鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電波の位相異常（SPA）

鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電

波の位相異常（SPA）

著者

田口 一夫, 西 隆昭

雑誌名

鹿児島大学水産学部紀要=Memoirs of Faculty of

Fisheries Kagoshima University

巻

39

ページ

31-48

別言語のタイトル

SPA in the OMEGA VLF Wave Propagation on

East-West over the Low Latitudes as Received

at Kagoshima, Japan

Ｍｅｍ・Fac・Fish・KagoshimaUniv.， ＶＯＬ39,ｐｐ､３１∼４８(1990）

鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬する

オメガ電波の位相異常（SPA）

田 口 一 夫 ， 西 隆 昭

ＳＰＡｉｎｔｈｅＯＭＥＧＡＶＬＦＷａｖｅＰｒｏｐａｇａｔｉｏnon

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Kaywords:OMEGAnavigation,ＶＬＦwave,East-Westpropagation,SPA， propagationdisturbance Abstract OMEGAnavigationsystemuｓｅｓＶＬＦｒａｄｉｏｗａｖｅｗｈｉｃｈｓｈｏｗｓｔｈｅｒｅmarkablestability andlongdistantcoverageinitspropagationalcharacteristics・Thestabilityofradiowave， however,issometimesdisturbedwithstrongsolarflareproducedfromsunspot･Thisdis -turbancemakesthephaseofVLFwaverapidphasechange（SPA）thatintroducethe errorinfixing・Thephenomenahasbeenstudyingbymanyresearchers,butthesestudies hasfocusedonthehigherfrequenciesinVLFbandthatｍｅａｎｓｄｏｎｏｔｍａｄｅｉｎＯＭＥＧＡ ｒａｎｇｅ・ ThispaperrevealsthatthepropagationcharacteristicsofSPAinOMEGAfrequency， especiallytoanalysistherelationshipbetweenthemagnitudeofSPAandsolarzenith angle,solarXrayflarefluxintensityonVLFpropagation・Themeasurementsweremade bothpｈａｓｅａｎｄｆｉｅｌｄｓｔｒｅｎｇｔｈｏｆＯＭＥＧＡＨａｗaiiandReunion,10.2ｋＨｚａｎｄ13.6kHz,dur-ingl976tol981，atKagoshima,Japan・ Themajorconclusioncanbedescribedasfollows： 1)OccurrencefrequencyofSPAisproportionaltothesunspotnumber， 2)MagnitudeofSPAdependsonthedistanceofpropagationpath,X-rayradiationbelow ８A,andsolarzenithangle， 3)SPAinOMEGAwaveisnotrelatestothedirectionofpropagationpath． *１本研究は西隆昭の修士論文(鹿児島大学大学院水産学研究科1981年修了)を基に展開したものである。

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KagoshimaUniversity,50-20Shimoarata4,Kagoshima,８９０Japan）

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3２ １ は じ め に 地球・電離層間を導波管伝搬するオメガ電波の航法への応用は，高い安定性を示す電離層 Ｄ領域の反射高さに依存している。しかし電離層生成の主因は太陽照射にあるから，電離層

は照射の変化に敏感に対応するので，各種の擾乱が発生することはよく知られている')2)。

したがって，伝搬路の全部あるいは一部が日照半球にあるときに擾乱が生ずるならば，反射 高さも変化し，続いて測定位相も変化するから，船位に誤差が生じる。 すなわち，太陽黒点によるＳＩＤに伴い，太陽フレアが発生し，放出されたＸ線により異 常電離が生じる。ついで，急激に位相が変化した後，徐々に回復してゆくが（Fig.１)，こ

れを急始位相異常（SPA）とよぶ，Swanson,3)，大塩光夫4)。位相の変化および規模も大き

いと，船位誤差への影響も著しい。ＳＰＡの宇宙空間物理学的研究は数編発表きれている

がl)2)5)，それらは全体として，高いＶＬＦ領域を対象としているので，オメガ航法に直接に

応用するのは少々問題がある。 固 ； 田 回 圃 、 IＯＯ ｃｅＩ ５． rl L』 ︻︼ ０ 鹿児島大学水産学部紀要第39巻（1990） ２ 5０ 引・Ａ ◎ ◎ Fig.１．ＥｘａｍｐｌｅｏｆＳＰＡｏｎｔｈｅｒｅｃｏｒｄｏｆＯＭＥＧＡsignal，phaseandamplitude，10.2kHz，ＯＭＥＧＡ Ｒｅｕｎｉｏｎ,Kagoshima

１６ 3３ ２０ さらに，太陽フレアにより放出されたＸ線の中でも，軟Ｘ線による電離効果は，1-8Ａ領

域が著しいとぎれるが5)，人工衛星による軟Ｘ線の測定領域は２０Ａまで拡張きれたので，

それらの電離効果についても，確かめる必要がある。 従来，オメガ電波の伝搬特性（減衰率）の方位依存性は，東方向または西方向では著しく 異なり，このため多くの問題が生起している。ことにモード干渉によるサイクル・ジャンプ は，鹿児島で受信したオメガ信号中，ハワイ局電波に頻発するので，特性が明かにされ，解 ０４ １０ ︵︹①Ｕ︸濁阿［①勺①的、皇旦 ５ ０ Ｏ Ｏ ３ ︵［①Ｕ︶湯阿︻①勺①吻伺星旦 ( ａ ） ０ ０ ０８ ２４ＵＴ 田口，西：鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電波の位相異常（SPA） ２４ＵＴ ５０ (ｂ） ユ２ Fig.２．Diurnalphasechange,monthlymeanduringl980,Kagoshima． （a)：OMEGAHawaii,(b)：OMEGAReunion １２ １６ ２０ ００ ０４ ０８

