【論 文】
UDC ;624
.
012.
45 ;539.
415 ;624.
042日本 建 築 学 会 構造 系論 文 報告 集 第417号
・
1990年ll月 Journat of Struct,
Constr,
Engng,
AIJ,
No.
417,
Nov.
,
19901
ス パ ン
1
層 耐 震 壁
に
つい
て フ
ー
リ
エ級数 解
を
利
用
し
て
求
め
る
せ ん
断型 剛性
と
節
点
回転 剛
性
…耐
震
壁
の節点剛性
マ ト リッ クス に関
する実
用
解
その
2
SHEAR
TYPE
STIFFNESS
AND
NODAL
ROTATIONAL
STIFFNESS
OF
FRAMED
S
且EAR
WALLS
BASED
ON
THE
ANALYTICAL
SOLUTIONS
IN
TERMS
OF
FOURIER
SERIES
−
Apractical
.
stiffness matrix offramed
shear wallsdefined
on their nodes(
Part
ll
)
一
富 井 政 英
* ,山 川 哲
雄
* * ,魚 永 幸
人
** * ,太
田
俊
也
* * **Masahide
TOMJI
,Tetsuo
’
YAMAKA
WA
,Yukito
UOIVIA
GA
andToshiya
OUTA
This
paperis
afollow
−
up Qf the paper with the same subtitle in the previousJournal
ofStructu
−
ral andConstruction
Engineering (Transactions of AIJ,
No.
413,
July
,
1990).
In
this paper,
a practical calculation methodfor
the stiffness matrix elements,
pertaining to the shear type stiffness and the rQtational stiffness of thebeam−
to−
column connections assumed to be rigid zone in elasticframed
shear wans,
is proposed.
The
shear type stif∫
ness offramed
shear waUs withoutfloor
’
slabs can notbe
evaluated satisfactorilyby
theI−be4m
solutions itself.
Also,
‘
the rotational stiffhess of the
beam一
ヒo−
column connec 仁ions
can notbe
evalua しedby
using }−beam
theory.
This
is
because
the rotational stiffness of the connections isdifferent
from
that ofhorizon
.
tal or verticaL cross section of the shear wall
.
・
Therefore
,
the practical calculation chartsba5ed
on the two−dimensional
theory of elastici しy are propQsedin
order to obtain the sh.
ear type・
stiffness and the rotational s亡iffness of the connections with ahigh
accu τacy.
These
proposed stiffnesses willbe’
adoptedin
theformu
且ation of a ptactical nodal stiffness matrix Qf the 【ramed shear walls togethe τ with theflexural
and axiat s 口ffnesses
which were prQposedin
the previous paperi],
Th
孟s practical nodal stiffness matrix wi ]1
be
useful in analyzing the elastic behaviour Qf theframe
structures stiffened with shear wallsby
matrix method of structgral analysis.』
Key ωords :nodUi stsffne ∬ matrix
,
framed
shear wall,
5 伽 プ妙θ5‘伽 θ∬,
noclal rotational sttffneSS,
fourier
sen’
es,
P
厂actical calculation chart1
,
序 本 論 文は同 題 目の 「その1
」1) の 続 報で あ る。 フー
リエ 級 数を 用い た耐 震 壁の弾 性 解 析は坪 井に よっ て初め てその 解 法が提案さ れZ ),
そ の後 富 井ら に よっ て、
坪 井の解法に対する い くつ か の改良 と 解 法の一
般化が は か られ た。
その中で,
1976年に富 井・
平石 が付 帯ラー
メ ンに せ ん断 変形 を考慮す ることを提 案し た ことに よっ て3 ),
フー
リエ 級 数 を 用い た耐 震 壁の弾 性 解 析法 が確立 さ れ た と考え ら れ る4〕。
こd
) 富 井r平 石の フー
リエ 級 数 解S, を利用 して,
耐 震 壁の柱 梁 接 合 部に 関 す る節 点 剛 性マ ト リッ クス が富 井・
山lll
によっ て提 案された5 }・
6)。 し か し,
こ の節点 剛性マ トリック ス は富 井・
平 石の フー
リエ級 数 解に基づ いている たあ,
精 密 解とし て基 準 解に はな り うる もの の,
そ の算 定 法は実 用 的で な か っ た。
そ こ で,
本 論 文 「その1
」で は有壁 ラー
メ ンのマ ト リック ス構 造 解 析 を純ラー
メ ン の場 合とほぼ同じ要 領で取 り扱 えるよ うに, 1
形梁理論解 を利用 し た耐 震 壁の柱 梁 接 合 部に関す る実用節 点剛性
y
ト リックス を提 案し た.
