長周期波算定 モデル と砕波帯 内長周期波 の統計 的性質
全文
(2) 192. 海. 図‑2. 関 ・水 口(2008)に. 岸. 工. 学. 論. 文. 集. 第55巻(2008). よ る位 相 差. (4). (5) お よ び長 波 の 波 速 で 伝 播 す る と して取 り扱 う. こ こで,下. 図‑3. 本 モ デル によ る位 相差 お よび水 深不 連続 地点. 波 の 算 定 モ デ ル を 組 み込 む こ と に よ り,砕 波 帯 内 の長 周. 付 き添 字1,2は そ れ ぞ れ ス テ ップ 地 形 の 沖. 側 お よ び 岸 側 で の 値 を 示 し,Tf,LHSはLonguet‑Higgins. 期 波 予 測 モ デ ル を 構築 す る. 砕 波 点 の変 動 に伴 う発 生 自由 長 周 期 波 は関 ら(2006)の. and Stewart (1962)に よ る拘 束 長 周 期 波 理 論 解 に お け る包. モ デ ル を用 い る.こ の モ デ ル で は,岸 向 きの 発 生 自 由長. 絡 波2乗 と拘 束 長 周 期 波 の伝 達 関 数 を,Aは. 周 期 波 ηBFLW,iは砕 波 点 直 前 の包 絡 波 形 と線 形 の 関 係 で. す.な. 包絡波 を示. お,位 相 を示 す 式(4)・(5)中 に 含 ま れ る δ は,図. あ り,式(6)の. よ う に示 され る.. 中 に あ る よ う に ス テ ップ 地 形 近 似 に お け る水 深 不 連 続 地 点 の位 置 を示 して お り,Cg,CLは. そ れ ぞ れ群 速 度 お よ. (6). び長 波 の 波 速 を 示 して い る. つ ま り,あ る地 点 に お け る岸 向 き長 周 期 波 は,局 所 水. こ こで,TfBFLWは. 包 絡 波 形 と砕 波 に伴 い 発 生 す る岸 向 き. 深 に よ る拘 束 長 周 期 波 と拘 束 長 周 期 波 の 斜 面 上 の変 形 に. 長 周 期 波 との 伝 達 関 数,γ は砕 波 点 付 近 で の 波 高 水 深 比. 伴 う発 生 自由 長 周 期 波,さ. (0.7と す る)で あ る.. らに斜 面 へ の 入 射 自 由長 周 期. 波 の和 と して 表 さ れ,位 相 差 は ス テ ップ 地 形 の水 深 不 連 続 地 点 を適 切 に設 定 す る こ と に よ り考 慮 す る.. つ ま り,砕 波 帯 内 に お い て 長 周 期 波 を 算 定 す る場 合 は 式(1)に 式(6)を 加 え た も の と な る.な お 発 生 自 由 長 周 期. (1) 位 相 差 算 定 法 の 改 良. 波 の 位 相 は,群 速 度 に よ り伝 播 す る包 絡 波 形 の位 相(拘. 関 ・水 口(2008)で は位 相 差 を考 慮 す る際,長 波 の 波 速. 束 長 周 期 波 と同 位 相)と. を 基 準 に,斜 面 と ス テ ップ 地 形 とで波 の 到 達 時 間 が 一 致. して い る.. 具 体 的 な算 定 方 法 は以 下 に 示 す よ うな 流 れ に な る.. す る よ うに,水 深 不 連 続 地 点 を決 定 して い た.し か し,. 1)入. こ の方 法 で は図‑2に 示 す よ う に位 相 差 が 距 離 に対 して 極. 長 周 期 波 の 時 系 列 で あ る.. 値 を持 っ 関 数 と な り,単 調 増 加 と は な らな い.こ. こで は. 2)代. 表 波 高 ・代 表 周 期 か ら平 均 砕 波 点 を設 定 す る.. τgg群速 度 に よ る到 達 時 間,τgLは ス テ ップ 沖 側 で は群 速. 3)砕. 波 帯 外 で算 定 す る場 合 は式(1)を 用 い る.. 度,ス. 4)砕. 波 帯 内 で 算 定 す る 場 合,設. テ ップ 上 で は長 波 の 波 速 で伝 播 した場 合 の 到 達 時. 間 を示 す. 本 研 究 で は,各 成 分 の 位 相 を以 下 の よ う に算 定 す る. 1)算. 定 地 点 まで の群 速 度 お よ び 長 波 の 波 速 に よ る 到 達. 時 間 の差 を 一 様 勾 配 斜 面 で 算 定 す る. 2)ス. テ ッ プ地 形 にお い て1)で 算 定 し た到 達 時 間 差 が 再. 現 さ れ る よ う な水 深 不 連 続 地 点 を設 定 す る. これ に よ り図‑3の よ うに 位 相 差 が単 調 増 加 関 数 と して 表 現 で き る.. 