Table１．OMEGAstationsandpropagationparameters 3４ 鹿児島大学水産学部紀要第39巻（1990）

析が行なわれた6)。

しかしながら，ＳＰＡはジャンプに比較すれば，継続時間が一般に短かいとはいえ，突発 するために予知が不能であり，大きい誤差に発達する。しかも，発生の事実を実時間で知る ことは困難であるから，船位決定上は甚だ厄介である。さらにオメガ船位の決定では，位置 の線を全方位にわたって使用するので，測定送信局の方位の影響を確かめる必要がある。こ とに地磁気との効果は無視できないと考える。ＳＰＡの影響を知るためには，伝搬路の方位， ことに上述の東西方向にある，送信局について考慮が必要である。 ＳＰＡの大ききを正確に知るには，通常の位相日変曲線の安定性を確かめねばならない。 Fig.２は1980年に鹿児島でＰ−ｊｏ受信した，ハワイ（Ｃ）局とレユニオン(Ｅ）局の例で， 1980年の奇数月の２月おきの位相日変化曲線である。それぞれの局の30分おきの位相をプ ロットしているが，概観して完全な日照時間帯すなわち伝搬路がすべて昼間では，極めて安 定していることが分かる。 ２ 測 定 装 置 と 資 料 処 理 本研究室では，Fig.３の測定装置により常時オメガ局の信号，すなわち10.2kHz,13.6kHz および11.3kHzの位相と電界強度を測定している。アンテナには４ｍのホイップ・アンテ ７９０９．７ (4269.8） １５１２８．８ (8168.9） ７０９０．８ (3828.7） 10049.9 (5426.5） ９９０５．８ (5348.7） ａｎ上ｅｎｎａ ｃ◎ｕＰ１ｅｒ Fig.３．Blockdiagramofthereceivingequipment ６ ３ １ ２ ０ １ 、ｌｌｌｌｌＬｒｌｌｌｌｌノ Norway(Ａ）66.25'15"Ｎ13.09'10"E Liberia(B）６。18'19"Ｎ10.39'44"Ｗ Hawaii(C）21.24'17"Ｎ157.49'53"W NorthDakota(D）46.21'52"Ｎ98.20'06"Ｗ Reunion(E）20.58'27"Ｓ55.17'24"Ｅ position frequency （kHz） ｄｉｓｔｔｏ ｋｍ (nｍ.） station (code） laｔ long

州洲側側洲ぴぴぴ

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ナを用い，ルビジューム（Rb）発振器を時間標準とし，ｐ−ｐ測定のオメガ受信機出力を打 点記録した。多打点記録器は，毎時25mmの巻き取り速度で記録している。鹿児島から各送信 局までの距離などの諸元を，Ｔａｂｌｅｌに示した。 受信機を収納したラック全体は，第１種接地を行なっているので，受信環境による雑音誘 導は無視できる。なお，Ｒｂ発振器のエージングによる位相日変化の修正は，毎世界時00時

を基準として行なった。さらにエージング・レートは１×１０−１１より安定しているので，本

解析には何ら問題ない｡ 主たる考察を行なう，Ｃ，Ｅ局の伝搬路はいずれも海面と見なせる。それらの地磁気水平分 力との交角は,ハワイ局はほぼ平行,すなわち零であり，レユニオン局とは約50度である （Fig.４)。

o60oE１２０.Ｅ１８０。１２０．N６０．１AＩ

田口，西：鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電波の位相異常（SPA） オメガ電波の伝搬方向による減衰率は，１０ｋＨｚにおいて，東向きでは4.2ｄＢ/Ｍｍ，西向

きでは1.96ｄＢ/Ｍｍと大きく異なり7)8)，さらに伝搬モードによっても異なることから8)，こ

れらは位相不安定の一因となる。しかし，ＳＰＡは日照半球下の比較的短時間の現象である から，モード干渉による不安定位相があったとしても，短時間の作用では，影響は僅かであ る。またＳＰＡによる位相と電界強度の不安定記録は，資料整理時には除去される。 オメガ電波が導波管伝搬するときには，電離層反射高言の日変化により，位相速度も変化 する。これにより，位相日変化曲線は台状変化するが（Fig.２)，反射高さも季節変化する から，ＳＰＡの大きさとの関連を無視できない。同一ＳＰＡの大きさについて，伝搬路の向 きが反対である，Ｃ，Ｅ局のそれらを比較する場合に，季節変化についての特別な考慮は必 要ない。 ６０ＯＳ 6０

０ 。 ６ ０ . Ｅ １ ２ ０ . Ｅ １ ８ ０ 。 １ ２ ０ . Ｈ 6 0 . Ｗ

Fig.４．PropagationpathsofOMEGAsignalstoKagoshima,Japan

3６ 鹿児島大学水産学部紀要第39巻（1990） ３ 解 析 の 手 順 太陽爆発によるＳＩＤを引き金とし，電離層の異常電離による電子密度の急増が，導波管 の上面，すなわちＤ領域の反射高さを急激に低下させることがＳＰＡの主原因である。そこ で，次の手順によりＳＰＡの特性を見出す。 １）ＳＰＡの発生数と太陽サイクル(黒点数）との相関関係 ２）電子密度とＳＰＡの位相進み(△向の大きき ３）ＳＰＡの変化量を決めるパラメータとして次の事項を考察する （１）季節 (2)時刻一天頂角（Ｘ） (3)軟Ｘ線①波長 ②強度 (4)伝搬距離 (5)伝搬方位 (6)磁気緯度 ＳＰＡの大きさ△＃に寄与するパラメータの考察 位相日変化＃を決めるパラメータは上述のようであるが，ＳＰＡの継続時間は10∼180分で

あり3)4)9)，長くてもほとんどが80分以内と見なせる。この場合には，位相日変化のパラメー

タのうち，太陽天頂角Ｘ，伝搬距離｡，太陽の軟ｘ線放射強度Ｆを考慮すればよい。 （１）太陽天頂角 ここで，天頂角Ｘの電離層への影響を考察する。電離層が均質平面で，理想的状態にある

とき，電子生成率はChapmanの電離層生成理論より次式で表わせる'0)。

ｑ＝ｑｏ・COSＸ………･………･…･…(1) ｑ:任意のＸに対する電子生成率 ｑｏ:ｘ＝００の時の電子生成率 ＳＰＡ現象は短時間のため，電子密度の増加だけを考えればよい。もし，ＳＰＡの継続時間 が長くなれば，電子の再結合を考慮すべきであるが，本論に挙げたＳＰＡはすべて80分以内 であるから上式によった。 両送信局からの伝搬路はかなり長いので，ＳＰＡ発生時刻における天頂角Ｘの変化範囲も 広くなる。天頂角Ｘの電離効果は著しいので，Ｘの設定に当たっては充分に考慮せねばなら ない。そのために，天頂角の設定は，研究者により種々の方法を用いるが，考え方の基本は，

