拡がったクオーク模型におけるハドロン質量

全文

(1)Title. 拡がったクオーク模型におけるハドロン質量. Author(s). 平野, 雅宣; 松田, 康夫. Citation. 北海道教育大学紀要. 第二部. A, 数学・物理学・化学・工学編, 44(1) : 13-22. Issue Date. 1993-07. URL. http://s-ir.sap.hokkyodai.ac.jp/dspace/handle/123456789/6216. Rights. Hokkaido University of Education.

(2) . 北海道教育大学紀要（第２部Ａ）第４４巻第１号. 平成５年７月. ｌｏｆＨｉｄｏＵｎｉｖｅｒｉｉｉ ‐ ＳｅｃＩＡ）Ｖｏｌ４４ＩｊｏｕｍａｔｙｏｆＥｄｕｃａｔｔｏｋｋａｓｏｎ（ｏｎｌ．．，Ｎｏ. ｌＪｕｙ，１９９３. ＨＡＤＲＯＮＭＡＳＳＳＰＬＩＴＴＩＮＧ１ＮＡＮ蔵ＸＴＢＮＤ猛ＤＱＵＡＲＫＰＯＴＥＮＴＩＡＬＭＯＤＥＬ）Ｍ［ａｓａｎｏｂｕＨＩＲＡＮ０ａｎｄＹａｓｕｏＭ［ＡＴＳＵＤＡ＊. ＊〕ＨｏｋｋａｉｄｏＵｎｉｖｅｒｉｉｏｎｔｙｏｆＥｄｕｃａｔｓ，ＪＡＰＡＮ，Ｓａｐｐｏｒｏｏ０２，ＳａｐｐｏｒｏｃａｍｐｕｓＨｏｋｋａｉｎｅｅｉｌｉｄｏＡｕｔｏｍｏｔｉｒｎｇＣｏｌｅｇｅｖｅＥｎｇ，Ｓａｐｐｏｒｏ０６２，ＪＡＰＡＮ. Ａｂｓｔｒａｃｔ. Ｂａｓｅｄｏｎａｎｅｘｔｅｎｄｅｄｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｐｉｃｔｕｒｅ，ｗｅｈａｖｅｅｘａｍｉｎｅｄｍａｓｓｅｓｏｆｌｏｗｅｒｌｙｉｎｇ ‐ ｉｉｎｇｓｄｕｅｔｏｕｄａｎｄｓｑｕａｒｋｓｗｅ１ｈａｄｉｒｔｔｏｎｓｃｏｎｓｉｓｔｉｎｇｏｆ “，ｄ，ｓ，ｃ，ａｎｄあｑｕａｒｋｓ‐ Ｍ［ａｓｓｓＰ１ｅ，，. ｌｆｕｌｌｙＰｒｅ電ｉｎｔｉｋｅｑｕａｒｋＰｉｉｉｒ ‐ ｃｔｕｒｅｓｕｃｃｅｓｓｃｔｅｄｂｙｔｈｅＰｏｏｎｓｃｏｍＰｏｓｅｄｏｆｃａｎｄる，ａｎｄｈｅａＶｙｈａｄ１ｏｂａｌｌｙｕｎｄｅｒｓｔｏｏｄ．Ｔｈｅａｄｅｑｕａｃｙｏｆｔｈｅｎｏｎｒｅ．ａｔｉｖｉｓｔｉｃａＰｐｒ。ｘｉｉｏｎｆ（五ｎａｒｙａｒｅｇ１ｎａｔｏｒｏｒｉ～ ””．ｔｈｅＰｏｉｎｔｌｉｋｅＰｉｃｔｕｒｅｃａｓｅ‐ ｔ▽ ｓｄｓｃｕｓｓｅｄｂｙｃｏｍＰａｒｉｎｇｉｑｕａｒｋｓｉ－. ｉｏｎかｌｎｔｒｏｄｕｃｔＴｈｅｄｙｎａｍｉｃｓｕｎｄｅｒｌ（去ｒｏｎＰｈｅｎｏｍｅｎａｉｓｔｈｏｕｇｈｔｔ。ｂｅＱＣＤ－Ｂｕｔｄｕｅｔ。ｃｏｍＰ１ｙｉｎｇｈａｅｘ－ｉｆｆｉｉｌｙｆｔｔｏｕｎｄｅｒｓｔａｎｄｄｄｅｓＰｉｔｙｉｃｅＱＣＤ）ｉｄｅｓｉｎｌａｔｔｅ惣ごｔｃｕｌｒｅｃｔｔｒｏｍＱＣＤ（ｅａｔｓｒ，ｍａｎｙａｒｅｄｉ－ｉｉＴｈｉｌｌｈｏｉｉｌｄｌｔｔｔｓｈａｓｇｖｅｎｒｓｅｔｏａｎｕｍｂｅｒｏｆｍｏｄｅｓｄｅｖｅｒｏｍＱＣＤｏｐｅｄｆｎｅｏｅｎａｍｏｅｓｅＰ ‐ ｆｏｒｃ。ｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｓｉｉｎｇ一ｓｈｅｄｆｔｒｒｅｎｔｑｕａｒｋｉｓｄｓｒｏｍｔｈｅｃｕｉｎ．Ｔｈｅｃ。ｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｉｉｌａｔｉ、ＺｉｉーａｓｓｉｗｈｃｈｔｈｅＬａｇｒａｎｇｅａｎｉｔｓｅ×Ｐｒｅｓｓｅｄ‐ ＴｈｅｎａｉｖｅｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｌｒｎせまｅｎｏｎｄｒｒｅｓｃｌｉｉａｌｍｏｄｅｉｓｇｖｅｎｂｙＰｏｔｅｎｔ. ｗｈｅｒｅ. （三侃“ ）；崩す／３例” ＝飼ば. １ ‐ｌａ（）. ５１Ｇｅｖ粥ｓ＝０ ‐. １－ｌｂ（）. Ｍｉｓｔｈｅｎｕｃｌｅ。ｎｍａｓｓ‐. ）ｂｙｔｈｅｂａｒｙｏｎＴｈｅａｂｏｖｅｑｕを江ｋｍａｓｓｖａｌｕｅｓａｒｅｏｂｔａｉｎｅｄｌ. ｉｍａｃｍｏｍｅｎｔｒｅｌａｔｉｏｎｓ主犯ｅｔ. １－２ａ（）３”（△）粥＝財／. １－２ｂ（）. ｉｃｍｏｍｅｎｔｗｈｅｒｅ ”⑦）ａｎｄ”（△）ａｒｅｔｈｅｐｒｏｔｏｎａｌ２肌）ｌｄｌａｍｄａｍａｇｎｅｔ／（ｓｉｎｅ．Ｔｈｉｌｗｏｒｋｓｗｅｌｌｉｄｉｌｌｙｔｈｅｓｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｍｏｄｅｔｙｏｆｔｈｅｔｉａｒｅａｔｍｅｎｔ，ｂｕｔｔｈｅｖａｌ，ｅｓＰｅｃ１３）（・.

