He気流下におけるCu3N粒子のXANESスペクトル変化と、Cu3N粒子の還元過程に ついての銅化学種組成の温度変化をFigure 4.1に示す。銅化学種組成は、Cu0箔及びCu3N を標準試料として用いて実施したLCF解析によって求めた。温度の上昇と共に9.00 keV 付近のホワイトラインの吸光度が低下し、吸収端エネルギーは低エネルギー側へシフト した。また、この変化において8.994 keV、8.998 keV、及び9.022 keVに等吸収点が観測 され、始状態と終状態のXANESスペクトルがそれぞれ標準試料のCu3Nと Cu0のスペ クトル形状と一致することから、Cu3N から Cu0への二成分での還元反応が中間生成物 を経由せずに進行したことが分かる。
LCF 解析によって求めた銅化学種組成の温度変化から、Cu3N 粒子の還元反応は約
330 °Cから550 °Cにかけて進行することが明らかになった。Cu2OのHe気流下におけ
る解析結果（Figure 3.8、3.9）と同様に、Heが窒化物イオンの引き抜きに直接関わると は考えにくいため、窒化物イオンが熱拡散し、Cu3N 粒子外へ窒素分子として放出され ることによって起こる自発的なCu0への還元反応であると考えられる。つまり、Cu3N粒 子内での窒化物イオンの拡散は330 °C付近から生じると考えられる。
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Figure 4.1 He気流下のCu3N粒子のXANESスペクトル（左）
と化学種組成の温度変化（右）
He気流下での昇温還元過程におけるいくつかの温度において、Cu3N粒子のEXAFS 振動関数とその温度における動径構造関数をFigure 4.2示す。また、EXAFS解析によっ て求めた銅原子周りの平均配位数の温度変化をFigure 4.3に示す。また、決定した全て の構造パラメーターはTable 4.2にまとめた。Cu3Nの最近接のCu–N相互作用に関する 平均配位数（NCu–N）は、300 °Cから500 °Cにかけて緩やかに減少する。これはCu3N種 の還元に対応し、LCF解析の結果とも一致している。また、Cu0の最近接のCu–Cu相互 作用に関する平均配位数（NCu–Cu）は330 °Cから550 °Cにかけて増加しており、こちら もLCF結果とよく一致している。
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Figure 4.2 He気流下のCu3N粒子のEXAFS振動関数（左）と動径構造関数（右）
Figure 4.3 He気流下における平均配位数の温度変化
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Table 4.2 He気流下におけるCu3NのEXAFS解析結果
標準試料 相互作用 N a) R/Å E0/eV 2/10-3 Å/2
Cu3N Cu–N 2 1.91±0.01 5.1±1.4 3.9±1.2
Cu–Cu 8 2.69±0.01 1.4±1.3 15.4±1.0
Cu foil Cu–Cu 12 2.54±0.01 -1.6±1.1 8.9±0.4
温度/°C 相互作用 N R/Å E0/eV b) 2/10-3 Å2
30 Cu–N 2.0±0.1 1.91±0.01 5.1 3.9±0.8
37 Cu–N 2.0±0.1 1.91±0.01 5.1 3.9±0.8
56 Cu–N 2.0±0.2 1.90±0.01 5.1 4.1±0.9
75 Cu–N 2.0±0.2 1.91±0.01 5.1 4.3±0.9
94 Cu–N 2.0±0.2 1.91±0.01 5.1 4.4±0.9
114 Cu–N 2.0±0.2 1.91±0.01 5.1 4.4±0.9
133 Cu–N 2.0±0.2 1.90±0.01 5.1 4.4±0.9
152 Cu–N 2.0±0.2 1.90±0.01 5.1 4.5±0.9
172 Cu–N 2.0±0.2 1.90±0.01 5.1 4.6±0.9
192 Cu–N 2.0±0.2 1.91±0.01 5.1 4.8±1.0
211 Cu–N 2.0±0.2 1.91±0.01 5.1 4.9±1.0
230 Cu–N 2.0±0.2 1.91±0.01 5.1 5.0±1.0
