着 40 畠

3

冒20

ω

一』 目

一   0

Fin length

十1olis1c1

＋h＝L／4

一｛ヨー一h＝L／2

＋h：L

CaCO JIS No．17    3 In1et ve1ocity30m／s measured by

    Microtmc SPA

      0・1      1       10

         Partic1e diameter D （μm）

      P

Fig・3−23Eff・・t・ffi・1・・gth・・p・・ti・1・・p…ti…ffi・i…y

（ 100

撃

）

＜1 80 F

㌧り 目

①

■一．昌

岩

① 目

○

二

寅

』 田

①昌

ω

3

寅』 報

一

60

40

20

0

Fim 1ength

十1olislc1

＋h＝L／4

一十十一h：L／2

＋h＝L

 CaCO JIS No．17

    3

 In1et velocity30m／s  正1ow dowm15％

measured by     Microtmc SPA

0．1         1

Partic1e diameter

_D （μm）

P

10

Fig・3−24Eff・・t・ffi・1・・gth・・p・・ti・1・・p…ti…ffi・i…y       −53一

104

（碍

』

）

＜

o

ぎ10・

も

三 冨

8

』

申

102

Fi皿 1emgth

十1olisle1

＋ h＝L／4

一一勛鼈?h＝L／2

＋ h＝L

      5   10       100

       In1et VeIOCity  （m！S）

Fig．3−25 Re1ation between in1et ve1ocity and pressure drop      of cyclone with different fin1ength

Finlcngth

（φ1，2mn1）

p（）Hshcd

 L／4  し／2

 L

po1ished  L／4  L／2

 L

Table3−9 Expe㎡mental resu1ts

Inlet

1ngth Blow down YieId Cut size C1assification

・e10City rati0

mm） ^η

D。。。 sharpness index

（m／s） （％） （％） （μm） 1（（一）

一

hcd 87．I 0．38 0．62

4 _86．6

O ^{0．42 0．45}

2 83．1 0．41 0．35

80．O 0．43 0．34

■     … 30

hed 93．2 0，36 0．74

4 _92．7

15 ^{0，36 0，73}

2 _91．3 0．36 O．78

89．9 0．36 0．72

一54一

3−4  月間f本音Fヲ杉斗犬

3−4−1 実験装置および方法

 Fig・3−26に実験に用いたサイクロンを示す。サイクロンAは11Ommの円筒部と200mmの

円錐部からなる基本型サイクロン、Dは160mmの円筒部のみで円錐郁がない円筒型サイ クロン・Eは100mmの円錐部のみで円筒部がない円錐型サイクロン、Fは80mmの円筒部 の後基本型サイクロンと同じ4・ポのテーパの円錐部が56mmあり、その後45。の拡大都 が6mm、そして再び基本型サイクロンの円錐部と同じテーパで減少する55mmの「リ錐郁

を有する段付型サイクロンである。いずれのサイクロンも入口形状は某一本型サイクロン と同一の全円周渦巻入口式とし、粗粉出口には円錐体を設置した。

実験は入口風速20m／s，30m／s、ブローダウン0％，15％で変化させた。供試粉体には炭酸 カルシウムJIS No・17を使用し、粉塵濃度は7〜1Og／m3とした。また、粒度測定にはレー ザー回折法であるMicrotracSPAを用いた。実験条件をTable3．loに示す。