(3) . １４. Ｍ脳髄ーＡＴＳＵＤＡＲＡＮｏａｎｄＹａｓｕｏＭ［ｎｏｂｕＨＩ. ｝ａｓｉｏｎｈａｓｎｏｔｂｅｅｎｅｉｉｔａｂｌｌａｔｉｖｉｌｎａｔｔｓｓｈｅｄ２ｓｃａｐｐｒｏｘｉｎｏｎこｒｅ，２－２６〉＝１〈ｐ２／飼美． ‐. １‐３）（. 帆ｒ１－２）ａｒｉｓｅｓｆｒｏｍｔｈｅａｓｓｕｍｐｔｉｏｎｔｈａｔｔｈｅｑｕａｒｋａｎｏｍａｌｏｕｓｍａをＰｉｅｔｉｃｍｏｍｅｎｔｅｎｏｔｅｔｈａｔＥｑ ‐（ｉｉｋｅｃｏｎｓｔｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｍｏｄｅｌｌｂａｓｅｄｏｎｔｈｉｓａｓｓｕｍｐｔｉｏｎａｐｏｉｎｔ‐ｌｌｌａｍｏｄｅｂｌｉｉｇｉ ‐ ｅｓｎｅｇｌ，ａｎｄｃａｌｉｋｅヒメｉｔｔｕｅｎｔｑｕａｒｋａｓｐｏｉｎｔｌｉ ‐ Ａｎｏｔｈｅｒａｓｐｅｃｔｏｆｔｈｉｅｃｏｎｓｓｔｈａｔｔｈｅｎａｉｖｅｔｒｅａｔｍｅｎｔｏｆロｓｍｏｄｅコｒｏｎｌｉａｌｅｘｔｅｎｓｉｏｎｏｆｑｕａｒｋｓｉｉｉｌｉｆｆ【ｌａｌｓｆａｒｓｎｅｒｔｈａｎｔｈｅｏｂｓｅｒｅｖｅｄｈａｄｔｒｕｎｓｉｃｕｅｓａｓｔｈｅｓｐａｔｎｔｏｄ）ｉｋｅｔｈｅｃｈａｒｇｅｒａｄｉｕｓ３ｆｍ）ｌｅｘｔｅｎｓｉｏｎ（～ｌ ‐. ｌｉｋｅｂｕｔｅｘｔｅｎｄｅｄｌｎｔｈｈａｔｔｈｅｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｓａｒｅｎｏｔｐｏｉｉｌｉｎｔ ‐ ｔｎｎｅｔｃｅｗｅａｓｓｕ・ｓａｒｆｅｃｔｉｉｉｂｕｔｉｏｎｓｆｖｅｉｉｔｈｃｏｎｔｔｒａｎｏｍａｌｏｕｓｃｈｒｏｍｏｍａｇｎｅｔｉｃｍｏｍｅｎｔｒｒｏｍｔｈｅｅｓｗｉｅｎｔ．Ｔｈｅｅｆｋｄｌｉｉｌｉｋｉｉｈｔｈｌｉｈｔｔｄｔｔｎ ‐ ｕａｒｍｏｅｓＨａｍｉｌｉａｎｏｆｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｓｉｏｅｎｏｎｗｅｖｅａｔｏｎｅｒｅａｎｐｑｓｇｌａｔｉ３）ｒｅ ‐ ｅｔｍｅｓｏｎｓａｒｅｄｉ ‐ ２ｅｔｂａｒｙｏｎｓａｎｄ３５ｏｎｓｆｏｒＬ＝０ｐｌｐｌｓｃｕｓｓｅｄｉｎＳ，５６，ＳＵ（ ‐ ｌｎＳ３ｄｉｉｄｌｉｉｄｔｔｔｆｉｌｉｄＬｕａｔｔｎｕｎｌ４＝ｓａｎｃｏｓｅｎｇｓａｒｅｓｃｕｓｅｍｅｓｏｎｎｅｓｐｑｒｋｐａｒａｍｅｔｅｒｓｅｘａｍｎｅ ‐ ｎＳ，ｆｉｎｅｓｐｌｉｉｎｇｓｏｆｓ‐ｗａｖｅｍｅｓｏｎｓａｒｅｔｔｉｎｇｔｈｅｓｅｐａｒａｍｅｔｅｒｓ，ｉｎＳ５ｔｅｒｍｉｎｅｄａｒｅｄｅ「ｐｅｒ ‐ Ｕｓ，ｈｙｉｉ▽ ｌａｔｉｉｏｎｏｆｔｈｅａｄｅｑｕａｃｙｏｆｎｏｎｉ ‐ ｃａｐｐｒｏｘｌｔｈｄａｔａｓｔｉｒｅｓｃｕｓｓｃｔｅｄａｎｄｃｏｍｐａｒｅｄｗｉｐｒｅｄｉ ‐ ＴｈｅｄｌａｒｅｇｉｖｅｎｉｎＳ６ｉｏｎｓｏｆｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｓａｎｄｏｔｈｅｒａｓｐｅｃｔｓｏｆｔｈｅｐｒｅｓｅｎｔｍｏｄｅ・ｎａｔ ‐. ｌｉａｎｉｔｏｎＳ２ＣｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔＱｕａｒｋＥＨ；ｖｅＨａｍｉｅｃｔ ‐ ｔｅｍ，ｓｈｏｕｌｄｂｅｌｉｆｅｃｔｉｖｅＨａｍｉｔｏ副ＶＶａｎｆｏｒｔｈｅｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｓｙｓｅａｓｓｕ工ｎｅｔｈａｔｔｈｅｅｆｆｆｈｈｈｄｉｉｔｆｔｄｉｋｆｅｘｔｅｎｄｅｄｑｕａｒｐａｒａｍｅｔｅｒｓｗｃａｒｅｅｒｅｎｒｏｍｅｖａｌｕｅｓｏｆｎａｉｖｅｌｎｓｏｅｘｐｒｅｓｓｅｎｔｅｒｑｕａｒｋｏｎｅｓ．. Ａ. ｝ｉｎｔｈｅｃｅｎｔｅｒｏｆｍａｓｓｉｌｉａｎ４ｂｅｄｂｙａＨａｍｉｉｔｏｎｍｅｓｏｎ，ｆｏｒｅｘａｍｐｌｅｓｃｒ，，ｓｄｅ. ｌｎｓｙｓｔｅ. ２‐１）（. ２十Ｕ互の＝Ｊ粥テ＋〆＋Ｊ弼茅Ｆつが＋にγ. ◎ 「ヨ｛＋≠デキ｝）ルト矛十等十等矛）ナーテ（鯵デ冬・．誓［％… －￥『伽，方＠がＩ. ２‐２（）. 随ー８ ” 十煮物｛；￥キー趨麹Ｔ跨メ. ］｝）が（ γ. （五ｎａｔｅｉｖｅｍｏｍｅｎｔｕヱｎａｎｄｃｏｏｒＷｈｅｒｅｐａｎｄ γ ａｒｅｔｈｅｒｅｌａｔ ‐. Ｈｅｒｅモヱのれｓｔａｎｄｓｆｏｒｄｌｅ，. ｉｉｏｎｏｆｔｈｅｓｐｉｎ－ｉａｌｌｉ１ａｔｏｒｐｏｔｅｎｔｈａｍｉｌｉａｎｂｏｕｎｄｂｙｔｈｅｏｓｃｓｃｕｓｓｔｏｎ．Ｔｈｅｒｅｈａｓｂｅｅｎｄ）ａｎｄ５）ａｎｄｉｔｄｅｐｅｎｄｅｎｃｅｏ］；ｆｆｔｈｅｃｏｒｉ川ｎｇｆｏｒｃｅｓＬｏｒｅｎｔｚｐｒｏｐｅ貴ｙ６ｃｏｎｃｅｒｎｉｎｇｔｈｅｓｈａｐｅ，（７）ｌａｒｉｉｏｎａｔｌａｒｇｅｄｉｓｔａｎｃｅｓｉ鱈ｂｌｅｓｉｎｃｅｔｈｅｖａｃｕｕｍｐｏｚａｔｔｉ）ｓｎｅｇｌｏｔｈｅｒｓ－ ▽Ｖｅａｓｓｕ工ｎｅｔｈａｔｉ）ｒｅｄｕｃｅｓｓｉｌｌｎｅｓｉａｌｉｎｉｎｇｐｏｔｅｎｔ：ｔ］ｌｙ６ｓｏｆｓｐｉｎ‐ ｓｍａｅｃｏｎｆｐｎｄｅｐｅｎｄｅｎｔｆｏｒｃｅｓｏｆｔｇｒｅａｔ．Ｔｈｅ‐. ４）（１.

