度に    ＋丁・ΣΣ㌃㌫

関1糺ない・      （：璃

鞠d糺て気体の醗璽罐を伴？場三・． ，4硫繊貢：一西寄

姐獺子気体分子に軸てそ剛部工不ルギが γ8．β涼＋（ジ亙認一〆＆．Tア

警纂慧；㌧㌶鷲㍗欝謬覧慕  蝋叫一碗鞠一三）繊｝〕

表わされると仮定する。これは衝突の際のエネル       ー＿（1十3泓．肥）

ギ酬失量縄子齪砒例することを繊して 5・・＝8緬2み，．rガ穗苫

竺≧難霊隠：蕊麗㌫霊1㌶  山一…−1霊蓑

問題となる領域はT。＞T、の範囲であるから，   β ，＝如π一V瓦1把

㍑：蕊享蒜諸：：㌶こ濫：：： r…一・・r翌謬㌶窪姶吉i呈鷲

以下電子及ぴイオンに関する諸量を区別するた       E．？ ・万二pニー め，前者には添字eを，又後者には添字iを附す       ω・ 1十」B ・エ

      ア  ヨ

ることに寸るo       （，吉÷9       ・

    1電子の鵬移撒噸位 蜘 迦滅崎羽蕊

       ひ十5）

 1・這子のエネルギ喪失係数及び平均自由行程     ∫4B，β，。r三＋（1／亙r王＋元フ万：Eア

  突i・…       弓

6      − ｝午 斐     貢 一

      2君．，B，苦＋（〆瓦穗一〆且．，T」・ 位駆電恥位紐の問酬1系も雛である・こ δバ伽 1 ﾝ，∬．〆□話，−8，．〆君厄， れは・肋に電子の移動能醍が電気回路鱈ける非        ………（10）  1茸緯．的複素アドミツタンスの表現方式に類似する  但し鼓に，      形式を以て表現せられねばならぬことを意味する

Bか「霊（1λ・叫・）？紛……・一……・（u）も㌶嘉能度は瓦と印加電界の比によって

であつて，Pは気体の圧力嵌わす・気体の種類 定義される。

並に圧力，及び電界の波私即ち気劃芝に電界条  従つて直流電界に対しては（10）式より・

當雛竺㌶7i；1巖：㌻懸：鷲  仁÷／嘉・雫…一・一…（・5）

は働て煩雑であること唖れない・   で日るから・こ縫（13）式に代フ・して

      ー一・・一一（12） b、。とすれば，

㌘醐τよつて表現されることが了f晋され6畷一却㍉霊．一・…く・7）

 （10）式の形よりして，電子温度は直流項と・   となり，電界の干方倶に逆比例する。

電鯛波数の繕本灘にそれ等の高調波群汲  交流電酷対する馴鍍i亡ついては部述べ

び基本周波相互の和並に差の周波鼓及びそれ等の  る。

高調波群樋醐振幅と位相に勅て含有す蹴  電子の変位の振幅は・特に高周瀧界に紺る

動項とから繊される酬な波形鮪するもので 電子の捕概象に醐する重要姻子であるカ ・

あることが推端れる。      これを計算するには，（lo）式力占得られる電子 次に（9）弍を（2）及び（3）式に代7、して積 温度の徹（14）式1こ代フ・して・その最大1離求 分を行えぱ，次の各式が得られる。       めればよい。