1 ]。
し か し,
耐震 壁の もっ とも重 要な剛 性で あ る せ ん断 型剛
性 (曲げ せ ん断 剛 性 〉に関し て は,
実 用 的 観 点か ら 1形 梁 * (株}青 木建 設取締 役 副 社 長・
研 究 所 長,
九州 大 学 名 誉 教 授.
・
:1:博 紳 琉球 大 学 助 教 授・
工 博 * ** (株 }竹中工務店・
工 修 〔元 九 州 大 学院学生 } i* * ‡ 〔株 )熊 谷組・
⊥ 修 〔元 九 州 大 学 院 学 生 )Vlce President
,
Direcしor of Technical Research InstiIロte,
Aoki Corp.
,
Professor Emeriしus
,
Kyushu U頭v.
,
D.
E皿g.
Associatc Pro「
.
,
Univ.
of 出 e Ryukyus,
D.
Eng.
SIructural Engineer,
Takenaka CQrp.
,
M,
Eng.
Structural Engineer,
Kumagalgumi Corp.
,
M:Eng.
理 論のみ適 用し補 正 項 を無 視 し たので
,
耐 震 壁の形 状に よっ て は解 析 精 度が若 干 低 下する場 合も生じた。
さ らに, こ の方 法で は床ス ラブ が取り付か な い耐 震 壁の せ ん断 型 剛 性 を精 度 良く求め ること がで き な かっ た。
し たがっ て,
本 論で は床ス ラブの有 無に か か わ らず,
耐 震 壁の せん断 型 剛 性 を精 度 良 く求 める方 法 を示 す。
っ いで,1
形梁理 論で は求め ることがで き ない 耐 震 壁の局 所 的 剛 性である 節 点回転 剛性を, 耐 震 壁の フー
リエ 級 数解に基づ く算定 図 表 を用い て簡 便に精 度 良く求め る方 法 を 提 案す る7)。
な お,
本 論 文では 1ス パ ン1層 耐 震 壁に限 定し,
そ れを 単に耐 震 壁と呼 称す る。2.
耐震 壁の せ ん断 型 剛 性 (1
型 ) を求 め る 実 用 算定法2.
1
1
型 の基本成分と基本節点 剛 性マ トリックス1
型の 基本成 分が種々存 在 するこ と は本 論文 「そ の1
」1)で 明らか に した。
した がっ て,
これ ら の基 本 成 分 を一
括 して , 基 本 節 点 剛 性マ ト リッ クス と と もに表一1
に 示す。
表一1
に示 す 節 点 外 力および節 点 変 位の各 基本成 分 間に は, 本 論 文 「その1
」で定 義し た よ う に変 換マ ト リッ ク スが存 在す るの で,
表一1
に示す基 本 節 点 剛 性マ ト リッ クス 群 の い ずれ か一
つ が求まれば, 他の 酵 を 容易に求め ること が で き る。
ま た, これ らの 絆 は力 学 特性 がそ れ ぞ れ異な るの で , これ らの特 性 を利 用した以 下の事 実に注 目し,
σKr
の ai,と aC2 (表一1
参照)を 剛床 仮定の有無, お よび辺長 比 λ(=l
/h
)など 耐 震 壁 の形状のいか んにか か わ らず精 度良く求め ら れ る実用 算 定 法を提案す る。1
>1
スパ ン1
層耐 震 壁 が水平ま た は鉛 直方 向に細 長く な れ ばなる ほど, 1形 梁 理 論 を適 用して耐 震 壁のせ ん断 型 剛性を, また は純せ ん断理論を適 用し て耐 震 壁の せん 断 剛 性を,
それぞれ精 度 良く求め ること ができ る。 た だ し,
純せ ん断理論は床ス ラブま た は隣接壁 板が取り付く 場 合に適 用 す る。
この よ うに精度 良 く 求 め られ るの ば,
耐震壁が細長 く な る と材 軸ま たは純せん断 場の概 念が適 用 し や す く な る か ら である。
し たがっ て,
表一1
の u 型 を採用 すれ ば水 平 方 向に細 長い 耐 震 壁につ い て は, それ で構成 され た 諏F
の非対 角要 素。αn が零に収束する (表一2
参 照)。一
方,
鉛 直 方 向に細 長い耐 震 壁 (λ’ 〈1} 表一
11
型 (せ ん断型 剛性 )に関 する節 点 外 力および節点変位の各基本成分と基本節点 剛性マ ト リックス絆 型式 脆界条 件 節点 外力の基本成分 節 点変位の蓋本成分 基本節点 剛性マト リックス δ型 対 角想 と 直 交 方 向の 変位拘 束 ‘δ.