(4) . １５. ＨＡＤＲＯＮＭＡＳＳＳＰＬＩＴＴＩＮＧＩＮＡＮＥ×ＴＥＮＤＥＤＱＵＡＲＫＰＯＴＥＮＴＩＡＬＭＯＤＥＬ）ｈｅｃｏｎｆｉｎｉｎｇｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎｉｄｅｐｅｎｄｅｎｔｆｏｒｃｅｓｄｕｅｔｏｔｓｃｏｎｆｉｒｌｎｅｄｉｎｌａｔｔｉｃｅｇａｕｇｅｔｈｅｏｒｙ８．. Ｔｈｅ. ▽ｏ（＝１十＃ざ）ｓｔｈｅｏｎｅｇｌｕｏｎｅｘｃｈａｎｇｅｃｏｎｔｒｉｂｕｔｉｏｎｂｅｔｗｅｅｎＺａｎｄゾｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｓｗｈｅｒｅｇｉＧＥｉｉ３ｔぬｉｎ＆ａｎｄｑｕａｒｋｍａｓｓｂｒｅａｋｉｎｇｂｏ）ｒｅＰｒｅｓｅｎｔｓａｃｏｌｏｒｇｙｒｏｍａ鱒１ｅｔｃｆａｃｔｏｒｅａｓｓｕｍｅＳＵ（ ‐ －Ｗｒｉｉｃｌｉｏｎｓｔ “偽．Ｔｈｓａｒｅｔａｋｅｓ ▽ｏＧＥｉｎｔｏａｃｃｏｕｎｔａｓＰｅ貴ｕｒｂａｔ－Ｔｈｅ２ヒｓｔａｎｄｓｆｏｒｔｈｅｑｕａｒｋ－ｉｑｕａｒｋａｎｎｉｈｉｌａｔｉｏｎｃｏｎｔｉｂｕｔｉｏｎｉｎａｑｕａｒｋ‐ａｎｔｉｑｕａｒｋｓｙｓｔｅｍ‐ ｌｆｔｈｅｓｙｓｔｅｍｉｓｑｕａｒｋｏｍｕ１ｎ，ａｎｔｒ１. ２＋び品＝２同房Ｆ浮十Ｋγ. ２‐ ３（）. ｆｏｒｔｈｅｌｉｎｇｏｒｄｅｒｉｎｔｈｅＰ／粥ｅｘｐａｎｓｉｏｎｅａｄ，ｗｅｈａｖｅ亙，. ２十 ″ 伽＋易十Ｋγ. ２ ‐４（）. ｉｎｅｌｆｗｅｄｅｆｔｈａｃｏｎｓｔａｎｔ，ｗｉ１. １. ～＝１－ β ）創粥ＴＴ扉ｍ＝で粥＝（. ２‐５ａ）（. １－）虻Ｋ＝（. ２‐５ｂ（）. ｉｏｎｉｏｎｔｒａｎｓｆｏｒｍａｔｉｌａｔａｔａｄ. ２－６）（ｌｅａｖｅｓｆｚｉｖｅｃｏｎｓｔａｎｔｔｌｎ，ｅｘｃｅｐｔｆｏｒａｎａｄｄｉ。ｉｎｔｈｅｓａユｎｅｆｏｒ，. . . . 頓ｒｉｆｙｔｈｅＨａｍｉｌｉａｌｍｏｄｅｌｔｏ山ａｎ（２－７）ｔｏｂｅせｌａｔｏｆｔｈｅｎａｉｖｅｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋＰｏｔｅｎｔｅｉｄｅｎｔ ‐ Ｃｏｍｍｅｎｔ２‐４２－７）ｔｒａｎｓｆｏｒｍａｔｉｏｎ：）－（ｓｏｎｔｈｅ（１ｉｐｌｉｉｎｇｓａｒｅｕｎｃｈａｎｇｅｄｂｙｔｈｅ（２－４２‐７ｆｏｒｍａｔｉｏｎｉｎｃｅｔｈｅｙａｒｅ（）Ｍｕｌｔｔｔ）ｔ）－（ｅｔｓｐｌｒａｎｓ，ｓｉｎａｌｔｏＫ／ｍｗｈｉｉａｎｔｃｈｉｓｉｎｖａｒｐｒｏｐｏｒｔ ‐. ２２２Ｔｈｅｐａｒａｍｅｔｅｒ洲だ）ｍａｙｄｅｐｅｎｄｏｎｆ２１－びｌａｖｏｒ（）Ｆ）（，ｍｔｈｅｒ野／溺）．Ｗｅｍａｙ，ｐ／創＝（ ‐ ｅｘｐｅｃｔ. ～○ｆｏｒｈｅａｖｙｑｕａｒｋｓｓｉｎｃｅｈｅａｖｙｑｕａｒｋｓ１ｏｃａｔｅｃｌｏｓｅｔｏｅａｃｈｏｔｈｅｒａｎｄｈａｖｅ１ｅｓｓ. ｌｏｕｄｅｆｆｅｃｔｆｌ＞ｃ．ｌ. ｉｖｉｓｔｉｃａＰｐｒｏｘｉｉｏｎｗｉ＞ｏｆｏｒｏｒｄｉｎａｒｙｑｕａｒｋｓ，ｔｈｅｎｔｈｅｎｏｎｉｌｌｒｅｌａｔｒｎａｔ. ｈａｖｅｓｏｍｅｖａｌｉｄｉｔｙ ‐. ３（）. Ｔｈｅｓｐｉｎａｎｄｏｒｂｉｔａｌａｎき犯ｌａｒｍｏｍｅｎｔｕｍｏｐｅｒａｔｏｒｓａｒｅｉｎｖａｒｉａｎｔ‐. Ｓ３. Ｓ‐ｗａｖｅｈａｄｒｏｎｓｃｏｍｐｏｓｅｄｏｆｕｄａｎｄｓｑｕａｒｋｓ，，. ｌｎｔｈｉｉｏｎｆｕｌｌｙｒｅｅｘａｍｉｎｅｔｈｅＳＵ（３ｌａｔｉｏｎｓＰｆｏｒ乙；０）ｒｅｓｓｅｃｔ ‐ｐｌｅｔｂａｒｙｏｎａｎｄ，ｗｅｓｕｃｃｅｓ，５６ｋ３５ｌｄｉｄｉｈｌｋｌｌ－ｐｅｔｍｅｓｏｎｅｒｖｅｎｔｅＰｏｉｎｔ ‐ｉｋｅｑｕａｒｍｏｄｅｒｏｍ伍ｅｅｘｔｅｎｄｅｄｑｕａｒｍｏｄｅ ‐ ，ｆ. ５）（１.