≡認霊已・＋匪7i毒五 3興弓繊購合

       プ

蜘一〕］一……．………（、3）電篭蕊波∴2三：一・……（・8）

      −2レノ厩 1      但し弦に

㌻蕊嘉∴謝る． −3認念隙（÷y・一（2・）

が竃欝㌶巖漂綴㌘篇孔一隠（嵩y民（㌃y °‥唱一 』 w ‥ （21）

樋閲係は，顧回蹴舗る雛と電流と回路 である・従つて電子繊は一殺に

冨罵芸㌫㍑㌶；芸；舗慕二 ㌫一F（旦上 P・ω・）…… °° （22）

㌶麟㌶禁警蕊㌫雰二な㍑㌶齢已発表したので即

一一 c動する電界下における電子並にイオンの担度、移亜力能度及び変位に閲す王理罰的考察一  7

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㌶鐘魏㌶灘雛嘘蓑：： 基一隠・・±輌：＋司一偽

：瞬當場灘襟欝織：； …−1書梁． 1

砿領鄭郎貯離の灘の蟻詩えるも 第1図と鍋式とから計算した電子唖髄 のであるが，図よ蝿子醸は一般に電醐波数 脚酬描2欧示す・噸輪の値耐する の偶猷馴波樋肋位相に勅て舗する豚 これの波耽求めるには・敵輪た鞭費料に 鞭醜ることが了解される。    よつて電子温髄殿し・こ縫（23）式に代入

．るrに（・3）及び（・4）式…場合次の蹴㌶ζ蕊㌶：驚二灘三

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      【第  2  田】

とを憧々の泣相に岩いて合有する振動項群から構  解けば（26）式の示す移動能度の電界の各乗べき 成される。即ち       に対応する項が決定される。

 ＿    ．      ・       攻に第1図と（24）式とから電子の変位の波形

 △既一Σエア式抽・1・・玩｛（2π＋1）ωZ＋0・（・叶1〕｝   を計算すれば第3図が得られる。第4図は第3図

    π巴仏L2・・）一…・…（25）：蕊霊㌶漂㌫㌶：r

の形となる・遊；・△畑1ほび゜・〔・・＋Dは上の

方法で決定され・一激醐醐である・  の酬融亘つて難の振幅の㈱河自巨となる

．今翻の（2n＋1麻対応する馴自漣の

玩脳・と轍ぱ・これは一殺醜素鞭あつL @4．高離の単一畷灘界の場台

 る。G。＋1〕F占，∫（コ叶D＋」ろ。 （2n＋1〕（π＝0・1・2−・）    （20）式より明かな様に，気体の種類・圧力皮

で表わされる。従つて（25）式を参｝箪Lて象の式   によつてのみ変1ヒする。α。＜10−3（α・＜1）の領域

が得られる。        では電子盤のすべての瞬間働・対してB瓜く1

8亙隔風一一 輌：：竺㌶了、；；9㌶蒜；蕊劉似：：

ゴ▽E2，・＋1（占ノ〔2、、．D＋ノbノ ζ2・＋D）3 π竺n＋1ωz…（27）  以て成立する。

二獺して，紐右辺＿櫟対把一3嘉☆（・＋÷一）一（28）

応する係拗実繊と麟部とを別蠕髄して 買Pち電子温度醒鯛瀬の第2醐灘以て 筋れる玩 及びb，，・に閲する一麺立耀式を疏的に醐し・そ醜は電鯛麟の2乗幽

       ●

一変酌する電界下における宣子工にイオンの田旋、移動龍度及び変位に閤する理詰的考察一  9

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       【第  4  ■】

比例する・         止巴ル 巴＿ノ＿巳＿．＿＿．＿＿（30）

 BoT臼《1の条件を（23）式に代フ、すれば，      叫ω

 ＿＿   eE      となる。即ちヒの場合の移動能度は電気回路にお・

△・⊂一

となり，二は電子温度には無関係であつて，眞  れば移動能度は負の虚数値をもち，そiの値は電界 室中における速度と全く一致する。        周波に逆比例し，且っ電界の振幅には無関係であ  従つて電子の移動能度は，       る。

IO       一許 斐  

^江一

 大に（2の式にB。T、長1を適用すれぽ・    程よりして・イオンに対しても適用されるべきは

亙一箒輌・一……・………（3・）欝㌶謹鴎：：㌶鷲lll㌔㌶

が得られる。即ち電子の変位は電子温陸には無関   連してイオンと気体粒子間の術突の形式が略弾性 係であつて，眞室中における変位と一致する。   衝突に限定されること，及びイオン電荷による気