1 0冫£ロ を{
筆
.
.
.
.
.
鹽
θ1貞・
・
・
rr
、
・
δ♂ 旨,
亡 」「
’
{
:
誹
・ 1欄
一じ
:
’
二
:
:
]
θ型 節点 回 転角 拘束 {θ1虞
厘
o)賞
r
:
口郵
賦 1貞
り 1禽
こ コ
日
〔
ゴ
LFr
°
{
:
1
:
1
ト
・{
二
:
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}剄
ll
:
ll
:
〕
レ型 鉛 直 節点 変 位拘 束 {UI貞=
ω二
幽
f
費
・
・
u1貞
.
θ、
虎 、口
h
口
,
1
一
{
1
:
1
:
鋭
ト慧
:
}
・・
鴫 ∴
“型 水 平 笳点 変 位 拘束 く“ 1貞
=
Ol ←柑
adM
・貞
:
口
鷹
□
罍
・
レ 1貞
.
θ,
^口
r
鷹
ト
・1驚
:
:
}
・ 1鴫
1
:
翻
?t−−2
壁 板の辺 長 比N
(=17ht
)の区分に応じ た実 用 基 本節点 剛性マ ト リックス Kf 壁 板の 辺長比 が 異 なる 耐震 壁 基 本節点剛性マ トリックス 備 考 λ’
=
1戯
」乙尸
一冨
h’
◎付 帯ラー
メンの 柱,
梁 が岡一
断 面の場 合鷹
ト
〔
∵
L’
∴
1
{
壽
:
:
}
◎付 帯ラー
メンの 柱 と梁の断面が異 な る場 合{
翻
一は
r
:
1
:
]
に
:
:
’
「
αll,
α12.
α2ゴ:フー
リ エ級数解 に基づ く 算 定 図表と 直 接 剛性 法の併 用.
α II :1形檗 理論 解 ま たは 純 せ ん 断 理 論解と 補正 項 の 和 (た だ し,
λ1≧5の場 合 は補 正項 を 無視 する1・
α1 ビ 補正 項 1く λk〔5.
・
一
’
「.
/
T ガ・
・
’
⊥.
“
「
一 し「
_
_
→仁
;
:
砿
}
…じ
∴
:
檻
1
}
λ’
≧5.
.
.
.
_一
・
…一
「r,
rT齟
rr−9.
■
「
「
.
i 1仁
細
∵
1∵
じ
:
:
}
一齟
’
『
’
一”匿
…
注} t’
:壁 板の内法 長さ h’
:壁 板の内法 高さ ぽ=
1’
/h’
)一
148
一
につ い ては表
一1
の v型 を採 用すれ ば よ <,
結 果 的に表一1
の u 型の 耐 震 壁 を90°
座 標 変 換すれ ば よい。
し た がっ て, 以 下の記 述は水 平 方 向に細 長い耐 震 壁 (λ’
>1) に限 定する。
2) 耐 震 壁が極 端に水 平 方 向に細 長く な い限り,
表一
1 の u 型の基 本 成 分におい て,
主 対 角 要 素 u α 1,に関 する フー
リエ 級 数 解と,
1形 梁 理 論 解ま た は純せ ん断 理 論 解 との間に差 異が生 じ る。
こ の差 異を非 対 角 要 素 uan と と もに, フー
リエ 級 数 解 をできるだけ近 似 する ための補 正 項とみ なす。
しか し,
これらの補 正 項は耐 震 壁が細 長 く な る につ れ て, いずれ も零に収 束す る。 こ の ことに注 目し,
こ れ らの補 正 項 を精 度 良く求める補 間 関 数を陽な 形 式で与え る。
3
)−
壁 板が 正方 形で あ る耐 震壁 (λ〆
こ〃
ん」1
)に限 定 す れ ば,
付 帯ラー
メン の 大小の いか んにか か わ らず α{、 と α;,は,
フー
リエ級 数 解に基づ く簡 便な算 定 図 表 と 直 接剛性法の概 念を利用 して,
精 度 良く求める ことが で き る。
以 上の 3点を集 約 し,
壁 板の辺 長 比 λ’
(=
17h
り の 区分に応 じ た実 用 基 本 節点剛 性マ トリック ス 聯 を表一
2
に示 す。 表一2
に示 す λ’
の値により区 分 した根拠につ い て は,2.