(5) . . １６. Ｍａｓａｎｏｂｕ日ＩＡＮｏａｎｄＹａｓｕｏＭＡＴＳｔ冗）ＲＦ～. Ｓ‐ｗａｖｅ５６ｅｔｂａｒｙｏｎ－ｐｌ. ｉｌｉｎ αｓｌａｔｉｔｏ雄ａｎｉＦｏｒせｌｔｏｒｄｅｒ，１０ｌｕｒｅｖｉｓｔｃｈａｍｉｅｆｒｓ，ｗｅｈａｖｅａ１. ｉＡｎｄｔｈｅｆｓｒｓｔｏｒｄｅｒｍａｓｓｆｏｒｍｕｌａｉ. . ］蒸篭矛十鯵デ＋著誉｝－÷；キーユ . （Ｈ）３‐２ａ（）. . . . 物辺２＋翻れ勉盛１＞ ≠ に ÷ ＜ ≠一， γも. ）（細ｃ２ｄ３‐ （）. メニテ〈創始・１≠ ）２ｏ＞ｗｈｅｒｅ小ｏｉｓａｎｅｉｇｅｎｓｔａｔｅｏｆ. ２＋Ｕ２脇十髪十比γ. （淵）. ｉｉｇｈｔｍａｓｔ（刃， β， β， β）ｂｅｃｏｍｅａｓｌＴｈｕｓｔｈｅｍａｓｓｆｏｒｍｕｌａｆｏｒｔｈｅｅｓｔｅｄｉｎ ‐ ｅｓｅｓｏｆ故ｅ５６Ｐ１２ｉＴａｂｌ）ｓｙｍｍｅｔｎｇＳＵ（ｒｙｆｏｒ鉱ｅ％ａｎｄ α ｑｕａｒｋｓｊｏ口ｅｌ．，ａｓｓｕ. ｌＴａｂｅｌ. －★×. ＆（１－★）. 紡（）. Ｎ. ＾＝Ｖ. １. Ｂ. リム. １. Ｉ← ＾ ” Ｖ． ▲. 穿. ハム. ＴＩ. ｌ. ｒ. 〆. Ｉ. ４. △. ｌ. １. ・. ＱＵ. Ｑ. ．. －ｃｏゑ７２７２. ．身. 十￥. ＋甚）. －４＆２十１２＆ー６. ０. ０. ２，１郷鈷２．｛７２７２７２ＳＩ－２１ ““ れｓ. ４＆－２. ÷ 諾＋８＆ー４. ２＋８ｇー４－４ｇれカ. ４ｇｓ－２. を２＋８＆－４. ４＆－２. ＆ ““. ２４ｇ。十１２＆ー６. ＩＥ２翻然２１１硲. 霜. 心ＳＳ. ６）（１. お＋８＆一４４＆－２ｏ. 、ｏ. ４＆－２を２＋８＆－４２ｇ ‐６４軽十１. １６. 一. すｇ遜ｓ０. １６. 冊. Ｔｇｇｓｏ. ８手ｇ遜ｓ８. すｇ鮎偽０.

(6) . . ＨＡＤＲＯＮＭＡＳＳＳＰＬＩＴＴＩＮＧＩＮＡＮＥ×ＴＥＮＤＥＤＱＵＡＲＫＰＯＴＥＮＴＩＡＬＭＯＤＥＬ. １７. Ｔｈｅｎ２（』＊－』）－ｇｓ粥れ２ガ＊＋おー３４ｇ” 粥ｓ. ３ー４）（. 参三分＝針・－昔祷｝. ㈹. ２２Ｎ十２ｇ－（３４十』ドーサｄ｛考－肴｝. （『. ２（４－ “｝－（』＊－メド－誉偽ｄ｛貴－蓄｝. 瀞）. ２ば＊－ β＊）‐（β＊－〃－）＝ ÷ ”｛考－肴｝. （淵）. （Ｚ＊－ β）＝（β＊一. 三）. ３－９）（. ｈｅｐａ貴ｉｃｌｉｗｈｅｒｅｔｅｎａｍｅｓｓｔａｎｄｆｏｒｔｈｅｒｍａｓｓｅｓ ‐ Ｔｈｅｎｆｈｅｆｉｉｇｈｔｈａｎｄｓｔｏｒｄｅｒｏｆ β 癌，ｔｈｅｒｉｄ３－６３－７ｒｓ３‐８）））ａｒｅｚｅｒｏ（篤ｏｆＥｑｓ，ｏｒｔ ‐（ ‐ ，（，ａｎｄ（９）ｉＴｈｅｙａｒｅＧｅｌｄｈｌｌｌＭｉｏｋｂｔ１ゴロｅｓ３－９ ‐ ａｎｎａｖｅｅｑｕａｓｐａｃｎｇｒ（ｕｏｒｅａｏｎｓ，ａｎ）ｉｓａｒｅｌａｔｉｏｎ ‐ Ｅｑ．. ｉｎｄｅｐｅｎｄｅｎｔｏｆ雛ａｎｄ１ｆせｌ３－７３－９）～（）ａｒｅｅｘｐｒｅｓｓｅｄｉｎｔｅｒｍｓｏｆ例，ｔｈｅｙａｒｅｏｆｔｈｅｅｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｏｌｄａｎｄＥｑｓ ‐（ｉｎｔｌｉｉｋｅｑｕａｒｋｐｒｅｄｉｏｎｓｓａ１ α １ｅｆｏｒｔｈｔｈｅｐｏｌｎｗｉ ‐ ｃｔ ‐ Ｔｈｅｐａｒａ］ｍｅｔｅｒｆｒｅｅｒｅｌａｔｉｏｎ. ｆｉｉｅｄｔｌｓｓａｓ ‐ Ｓ‐ｗａｖｅＭｅヱ≠ ｓｏｎｓ（. の. ｏｕｉこｒｆｒｓｔｏｒｄｅｒｍａｓｓｆｏｒｍｕｌａｉｓ. 財－脇. ｛★ 鶴十〆. ］ ★｝. Ｔａｂーｔ（１≠０ｅ２Ｓ‐ｗａｖｅ３５ｉｏｎｓｉｎ仇ｅｔａｂｌ ‐ ｅ）ｍｅｓｏｎｍａｓｓｆｏｒｍｕｌａｓｉｉｔｐｌｓｅａｒｅｔｏｂｅｍｕｌ；ｅｘｐｒｅｓｅｄｂｙｐｌｔｈｅｔｏｐｏｆｅａｃｈｃｏｌｒｔａｎｄｆｉｉｕｉｍ皿ｗｈｅｒｅｎａｎｄｓｓｔｏｒｔｅｒ（おｐｅｃｖｅｑｕａｒｋｍａｓｓｅｓ ‐. ＆＋（ ÷★） α ＾＝ＶＩｌ. Ｋ＊. ＾ ” Ｖ. Ｐ. Ｔ． ▲. Ｋ. －÷ｄｍ. －“）. ’ －〆［サ. ＋￥. ＋封］. １. ふ ”“. －４＆２＋４＆冊２. ０. ０. １. １７２Ｓ. ２ｇれ－１. ２ｇｓ－１. ー４ｇｉ疑ｇｓ. １. ↓ ““. ４ ÷察＋ー＆. ふ. ２＆－１. ー. ７２Ｓ. （１７）. ” ２ｇ ‘－ー. 影禽.