伝搬路の各点における天頂角を求め，その平均によることが多い5)◎本論文では，伝搬路の

中点の値で代表きせる簡便法によった。それは，伝搬路が南北半球に跨り，しかも伝搬路に おける両半球の占める割合はほぼ等しい。地磁気垂直成分は相殺されると見なし，簡便法に よっても支障ないと考えた。 電子生成率は電子密度を制御するので，オメガ電波の反射高ざもまた，これによって決ま る。それはＳＰＡ大きさ△‘を決めることにもなるので，式(1)の電子生成率ｑにおける天頂 角Ｘの効果は次式で与えられる。

５０ 3７ 5０ △‘＝△‘０．ｃｏｓＸ…･…･…･…･……･………･………･……･…….．…････……．．(2) △‘:任意のＸに対する位相進みの大きさ △‘0：ｘ＝００の時の位相進みの大きさ 式(2)より位相進みの大きさ△‘は，ｃｏｓＸに比例することを示す。 （２）伝搬距離 導波管伝搬するオメガ電波の位相日変化は，球面導波管理論より導かれた次式で表わせる １１） ○

に半(会+蒜)￥

〔rad〕……．.……･………･………(3) ＃：位相日変化の大きさ 。 ： 伝 搬 距 離 入：波長 Ａ：実効反射高さ α：地球の半径 ここで，太陽フレアによる反射高さの低下は，必然的にＳＰＡの大きさ△妙を決めるから， 式(3)は△のの算出に使用できる。△‘を決める要素として伝搬距離ｄは大きい比重を持つ。 ４ 測 定 結 果 と 考 察 測定は1977-1981年の期間に，オメガ送信局のＡ,B,C,ＤおよびＥ局の10.2ｋＨｚと13.6 kHzについて行なった。本論では，測点鹿児島に対して互いに反対方向にある，東方のハワ イ（Ｃ)局と,西方のレユニオン(Ｅ局)を主として考察し，他の局の値は参照にとどめた。 ４ ． １ 太 陽 黒 点 数 と Ｓ Ｐ Ａ 発 生 数

０００４３２

餌山、哨○詞Ｕ回、ロワ⑩卿山

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ＲＰハ ＩＩａＷ詞刑に】 ｓｕｎｓｐｏｔ 田口，西：鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電波の位相異常（SPA） １０ 1５０ ＨＵＱＥｐ属ｕ○口吻ロ口吻①Ｐ制型、﹃Ｕ別

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凶 Fig.５．FrequencyofSPAonOMEGAHawaii(a)andNorway(b),1977-1981,10.2kHz 1００ 1 ９ ７ ７ １ ９ ７ ８ 1 9 7 9 １ ９ ８ ０ １ ９ ０ １ ５０ 一Ｊ (ａｌ _【ｂｌ 、 1977’1970119790ﾕ９８０１１９８１’

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× ＳＰＡは太陽フレアによりＶＬＦ電波の位相が急激に進む現象であるから，太陽活動と SPA発生数とは比例関係にある。太陽活動の指標としての太陽黒点は，太陽フレアを伴う

から，SolarGeophysicalData(S､G､,.)記載の黒点数'2)と鹿児島で測定したハワイ局とノル

エー(Ａ）局信号に見られた，ＳＰＡの数を1977-1981年の５年間にわたりプロットしたのが，

Fig.５である。ここでのＳＰＡとは，その時の日変化曲線との偏位が５cel以上のものをい う（Fig.１)。両局信号ともに，黒点数とＳＰＡ数は比例している。 Ｃ局とＥ局の10.2kHz信号に表われた，ＳＰＡ発生数と太陽黒点数の相関係数は，それぞ れＣ局は0.91,Ｅ局は0.73であった。両局の値に違いのある理由は，今後の解析で明らかに なるが，Ｅ局の伝搬路が9.9Ｍｍと非常に長く，多くのパラメータが関与するためである。 ４．２周波数とＳＰＡの大きさ△‘ 周波数の違いがＳＰＡの大きさ△‘に及ぼす影響は，電離層の振る舞いを知る指標にもな るし，航法上の最適周波数の選択の観点でも興味がある。ハワイ局とレユニオン局信号の 10.2ｋＨｚと13.6ｋＨｚについて，1980年１月に生起したＳＰＡ事象を，太陽天頂角Ｘと対比 させた（Fig.６，７)。この図から，送信局による違いは認められないが，ＳＰＡの大きき△‘ は一般に１３．６kHzの方が10.2kHzより小さい傾向を示す。 鹿児島大学水産学部紀要第39巻（1990） そこで両図に示した△‘10.2と△‘13.6を最小自乗法で近似すると両図の（b）になる。その 勾配は1.30（Ｃ局）と1.31（Ｅ局）であるが，これらは両周波数の波長の比（入10.2/入13.6） であり，△紗に及ぼす周波数の影響は無関係であることが分かった'3)。 ４．３送信局の違いとＳＰＡの大きさ△‘ ハワイ局とレユニオン局の10.2kHzと13.6kHzの信号に生じたＳＰＡの大きさ△‘の違い をFig.６，７により考察した。両図ではＥ局の△‘の方が大きい傾向にある。しかし，その 理由は太陽天頂角Ｘと△妙のプロットからは説明できなかった。 もっとも△‘は,既に考察したように太陽天頂角,伝搬距離,太陽フレアの強度により変 ︵︻①○︶ Ｎ国呂ＮＯＣ﹃

／、．

／■ Ｏ Ｏ ５ １ ︵︻①Ｕ︶今ぐ﹄嵐山、隅Ｏひ口Ｅ ａ ｌ １０．２ｋＨｚ ,／ ● (ｂ） Fig.６ｂ Fig.６a・ＭａｇｎｉｔｕｄｅｏｆＳＰＡｏｎＯＭＥＧＡＨａｗａ− ｉｉ(C）△‘,ｖｓ､solarzenithangleX， Ｊａｎｌ９８０ Ｏ ５ ０ ｓｏｌａ工ｚｅｎｉｔｈａｎ９１ｅ，Ｘｏ ９０ ５０ （ｃｅｌ） ｍａｇｏ量ＳＰＡ，△ｩ１３．６ｋＨｚ △内o､2ｔｏ△内3.6takenfromFig・ａ ０