力 条 件 は斜 面 先 端 に お け る 包 絡 波 形 お よ び岸 向 き. 式(1)(砕. 定 した砕 波 点 に お い て. 波 点 に 入 射 す る成 分)お. 発 生 す る成 分)を. よ び 式(6)(砕. 波点 で. 用 い て岸 向 き長 周 期 波 を 算 定 し,そ れ. 以 降 は 自 由長 周 期 波 と して 取 り扱 う. な お,本. モ デ ル に お い て は 包 絡 波 の変 形 に関 して は 線. 形 を 仮 定 して お り,波 群 変 調 な ど は想 定 して い な い. 3.. 物 理 実 験 デ ー タ の との 比較. 本 研 究 で 提 案 す る長 周 期 波 算 定 モ デ ル に つ いて 実 験 結. (2) モ デ ル 概 要. 果 との 比 較 を行 う.不 規 則 波 を 用 い た 断面 実 験 デ ー タを. 上 記 の モ デ ル に,砕 波 点 の 変 動 に伴 う発 生 自 由長 周 期. 用 い て,モ. デ ル の 精 度 検 証 を 行 っ た..
(3) 193. 長 周期 波算 定 モデ ル と砕 波帯 内長周 期波 の統 計 的性質 の波 に対 して400波 程 度)の 造 波 を 行 っ た.. 実 験 デ ー タ は,水 面 変 動 を分 圧 式 波 高計(正 豊 工 学 製), 水 平 流 速 を 電 磁 流 速 計(東. 京 計 測 製)で. 計 測 し,AD変. 換 ボ ー ドを実 装 した パ ソ コ ンに よ り サ ンプ リン グ周 波 数 50Hzで 収 録 した. 取 得 した水 面 変 動 デ ー タ に対 して,数 値 ロー パ ス フ ィ 図‑4. 実験 水槽 概要 図. ル タ ー を施 す こ と に よ り長 周 期 成 分 を抽 出 す る.ま た長 周 期 オ ー ダ の 水 面 変 動 と水 平 流 速 デ ー タに 水 口(1991)に. (1) 実 験 概 要 実 験 概 要 は,関. ら(2006)に 詳 しい が,図‑4に. に,遡 上 の影 響 を 除 くた め,1/20勾. 示 す よう. 配 の 斜 面 の後 に 一 様. よ る非 線 形 長 波 理 論 に基 づ く入 反 射 波 分 離 法(NL法) を 施 し,岸 向 き ・沖 向 き長 周 期 波 を算 定 す る.. 水 深 部 を 設 け て実 験 を 行 っ た.岸 側 境 界 に消 波 マ ッ トを. (2) 実 験 デ ー タ と の 比 較. 設 置 す る こ と に よ り,短 周 期 波 成 分 の 反 射 を 防 い で い る.. 図‑5に 砕 波 帯 外 の代 表 地 点 と してx=11.75m,12.75m,. ま た 造 波 機 は吸 収 制 御 機 能 を有 して お り,長 周 期 波 の造. 砕 波 帯 内 の 代 表 地 点 と してx=13.75m,14.35mの. 波 板 か ら の再 反 射 を 防 いで い る.な お,座 標 原 点 は造 波. 点 に お い て,岸 向 き長 周 期 波 に関 す る実 験 デ ー タ とモ デ. 板 原 点 と し,岸 向 きを 正 とす る.. ル算 定 結 果 の 比 較 を 示 す.な. 造 波 信 号 はBretschneider・ 光 易 型 の 標 準 ス ペ ク トル を 用 い て 作 成 し,そ の 際 の 有 義 波 高 は3.0cm,有. 義 周 期1.0s. お,x=10.50mは. 計4地. 一様水 深. 部 で あ り,モ デ ル に お け る入 力 時 系 列 で あ る.砕 波 帯 外 に お い て は,モ デ ル は 実 験 結 果 と良 く一 致 して お り,砕. で あ る.な お造 波 時 間 に 関 して は,長 周 期 波 の 統 計 処 理. 波 帯 内 に お いて も,振 幅 ・周 期 と も に実 験 結 果 を 良 く再. を 行 う こ とを 考 慮 して1200s(カ. 現 して い る こ と が分 か る.. ッ トオ フ周 波 数0.40Hz. 図‑5. 図‑6(a). 砕 波 帯 外(x‑12.75m)で. 岸 向 き長 周期 波 の実験 デ ー タとモ デル計算 結果 の比 較. の実験 結果 とモデ ルの. 岸 向 き長 周 期 波 パ ワ ー ス ペ ク トル の 比 較. 図‑6(b). 砕 波 帯 内(x=14.35m)で. の実験 結果 とモデ ルの. 岸 向 き 長 周 期 波 パ ワ ー ス ペ ク トル の 比 較.