(7) . Ｍ［ＡＡＴＳｓｍ）Ｒ！ＩＮ０ａｎｄＹａｓｕｏＭ［ａｓａｎｏｂｕ日Ｉ. １８. ’ ’－エーメ］＋ｘ｛街き＋塾ｒ十葛轡｝ ‐キーら . １０３－）（. ’ ｂｉｌａｒｔｏα ｉｄｉ【ｉｄｆ１ａｓｓｆｏｒｍｕｌａｌｗｈｅｒｅ α，．Ｔｈｅｎｔｈｅ，る，ａｎｄｃａｓｎｔｈｅａｒｙｏｎα ，わ，ａｎｄごａｒｅｅｎｅｓｎＳ－ＷａｖｅｍｅｓｏｎｍａｓｓｅｓｃａｎｂｅｅｘｐｒｅｓｓｅｄａｓｉｎＴａｂｌｅ２ ‐. Ｔｈｕｓｗｅｏｂｔａｉｎｔｈｅｒｅｌａｔｉｏｎ. Ｋ＊－ ” β一ガ. ２（』＊－ぎ）冊２ぶ＊＋ β 一３４. Ｓ４ＶａｌｕｅｓｏｆＱｕａｒｋ. 粥粥ｓ. ３‐１１）（. ｉｃｍｏｍｅｎｔｓＭａｓｓｅｓａｎｄＡｎｏｍａｌｏｕｓＣｈｒｏｍｏ ‐ｍａｇｎｅｔ. ７ｆｈｆ３－８３‐３）ｉｏｎｓｉｎＥｑｓ）一（Ａｓｓｅｅｎｆｒｏｍｔｈｅｓ‐ｗａｖｅｅｘｐｒｅｓｓ ‐（，ぎｓａｎｄ伽ｓｅｎｔｅｒｉｎｔｅｏｒｍｏ ′ ｌｉｄｈｔｉｆｎｏｍａｏｕｓ ‐ ｆｈｉｎａｒｍｏｍａｅｃｃｏ鱒ｌｔｈｅｒａｔｉｏ，ｇ／雛‐ ＴｏｏｂｔａｉｎｕｒｔｅｒｎｏｒｍａｔｏｎｏｎｍａｓｓｅｓａＴｈｆｌｆＰ乙＞ｉｋｍａｓｎｅｓｏｒｉｍｅｓｏｓｏｒｍｕａｔｅ ‐ ｗａｖｅｆｔｈｔｔｗｅｘｎｅａｍｒｎｕａｓｎｓｕｅｔｃｏｎｅｑｓｏ．ｍｏｍｅ、，. ｏｉｓｎｏｗ＆－爾すん｛鯵矛加－★｝］守る＆｛Ｍ細十頭４粥一身－. 十峯デＬｍ泰ｉ鰯十泰. 鞠十煮曇毎朝，. ４ ‐ １（）. ｗｈｅｒｅ７もｉｓｔｈｅｓｔａｎｄａｒｄｔｅｎｓｏｒｏｐｅｒａｔｏｒ，上毛１≠。〉＝ルグコヂ。＞，ａｎｄ. ４‐２（）１０）），ｉｎｅｓｐ１ｉｉｎｇｓａｒｅ４ｔｔｉｉｅｓｆｏｒｔｈｅｐ－ｓｔａｔｅｆｃｏα１ｉｔｌｎｏｎ１ｙｌｓｔｅｄｑｕａｎｔ. ３３Ｐ，ーＰｏ. ４－３ａ）（. ａｎｄ. ４‐３ｂ（）ｌヒｎｔｏｂｅｌｎｔｈｅｐｒｅｓｅｎｔｍｏｄｅｉｖｅｎｆｏｒｑｕａｒｋｏｎｉｕ］，ｔｈｅｙａｒｅｇ. ‘；２ｄｅ尺ｒｏ. ４ｇ－・－号ｇ２. 各ａ）. ４ｇ一１＋３ｇ２４ｇ－・十号ｇ２. Ｒドヒ３. ４－４ｂ（）. ４ｇ－Ｉ一 ÷ ｇ２. ｌ国ｕｉｗｍ，ａｎｄｂｏｔｔｏｍｏ（五ｎａｒｙｌｍｉｓｔｓｔｈｅ乙＝ｌｏｒｅ３１ｃｈｄｅｐｅｎｄｏｍｙｏｎｇｗｈｉ ‐ Ｔａｂｌ，ｃｈａｒｍｏｎ ’ ｌｋｄｉｉｉｄｉｄｄｉｉｏｓｉｔｈｔｈｅｒ尺ｒａｔｓｔａｔｅｓｗｉ ‐ ，ｔｈｅｇｓｆｏｒｏｒｎａｒｙ，ｃ，ａｎらｑｕａｒｓａｒｅｅｔｅｒｍｎｅｎｐｒｎｃｐｅｄｄｉｈｂｄらｎにａａｓ）ｔｎｎｅｓａｍａｓｓｒａＮｏｔｉｎｇｔｈａｔｔｈｅｒｅａｒｅａｆｅｗｐ‐ｗａｖｅｏｒ山ｎａｓｗｒｏａｍｅｏｎｓｇｌｙｌ．７ＩＰｓｔａｔｅｓｏｆｃごａｎｄもｆ廿ｌｈｅｄｌｂｌｉｔｅｘｐｅｉｔｎｓｒｏｍ品ｔｎｉｍｅｓｒａｅｅａｓｓｅｂｌｓｗｒｎｏａｓａｅｒｍｅｎａｇｇａｙ，，Ｇｄ例。＝４ー１６１ｋｌ；ｎｅｖａｌｄｄろ：粥ぢｉａｅｓｍａｓｓｖｕＴｈｔｆｏｒ房ａｎｄろ‐ ｑｕａｒｅｃｏｍｍｏｎｙｃｅｃａｎ．．ｃ. ８）（１.

(8) . ＨＡＤＲＯＮＭＡＳＳＳＰＬＩＴＴＩＮＧＩＮＡＮＥ×ＴＥＮＤＥＤＱＵＡＲＫＰＯＴＥＮＴＩＡＬＭＯＤＥＬ. Ｉ９. ｉｏｓｏｆＰ‐ｗａｖｅｓｐｉＴａｂｌｉｎｇｓｒｌｔｔｉｔａｔｔａｂｌｅ３尺ｒａｔｅＩＰｌｄｂるｓｌｒｌＥおａｒｅｎｏｔ巴ｓｓｈｅｄｌｏｒｅ；ｆｏｒｃごａ１ｓ，ｔ，ａｎｄ尺，ｉｌｉｒｅａｂｌｅせｌａｎＲ３．ＳＬＪ. るわ. ３Ｐ２. ３Ｐ，. ３Ｆ。. １３２０）の（. １２６０） α ．（. ９８３）命（. ｘ２（）３５５５. ×．（３５１０）. ヱ０（３４１５）. ｘウ）９９１５２（. ヱわ９８９０）１（. ｘｂ９８６の. ２. ４. ＩＰ．. Ｒ．ｅ×Ｐ．. ろ０２１±０１１１２３２）．（．－１１４８±０ ×（）｝００１３５２５ ‐ ．２）０６６±００４ ×（９８９５）１ ‐ ．. ６. ８. Ｒ３ｌｍｏｄｅ. ｅｘｐ．. ｌｍｏｄｅ. ０４５．. ３９±０５ ‐ ‐. ４１ ‐. ０４８．. ４６士０１３． ‐. ３９．. ０６５．. ２９±０３ ‐ ‐. ３３．. １０. ｍ（Ｇｅｖ）. Ｆｉｇ．１Ａｎｏｍａｌｏｕｓｃｌ立ｏｍｏｍａｇｎｅｉｉｎｓｔｔ瓦ａｇａｔｑｕａｒｋｍａｓｃｍｏｍｅｎｔｅｈロロｎｅｄ官ｏｍｓｍ‐ Ｔｈｅｄａｔａａｒｅｄｅｐ‐ｗａｖｅｆｉｎｅｓｐｌｉｉｉｉｕｍ‐ ｔｔｔｏｍｏｎｎｇｓｏｆｃｈａｍコｏｎｕｕ〔ｎａｎｄｂｏｔ. ４６－４‐７Ｇｅｖ，ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｔｏァ”（ｎｏｔ免）ｈｉｏｎｄｏｅｓｎｏｔｕｓｅｔｈｅｍａｇｍｅｔｉｃｍｏｍｅｎｔ ‐ ，ａｓｔｅｄｅｔｅｒｍｉｎａｔｌｉ１ｉｆＴｈｌｔｉｉｌｌｏｔｒｅａｏｎｏｒｍｎｍａｃｏｕＰｎｇ‐ ｅｓｅｇｖａｕｅｓａｒｅｐｔｅｄａｇａｉｎｓｔ粥ｉｎｓｔｅａｄｏｆ況ｉｎＦｉｇ ‐１ ‐ Ｔｈｅｃｕｒｖｅｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｏｆｔｈｅｓｅｐｏｉｎｔｓｆｉｔｔｅｄｂｙ . . ４‐ ５（）. １＋堺. ２１ａｎｄ４；６６０Ｇｅｖｔｈ α ＝１ｗｉ４－５ｕｅｓｆｏｒ７）２ａｌーｄｓｑｕａｒｋｓａｒｅｏｂｔａｎｉｎｅｄｂｙＥｑ ‐ ‐ ‐ Ｔｈｅｇｖａｌ ‐（， ’ ＴｈｅｖａｌｕｅｓｆｏｒｑｕａｒｋｍａｓｓｅｓａｉＴｈｄらｈにｎｄｇｓａｒｔｅｄｉｎＴａｂｌｅ４恒ｈｅｌ α ａｎｓｎｅｍａａｖｅ ≦ 海ｅｗｓｃ． ‐ ， ‐ ｉｅｓａｒｅｐｒｌａｒｇｅｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｕｎｃｅ〕ｎａｉｎｔｉ１ｙ１２１５Ｍ［ｅｄｃｔｅｄｔｏｂｅａｐｐｌｏｘｉｌエーａｔｅｅｖａｎｄ１２３８Ｍ【ｅｖ， ‐. ９）（１.