      Table3−10 Expe㎡menta1results

Length of Length of Inlet

cy1indhca1paれ conica1part Powder Ve10Ci

（mm） （mm（deg．）） （m／S

A

^{110 200（4．6）}一 ₂₀

D

¹¹⁰ nOn CaCO。

E _nOn ^{1〔）0（6．1）} JIS No．17

F 11O Double conical 30

化

InIet       Particlc Ve10C1ty       COnCentrat

（m／S）      （9／m1）

       l0        7

φ31

φ31 ^φ31

〔卜

11

_o^{り 卜〔}

_ll

_oo ^門卜

11 o

o

o

11 ^■I

L ^L

＝ ・一

φ72

o

o一 φ72 o^o一

72 _φ50

8 い

〔』 い』 〃、

φ50 φg5

φ40筆

^！＼

い一

！、

φ72

〃、汀 ^φ154

固

φ31

ll

^o，o

ll

1I

φ72

φ40

・r。

黷宙

白

  CycIon・A   Cy・1…D    Cy・1…E   Cy．1。。。F

（Standa・dtyp・）  （Cyli・dri・・1｝P・）  （C・・i・・岬P・）  （D・・bl・…i。。1㈱

Fig・3−26S・h・m・ti・di・g・・m・f・y・1・…withdiff・…ttyp…fb・dy・h・p・

      一55一

3 4一一・2 禾㌃乗および考劣さ

 Fig．3−27に人11風速20m／s、ブローダウン（）％、Fig．3−28に入口風速30m／s、ブローダウン

（）％、円g．3−29に人11風j水30m／s、ブローダウン15％と一定とし、胴体部形状を変えたとき の部分分離効率を示す、、1川1、○は泉本型、△は円筒．型、□は円錐型、▽は段付型サイ

クロンの分離効卒を示している。某本型と段付型とはほぼ同じ性能であるが、円筒型お よび円錐型は兆一木型と比べ分離効率中線が高慣性側に移行し、曲線の傾きも緩やかにな り分離性能の低ドが認められる、、円筒型では高慣性域で、円錐型では高慣性域だけでな く分級、∴（付近σ）領域での分離性能の低ドが起こる。

 Fig．3−3r）に胴体部形状を変えたときの入口風速と圧力損失の関係を示す。圧力損失は いずれの形状もほぼ同じで、分離性能のような顕著な差は現れない。本実験ではサイク ロン川11体部形状を変えることにより旋回流形状を変化させ、サイクロン内部旋回気流状 態の分離性能への影響を、調べた。しかし、サイクロン全長を等しくしての実験ではなかっ たため、サイクロン月同体部形状だけでなく、サイクロン内における気流の旋回数などサ

イクUン令長に起因する影響も含まれていることが考えられる。サイクロン全長が短け

れば、サイクロン内における気流の旋回数が少なくなり、粒子に十分な遠心力を与える ことができず、分離性能の低下を招くことが考えられる。ちなみにサイクロン全長順で

、正べると、水木〃（31〔）mm）、段付型（197mm）、円筒型（160mm）、円錐型（1OOmm）の順とな り、今川得られた分離性能の順番とほぼ一一致する。

Tab1e3−11に胴体部形状を変えて行った実験より得られた粗粉収率、50％分離径、分級 精度指数の結・果をまとめて示す。

一56一

（幸

）

＜日

㌧り 目

① り

一一

〇

＝

○ 5 尉

』 寅

』① ω 寅

．5

』報

一

100

80

60

40

20

0

CaCO JIS No．17

   3Inlet Ve1OCity

    20m／s    □

△

口

口   】Body shape

一｛∋一一 Standard

−A−Cy1indrical

・モヨー一Conica1

一平一Doub1e conica1

measured by   Microtrac SPA

0．1         1

Partic1e diameter D

 （μm）

P

10

Fig．3−27 Effect of body shape on partia1separation efficiency

ま（

）

＜日

㌧●

＝

o

．昌

岩

① 冒

。

一_報

』 寅

登① ω

口_碑

．5

』 冒

一

100

80

60

40

20

0

CaC0

   3  JIS No．17 In1et Ve10City     30m！s

Rody shape

千1tan1ar1

＋l11i11ri111

一一dトーConical

一」ワL−D（）uble conical

measured by    Microtrac SPA

0．1         1

Partic1e diameter D

P

（μm）

10

Fig・3−28 Effect of body shape on partia1separation efficiency       −57一

ドキュメント内 旋回流場における微粒子分離に関する研究 (ページ 33-36)