酸化物超電導体の臨界電流密度におけるピーク効果 : 第 1 報 磁化特性と臨界電流密度

　 MEMO 買兄S

　

OF

　

SHONAN INSTITVTE

　

OF

　

TECHNOLOGY 　 VoL　31

，

　No

，

1

，

1997

酸化物

超 電

導体

の

_臨界

_電

_{流 密度}

_に

_お

_け

_る

_ピ

ー

_ク

_効

_果

　　　　　　　

第

1

報

磁

_{化 特 性}

と

_{臨 界 電}

_{流 密}

_度

川

野

雅 治

＊

・

荻

原 宏 康

＊＊

・

末 松

久 幸

＊＊＊ ・

山

内 尚 雄

＊＊＊

Peak

　

Effects

　

in

　

Critical

　

Current

　

Densities

　of　

Oxide

　

Superconductors

Masaharu

　

KAwANo

，

　

Hiroyasu

　

OGIwARA

_，

　

Hisayuki

　

SuEMATsu

　_and 　

Hisao

　

YAMAucHI

Magn

・tizati・nmea ・urem ・nt ・ _・f _・xid_{・ ・}up _・・c・nd ・ ・t・ ・s　a・e　

i

・

f

・・m ・

ti

・ ・

f

・ ・ und ， ，st。ndi。g　th。

i

，

elect・ ・m ・g・ ・ti・p・・P・ ・ties

・OCMG

_（

0

・yg・n 　

C

・nt ・・I　

M

・

lt

　P・・cess）P・ ・ce ・sed　

REB

・、C・、O．・（

RE

・

一

・

　

Sm ，

　

Nd ，

etc

・

）　sup ・・c・nd ・ ・t・ ・_{s 　sh} ・_wth_・peak ・ffect・i_{・ m ・g・・}ti_{・ati・n ・u・v}

・

．

　

Pinni

・g ・ ・nt・ ・s 　

f

。 ，m ，d　

by

　th，

OCMG _processgive　such 　abnormal 　magnetic 　characteristics 　

to

　these　typell　superconductors

．

　 _The sig ・

ificantpeak

・ffect・i・・an _・x_・mp1 _{・ ・}fimp

・・t・nt ・

h

・ ・act・ ・i・tics　whi ・h　gives　

p

。ssibility 。f　

high

、，iti。al

current 

density

to　these　materials

．

　

In

　order 　to　

know

　how 　we 　make 　a 　sample 　_{which 　shows 　more} sig ・i丘cant _p・ak　effect　and 　h・・high・・c・

itical

… rent　

d

・n・

ity，

　w ・ a・e　studying 　th・

OCMG

　_p，。cessed

SmB ・・C・・

0

・sampl ・s

・

In　thi・ p・elimina ・y ・ep ・ ・t

，

　th・

Bean −

m ・d・1　whi ・h　

desc

・ibes　w 。11　th_。　m _。gn 。ti。a

−

ti°ncha 「act・ ・

i

・

tics

・

f



th

… p・・c・nd ・・

ti

・g　m ・t・・

i

・

1

・and 　a　exampl ・ 。

f

　th・

peak

・ffect_。f_・

SmB

_・，

C

_{。 ，}

O

，

sample 　which 　we 　processed　are 　reported

．

1．

は じめ に

　

第二種超 電導体 を特徴づ け る電 磁特性は臨界 磁界と臨 界電流 密度の高さにあ る。 こ の二っ の電 磁特性は電 気 抵 抗ゼ ロ で大き な電 流を 流 し高い _{磁 界 を 発 生さ せ る可 能} 性， ま た

，

電 気 抵 抗ゼロ で高い磁界の 中で大 き な電 流を 流せ る とい う 可能 性の あ ること を意 味 して い て ， 超 電 導 体の電 気工学での_応用 を 期 待させる根 拠に なっ て い る。

　