(9) . . ２０. Ｍ［ＡＴＳ狐）Ａａｓａｎｏｂｕ日限第ＮｏａｎｄＹａｓｕｏＭ［ｉＩＰｒｔｃｍｏｍｅｎｔｓｇｌＴａｂｏ】ｍｏ】ｍａｔｅｒｏｕｓｃミ鵜ｅｓａｎｄａｎｏｍａｌを頭ｅｅ４Ｑｕａｒｋｐａｒａｍｅｓ；ｍａ．猟＝粥／ｇｉｎｔｌｉｋｅ ‐ ｐｏ. ｌｅｘｔｅｎｄｅｄｍｏｄｅ. ｑｕａｒｋｆｌａｖｏｒ. ）ｍａｓｓ（Ｇｅｖ. 免（Ｇｅｖ）. ２．１５. ０．７２６. ０‐３３７. ２‐０７. １．０６. ０‐５１. ２－００. １．５２. ０‐７６. １．４０. ４‐７０. －－３．３６. １‐００. ミ５. ｇふ ▲ ．ふ１１ユー ▲ ．. 入りチレ. ぴ。. １２０．Ｏ. １２０‐Ｏ. ）ｍａｓｓ（Ｇｅｖ０‐３３７０．５１１．５２４．７１２０‐Ｏ. ｉＳ‐Ｗａｖｅｏｒｄｉｎａｒｙａｎｄａｃｈａｒｍ‐ ）ｑｕａｒｋｃｏｎｔａｉｎｉｎｇｍｅｓ。ｎｓ（ａｎｔ. ｌａｖｏｒｓｙｒｎｍｅｔＴｈｅｆ）ｉａｎｄろｓｂａｍｙｂｒｏｋｅｎ，ｓｏｗｅｔｒｅａｔｍｏｒｅ宝ｙａ］ｍｏｎｇ “，ｄ，ｇａｎｄｃ（ｌｙｉｒｌｙｃｈａｒｏｎｓｍａｄｅｏｆ“，ｄ，ａｎｄｓＰｒｅＶｉｏｕｓｅｘａｃｔｎｎｅｄ立ｌｅｓｏｎｓｔｈａｎｔｈａｔｄｏｎｅｆｏｒｈａｄ ‐ ＶＶｅｔａｋｅ，ｉｎｔｈｅｃｅｎｔｅｒｏｆａｍａｓｓｓｙｓｔｅｍ，. ５－１）（２－１ｌ）ｔｅａｄｏｆＥｑｈｅｍｌｐｅｒｔｕｒｂｅｄｎｏｎｒｅｌａｔｉｖｉｓｔｉｃＨａｍｉｔｏｎｉａｎｉｎｓｓｔｈｅｒｅｄｕｃｅｄｍａｓｓａｓｔ．（，ｗｈｅｒｅ〆ｉｌｉｉｎｅａｒｐｏｔｅｎｔｉａｌｉｉａｌｈａｓｂｅｅｎｒｅｐｌａｃｅｄｂｙｔｈｅｍｏｒｅｒｅａｉｎｉｎｇｐｏｔｅｎｔｃｌｓｔａｎｄｔｈｅｃｏｎｆ．Ｔｈｅｆｈｙｐｅｒｉｎｅｓｐｌｉｉｎｇｏｆｓ…ｓｔａｔｅｓｉｔｔｓｎｏｗｇｉｖｅｎｔｏｂｅ. ３８－・溌－テえα ｇ羊揚. ５‐ ２）（. 吻. ｌａｖｏｒｓｉｏｎｆｏｒ３ｆｌａｔ（五ｎｇｔｏｔｉｎｇｃｏｎｓｔａｎｔ αｓｉ：ｈｅａｓｙ〕ｍｐｔｏｔｉｃｆＴｈｅｃｏｕｐｌｒｅｅｄｏｍｒｅｓｓｅｔａｃｃｏｒ. ）ニ（ｑ２ αｓ. ー侮２ αｓ）. ５‐３（）. ・十番 α緬引ｏｇ影. ｉｍａｔｉｎｇく αｓ（ｑ２）ｔＨｅｒｅｗｅｔａｋｅｔｗｏｐｒｅｓｃｒｉｐｔｉｏｎｓｆｏｒｅｓ２ｑ＝. ３）ｓｔｏｓｕｂｓｔ６１ｉｔｕｔｅｏｎｅ’ ｉ. ３Ｓり］２ γ［肌（. ５－４ａ（）. ）ｓｕｂｓｉｉｒｉｔｔｕｔｎｇｔｅｒｅｄｕｃｅｄｍａｓｓｓｑｕａｒｅｄｓｏｎｅ＊ａｎｄ官ｌｅｏｔｈｅｒｉ５－４ｂ）（ｌｌｉｌｒｆｉｉｔｉｈｔｆｈ１６Ｇｅｖ２ｉｎｇ入＝０ｔｈｃｏｎｓｔａｎｔｓ γ ａｎｄぴ．Ｃｈｏｏｓｗｉ．，ｔｅｎｍｍｅｒｃａｒｅｓｕｓｏｙＰｅｎｅｓｐｔｎｇｓｌａｖｏｒｓａｒｅｌｉｉｏｎｓｏｆｑｕａｒｋｆｅ５‐ ＹｆｏｒｖａｒｉｏｕｓｃｏｍｂｉｎａｔｓｔｅｄｉｎｔｈｅＴａｂｌｌｄｔｆｂｌｌｉＦｒｏｍＴａｂｌｅ５，ｗｅｓｅｅｔｈａｔｔｈｅｅｘｔｅｎｄｅｄｑｕａｒｋｍｏｄｅｇｖｅｓｒｅａｓｏｎａｙｇｏｏｒｅｓｕｓｏｒｉｃａｌｐｒ｛五ｃｔｉｏｎｓｅｘｃｅｐｔｌｉｋｅｑｕａｒｋａｌｌｉｎｔにｎｅｒｅｉｓｏｇｉｖｅｓｇｏｏｄｎｕｕｔｈｅｒｃａｓｅＡｏｒ β，ｗｈｉ ‐ ｅ仕ｌｅｐｏｅｉｒｌｌｕｅｓｏｆα＆Ｆｏｒｔｌｉｃａｌｄｉ賃ｅｒｅｎｃｅｂｅｔｗｅｅｎｔｈｅｔｗｏｍｏｄｅｅｆｏｒｍｅｒｔｓｉｓｉｎｔｈｅｖａヤーガ◇ Ａ－ｃｒｉ，ｉｉｄｏＵｎ＊）ＴｈｉｖｓｆｏｒｍｗａｓｓｕｇｇｅｓｔｅｄｂｙＤｒ ‐ ．Ｃ．ＨａｂｅｏｆＨｏｋｋａ. ０）（２.