５ ︵昌誕へ﹃⑩Ｕ︶石つぐ 3９ ５ −Ｅ室へ︻①。︶ぷぐ 田口，西：鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電波の位相異常（SPA） (ｂ）Ｏ Ｆｉｇ．８．

言①Ｕ︶００

５ Ｎ国望ＮＯｏＨｅぐ堂函四ｍ隅Ｏひ阿冒 ● ］L０．２ｋＨｚ ′／ ●×● × × ● ● × ×勺−１３．６ｋＨｚ

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５ ︵︻①○︶つぐ﹄函四ｍ昭○ひ旬Ｅ ● × ● 渉 ●× ●× ●× ５ ０ ９ ０ ｓｏｌａ工ｚｅｎｉｔｈａｎｇｌｅ，XO MagnitudeofSPAonOMEGAReunion(E） △‘,solarzenithangleX，Ｊａｎｌ９８０ ０ ９０ (ｃｅｌ） ５０ ｍａｇｏｆＳＰＡＡウユ３．６ｋＨｚ △肉0.2ｔｏ△‘13.6takenfromFig・ａ ０ (ｂ） (ａ） Fig.７ｂ Fig.７ａ ユ０ (ａ） １０ ● １０．２ｋＩＩｚ ● 。 ● ● ● ● ● ● ● ● ● ● ● ● ．● 。 ● ● ● ・ ・ ｡ ．● ● ● ● ● ● ● ● ● ● ･ ･ ･ ･ ･ ● ･ ･ ● ．● ● ● ● ● ･ ･ ･ ･ ．● ● 。 ● ● ● ● ● ● ● ● ● ● ● ● 。 ● 。 ● ●● ● ● 。 ・ ・ ● ● ● ･ ･ ｡ . . . ．● ● ● 。ｆ ・ ● ● ● ･ ･ . . . ｡ . ．● $・ ・・：・・・・・・・ｊ＄．_{●・・・●・・＄} 凸 。 ．●

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︵Ｅエヘ﹃⑩。︶ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ Ｓｏ１ａｒｚｅｎｉｔｈａｎ９１ｅ，ＸＵ ＭａｇｎｉｔｕｄｅｏｆＳＰＡｐｅｒＭｍ，△‘ｄｖｓ・ solarzenithX，ＯＭＥＧＡＲｅｕｎｉｏｎ(E)， 10.2kHz，１９８０ (ａ） ０ ０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ s◎ｌａＺｚｅｎｉｔｈａｎ９１ｅ，Ｘｏ ０ ８０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ B◎ｌａｒｚｅｎｉｔｈａｎｇｌｅ，Ｘｏ ０ ８０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ ｓ◎ｌａｒｚｅｎｊＬｔｈａｎｇｌｅ，Ｘｏ ＭａｇｎｉｔｕｄｅｏｆＳＰＡｐｅｒＭｍ，△‘d,vs solarzenithangleX，ＯＭＥＧＡＨａｗａｉｉ (C),10.2kHz,１９８０ ０ ０ （ｂ） Fig.９． ０ ５ １０ ５ 巳函へ︻①Ｕ 勺・ぐ

▲ 4０ ▲▲ 化するので，式(3)に示す伝搬距離の違いを考察すべきである。そこで両局の信号に表われ たＳＰＡの大きさ△‘を，単位伝搬距離（Ｍｍ）で除して△‘｡とし，太陽天頂角Ｘと対比さ せた。一例として，1980年に測定した両局の両周波数ごとの例をFig.８，９に示す。この結果， ここでの分布パターンは，周波数ごとにかなり近似していることが分かった。 ４．４ＳＰＡの大きさ△‘と太陽天頂角Ｘ 太陽天頂角Ｘの大小が，距離効果を考えた△‘dに与える影響を見るのに，Ｘの大きいノ ルウエー局とＸの小さいレユニオン局のそれぞれの△向プロットした（Fig.１０)。 １０ ▲ ０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ ９ ０ ｓｏｌａｒｚｅｎｉｔｈａｎｇｌｅ，Xo Fig､１０．MagnitudeofSPAPerdistance(Ｍｍ)ｖｓ､tosolarzenithangleX，10.2kHz ノルウェー局の伝搬路は，ほとんどが導電率の低い大地で，しかも磁気的にもかなり高緯 度帯のために，オーロラ帯の占有比率も大きいから，通常の位相日変化を論ずる場合には， 種々のパラメータの考慮が必要である。しかし，短時間の現象であるＳＰＡでは，太陽天頂 角ｘのみを考えればよい。Ｆi９．，０ではレユニオン局のようにｘが小きいと，△妙｡が大きく なる。この影響をより明確にするために，次の考察に入る。 ４．５ＳＰＡ規格化係数 鹿児島で受信している５オメガ送信局からの信号に，同時刻に生起したＳＰＡの大きさ △‘｡と，太陽天頂角Ｘをプロットして（Fig.１１)，両者の関係を決める一般式を求めた。も ちろん，太陽位置により，ＳＰＡが生起しえない局信号も多いが，ＳＰＡ規格化の精度を上げ るためにこれらの事象は省いた。 ，0.2kHz-,981年中に，５信号のすべてに見られたＳＰＡは20事象であり，式の係数は 付録Table，にあげた。この中より３例をFig･’'に示すが，図中の黒点が測定値である。 ｘが90。以上の値は省いた。最小自乗法により求めた曲線は，Ｘに対する△ゆdの変化を表わ

す'3)。それぞれは，

▲

８６４２０

己令ぐ ︷冒璽へ︻①○︶ 鹿児島大学水産学部紀要第39巻（1990） ▲ Reunion(Ｅ） ▲ ▲ ▲ ● Norway(且）● ●

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０５

１ −日エヘ﹃●Ｕ︾勺◇勺 4１ 田口，西：鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電波の位相異常（SPA）

ＯＳ０

１１

一日巽へ﹃①Ｕ︸勺つぐＩ ａ となる。３例共にＸと△蝿は逆比例している。 しかしながら，事象別にＳＰＡの大きさ△ゅdを比べると，太陽天頂角Ｘｏにおける値は，（a） 4.4（cel/Ｍｍ)，（b）８．１（cel/Ｍｍ)，（c）３．２（cel/Mm）のように異なっている。 その原因として，軟Ｘ線放射強度Ｆを考慮する必要がある。上記３例の強度Ｆは，（a）