第二種 超 電導体の こ の ような電 磁 特 性は超 電 導 体に浸 入 した磁束量 子が

，

超 電 導体 内に_{存 在す}る ピン ニ ング

・

セ ン タ

ー

に よ っ て ピン_止めさ れること に由来 する。 ピン ニ ング

・

セ ン タ

ー

は超 電導 体 内に ある結晶 欠 陥や不純物 で

，

現在の実 用 超 電導 体で あ るニ _{オ ブ}

・

_{チ タン合 金で は} 主 と して α チ タンの_{析 出物}と転 位が

，

また

，

ニ _{オ ブ}

・

_錫 金属間 化 合 物で は粒 界が ピン ニ _{ン グ}

・

セ ン タ

ー

になっ て い る。 こ れ らは原 料 超 電 導 体 を加工 して超電 導 導 体 （線 ） にす る工程の_中で冷 間加工 あ るい は熱処理 を通して導 入 されて いる

。

　

＊ _{電 気工学 科}



院生 ＊＊ _{電 気工学 科　教 授} ＊＊ ＊ 東 京工業大学

　

応用セ ラ ミッ クス研 究所 　　平 成

8

年 10 月

31

日受付

　

10 年 前に発見さ れ た酸 化 物 超 電導 体も第二種 超 電 導 体で あ り

，

液 体 窒素温度 前 後の高 温で超電導 性を示 すこ と か ら

，

液体ヘ リ_ウムの極低温 を必 要としない高 温で の 超 電導の_{応 用}を期 待さ せ てい る。

　

酸 化 物超電 導 体で も

，

高い臨界温度だけ で は な く， 高 い臨 界 磁界， 高い臨 界 電 流密 度が報告さ れてお り_， 工業 材料と して の期 待 が お お きい_。

2

．

酸 化 物 超 電

導体

におけ る 臨 界 電 流

密

度

　

酸化物 超 電導体は通 常は焼結 体 あるい は多結 晶体と し て 合成される の で粒 界が存 在 し

，

粒 界の_{特 性}は弱 結 合で ある

。

つ まり

，

焼 結 体 あるい は多 結晶 体を貫い て流 れる 粒 間 電 流は小さい。

一

方

，

粒 内に流れ る粒内 電 流は非 常 に高い臨 界 電 流 密 度を_持っ こ と が報告されてい る。

　

こ の た め に酸 化 物 超 電導体の_{臨界 電流 密 度}に関 する研 究は 1）粒 内 臨 界 電 流 密 度に関する もの

，

2）大き な単 結 晶の_{合 成}によ る大 きな_{粒 内電 流}の実現 と その_{応 用，}

3

_）弱 結 合の _{特 性 改 善}の三っ に大 き く分 けるこ と がで きる

。

　

こ の中で粒 内臨界 電 流密 度に関す る 研究 は 1）ピ ンニ ング

・

セ ンタ

ー

の _{正 体 を 見 出 すこ と} ，

2

）ピン＝ ング

・

セ ン _タ

ー

の_{導 入，}

3

_{）臨 界電 流 密 度}の_高い_{酸 化物 超}電 導 体の 合 成など を目的と して進め ら れて い る。 これ らは いず れ

湘 南工科 大 学 紀 要　第 31 巻　第 1 号 も関 連が あ る。

一

般に

，

弱結 合 支配の酸 化 物 超 電 導 体で

は臨 界電 流密 度は その磁化特 性か ら測 定 する。 酸 化 物 超

電導 体

，

と くに

OCMG

（

Oxygen

　Control 　Melt　Process _）

法で合成 した

RE1 −2−3

系 超 電 導 酸 化 物 （

RE ＝

Sm

，

　

Nd

，

etc

．

〉で は

，

低 磁 界 側で膨 ら み （ピ

ー

ク）を もっ た磁 化特 性を示す もの が報 告さ れ， 合成 法と基 本 稀 土 類の選 び方 に よっ て は よ り高い臨 界電 流 密 度を持っ た酸化 物 超 電 導 体合 成の_{可 能 性}が_示さ れてい る。 　本 研 究で は サマ リ ウム _あるい は ネ オ ジ ウム など希土類 を含む