5．鯛波醐一磁瀧界の場合   齢子の分極ぽつく堆用がイォンの鞠舳

こ醐合にも前の場合と同様儲量力・噺的に竺程に及ぼす影響纏慮に入れら紘眈ぱなら

麟：農亀㌶㌶瓢翼：㍉ご蕊慧鷲讃欝塁繋

竺の船電鯛波数の偶轍蹴蹴含蹴れ闘等しいことを棚龍ば，イオンエネルギ

笥する歪波となるのである。

      の喪失係数は，

 α．ゴ6、5x106（α、＞1）の領域では電子温疫の

すべての酬値耐して肌〉繊立L且 η・号（  r，」1一テτ）一・一・・一…（36）

つ（19）式の硝・／2に近似する゜ ・従つてこの

@で与えられる．但しT，1まイオ樋艘劾す。

齢には（19）式より・＿     気齢子の分極噛すく，イォン，気酬の力 砿声⌒の… … （32）作用は栂ンの鞠自由鯖を短縮する．この場

が充分の近似蹴以て杜する・これより電躍 合ぽンの鞠融行融イォ堀齢商数とな 髄求榔ぱ・       るが，前者は後者の鞠浪｝蹄比例すると見倣し

』量鐵ヱ（≡一霊…2ω婁 て差支えぷとにな汎

が得られる。       す。

 次に（23）式にB．T．》4を適用すれば，      イオンの平均自由行程のもつかLる性質は・イ

≡＝元て、i三2元τ）輌・・・…（34）㌶誉瓢請鴛：鷺

となり・これより電子の移動能度を計算すれば・  式で示される電子に対するB町は，イオンに対し

が得られる。即ちこの場合には移勤能度は電界の        は

蕊鶯鴎ま㌶ζ1㌶元㌶； 品一鷺（÷∫≡c口（÷アー・（38）

には鰯係である・       となり，拝端度には無関係となる。

 電界周波鼓の低い場合には，電子の変位の振幅

は重要な意義をもたぬので，これに関する記述は   2．電界波形が一般的の場合

省略する・         電界の波形が（9）式で与えら1τるとして，（38）

  W イオンの温度，移動能度及び変位      式を参照して（10）式をイオンの場合に害き改め  1．イオンエネルギの喪失係数及び手均自由    れば次の式が得られる。