1.8×1０−５（Ｗ/m2)，（b）3.1×10-5（Ｗ/m2)，（c）3.8×1０−５（Ｗ/m2）と，かなりの違い

がある。したがって，考察すべき△ゆdの違いは，軟Ｘ線放射強度の差に起因するといえる。 ここでの20事象すべてについて△ゅdを求め，太陽軟Ｘ線放射強度Ｆとの相関を調べた結果 を挙げた（付録Table２)。相関係数は0.77となり両者には相関のあることが明らかにでき た。 太陽フレアの強弱，すなわち軟Ｘ線放射線強度Ｆの異なった，任意のＳＰＡを比較するた めには，△‘dを太陽天頂角Ｘによる，規格化係数jo(Ｘ）を用いることで，ＳＰＡの大きさ △ゅdの推定を，かなり正確にできると考えた。Fig.１３では，同一ＳＰＡに対する天頂角Ｘ Ｓｅｐ３０４２０ＵＴ △０．画０．５２ｘｌＯー７Ｘ恥−０．６８ｘｌＯ−３Ｘ２＋４．４ Ｆ＝１．８ｘｌｏ−５（ｗﾉｍ２》

− o 一 言 一 一 −

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︵日工へ︻●Ｕ︾勺◇ぐ㈹ − ０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０

△妙｡＝0.33×10-7Ｘ4-0.53×10-3Ｘ２＋3.2.………･…………（c）

“ｄ卸０．３３ｘｌＯ−７ｘｈ−０．５３ｘｌｏ−３ｘ２＋３．２ Ｆ＝３．１ｘｌｏ−５（Ｗｍ２１ Ｓｅｐ２３０４４５Ｕｒ △向＝0.52×10-7Ｘ4-0.68×10-3Ｘ２＋4.4．…･………･………･……．（a） （ｃ）ｏｏ ｚ Ｏ ４ ０ ６ ０ ８ ０ ｓｏ１ａｚｚｅｎｉｔｈａｎｇ１ｅ『xo Fig.，,、SPAsOnfiveoMEGAsigma,ｓ(A,Ｂ,Ｃ,Ｄ,Ｅ)，△｡dtoso'arzenithang'ｅＸ’’0.2kHz''980 Rintensityofsolarflareflux ② −

△ゅ｡＝0.12×10-6Ｘ4-0.15×10-2Ｘ２＋8.1.….……….………･……．（b）

２０ 4２ _{鹿児島大学水産学部紀要第39巻（1990）} ｃ リ マ ０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ ｓ◎ｌａｒｚｅｎｉｔｈａｎｇｌｅ，XO Fig､１３．ＳＰＡｓｏｎｆｉｖｅＯＭＥＧＡｓｉｇｎａｌｓ(A,Ｂ， Ｃ，Ｄ,Ｅ)，△‘ｄｔｏｓｏｌａｒｚｅｎｉｔｈａｎｇｌｅ Ｘ，13.6kHz,1980

０５００

● ● ●

１０１

︵×︶。・・叫幽ＵＯＵ１ ａ

０５０

１ ︷巨望へ︻①Ｕ︶己。﹃ａ ｌ ｌ

０５０

１ ︵日工、﹃⑩Ｕ︶勺◇口ｂ ｌ “。＝０．４４ｘｌＯ−７ＸＩＵ−０・ｌ１ｘｌＯ−３Ｘ２＋７．６ Ｆ垣３ｘｌｏ−５（Ｗｍ２） ー Sｅｐ３０４２OＵＴ ● ∼ ● Jａｎｌ３０３３０ＵＴ ● ● ８０ ０ 2０ dｏ ６０ ０ ４０ ６０ ８０ ０ の変化に対応きせた測定値を求め，これらに適した実験式を示した。この場合，ｘ＝００を 基準にして，ＳＰＡ発生時のＸにおける予測ＳＰＡを得るための係数（規格化係数ＩＣ（Ｘ）と

よぶ）を示す。測得した20事象のそれぞれの係数をまとめたのがFig.１４である。

１３．６kHz一一−ここでは10.2kHzに用いたのと同様な処理を行なった。５局信号のすべて にＳＰＡが発生した例は34事象である。その中の３例をFig.１３に示す。すなわち，太陽天 頂角ＸとＳＰＡの大きさ△‘dは逆比例関係であって，強度ＦによりＳＰＡの大きさ△のに差 が生じる。３４事象のまとめが付録Ｔａｂｌｅ２であり，相関係数γ＝0.79は10.2kHzの場合

とほぼ一致した。１３．６kHzにおける，Ｘ＝００とした時のまとめの規格化係数Ｐ（Ｘ)はＦｉｇ．

１４である。

上記の４枚の図のまとめとして，規格化の基準をｌｏ（００）＝１とおいて，両周波数の係数

の曲線はＸが20度を越えるあたりより次第に外れるので，周波数効果も考慮すべきことを示 唆している。 以上の結果より，ＳＰＡの大きさ△ｄｄは次式で表すことができる。 △‘ｄ＝△‘０．/o（Ｘ） △‘。：任意のＸにおけるＳＰＡの大きさ △‘０：Ｘ＝００におけるＳＰＡの大きさ ＩＣ（Ｘ）：規格化係数 理想的電離層ではＩＣ（Ｘ)＝ｃｏｓＸであるが，ｃｏｓＸをプロットすると，００＜Ｘ＜60.では， 2 ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ g 】 ０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ ｓ◎ｌａｒｚｅｎｉｔｈａｎｇｌｅ，xo Fig、１２．Normalizingcoefficientlo（Ｘ）pro‐ ducedfromAppendjx（Tableｌ）ｆｏｒ １０．２ｋＨｚｂａｓｅｄｏｎＸ＝Ｏｏ