1−2−3

系超 電 導 酸 化 物の_{合 成 条 件}をか えて

，

ピ

ー

ク効 果の _{顕 著}な もの を 合 成 し

，

高い 臨 界 電 流 密度を もっ た酸 化物超 電 導 体 をっ く る と と もに

，

ピ

ー

ク効果の 原因 を 明 らかにする

。

　研 究は次の よ う に進め る。 　（

1

） 超電 導 体におけ る臨界 電 流密 度と磁 化 特性の 関係 　 （

2

） 希土類 1

−

2

−

3系 超 電 導 体の合 成 　（

3

） 合 成 酸 化 物 超 電 導 体の磁 化特性 と臨 界電 流密 度の 　 　 　 測 定 　（

4

） ピ

ー

ク効果の要因の検 討 　こ の報 告で は 上 記

一

連の 研 究の 中で （1）にっ い て報告 する。

3

．

臨 界 電 流 密 度 　外 部 磁 界の 中で超 電 導 体の 表 面に は遮 蔽 電 流が流れ て

，

超 電 導 体 内 部に磁 界 が浸入 するの をさ ま たげる。 こ の と き表 面に流れ るこ とので き る 電 流に は限 界が あっ て それが臨 界電 流 密度で あ る。 なお

，

「表面 」の厚 さ はロ ン ド ン の侵 入 長 さで決 まる。 外 部 磁 界 が 高 くなっ て臨 界 電 　 　 　

X

　　　　　　　　　

−a

　

o

　

a

Fig

。

　LSchematic 　il且ustration 　of　induced 　super

−

　 　current

．

流 密 度で限 ら れた遮 蔽 電流の お お き さ で は遮 蔽し き れ な く な る と電 流が流れ る 超電 導体表 面は さ らに厚 く な っ て 大きな遮蔽 電 流を流すよ うに な る。 　電流の流れて い る部 分に は磁 界が浸入し て い る。 こ の 浸入 磁界が 量子 化さ れて量 子 磁 束と して超 電導 体内部に 浸 入 してい るのが第二 _{種 超 電 導体}である。 　こ の 状 況 を 簡 単なモ デル で 説明する と次の よ うに な る。

Fig．1

の よ うな厚 さ （x 方 向）

2a

の無限平 面 超 電 導 体を考え る。 こ の超 電 導 体 に平 行 に Z 方 向に外 部 磁 界 He を 加え る もの と する。 超 電導 体に は

y

軸に平行に

Fig．1

の よ う な循環電流が流れ る。 　 磁界と電 流に は 　 　 　 rot　H

＝

＝

Jhao

の 関 係があ るか ら

，

モ デル の 座 標 条 件 をいれて 　 　 　 　

Jc

＝dH

｛x｝／

dr

とな る。 こ こ で H（x＞は超 電 導 体 内に浸 入 して い る 磁 界

H

一

_aa

．

_x



O



_xa

H

Fig．2．



Slab

of

hard

superconductor exposed

　 　to　an 　external 　field

，

一

_a

一

_J

」

_（

x

_）

曽 XO 亡

X

胃

J

a

Fig

．

3

．

　ノ＜x_）corresponding 　to　Hs_（x_）given　in　Fig

．

　 　

2．

酸化物 超電 導 体の_{臨 界}電 流 密 度にお けるピ

ー

ク効 果 （川 野 雅 治

・

荻 原 宏 康

・

末 松 久幸

・

山内 尚雄 ）

H

rotB ＝

μ

_b

　

Jc

0

　

　

　

ト

　

2

・

一 一

l

Fig

．

4

．

　 Magnetization 　process 　of　a　thin　slab　of

　 　thickness　

2

_α

in

　a　parallel　to　the　surface

．

であ り

，

ノ。はこ の超 電 導体の臨 界電 流 密 度の値である。 この よ う に侵 入 磁 界の勾 配が臨界電 流の_値で _{制 限}をう け るとい う仮定を と る のをビ