(10) . ２１. ＨＡＤＲＯＮＭＡＳＳＳＰＬ工ＴＴ工ＮＧＩＮＡＮＥ×ＴＥＮＤＥＤＱＵＡＲＫＰＯＴＥＮＴＩＡＬＭＯＤＥＬｌＴａｂｅ５. “ ” ｌｄｉｎｅｓｐＨｙｌｉｉｎｇｓｆｏｒＳ‐ｗａｖｅｍｅｓｏｎｓａｒｅｉｔｔ｛４ａ）ａｎｄ“Ｂ“ｆｅｎＭｅｖｒｏｍＥｑｒｏｍＥｑ）１．Ａａｒｅｆ－ ‐. ５４ｂ（） ‐ ．ＰＲＥＤ１ＣＴ１ＯＮ脳［］ｅｖ. αｓＥＸＴＥＮＤＥＤ. ＰＯＩＮＴ. ＥＸＴＥＮＤＥＤ. ＤＡＴＡ. ＰＯＩＮＴ. Ａ. Ｂ. Ａ. Ｂ. Ａ. Ｂ. Ｄ＊－Ｄ. ０３７７．. ０３７８ ‐. ０６４２ ‐. ０８９０．. ２０５. ２０６. ９８. １３６. １４２. Ｄ斉一Ｄｓ. ０３６８ ‐. ０３３７ ‐. ０６２４ ‐. ０７０６ ‐. １６８. １５４. ８７. ９８. １４０. マーガｃ. ０３１０ ‐. ０３１０ ‐. ０５２０．. ４８２０．. １１６ｉｎｐｕｔ（）. １１６ｉ（）ｎｐｕｔ. ４９. ４５. １１６. ＊－にＲｒ. ０６３６．. ０４０４ ‐. １２１５ ‐. １１８２ ‐. ４５１. ２８６. ４０８. ３９８. ３９０. β一死. ０７２７ ‐. ０４４５．. １４６９．. １４６９．. ６５８. ４０３. ６２０. ６２０. ６２０. ｉｔ（）ｎｐｕ. ｉｔ（）ｎｐｕ. Ｔ冊ガｂ. ２１２０．. ２１１０．. ０３３８－. ０３２７ ‐. １３. １３. １０. １０. β＊－β. ２５４０ ‐. ０３３６ ‐. ０４１０．. ０８０６．. ４０. ５３. ２３. ４５. ４６. β審‐ＢＳ. ２５２０ ‐. ０３００．. ０４０７．. ０６３１．. ３６. ４３. ２２. ３４. ４７. ，Ａ. Ｂ. ｌＩＣｏｉｉｍａｔｅｉｌｉａｂｌｅｔｈｅｖａｌｕｅｓｏｆ αｓｒｅｍａｉｎｓｍａｉｎｎｅｒ］ｍＰａｒｅｄ▽晒せ１山国ｔｙｃａｌｅｓｔｓｒｅ，ａｎｄｔｈｅｎｕ，ｂｕｔｉｌｉ５－４ｂ）ｍａｙｓｅｅｍｍｏｒｅｆａｖｏｒａｂｌｅｔｉｔｅｒｅｌａｔｓｎｏｔｆｏｒ廿ｉｎｇＥｑ－ｌｎｔｈｅＰｒｅｓｅｎｔｍｏｄｅ－（，ＣａｓｅＢｕｓｈｌｉｖｅｔｒｅａｔｍｅｎｔｏｉｄｅｒｉｔｓｆ αｓａｎｄｏｕｒｎｏｎｐｅｒｔｕｆｔｈｅｓｐｉｎｎｎｅｒｉｃａｌｒｅｓｕｌｎｇｎｕ］二ｒｂａｔＣｏｎｓ，ｔｅｖａｕｅｓｏｄｅｐｅｎｄｅｎｔｆｏｒｃｅｓ ‐. ミ６ＤｉｓｃｕｓｓｌｏｎｌｎｐｏｉｎｔｌｆｆｉｋｅＣｏｎｓｔｉｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｓ－ｒｏｍＵ嘘ｔｙｂｙａｂｏｕｔ４０％，ａｎｄａｎｅ×ｐａｎｓｉｏｎｅｒｓｆ，伽れ／粥ｓｄｔｏｔｈｅｆｉ３）ｂｒｅａｋｉｎｇｉｎｃｔｏｒｄｅｒｉｎＳＵ（ｒｓ．刀ｒｓａ～１５％ｅ］ｌｏｒ ‐ ｌｎｔｈｅｐｒｅｓｅｎｔｅｘｔｅｎｄｅｄＣｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔ. ６８ａｎｄｇｓ／＆＝０９６ａｎｄｔｈｅｍａｇＰｍｔｕｄｅｏｆせｉｅｓｙｌｎｍｅｔｑｕａｒｋ，粥“／粥８＝０ｌｙｂｒｅａｋｉｎｇｉｎｑｕａｒｋ ‐ ‐ ｌｉｇｈｔｌｙｓｍａｌｌｌｉｎｔｉｋｅｑｕａｒｋａｎｄＷｉｌｔｈｔｈｅｐｏｔｈｇｉｔｅｓｍａｌｍａｓｓｉｓｓｅｒ（～３０％）ｔｈａｎＷｉｔｉ ‐ ｓｑｕｉ. （～５％） ‐ ＡｓａｒｅｓｕｌｔｏｆＥｑｓ２－５ａ２－６（五ｎａｒｙ）ａｎｄ（）ｅｎｏｍ「ｅｌａｔｉｖｉｓｔｉｃａｐｐｒｏｘｉｍａｔｉｏｎｆｏｒせｌｅｏｒ ‐（，せｌｉｄｅｒａｂｌｙｉｍｐｒｏｖｅｄ：ｓＣｏｎｓｑｕａｒｋｉ. 〈静め＝ ★ ＜〆鰯〉＝ ★ Ｑ２～２６） ‐. ６‐１（）. Ｗｉ故ｏｕｒｖａｌｕｅｏｆｇｋ，ｔｈｉｓｑｕａｎｔｉｔｙｉｓｒｅｄｕｃｅｄｔｏｌｅｓｓｔｈａｎｌ／２ｏｆｍｅｏｒｉｇｉｎａｌｖａｌｕｅ‐ Ａｎｏｔｈｅｒｓｕｃｃｅｓｓｏｆｔｈｅｐｏｉｎｔ１ｉｋｅｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｍｏｄｅｌｉｎｄｅａ１ｉｎｇｗｉｔｈｔｈｅｓｔａｔｉ－ｃｉｅｓｏｆｈａｄｒｏｎｓｉｉｉｏｎｆｏｒｔｈｅｐｒｏｔｏｎｍａｇ口ｅｔｉｃｍｏ立Ｉｅｎｔｌｈｄｄｓｔｈｅｐｒｅｄｃｔｔｔｐｒｏｐｅｒｔｎｘｎｅｅｅｅ ‐ １４）ｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋばＩｏｄｅｌＣｏｎｓｔ，ｗｅｈａｖｅ～？ “り／ｇ『～伽ｇ『 ”. 財／ノヒメ⑦）〆. （６‐２）. ｉｎｓ１－リーＨｅｒｅｇ『＝＝１十 ”星ｍｉｔｅａｄｏｆＥｑｌｉｉｓｔｈｅｕｓｕａｌｅｅｃｔｒｏｍａｇ皿ｅｔｃｇｙｒｏｍａ鱒口ｅｔｃｆａｃｔｏｒｏｆ．（ｔｈｅ泌ｑｕａｒｋ‐ ｌｆｗｅａｓｓｕ工ｎｅｔｈｅｇｙ丁○．ｎａｇｎｅｔｉＣｆａｃｔｏｒｔｏｂｅｓｉｍｉ１ａｒｔｏｔｈｅＣｏｌｏｒｇｙｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ. １）（２.