臣︾ｎＵ仔四■句

● ● ● 、Ｕ ○基、Ｕ ︵×︾ａＱ０哨幽①ｏＵⅡ″︵×︶ａＱ０幽凹①◎Ｕ ﹄Ｕ Ｓｅｐ８０５１OＵＴ 4 ０ ６ ０ ８ ０ ０ ２０ (ｃ）ｏ (ｃ）

０５

１ 勺◇ぐ ︵日璽へ﹃①Ｕ︶

５ ● ０ ×晩◎Ｕロロ印︵×︶Ｑ 4３ ｐ（Ｘ） 田口，西：鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電波の位相異常（SPA） ｐ（Ｘ）とほぼ一致した値をとるが，60.以上では大きく逸れる。この原因として考えられる のは，電離層における電子の生成と再結合の効果であろう。また，太陽天頂角Ｘは地上にお ける太陽の出没を基準にしたものである。しかし，電離層高さの日照時間は地上より遥かに 長いから，太陽天頂角Ｘをもって，電離度を代表させるのは適当でない。 ４．６太陽軟Ｘ線放射強度とＳＰＡ 既に述べたように，ＳＰＡは波長1-100Ａの太陽軟Ｘ線により生起する。しかしながら，

そのＳＰＡの大きさ△ゅdは軟Ｘ線の波長により相違することが報じられているので5)，本資

料もそれによる効果を確かめる。 太陽の軟Ｘ線放射の波長分布とＳＰＡ 太陽軟Ｘ線放射強度ＦはＮＯＡＡ発行のＳ､ＧＤ､によるが，人工衛星Solardllのセンサの 測定波長域は，0.5-3.0Ａ,１−８Ａ,２−１０Ａ,８−１６Ａ44-60Ａである。 1978-1979年において測定したハワイ局信号のＳＰＡの大きさ△ゅ｡と太陽軟Ｘ線放射強度 Ｆの関係について考察した。△伽。を軟Ｘ線の波長別に描いたのがFig.１８である。波長別 の0.5-3Ａ,１−８Ａ,２−１０Ａ,８−２０Ａ,44-60Ａについて，1978-1979年に得たＳＰＡ と，そのときの太陽軟Ｘ線放射強度Ｆとの関係をまとめたのがＴａｂｌｅ２である。この結果 から，ＳＰＡ発生に寄与するのはＸ線の波長８Ａ以下の領域であることが分かった。ことに

0.5-3Ａでは，１−８Ａの場合よりも太陽軟Ｘ線放射強度Ｆが２桁弱くても，△‘,ｏｌｄは大

きい。 ● ● ○口︽︵叩︾ Ｂ■● ︵減︶Ｑｑ０哨哨①◎Ｕａ ６Ｉｎ ０ ５ Jａｎｌ３０３３０ＵＴ ０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ ユ．０ ０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ ０

ＯＳ０

● ●

１０１

︵×︶Ｑ角・哨哨①ＯＵｂ ｌ

毒

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溌

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＝

' ０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ ｓｏｌａｒｚｅｎｉｔｈａｎ９１ｅ『XO Fig、１４．NormalizingcoefficientP（Ｘ）pro-ducedfromAppendix（Table２）ｆｏｒ 13.6ｋＨｚｂａｓｅｄｏｎＸ＝００ ● ● 勺。︽︽叩︾■■■ｒ ︵×︶。■０幽哨①ＯＵＣ Ｄ■■も Ｆｅｂ２７０４００Ｕｒ

いふ、

や、Ｃ

５ ０ ０ ２ ０ ４ ０ ６ ０ ８ ０ ｓ◎ｌａｒｚｅｎ１ｔｈａｎ９１ｅ，xo Fig、１５．Normalizingcoefficientイｏ（Ｘ）pro‐ ducedforfrequencylO､2ｋＨｚ＆ 13.6ｋＨｚｂａｓｅｄｏｎＸ＝００ ０ Ｎ ｏ ｖ ｌ ２ O ５ ０ ０ Ｕ ｒ

１ 4４ １．９Ｆ（ｅｒｇ/ｃｍ２／ｓｅｃ） １ 1０ 1０ △‘Ｒｄ：(ｍａｇｏｆＳＰＡ)/(dist(Ｍｍ))isnormalizedbycoefficient solarｆｌｕｘｉｓｍａｄｅｂｙＳＭＳ−ＧＯＥＳ γ：correlationcoefficient ロ ２−−１０ハ ● ● 石口ａ・ぐａ ＢＪ ︵巨璽、︻⑩Ｕ︶ ５ ︵日露へ﹃①Ｕ︶⑤。。◇ぐ ● ● ● ● ● ● ●● ● (c)９２ −１ ０ lｏｇＦ（ｅｒｇ/Ｃｍ２／ｓeｃ） ５ ●

０１２８４

４ − １ ０ １．９Ｆ(ｅｒｇノｃｍ２／ｓｅｃ） １０９Ｆ（ｅｒｇ/Ｃｍ２／ＳeＣ）」Ｌｏｇｒｌｅ工ｇノＣｍ−ノseCj RelationshipbetweenthemagnitudeofSPA△‘dandthewavelengthofsolarX-ray,OMEGA Hawaii,10.2kHz,1978-1979 鹿児島大学水産学部紀要第39巻（1990） 0.87 0.80 0.18 0.83 0.51 勺ｂｑ・ｑ ＢＪ −Ｅ璽へ︻①Ｕ︶⑯ ５ 頁墨へ︻⑳Ｕ︶勺・ａ言 (d)９−２ ５．３ ５．０ １．６ １０．２ ５．５ Fig.１６ Table２．RelationshipbetweenthemagnitudeofSPA，ａｎｄthe intensityofsolarflarefluxF・ＯＭＥＧＡＨａｗａｉｉ， １０．２kHz，１９７８−１９７９ △＃２．＝αlogＦ＋ｂ 20.8 12.2 ７．６ １３．３ ３．７ ｂ correlation coefficient wavelength(A）ａ

３８０００

１２６ −一一一一

● ● ● ● ● ゆ ● ● ● 少88 ●

胃

8

:

.