(4) 194. 海. 岸. 工. 学. 論. 文. 集. 第55巻(2008). 図‑6に は岸 向 き長 周 期 波 のパ ワー ス ペ ク トル で の 比 較 を示 す.図‑6(a)は のx=14.35m地 f>0.3Hzの. 砕 波 帯 外 のx=12.75m,(b)は. 点 で の デ ー タ で あ る .砕. 領 域 で,実. 砕 波帯内 波 帯外 で の. 験 デ ー タに比べ て モ デル によ る. 算 定 結 果 は過 小 評 価 して い る もの の,砕 波 帯 内外 どち ら の 地 点 に お い て も エ ネ ル ギ ー(面 積)だ. けで な く,ス ペ. ク トル形 状 も良 く再 現 で きて い る こ とが 分 か る. 4.. 現 地 観 測 デ ー タ に 基 づ く砕 波 帯 内 長 周 期 波 の統計量について 図‑7. 本 章 で は,提 案 す る モ デ ル に関 して現 地 適 用 性 に つ い て 検 討 す る と と も に,現 地 砕 波 帯 内 の長 周 期 波 の統 計 的 表‑1 性 質 につ い て 考 察 す る.. 現地 観測 概要. 現 地観 測解 析 デー タ概 要. (1) 現 地 観 測 概 要 現 地 観 測 は(独 法)港 湾 空 港 技 術 研 究 所 波 崎 観 測 用 桟 橋 に 空 中 発 射 型 超 音 波 式 波 高 計 を 設 置 して 行 っ た.デ ー タサ ンプ リ ン グ は5Hzで 行 い,2時. 間 の デ ー タを1つ. セ ッ トと して解 析 して い る.図‑7に. 波高計 設置位置 およ. び代 表 的 な海 底 地 形(2007年4月10日)を. の. 示 す が,桟 橋 先. 端 ・桟 橋 中 央 部 付 近 お よ び砕 波 帯 内 そ れ ぞ れ の 地 点 で, 波 高 計4台 を セ ッ トと して,観. 測 さ れ た長 周 期 波 デ ー タ. を波 高 計 群 に よ る入 ・反 射 波 分 離 手 法 を用 い,岸 向 き と 沖 向 きに 分 離 して い る(関 ・水 口,2004). 解 析 す る デ ー タ は,2006年4月10日. か ら2007年5月7日. の 中 で,桟 橋 先 端 が砕 波 帯 外 に な るよ う に,潮 位 が 高 く ま た波 高 が あ ま り大 き くな い時 間 帯 の デ ー タ を選 ん で 使 用 す る.表‑1に. 使 用 した デ ー タ の詳 細 を 示 す.. (2) 統 計 的 性 質 砕 波 帯 内 の 岸 向 き長 周 期 波 は,本 モ デ ル に お い て は, 拘 束 長 周 期 波 に起 因 す る包 絡 波 の2乗 に 比 例 す る成 分 と, 包 絡 波 に比 例 す る砕 波 点 の 変 動 に伴 う発 生 自 由長 周 期 波 お よ び入 射 自由 長 周 期 波 との 和 で 表 さ れ る こ と に な る. そ こで 第 一 次 近 似 と して入 射 自由 長 周 期 波,位 相 差 を 無 視 す る と以 下 の 式 に な る.. (7) こ こ で はTf,bf拘 束 長 周 期 波 と そ の 変 形 に 伴 う発 生 自 由長 周 期 波 に 関 す る伝 達 関 数 で あ り,関. 図‑8. 有 義波 高 と砕波 帯 内岸 向 き長周 期波 の代 表波 高 の関係. ・水 口(2008). に あ る よ う に 式(8),(9)を 用 い る こ と に よ り算 定 可 能 で. で き る こ とに な る.表‑1に. あ る.. の 計 算 結 果 と の比 較 を図‑8に 示 す .横 軸 は 風 波 成 分 の0. 示 した現 地 観 測 デ ー タ と式(7). 次 モ ー メ ン トか ら算 定 した 有 義 波 高 で あ り,縦 軸 は 砕 波. (8). 帯 内 の岸 向 き長 周 期 波 の0次. モ ー メ ン トの平 方 根(以 下,. 砕 波 帯 内 岸 向 き長 周 期 波 の 代 表 波 高 と記 す)で あ る.な お 式(7)を 記 入 す る 際 に は,包. (9). 絡 波 の波 高 と有 義 波 高 と. に2倍 の関 係 を 想 定 して い る. 図 か ら分 か る よ う に,現 地 観 測 結 果 は2次 関 数 と して の挙 動 を 示 して お り,ま た モ デ ル を 用 い る こ と に よ り砕. つ ま り,包 絡 波(風. 波)の. 波 高 の2次 関 数 と して 表 現. 波 帯 内 の 長 周 期 波 の エ ネ ル ギ ー が 評 価 で き て い る..