鵠      乃一㌫＋3議加〔『鵠＋Σ（㌫yl±c．

以上遊ぺた電子に閲する所論は，その展開の過      r

一変働する電界下における電手誼にイオンの巡度、移動能度及び遼位に囲する理蹟的考察一  II

      （7ヰ5）

 5zπ｛（ω．＋ω。）峠（告＋占）＋昆｝       三亙一：㌃〔篇書＋Σ隠1＋1c■s6π

＋÷ΣΣ慧γ4i：1茸影霧藷）ζ    「

    （丁 5門十5）    〉「 耳  （輌＋φ「＋㌔）」

・τπ｛価＋叫）・＋（⌒）＋品   塀一蹴一1毛窪…・・一・………（42）

一ΣΣ（昂ωF） ∬1三竃評η｛（叫一晒）z＋（砺r回   即ちこれ等は共にイオン温勘こは無関係である。

  （， 5，十5）         （41）式よ醐かな様に・イオンの獲得離は

喘＋÷ΣΣ慧   ㌶㌶㌶よ緊㍑耀

       ヂ さ       つ

       （r牛∫）      似するととを不す。

醗治≡漂 《・ ；1：↑襟禁竺竺㌔1，

＋（鼻一φの＋δ司     となる。交流電界｝棚る値につ口ま後に述べ

鼻一λ…・r鍔盧）   ㌔ンの醐、振囎＋算は，（媚撒

ψr → 値繊ること端する・

 β，．＝εαガ11／砺       3．単一正弦波電界の場合

一一2cｳ籍霊ア ら麟蕊弓1㌶㌫鷲竺

一→2c 砦謡誤  一3議靴（÷y・

（39）式から＿に，イ三1 』（39）、云C，回寵輌・＋輌〕

r・−F（r・・E・・藍・ω 」（・一・・2・3）…（4・） 中一蜘一1妄諾…一一…一・・（44）

なる扇数形によつて表現され，気体圧力には無関   従つてイオン温度は一般に，

㌶蕊三㌘鴬：纏㌶≧二： ㍗一F（ Erロ，一，ω，  ω）………・・……・…㈹

れ等の第2高調波，及び基本周波相互の和並に差   なる函数形で表現される。

の周波数を禰々の振幅と位相において含有する肺    （44）式より了解される様に，イオン温度は電 動項とから構成される波形を有する。この波形は  界周波数の第2高調波を以て正弦的に腺動する。

電子温度のそれに比較すれば叢に単純である。    ヲくに（41）及び（42）式に対応して家の各式が得  大にイオンの自由時間中に電界から獲得する連   られる。

度，及びその変位は，電子に対する式ぱ3）及び

12       −一一 許  斐      貢  一

△・、一・b是τ輌＋μ・）   』㌧一÷ゾ2土・礼（Gジ4）…（55）

＿…司

i詰）  i （46）㌻；場：；1巨㌶曇灘誓㌘：隠，

巫＝隠・・］c・一の1．．（47）：：：：こ㌶㌶；雪嶽：：㌶

。、一伽一1−2〆ζ   ・  ・紅無閲係である。

      C −1       難C《・の場合にぱ（47）鵡次の齢な

 イ＋ンの移劫能度は四6）式よワ次のぱになる。

      るコ

 ．        召    ⊥

占一6！＋」占㌧ ㍉ρ 丙茸   巫・一嘉、・言 ・…………・一・…（56）

（・θ・耐・ 愉  … ……（48） 胴イわの難は罧と同位相であつて，そ 即ち鋤離は一般に継鞭鍵〜旋れ・その の瀦蝿酬波放の2乗に逆比例する。

黄数部及び虚数部は共に電界周波数の函数であ

る。       v 結    言

榔エイオンの変位の振幅は，（47）式より、

＿  。E 1      這轍び仕ンエネルギのM・・…II分布への

△5−一 ｰ 、＋Cf……∵ σ9）郷分噸問的に行抽滝子坪均舳行程は

となD，これも亦電界周波数の函数である。    電界の彊さに無関係であり・且つ電子ぱ気体粒子       との両突に際してその保有エネルギに比例するエ  4．高周波及び低周波の単一正弦波電界の場合   ネルギの損失を蒙るものと仮定して，変効する任       ．     意の電界に対する電子及びイオン温度の算出式を

鴇㌫鷺㌶莫欝；㍉無㌶鷲て鋤蹴び変位に対す

鍼立する・        正弦疏恥対して1ま抽ことが結論される。

惣3蕊苦（㍉≧烈，波㌶欝i二竃灘瓢蕊：1

＿＋2蒜・（・一）（励 欝魏㌶㌶慧璽㌶㌶

      ＿．＿＿．＿．…（5⊥） は・これ等は電鯛灘｝撫関係と見倣帥塙

購，電鯛瀬結分鴫鴫合iτは，け 電鯛麟餓では縞子齪1ま電酬雌の2 ン醒より醜加瓠纏流分の緬幽τ懸 乗礎比例する振幅を以て謬の第2高調麟で 蹴数の2乗に逆比例し鴎酬酬が充分に低 正弦的唖動する・一    ．．