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１

A

｡

。

８。、・・・ ●● ● ● ● 4５ ０ ４．７伝搬方位とＳＰＡ 先に伝搬方位のＳＰＡへの寄与を確かめたが，明らかな関係を見出せなかった。ここでは，

規格化したＳＰＡの大きき△‘と太陽軟Ｘ線放射強度Ｆとをもって，ハワイ局とレユニオン

局の信号について再度検討する。太陽軟Ｘ線放射強度Ｆ＊は人工衛星ＳＭＳ−ＧＯＥＳの電離

箱で測定した波長１−８Ａ領域のものである。これら△伽｡とＦをFig.１７，１８に示し，

1977-1980年の全ての事象の回帰曲線をＴａｂｌｅ３にまとめた。Ｃ局とＥ局の区別なく，現象

はかなり酷似していて，相関係数は相当に高く，１０．２kHzと１３．６kHzの周波数差を示す勾

配は，先の考察のようである。この結果，主題の伝搬方位のＳＰＡへの影響はないといえよ

℃ フ◎ ︵Ｅ工、︻①Ｕ︶己らａ◇ぐ １０ Fig.１８ ｌ︵冨璽︾﹃①Ｕ︶で。ｑ令ゴー﹃■ｅ (ａ １．９Ｆ（Ｗｍ２） 1ｏ９Ｆ（Ｗ/ｍ２） ａ *太陽軟Ｘ線放射強度Ｆの単位が，SOLORDとＧＯＥＳで異なっているが，波長に力点を置いたので， 統一しなかった。 ● １３．６ｋＨｚ ＩＩａｗａｉｉ(Ｃ） ●●● ●● ● ● 田口，西：鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電波の位相異常（SPA） Relationshipbetweenthenormalized magnitudeofSPAperMm△dRdfor Reuionandtheintensityofsolar flareE1-8A,１９８０ ︵巳璽へ︻⑩Ｕ︶勺・ａ。﹃ １

Ⅷ鱗﹄．

５ ● ｂ ＯＬ −６ =４ 1.9Ｆ(Ｗｍ２） １．９Ｆ（ＷＬｍ２） Fig.１７・Relationshipbetweenthenormalizｅｄ ｍａｇｎｉｔｕｄｅｏｆＳＰＡｐｅｒＭｍ△‘Rdfor Hawaiiandtheintensityofsolarflare E1-8A,１９８０

２２２６２２２６２６２６ ●●●●●●●●●●●● ０００３０００３０３０３１１１１１１１１１１１１ 4６ ５６６２６２９５４０１６ ●●●●●●●●●●●● ６４６４４３４４６５６４ Table3.MagnitudeofSPA,△曲dvs・theintensityofsolarX-rayflux △ん｡＝αlogＦ＋６ ００１３８５８１５９９８ ●●●●●●Ｃ●●●●● ６６７４５８７５６７３５３２３２２１２２３２３２ ６１９０１３７８７０２９９８８８３７８８７８９８ ●●●●●●●●●●●● ００００００００００００ frequency(kHz） transmitter ｂ γ year ＣＣＣＣＥＥＥＥＣＣＥＥ ”皿“皿函ｕ函皿ＯＯＯＯ“皿“、ＯＯ _{︲︲︲，、ｎｎｎ︲，、ｎ} ａａａａ．、．、。ｍ・ｍａａ．、。ｍ 諏諏鋤諏印印印印諏獅印印 ＨＨＨＨＲＲＲＲＨＨＲＲ 鹿児島大学水産学部紀要第39巻（1990） 4 ） △ん｡：(magofSPA)/(dist(Mm))isnormalizedbycoefficientsolarfluxismadebySMS-GOES γ：correlationcoefficient 1977 1978 1979 1979 1977 1978 1979 1979 1980 1980 1980 1980 1 ） 2 ） 3 ） 参 考 文 献 謝 辞 本研究を行なうに当たり，種々ご教示を頂いた名古屋市立保育短期大学山下享子教授に感 謝する。 要 約 以上の結果，次のことをまとめた。 １ＳＰＡ発生数は太陽活動に大きく影響きれ，正比例関係にある。 ２ＳＰＡの大きさ△‘には，主として伝搬距離｡，太陽天頂角Ｘおよび８Ａ以下の軟Ｘ線 放射強度Ｆが寄与する。 ３ＳＰＡの大ききに関与する太陽天頂角の影響を除く，規格化係数ＩＣ(Ｘ)の採用は，太 陽天頂角が60.以上では適切でない。これはモデル化した電子密度に用いるｃｏｓＸを 適用できないことを意味する。またｐ(Ｘ)は周波数ごとに決めるべきである。 ４オメガ周波数帯のＳＰＡの大きざは伝搬方位とは無関係である。 大塩光夫（1969）：電離層突然擾乱，電波研究所季報，15,333-339, E・RSwanson(1965)：TheOmeganavigationsystem,Navigation(ＵＳ),12,24-35. E・RSwanson(1973）：AsynopticstudyofSuddenPhaseAnomalies（SPAS）effectiveVLF navigationandtimin9,Proc5thPTTIMeeting,NASA,(Washington,，.Ｃ､)． 大塩光夫（1977）：太陽Ｘ線フレアにより惹起された電離層Ｄ領域擾乱（１）および(Ⅱ)，郵政省