(5) 長 周期 波算定 モデル と砕波 帯 内長 周 期波 の統計 的性 質. 図‑9. 風 波 の ピー ク周 波数 と砕 波帯 内岸 向 き長 周期 波 の. 図‑10. 代 表波 高の 関係. 195. 風 波 の ピー ク周 波数 の違 い によ る砕 波帯 内 岸 向 き長周 期波 の代 表波 高の変 化. 図‑9は 風 波 成 分 の 周 期 の影 響 を 検 討 す る た め に,横 軸. 謝 辞:本. にパ ワ ー ス ペ ク トル か ら得 られ た ピ ー ク周 波 数 と砕 波 帯. て は,柳. 内岸 向 き長 周 期 波 の 代 表 波 高 との 関 係 を示 す.. 究 所 沿 岸 土 砂 管 理 研 究 チ ー ム の 皆 様 に 多 大 な る ご尽 力 を. 現 地 観 測 デ ー タで は,ピ ー ク 周 波 数 の増 大 に 伴 い砕 波. 研 究 で 用 い て い る現 地観 測 デ ー タの取 得 に あ た っ. 頂 い た.こ. 嶋 慎 一 様 を 初 め と して(独. 法)港. 湾空港技 術研. こ に 記 し て 感 謝 の 意 を 表 す る.. 帯 内 の 岸 向 き長 周 期 波 は低 下 す る傾 向 が あ り,そ の 傾 向 を モ デ ル で も表 現 で きて い る.こ れ は風 波 成 分 の 周 期 が 短 くな る と相 対 水 深 が 小 さ くな り,拘 束 長 周 期 波 の 影 響 (包 絡 波 の2乗 の 係 数)が 小 さ く な る こ と に対 応 す る と考. 図‑10に 風 波 の ピ ー ク周 波 数 を変 え た時 の 式(7)の 変 化 の 様 子 を 示 す が,ピ. ー ク周 波 数 が 小 さ い ほ ど2次 の 係 数. 献. 水 口 優 (2004):. 大 規 模侵 食 に. 構 造 と反 射 特 性,. 海 岸工. pp.446‑450. 自然 海 浜 に お け る長 周 期 波 の 重 複 波 海 岸 工 学 論 文 集,. 第51巻,. 関 克 己 ・長 井 良 樹 ・野 田 祐 貴 ・水 口 優 (2006): 岸 工 学 論 文 集,. 第53巻,. pp.131‑135. 不 規 則波 の砕. よ び そ の 変 形 に伴 い 発 生 す る 自 由長 周 期 波 を. 位 相 差 も含 め て モ デ ル 化 した もの で あ り,さ ら に砕 波 点 の変 動 に伴 う発 生 自由 長 周 期 波 を 組 み 込 む こ と に よ り, 浅 海 域 か ら砕 波 帯 内 で の岸 向 き長 周 期 波 を 時 系 列 と して 予 測 可 能 な モ デ ル で あ る.算 定 され た結 果 は 実 験 デ ー タ を良 く再 現 して い る. さ ら に,提 案 した モ デ ル を用 い て 現 地 観 測 デ ー タ に お け る砕 波 帯 内 の岸 向 き長 周 期 波 の 統 計 的性 質 に つ い て検 討 を 行 っ た.そ の 結 果,砕 波 帯 内 の 長 周 期 波 は有 義 波 高 た風 波 成 分 の 周 期. が 長 い ほ ど大 き くな る こと を 明 らか に した. 今 後 の課 題 と して は,現 地 観 測 デ ー タを追 加 して の更 よ び沖 向 き長 周 期 波(長 周 期 波 の 汀. 線 で の 反 射)の 影 響 を 取 り込 む こ とで あ る.. pp.171‑275.. 一 様 勾 配 斜 面 で の波 群 性 入 射 波 に起. 因 す る長 周 期 波 の 挙 動,. 本 研 究 で 提 案 す る モ デ ル は,斜 面 上 で の拘 束 長 周 期 波. の2次 関 数 と して 評 価 可 能 で あ り,ま. 文. お け る 汀 線 近 傍 の 漂 砂 量 ・地 形 変 化 ・波 浪 特 性,. 関 克 己 ・水 口 優 (2008):. おわ りに. な る詳 細 な 検 討,お. 考. 関 克 己,. 波 に 伴 う発 生 自 由 長 周 期 波 と包 絡 波 の 関 係 に つ い て, 海. が 卓 越 して い る様 子 が 分 か る.. の変 形,お. 山 口 隼 人,. 学 論 文 集, 第51巻, 関 克 己 ・水 口 優 (2004):. え られ る.. 3.. 参 内 野 敬 太,. 土 木 学 会 論 文 集B,. Vol.64,. No.. 1, pp.62‑70. 平 石 哲 也,. 末 松 忠 敬,. 楠 瀬 洋,. 島 元 民 男,. 鈴 木 善 光,. 柏 原 弘,. 