噛合には，これ報電鯛灘に鯛係とな （2）けン激は電鋼潰数の第2高1撒靴

る。        以て正弦的臨動し・その振瓢び位相醜鯛

輪C〆・及びC誕の齢について夫々（醐 灘剛係する講嫡懸融数繊では灘 式の近似式を求め祉次の駄なる。   は電鯛灘の2乗に逆比例し・鯖界周灘領

 一＿ 。E     ． 域では鄙燗波嚥鵬となる・

 △・⊂一＝・輌パC〆1） 唱… （52） （3）電子の鋤能度は一般に電気回路における

酔去w2蒜れ』−4）輩慧：蕊㌫遥誉㌶欝

      ………（53）  高電界周波数領域では，これは直線的サンセプタ

切2式よ蹄動麟酷むれば，   云麟応する離なり・その酷さは電酬波   ．   ．       数1磁比例する．低電鯛波噸域で｝ま・移動能

  占・±ル恒一1扁，（C・《り … （54） 度は非直キ鋤コンダクタンスに類似し，その各項

一変動する嚇下におけ㌶子蜘・イわ唖酷移動鍍及び変位に闘する蹴」的考察一13

蕎酬測の奇数乗に対応す顧よ賊り，そ める踵つたので，蹴酬して担。

の各大きさは常界周波数に無閲係である・      ‡文ではすべての電子は同一時刻に出発し，且  （4）イォンの移動能度は直線的複素アドミツタ  つ同一時刻に気休粒子と再簡突をすることを仮定

ンスに類似し・その実数部及び麟部劇こに電界 しているカ㍉この両酬は夫棚肋電子につい 周波数に関係する・特に醗界1剖滋繊では・ ては或る幅のぱらつき蜻すると考えるのが妥当 これは直線的サスセプタンスに対応する齢な である．この分布の馴白嶋に対応する勝塀

鯛波数領域で蹄動倉謎は直線的コンダクタン 記厄が1に比べて充分に小さくない劉，自

（5冷子の舳1醐中の難は電酬波醐び することほる．従つて鞠工不、。ギ醐出に際 その高調撒を以て変動し・端分の振‡高及び泣 して1ま，このぱらつきに対しても鞠化が行榔

泡ま電酬澱に関係する・特i塙電酬端領 鮒ればならぬ。噸に・τ・姻＋・）において，

域では電鯛波鍵以て勝と同位齢正弦的に エの1直が一。／2と。ノ2との聞に平離分布し麟漬 振動し・その振幅は電酬酬の2熟・逆比1肘 台の・醐離，

るo      ，

      ロ  ロ

振錫し傷：㌶巖㌶㌶菖驚 ÷∫㌔（1＋輌一竿血4

る。特に高電界周波数領域では電界周波数の2乗   でる。この場合αはω吉の培大に伴つて0より に逆比例する振幅を以て電界と同位相に姦動す  2π迄変化し，従つて上式古辺の5玩の係数は1よ

る。 （昭27ユ0．25）      り0迄変化すると考えられる。従つてωノそ・2・《1即       ち」B．．T，＞1の領域では，本文中の（10），（19），（39）

       文  献    及び（44）の各式はその幽用さオ、るが，君。．r，

 （1）本多，玉河：電学誌，69，47頁（昭24）    のこの領域外に対しては，各式の各5諏項に夫々

 （2）J．S． Town8end， E．W．V． GHI：PhiL    修正係数が乗ぜられね．ぱならぬ。即ち式中の56π

 （3）許斐：電工論，近載の予定      又5加2（……）の代りには（5栖σノのs伍2（・・…）

 （4）A．M．Cravatl1：PIlys．Rev．，36， P248，1930  が探用されるべきである。叉（28）及び（50）武の

  Electエical Discharge in Gases， Pl75，   を示さざるに至る。    

  1935，New York       向本文の第1図はα，の大なる領域を除き， 又       第2図乃至第4図は民の大なる領域及び小なる

       追   記    領域を除いては，上述の融による6拓が施さる

 本稿の組版中，ω2詔く1以外の領域における電   べきである。

子温度の算定式には，修正を施すことを安当と認

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