5 ） 6 ） 7 ） ８ ） ９ ） 10） １１） １２） １３） 田口，西：鹿児島で受信した低緯度帯を東西伝搬するオメガ電波の位相異常（SPA） 4７ 電波研究所企画部研究論文，１−２８４． Y,Muraoka,Ｈ・ＭｕｒａｔａａｎｄＴ､Ｓａｔｏ(1977)：ThequantitativerelationshipbetweenVLFphasede-viationsandl-8AsolarX-rayfluxesduringsolarflares,Ｊ､AtmosphericandTerrestrialPhys‐ ics,39,787-792. K.Taguchi,Ｍ・SuenagaandM・Yamashita(1988)：TransequatorialOMEGAwavereceptioninthe WesternPacificandAustralia,ProcofAnnualMeetingoflnt，ｌＯＭＥＧＡＡｓｓｏｃ､１３，２２，１−６． A.Ｄ・ＷａｔｔａｎｄＲＤ・Croghan(1964)：ComparisonofobservedVLFattenuationratesandexcita‐ tionfactorswiththeory,RadioSci.,６８，，１−９． A.D､Watt(1967)：“VLFRadioEngineering",pp333-339,(PergamonPress,NewYork)． 田口一夫（1983）：“オメガ航法の理論と実務'，pp79-82，（成山堂書店，東京） S・Chapman(1931)：Theabsorptionanddissociativeorionizingeffectofmonochromaticradiation inanatmosphereonarotatingearth,ProcPhysSoc,43,23-24. J､ＲＷａｉｔａｎｄＫ・P・Spies（1964）：Characteristicsoftheearth-ionospherewaveguideforVLF radiowaves,ＮＢＳＴｅｃｈＮｏｔｅ３００,１−９４． ＮＯＡＡ:SolarGeophysicalData,Promptreportl,1977-1981． 菊地崇,寺島良子,大谷晃（1980）：オメガＶＬＦ電波の赤道斜め横断11000km伝搬特性，電波 研究所季報，26,835-853. 付 録 Table１．MagnitudeofSPAperdistance（Ｍｍ）ｖｓ・theintensityofsolarX-rayfluxF， 1-8Ａ，1980,10.2kHz △＃。＝αＸ４×10-8＋ｂＸ２×10-3＋ｃ Ｆ Ｆ date △#｡(cel/Ｍｍ） (ｗ/㎡） date △＃｡(cel/Ｍｍ） (ｗ/㎡） (UT） ａ ｂ Ｃ _×１０−５ (UT） ａ ｂ Ｃ _×１０−５ ＪＡＮ、１３ 0３３０ 4.5 1.2 8.8 3.0 ＯＣＴ､１３ 0４１５ 2４ 0.4 4.1 1.8 ＪＡＮ，２７ 2３４０ 11.9 1.8 9.7 ＯＣＴ､１４ 0６１５ 2.9 10.3 10.3 30.0 ＪＡＮ、２８ ０３１０ 5７ 1.3 7.5 ＮＯＶ、３ ０２１０ 4.8 7.0 7.0 2.0 ＦＥＢ､２７ 0４００ 1.4 0.5 4.7 1.5 ＮＯＶ、７ 0２１０ 4.7 13.3 13.3 25.0 ＪＵＮ､２９ 0２４０ 5.7 1.0 6１ 3.5 ＮＯＶ､１３ 0１１０ ０．０ 4.8 4.8 5.5 SEP、３ 0２２０ 5.2 0.7 4.4 1.8 ＮＯＶ､１３ 0３２０ 2.3 4.7 4.7 0.6 SEP、４ 0２１５ 27.7 3.5 1.3 6.0 ＮＯＶ､１３ 0５２０ 2.8 4.6 4.6 0.4 ＳＥＰ、８ ０５１０ 11.9 1.5 8.1 3.0 ＮＯＶ､１６ ０５４５ 4.9 7.1 7.1 3.0 SEP､２３ 0４４５ 3.2 5.3 3.2 1.2 ＮＯＶ､１９ 0４５０ 4.5 9.0 9.0 7.5 ＯＣＴ、１１ ０４１０ 4.2 0.9 6.5 3.8 ＤＥＣ、１２ ０５１０ 3６ 7.7 7.7 4.5

4８ _{鹿児島大学水産学部紀要第39巻（1990）} Table２．MagnitudeofSPAperdistance（Ｍｍ）ｖｓ・theintensityofsolarX-rayfluxF， 1-8Ａ，1980,13.6kHz，forStationA，Ｂ，Ｃ，Ｄ，ａｎｄＥ △#ｄ＝αＸ４×10-8＋ｂＸ×10-3＋ｃ date (UT） ＪＡＮ、１３ 0３３０ ＪＡＮ、２７ 0３５０ ＪＡＮ，２８ ０３１０ ＦＥＢ、２７ 0４００ ＡＰＲ、３ 0１３０ ＡＰＲ、５ 0４００ ＡＰＲ、６ 0４２０ ＡＰＲ、７ 0５３５ ＡＰＲ、８ ０３１０ ＡＰＲ、１３ 0４２０ ＡＰＲ，２６ 0３３０ ＭＡＹ、８ 0１００ ＭＡＹ､１１ 0４２０ ＭＡＹ､１１ 2３４５ ＭＡＹ､１８ ０１１０ ＭＡＹ､２８ 0２２０ ＭＡＹ､２８ 2３４５ ＭＡＹ､２９ 0５３０ △#｡(cel/Mm） ａ 1.3 4.0 3.4 2.2 5.1 3.0 4.2 5.7 7.8 6.1 1.3 3.1 3.5 8.1 2.3 5.8 9.1 5.5 ｂ -1.1 −０．９ −０．８ -0.6 -0.9 -0.5 -0.6 -０．７ -1.1 -0.7 -1.2 -0.4 -4.5 -1.0 -1.7 -0.7 -1.3 -0‘６ Ｃ 7.6 7.0 5.3 4.3 4.9 4.0 6.2 6.1 6.4 3.9 4.5 4.0 2.9 4.0 5.1 3.1Q 、 6.1 2.7 Ｆ (ｗ/㎡） ×1０−５ 3.0 1.5 2.0 1.0 9.0 4.0 1.3 2.0 0.4 0.4 7.0 1.9 date (UT） △#d(cel/Ｍｍ） ａ ｂ Ｃ Ｆ (Ｗ/㎡） ×１０−５ ＪＵＮ、７ ０３２０ 2９ −２．５ 7.1 5.0 ＪＵＮ、２１ 0１２０ １１ -1.6 7.7 2.8 ＪＵＮ、２３ 0４００ 1６ -1.3 3.5 2.1 SEP、３ 0４１５ 4.6 -0.7 3.7 1.8 SEP、４ 0２００ 3.3 -0.8 5.0 6.0 SEP、８ 0５３０ 8.4 -1.2 6.3 3.0 ＯＣＴ、１１ 0４０５ 9.0 -0.9 5.3 3.8 OCT、１３ 0４２０ 2.0 -０．４ 3.2 1.8 ＯＣＴ、１４ ０６１０ 5.3 -0.9 7.7 3０ ＮＯＶ、３ ０２１０ 2.5 -0.6 4.8 2.0 ＮＯＶ，４ 0２００ 2.3 -0.6 5.3 2.5 ＮＯＶ、６ 0３５０ 3.0 -1.0 1.2 9０ ＮＯＶ、７ ０２１０ 1１ -2.3 1.4 2５ ＮＯＶ,１２ ０５００ 4.8 -1.0 8.7 2０ ＮＯＶ､１９ 0４５０ 6.9 -1.5 9.5 7.5 ＯＣＴ､１２ ０５１０． 2.6 -0.7 6.3 4.5