ー

ンモ デル と云 う34 ］ 。

4．

磁 化

特

trD

’

le） 　

Fig．

2，

　

Fig．3

に ビ

ー

ンモ デルを仮定 し た と きの平 板 超 電 導 体にお け る 磁 界 の 浸 入 と 電流の分 布の様 子を示 す。 磁界は平板の両 側 か ら内 部に浸 入 し

，

平 板の_{両 端}に は往 復 する形で遮 蔽 電 流 が 流 れ

，

超 電 導 体の内部に入る外部 磁界を ちょうど き れい に打ち消して い る。 　外 部 磁 界

H

。をゼロ か ら あ る値

Hm

ま で上 げてい っ て 再びゼ ロ _まで 戻 すと きの超電 導 体 内部の 磁 界 とそこ に流 れ る電 流の分 布を考え る。 な お

，

Fig

．

4 での

Hp

は 浸 入 磁 界がちょ うど平板 超 電 導 体の中心に届いた と きの外 部 磁 界の値で あ り

，

電 流 密 度 ノ。と は

Hp

＝ aJ

。

の 関係が あ る。 　超 電導 体の中の 磁 界H

。

〔X）は 一

1

飄

鬻

：

 

（

1

） と表 すこ と がで きる。 超 電 導 体の磁化

M

は， 超 電 導 体 内 部の平 均 磁 束 密 度 をB とする と

　　　　　　　　　

M ＿旦 一He

　 　 　

（2） 　 　 　 μo で与え ら れ る。 　こ こ で

，

_{外 部 磁場}

＝

・

He ，

_{内 部}磁場

＝

Hs（x_{｝と し}

，

　

Hp

と 電 流 密 度 」，との 関 係を

Hp

＝／、a と す る

。

　Fig

．

2 （磁 場 上 昇 時 ）に示 すよ うに 2っ の範囲 （0＜

H

。〈

Hp ，

　

Hp

＜

H

。＜

Hm

）におけ る磁場の 磁化 曲 線

M

（

H

。）は H

，

（x）

＝H

。＋∫、x

−

_{Hp で ある こ と を考慮 す る と}

_，0

_〈

_He

_＜

_Hp

_{の範囲 で}

　　

一

_M  

一一

_毒

_∫

 

_［

_{H 、}

_（・）

− H

・］

dr

　　　　　

＋

÷

∫

：

鼠 融

　

　　

　

　

一

_He

−

÷

∫

_玩

堀 儂 ・

J

・x

− H

・）

dx

　　　　　

− He −

t

　

［

（

H ・・＋

壱

」…

−

_H ・・

）

］

：

−

c，、rUJ

．

、 　 　 　 　瓔 　 　 　

≡

He

−

　 　 　

2

」。a と なる

。

従 っ て磁 化 曲 線は 　 　 　 鷹

　　　　

∴

M

（劫 ；

− He

＋

2

ゐ。 （°〈He ＜H_{・） （}3_） とな る。 また

，Hp

〈

He

＜

Hm

にっ いて は

　　　　

一M

  撒

一

÷

∫

：

齣 出

　　　　　　　

綴

一

÷

∫

拠

・

J

_・x

−

H_，）Clt 　 　 　 1　 　 　 　

1

　　　　　　　

＝

E厂

7

ゐα

＝

_百

J

・a と なるか ら

，

こ の範 囲で は

　

　　

・

M

_｛

H

_）

一

一

穿

（H，〈He ・H

・

）

　

（・〉

H

7 O　 H

−

Hp

B

＝ _μ

O

2Jc

ト

ー … ・

₂

_…

一

ヨ

F韮₉

。

5

．

_Hs（x_）duringareturn sequence of　He

湘 南工科 大 学 紀要 　第

31

巻　第 1 号 となる。

　