(11) . ２２. ＭａｓａｎｏｂｕＨＩＲＡＮｏａｎｄＹａｓｕｏＭＡＴＳＵＤＡ. ｆａｃｔｏｒｗｅｃａｎＰｒｅｄｉｉｍｉｌａｒＶａｌｕｅｓｏｆｔｈｅＰｒｏｔｏｎｍａｇｎｅｔｉｃｍｏｍｅｎｔｃｔｓ ‐ ，. ｌｌｒｅＰｒｏｄｕｃｅｄｉｎｔｈｅｌａｒｅＷｅｌＴｈｅｓｅａｄＶａｎｔａｇｅｓｏｆｔｈｅＰｏｉｎｔｉｋｅｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋばｌｏｄｅ ‐ ｉｉｏｎｓｉｎｔｈｅｅｘｔｅｎｄｅｄｃｏｎｓｔｔｕｅｎｔｌｉｔｕｅｎｔｑｕａｒｋｌｔｈｅｒｔｈｅｃａｌｃｕｌａｔ１ｌｏｄｅｅｘｔｅｎｄｅｄｃｏｎｓｔ ‐ ＦはｒｌｉａｂｌｅａｓｔｈｅＳＵ（３）ｓｙｍｍｅｔｒｙａｎｄｔｈｅｎｏｌ甘ｅｌａｔｉｖｉｓｔｉｃａＰＰｒｏｘｉｍａｔｉｏｎａｒｅｐｉｃｔｕｒｅａｒｅｍｏｒｅｒｅｌｂｅｔｔｅｒｓａｉｉｔｅｄａｎｄｔｈｅｑｕａｒｋ‐ｇｌｕｏｎｃｏｕｐｌｉｎｇｃｏｎｓｔａｎｔｒｅｍａｉｎｓｓｍａｌｓｆ．. ｉｉｏｎＴｈｅｆｕｎｈｅｒａＰＰ１；ｃａｔ. ５）ｌａｓｔｉｔｔｏｆｕｔｕｒｅｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ１ｔｏｅｘｐｅｒｉｓｌｅｆｌｎｅｎｔｓｏｆｄｅｃｐｈｅｎｏｍｅｎａｉｅＰｉｎｅ ‐. ｒｅｆｅｒｅｎＣｅｓ. １９７５）ｉａｎｄｓｌａ１ａｓｈｏｗＰｈｙｓ）Ａ．ＤｅＲｕｊｕ．．Ｒｅｖ．Ｄ１２（ ‐Ｌ．Ｇ１，１４７，Ｈ．ＧｅｏｒｇＤ２５（２９４４Ｒ１９８１Ｐ）ＨｄＮ・ｈ２ｅ）ＣｖｎＳｒｓａｅａＥ国ｙ～ｍ． ‐ －．・，，１９７３）３ｔａｌ）Ｍ．Ｈｉｒａｎｏｅ．－Ｔｈｅｏｒ．Ｐｈｙｓ．４９（．，２０４７，Ｐｒｏｇ１９７８）ｓｕｄａｒａｎｏａｎｄＹ．Ｍａｔ４ｓｕｄａｒａｎｏａｎｄＹ‐Ｍａｔ）Ｍ．Ｈｉ；Ｍ．Ｈｉ． ‐ Ｔｈｅｏｒ ‐Ｐｈｙｓ．６０（，Ｐｒｏｇ．Ｔｈｅｏｒ，１４９０，Ｐｒｏｇ１９７９Ｐｈｙｓ）．．６２（，５０１ｄｐ．ｔ紅ｌ１９７５）ｒｌ比ｌａｎｄＦｎｑａ５）Ｊ；Ｅ．Ｌａｅｒ ‐Ｓｃｈｍｉ ‐Ｌａｎｇｈａｍｍｅ．Ｒｅｖ ‐Ｄ１２（，１，２８２１．Ｂ．ＫＯ樽滋ａｎｄＬ．Ｓｕｓｓｋｉｎｄ，Ｐｈｙｓ１９８６Ｍ．Ｚｅｔｔ）ｒｗａｓ．．１７３Ｂ（．Ｌｅ，４３７，ＰｈｙｓＴｈＰｈｙｓ１９８９Ｐ）６）Ｍ‐Ｈｉｒｏｅｏｒｒｒａｎｏａ．ｄＹ．Ｍａｔｓｕｄａｇ ‐８１（．．．，１７２，１９７９ｌｔｔ）ＡＢｄｆｆｉｌｉｉｔｉｄ７ｒａｅｙ）Ｆｏｒｅｘａｍｐｌｃｎ … ｗａｖｅｍｅｓｏｎｓａｍｘｎｅｅｒａｅｇｐ． ‐８９８（．Ｌｅ，１１６．，Ｐｈｙｓ，，Ｋ‐ＭｏｒｉａＭ．Ｃｏｍｐｏｓｉｎｉ５５１９８５１２４ｔ５ＰｈＲＬｔｔｔ（）ａｎｄＣｌ８ｒｅ）Ｐｓｅｖｙ；ｙ．Ｒｅｂｂｉ， ‐ ，．．．Ｄ‐Ｓｔａｃｋ，．ｄｅＦｏｒｃｒａｎｄａｎｄｊ，ｉｎｉｉｔｙａｎｄＣ．１９８７ｔ）ｉｋｅｔｔａｒｒＰｈｙｓ１９８６ｔｔ）；Ｍ．Ｃｏｍｐｏｓ；Ｙ．Ｋｏ ‐５９（．Ｒｅｖ．Ｌｅ，Ｋ．Ｍｏｒ，９６２ ‐Ｌｅ ‐５７（．Ｒｅｖ，Ｐｈｙｓ，４４１９８７Ｒｅｂｂｉ）．．Ｒｅｖ．Ｄ３６（，３４５０，Ｐｈｙｓ１９６２）１９６２）９ｌｌ）Ｍ．Ｇｅ－Ｍａｎｎ；Ｓ ‐ ．２７（．Ｐｈｙｓ．Ｔｈｅｏｒ．ｏｋｕｂｏ，９４９ ‐１２５（．Ｒｅｖ，Ｐｒｏｇ，１０６７，Ｐｈｙｓ６５Ｂ（１９７２９６３ｉＰｈＬ）ｔｔ１０ｔ）Ｈ．Ｊｅｚｅｒｓｙ． ‐ ‐Ｓｃｈｎ．，，１９８６ｌｌｉｏｎ）ｔｔ１１）Ｒ７０４Ｃｏａｂｏｒａｔ．．１７１Ｂ（ ‐Ｌｅ，１３５，Ｐｈｙｓ１９９２ｌ）１２）Ｐａ貧ｉｃｅｄａｔａｇｒｏｕｐ．Ｒｅｖ．Ｄ４５（ ‐ ，Ｐｈｙｓ１９７９）１９７７ｆｏｌ）ｉ；１３）Ａ．Ｆｅｎｌｓ；Ｊａｎｄｅｚ ‐Ｐａｃｈｅｃｏａｎｄ１．Ｒｅｖ．Ｄ２０（．Ｓ．Ｋａｎｇ．Ｒｅｖ．Ｄ１６（，２９７８．Ａ．Ｇｒ，Ｐｈｙｓ，１５１０，Ｐｈｙｓ１９８０）Ｎ．Ｂａｎｋａｎｄｓ．．Ｒｅｖ．Ｄ２１（．Ｎ．Ｊｅｎａ，２６４７，Ｐｈｙｓ１９７６）１４）Ｙ．Ｍａｔｓｕｄａ． ‐Ｐｈｙｓ．５５（．Ｔｈｅｏｒ，７７７，Ｐｒｏｇｉ４７（１９９２ｂａｔａ）１５）Ｔ‐Ｓｉｓｕｒ．，４５５，Ｂｕｔ. ２）（２.

(12)