250 Cu–N 2.0±0.2 1.91±0.01 5.1 5.2±1.0
270 Cu–N 2.0±0.2 1.90±0.01 5.1 5.1±1.0
289 Cu–N 2.0±0.2 1.91±0.01 5.1 5.3±1.0
308 Cu–N 2.0±0.2 1.91±0.01 5.1 5.4±1.0
328 Cu–N 1.8±0.2 1.90±0.01 5.1 4.7±1.0
Cu–Cu 0.7±0.8 2.54 c) -1.6 12.4±5.0
347 Cu–N 1.7±0.1 1.90±0.01 5.1 4.5±0.8
Cu–Cu 1.1±0.7 2.54 c) -1.6 14.0±3.2
367 Cu–N 1.7±0.1 1.91±0.01 5.1 4.3±0.8
Cu–Cu 1.3±0.6 2.54 c) -1.6 14.4±2.6
386 Cu–N 1.6±0.1 1.90±0.01 5.1 3.9±0.7
Cu–Cu 1.9±0.6 2.54 c) -1.6 15.8±2.2
406 Cu–N 1.4±0.1 1.90±0.01 5.1 3.3±0.8
Cu–Cu 2.5±0.7 2.54 c) -1.6 16.6±2.2
426 Cu–N 1.2±0.1 1.90±0.01 5.1 2.2±0.8
Cu–Cu 3.5±0.6 2.54 c) -1.6 16.4±1.7
445 Cu–N 1.0±0.1 1.91±0.01 5.1 2.1±0.9
Cu–Cu 4.5±0.6 2.54 c) -1.6 16.4±1.2
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標準試料 相互作用 N a) R/Å E0/eV 2/10-3 Å/2
464 Cu–N 0.7±0.2 1.91±0.01 5.1 2.1±1.7
Cu–Cu 6.9±2.1 2.54±0.02 -1.6 17.6±2.7
483 Cu–N 0.4±0.2 1.91±0.02 5.1 1.3±3.1
Cu–Cu 7.2±2.1 2.52±0.02 -1.6 14.9±2.9
503 Cu–Cu 10.8±2.8 2.54±0.01 -1.6 19.3±2.6
522 Cu–Cu 11.0±2.6 2.53±0.01 -1.6 19.1±2.3
542 Cu–Cu 11.1±2.5 2.53±0.01 -1.6 19.1±2.2
561 Cu–Cu 11.0±2.4 2.53±0.01 -1.6 19.3±2.2
580 Cu–Cu 11.0±2.4 2.53±0.01 -1.6 19.6±2.2
596 Cu–Cu 11.0±2.4 2.53±0.01 -1.6 20.0±2.2
602 Cu–Cu 11.0±2.4 2.53±0.01 -1.6 20.0±2.2
a) 固定した配位数。b) それぞれの標準試料のE0で固定した。c) 固定した結合距離。
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銅化学種の組成と配位数の温度による変化を、-Al2O3上に担持した立方体 Cu2O 粒 子とCu3N粒子で比較してFigure 4.4に示す。Cu2O粒子内の酸化物イオンの拡散がはじ まる温度は約260 °Cであり、それと比較して、Cu3N粒子内の窒化物イオンの拡散は約
70 °C高温の330 °C付近で生じることが分かる。窒化物は酸化物に比べ、不活性雰囲気
下での熱安定性に優れていると言える。また、Cu2OとCu3Nの結晶構造では、酸化物イ オンと窒化物イオンのいずれも銅(I)イオンに2配位している。一方、酸化物イオンに最 近接している銅(I)イオンは4個であるのに対し[49]、窒化物イオンには6個の銅(I)イオ ンが最近接している[59]。拡散するイオン周辺の空間的制約により、窒化物粒子内での 拡散により大きなエネルギーが必要になると考えられる。そのため、Cu3N における窒 化物イオンの拡散温度は、Cu2Oにおける酸化物イオンよりも高温になると解釈される。
Figure 4.4 還元過程における銅化学種組成（左）と配位数（右）の温度変化
実線はCu2O粒子、破線はCu3N粒子を表す。
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