次に

，

磁 場 を

H

． （＞

2H

，）ま で上 げてか ら，下 降 させる 時を_考える。 こ の 場 合は

Fig．

5 に示すよ うに

，

磁 場は変 化する。

Hm

＞ff

，

＞

Hm − 2Hp

で の磁 場は磁化の場 所が中 心 か ら0＜x〈He

− Hm

十

2Hpf2

」

。

の 時は

H

（x）

＝

∫cx 十

llm

− Hp

と なり，　H／。

−

Hm ＋2Hp12 ゐくx〈a の時は

H

（x｝

− H 。

一

_∫ 。x＋

H

。，

− 2Hp

と なること を 考 慮 して，

一

鵬 ）

−

」ム

ー

÷

∫

；

Hs

（x＞

dr

　

　

− H −

_÷

1

_砿

．2H

．

VZIc（ He

−

₁

・x＋

H

・

− 2H

・）

dx

　　　

・

÷

∫

野

＋ 郷 ソ

 

＋H

・一

_恥

　　

＝＝

H

，

一

去［

恥

一

吉

ゐ・・

　　　

・（

Hm − 2

姻

蟷 ．2HN，b、c

　　　

・

÷

［

音

J

・x ・ ＋（

H

・

一

姻

野

n＋Wp ”2Jc

　

　

一

_与

一

_{臨 ・}

畿

・

（

　　　

−

Hm1 　　　2Hp

）

研

盖

と な る

。

したが っ て こ の範 囲に お け る磁 場 下 降 時の磁 化 曲線は ・

M

（

H

・）

一一

争

鴫

一

藷

一

（

　 　　 　

−

2Hp

Hm1

）

一

_M

．

r

Jca2

aJc

Jca

’

−

2

一

Hp

Hm

Fig

．6．

　

Magnetization

　vs

．

　

field

　

traces　

fer

　a

　 　

hard

　superconducting 　slab 　subjected 　to　an

　 　external 　

field

　sequence 　of　

O

−

Hm →0．

　 　 　

Hg

　 　 　 　

a

…「m ＞

He

＞

H

，）　　　　　 （

5

） 　 　 　 ×

H −

　 　 　 4Hp の よ うに な る。 ま た

，Hm −

2Hp ＞

H

。〉

− Hm

で の磁場は H （x_）

＝

H

。

−

」。x ＋

ffp

と な る か ら

，

− M

｛

He

）

− H

・

一

　

t

　

s

：

　H

・

（・）dx

　　　　

一 _伍

一

÷

∫

1

_（

He −

J

・x ＋H

・一

・

H

・）

dx

　 　 　 　3

　　　　

＝

万

E

ブ 馬 と なり

，

こ の範囲に お け る磁化曲 線は

　　　

∴

M

_（H_）

一一

9H

，＋

H

・m

　　　　　　　

− 一



9J

・a＋

H

・m （

Hp

・

He

・ ・） （・》 と な る10｝ 。 以上の式か ら， 外 部磁界 H

。

による磁 化率

M

の変化は

Fig．6

の_様に_振る舞うこ とが わかる

。

　 こ の図か ら

，

超 電導 体の_{臨 界 電流 密 度}を 磁化曲 線か ら 求めるこ と がで きること が わ か る。 こ こ での

1

。は

一

_定で ある

。

すなわ ち 外 部 磁 場が

2Hp

より も大きい と き

，

」

。

は 次 式よ う に磁化 曲線の_幅とゐの関 係が求め ら れ る。 　 　 　

M

（

ll

）＋

−

_M （H）

一＝

ゐα　 　 　　 　 （

7

）

5

．

ピ

ー

ク 効

果

　ピ

ー

ク効果 と は

，

臨界電 流密度が通 常 磁 場の増 加と と もに 単 調に減 少 する はずで あ るの に対 し

，

ある磁 場で ピ

ー

クを もつ とい う現 象で あ る。 そ し て こ の磁化 特 性は

Fig．

　7 に示 すよ う な山 型の変 化と な り

，

前述の よ うに臨 43Z

｛

_O ≧ ∈ ε 0 　 　 　

　