殿 最 浩 司 (1998): 緩 傾 斜 護 岸 の 波 の 打 ち 上 げ 高 お よ び越 波 に 及 ぼ す 長 周 期 波 の 影 響 に 関 す る 現 地 観 測, 海 岸 工 学 論 文 集, 第45巻, pp.671‑675. 水 口 ・優 (1991): 浅 海 域 に お け る入 ・反 射 波 の分 離 手 法 に つ い て, 海 岸 工 学 論 文 集, 第38巻, pp.31‑35.. Battjes,J.A., H.J. Bakkenes,T.T. Janssen and A.R. van Dongeren (2004): Shoaling of subharmonic gravity waves, Jour. GeophysicslRes.,Vol.109,CO2009, doi:10.1029/2003JC001863. Janssen,T.T., J.A. Bajjtesand A.R. van Dongeren(2003): Long wavesinducedby short-wavegroupsovera slopingbottom,Jour. GeophysicalRes., Vol.108,No.C8, doi:10.1029/2002JC001515. Longuet-Higgins,M.S. and R.W. Stewart(1962): Radiationstress and masstransportin gravitywaves,with applicationto surf beat, Jour.Fluid Mech.,Vol.13,pp.481-504..
(6)
関連したドキュメント
In this paper, we propose to apply low-rank matrix factorization (MF) algorithms to different re- currences in LSTMs, and explore the effec- tiveness on different NLP tasks and
Content-Centric Networking (CCN) is a new information distribution and network-aware application architecture also developed by PARC. CCNx is PARC's implementation of
The 2019 revision to the Companies Act of Japan has resolved successfully some of the controversial issues regarding corporate governance, by providing mandatory appointment
Throughout all hypotheses and case study, the major finding from this study is that the long-term support of ongoing cause is more favorable than short-term support of one-time
As seen above, most articles published in the Bulletin were on political trends. Therefore we do not share the opinion that a close look at the information disseminated by the
High and low galactic latitude radio transients in the nasu 1.4 ghz wide-field survey.. The Astronomical
5.3 Conclusions This thesis examined a case of the LTCI using a senior center in the current residence area for the long-term care prevention and health improvement of the older
This study examined the effects of waves and tidal variations for estimating the abnormal storm surge by using a coupled model between strom surges and waves together with the