05 : 1 . 5km
r s :O.5km P s :‑10bar σ; I σ 2 = 3
Cコ 5.00 2. 5
km
Cコ 亡コ
1981 if か ら1~Hij
q =
(乙かけt̲‑(j)自然電!な 0.0分 布 の 変 化 ((・u‑(・US(I.~ 特に，1:， ~ 1@jl'，仁〉
凡f9lj:+IOmV 以上 σ3
仏コ
品 仏
濁川盆地におけるモデノレ計算結果の一例。 (a)は，第 14凶と￨円jじ1981年 か ら 1984年に掛けての自然、屯位の変化 を示す。 (b)はモプソレ計算の結果得られた E首位分布である。 (c)は (b)の電位分布を計賞するために推定した濁川盆地 の地Fモデルである。計算の対象領域は濁川カノレデラをはほ吋1心とする5km X 5 kmの範開である。岡中の直線は不連続境界面を表す。}{ノ〕訴は，計算領域の
q 1
央 iζ仮定した。すなわち生産基地の西側で，正異常のrjJ心付近である。
第 17~J
442 地熱エネルギー V 01.12. N .o lt(No.40)
続 境 界 ( 各 々 准 行 がN650 E， N300 E，傾斜は 鉛l有で，
1 3
出深度O.5km，下端深度は4km，幅は2 km)があると仮定したものである。
流動電位係数は一般に，より高温但1]，より透J
. K f
ゆ1司、{則で大きくなるので CIshidoand Mizutani，1981) ，貯留肘領域(Ide，1982)で 大 き く な る よう1[.IE.変化仰1](領域 1)で'50mV/bar.
f
.l. 変化側(領域2)でlOmV/barとし，領域 lと 領 域2の伝導度の比を3: 1とした。J E
力源は，計算領域の中央 lζ仮定した。すなわ ち生産}在地の同側で，正変化の中心付近である。半径は.O.5km，その深さは1.5km.圧力は 10bar とした。 ζの圧力源、は，生産lC伴うドローダウン によると仮定した。
の地下水珂を論ずる上で，大いに役立つものと忠 われる。
地熱水l::.lJl.I[伴うiE異常は
? ' f U
すべき存従であ るが，そのf型解は乙の5年ほどの￨仰とかなり深まっ た。例えば， J也熱流体の化学↑，' t :
状や制度によって は流動屯位係数が小さくなり， ζの場合，熱水の トケ4
があっても測定IlJ
能な屯{立が発作しない。 ζのため，温泉， 1
百 三 l
といった地熱流体の地ぷ流山 部 lζlE見常の発性しない場合が，多々tf什;する。孜々の経験ではむしろ， 11品泉写の地熱徴候地その ものより，そ乙から少し離れた(1 kmVrlJ立)均!折 i
ζtI異常の発生している乙とが多い。 ζれは地ド 深部での熱、ノ
k
流動ゾーン lζ対応しているが，深部 の高温の条件ト帽では流動屯{，'[̲f ' *
数がト分人'きいた なお計算を行った領域は，第17図(a)の実際の めと考えられる。7 f t l ]
定結果をボした領域と同ーであり，モデノレ計算 の結果をI f l
接比較で、きるようにした。第17図(b)は計算結果である。乙の結果から，
細部では観測データとの違いがみられるが，盆地 東部と北部に負見常が，中央部iζIE異常がみられ，
電位の伯もオーダー的には一致するなど大局的 lζ はモデル計算の結果と観測データとは良い一致を 不している。
4.2.4 自然電位のモニタリングについて 本地域で測定されたような，生産 .
l l i
J己による 貯留国内の熱水流動のよって発生する流動屯位は，地熱発電所の稼動している地域では，多くの場合，
自然、の電位に重なって発生しているものと考えられ る。乙れは，地熱貯留屈の境界が流動電位係数の 境界として働くためであり，生産・還J己といった 圧力源による流れが境界 K達すると，地表で観祖]1
4
能な電位(境界が鉛自に近いとダイポーノレ的な 電位)が発性する。地熱発這所の運開の前から自然電位分布を定期 的ζiモニターしておくと，生産によって引き起乙 された電位変化を捕らえる乙とができ，その結果 から貯留屈の境界といった構造に関する情報を引 き出すζとができるかもしれないし，あるいは貯 留肘内の圧力変化の様
f
などを知る乙とができる かも知れない。5 .
結 諸問以上述べたように，自然電位データは地熱地域
地熱地域での自然:王位調奇について，今後解決 すべき問題は多いが，さらiと研究を遊める乙とに よって，より
1 2
市な情報を引き出す乙とができる と期待される。参考文献
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