1

匚

⊇ 冨

阿

一

冨

⊆

n

閃

Σ ゼ

一

］ 　 　

・

4

−

6　 　 　 　 　

・

4　 　 　 　 　

・

2　 　 　 　 　0　 　 　 　 　2　 　 　 　 　4　 　 　 　 　6 　 　 　 Magnetic　fiesld　（T｝

Fig

．

7

。

　 Magnetization 　

hysteresis

　loop　 of　the

　 　

SmBaCuO

　sample

．

一 24 一

酸 化 物 超 電 導 体の 臨 界 電流密度にお け るピ

ー

ク効果 （川野 雅 治

・

荻 原 宏 康

・

末 松 久 幸

・

山 内 尚 雄 ） 界 電 流 密 度／c はこ の磁化特 性から求めるこ と か らこ の 山 型が

Jc

の ピ

ー

ク効果 を意味 して い る

。

ピ

ー

ク効 果は銅 酸 化 物高温 超 電導体だ け で なく， 金属 系超 電導体でも観 測さ れて い る。 そ こ で は

，

ピ

ー

クの磁場は， 経験的にギ ン ッ ブル ク

・

ラ ンダウパ _ラメ

ー

タ

ー

κ が小さい超 伝導 体で は上 部 臨 界 磁場の近 傍にあり

，

κ _が大 き くな_{る に}っ れて相対 的に低 磁 場の ほ うへ 移 動す る_{。 不}純 物を多く含 む ため κ が非常に大きい_銅酸化 物高温 超伝 導 体で は

，

か な り低い磁 場で ピ

ー

ク効果 （いわ ゆるフ ィ ッ シ ュ

・

テ

ー

ル効 果 ）が起 こ っ て い る1 η

。

銅 酸 化 物 超 電 導 体の ピ

ー

ク 効 果は

，

は じめ村上 らに よ っ て 報 告され た ％ その 後の研 究に よっ て こ の原因と して は超 電 導 体 内で の酸素 欠 損に より析 出さ れ る酸 索 欠 損 部 分 （

REBa2Cu306 ．

5 （

RE 一

希 土 類 ））の 存 在 や 酸 素 ア ニ

ー

ル で 析 出さ れ る第

2

相 （

RE

，

一

．

Ba2−。

CusOy

）の 存 在が

REBa2Cu307

の 中に おい て ピ ンニ ン グ

・

セ ン タ

ー

として共存して い る。 その第二 相の 超 電 導 性 がマ トリッ クス の超 伝 導 体よ り も弱い場 合

，

ピ ンニ ン グ ・セ ンタ

ー

が超 電 導 状 態か ら常 電 導 状 態 へ _{と変 化 する磁 場にお}いて ピ

ー

ク効 果が観 測さ れると報 告さ れて いる が十分な説 明に は 至 っ て いな い。 　ピ

ー

ク効 果の存 在は臨 界電流 密度の増 加 を 意 味 するこ と か ら， 研 究は引き続き進 めら れ てい る。

6

． 希

土

類

1

−

2

−

3

系

超

電導

酸

化物

の

合

成 　我々の研 究は臨 界電流 密度が高い超電 導体を合 成す る た め に

，

ピ

ー

ク効 果が著 しい OCMG 法 希 土 類 1

−

2

−

3系 超電導 酸化 物を条件を変えて_{合 成}し

，

ピ

ー

ク_{効 果}の原因 を明ら か にする こと を 目 的 と して い る。 　

OCMG

法 希土類

1−2−3

系 高温 超 電 導体の _{合 成}は次の ように して行 っ た_。 　粉 末

Sm203

（株 式 会 社 高 純 度 化 学 研 究 所製；純度

99 ．

9

％）

，

BaCO3 （株式 会 社 レア メ タ リッ ク製；純 度 99

，

9％ ）

，

CuO

（株式会社レア メ タ リッ ク製；純 度

99．

9

％）をそ れ ぞ れモ ル比 が

Sm203

：BaCO3 ：

CuO ＝

1：4：6 とな る よ うに_計量 し混合か くは んする。 か くは ん さ れ た粉 末をペ レ ッ トに して 空 気 中850℃

・24

時 間 と

Ar

雰 囲 気 中 900 ℃

・

24 時 間の 内 容で二 度 仮 焼 を する

。

こ の サ ンプ ル

を

Fig．8

に示すように

Sm2BaCuO5

上に設置し，　

Fig．9

に示す よ う な 温度 変 化に従っ て焼 成す る。 す な は ち

．

室 温 か ら 1070 ℃ まで 1時 間

30

分 か けて 燃 焼 す る。 1070 ℃

一

定の ま ま30 分 間 保 持 する。 1070℃ か ら

1040

℃ ま で 3 分で 冷却。 1040 ℃ か ら

940

℃ ま で

100

時間か け て 1℃

1min

で冷却する。 940℃ か ら 600 ℃ ま 温 度 104eorlO36 ℃ Ar雰囲 酸 素 雰 囲気 30m 100h

幽

₁

∫1 1070 036℃ 940 600350 「 ∬ 時間

Fig．8．

　

Schematic

　

illustration

　of　

the

　modified

　 　OCMG 　process

．

A、 。，o ArorO

Fig

．

　

9．

　 Sample 　of　OCMG 　process

．

で

1

時間で冷 却す る。 以上の課程は

Ar

雰 囲 気 中で行っ た。 さ らに，

600

℃

一

定の ま ま 2 時間。 600℃ か ら

500

℃ まで

12

時間かけて冷 却。

500

℃ か ら

450

℃ まで 24 時 間か けて冷 却。 450℃ か ら 350 ℃ まで 60 時 間か け て冷却。

350

℃ か ら室 温 まで 1時間か けて冷 却 する。 以 上の過 程は

02

雰 囲 気 中で進め た。

Fig．7

はこ の方 法 に より合 成し た試料の_{磁化 曲線}であ り， ピ

ー

ク効 果が顕 著に現 れて い る。

7．

　 ま　 と　 め 　

OCMG

法に よ り合成 し た希 土類 1

−2−3

系酸 化物 超 電 導 体に現れ る ピ

ー

ク効 果の機 構を解 明す る た めに

，

合 成 条 件を変えて調 整 を し た試 料の

，

組 成 や 特 性 を 観 察

，

測 定 する。 そ れを 通 し て

，

よ り高い臨 界 電 流 密 度 を 持っ 酸 化 物超 電導体を作成 する条 件の研 究 を 進め て い る

。

第

一

湘 南 工 科 大 学 紀 要 　 第

31

巻 　 第

1

号 報 として超 電 導 体の磁 化 曲 線 と臨 界 電 流 密 度 との特 性に つ い てビ

ー

ン

・

モデル に従っ て説明し

，

合 成 し た試料に よっ て得たピ

ー

ク効果の実際例を報 告 し た

。

　

OCMG

法に よ る希土類

1−2−

3 系酸化 物 超 電 導 体の合 成お よ び磁 化 曲線の _測定， 臨界 電 流密 度評 価と考察につ い て は第二報で報 告 する。 謝 辞 　この研究を進め るに 当たっ て

，

貴 重な資 料 を 下さっ た 超 電 導工学 研究所 村 上 雅 人 博士

，

モ デル につ い て _指導を いた だいた早 稲 田 大 学理 工学 部 石 山 敦 士教授に感謝 し ま す。 文 献

11M ．

　

Murakami ，

　

S．1．

　

Yoo ，

　

T ．

　

Higuchi，

　

N ．

　

Sakai

_，　

J．

　 　

Welze ，

　

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Kosizuka

　and 　

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1

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78

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10

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11

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15

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16

｝

17

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Y

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B

．

　Kim

，

　V

．

　F

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　Rev

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　Rev

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1962

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Fujimoto

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M ．

　Murakami

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S．

　Gotoh

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　T

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　Oya

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ma

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