4
項 を 参 照さ れた い。
表一
2に示 す 関 係 を 利 用 し て, λ’
が1以上の水 平 方 向に細 長い任 意の 耐 震 壁 の せん 断 型 剛 性 を表 す uau と。
an を求める場 合の概 念 図 を図一1
に示 す。
まず,
当 該 耐 震 壁の付 帯ラー
メ ンの 断 面とh’
をそ の ま まに し, 」の み h’
に縮め た hノ
×h’
の正 方 形 壁 板を有する耐 震 壁 を作 成する。 ただ し,
当 該 耐 震 壁の λ’
が1
未 満の 場合は1’
×t’
の 正方 形 壁 板を有 す る耐震 壁 を 作 成 す る。
λ’
三
1の 耐 震 壁の uα”,
uαn を フー
リエ 級数解に基づ く算定図表と直接 剛 性法の手 法を 利 用し て求める (Z2
項 参照)。
λ’ ≠1
の 耐 震 壁の ua11 に関し て は,
1形 梁 理 論 解ま た は純せ ん断理論 解に補間 関 数に よる補正項を加 算 し (2.
3,2.
4項 参 照 ), uan に 関し て は補 正 係 数 を 求め れ ば (2.
4項 参 照 ),
耐 震 壁の せ ん断 型 剛 性を精 度 良く求.
める ことが で き る。
こ のよ う な方 法は耐 震 壁の伸 縮 剛性や純 曲げ剛 性 を, 本 論 文 『そ の1
』で述べ た方 法により,
精 度 良く求める場 合に も有 効で あると考え られ る。
(付 帯 ラー
メ ン の断 面 同じ1埴
f
適
賑
1
;
誹
』
1
F
”一
壁 板が正 方 形の耐震 壁・
α11 :1形梁 ま た は純 せん断 理 論解 とそれちの補正項の和で求める,
.
a1:
:補正項のみで.
求め る.
図一
1 耐 震 壁の せ ん断 型 剛性 を求 め た概 念 図2.
2
X
」1
の al ,,
a’
n に関 す る 実 用 算 定 法・、
付 帯ラー
メ ン の柱,
梁の断 面が相 等し い正方 形 耐 震 壁 に, δ産,=
・
1の強 制 節 点 変 位 を 与え る。 その 時,
壁 板の 中 心は不 動 点と なり,
し か も対 角 線 方 向に のみ伸 縮が生 じ る。 そ の よ う な 正方 形 耐 震 壁を図一2
に示 す よ うに,
対 角線 上で切 断し,
4個の等しい 三角 形に分 割 した場 合,
壁 板の切 断 面上 には垂直応 力の み生 じ る。 三角形の剛な 柱 梁 接 合 部の 中心に は,
柱,
梁の材端 力 が 生 じ る。
これ らの材 端 力は壁 板の影 響を考慮し,
しかも材 端に剛 域 を 有 する柱,
梁の節 点 剛性と み な すこと ができ る。 こ れ ら の 三角 形 要 素を直 接 剛 性法で重ね合わせ る と,
節 点 力 P 歪1,
M ドの ほかに,
壁 板上に垂 直 応 力が分 布 荷 重と して残 留す る。
し か し,
柱,
梁が同一
断面であ れば 分 布 荷 重も零になり,P
盗,がフー
リエ級 数 解と して求ま り,
M 産,は零と な る。 す な わ ち,P
産,ノ(Et
)が a;1 に相 当し,M
含1/(Eth
)が』
α1
,に相 当す る。
相 仮 定 理よ り,
昼
藤
馨
正 方 形 耐 霞壁 の対 δ。
, 貞を受 け る正 方 形 節点剛性 お よび 剛 域 が・
角 線 方 向 に与 えた 耐 震壁から切 り出 した 当該三角 形 要素 と 相 等 1型の単 位の強 制 三 角 形 要 素の切 断 面上 しい柱・
梁 モデル 節 点 変位 δ.
.
1S の応 力 」 ;剛 域一
:剛 棒 鱒 図一
2 柱・
梁と もに同一
断 面を 有 す る 正方 形 耐震 壁に単 位の強 制節点変 位δ産]を与え,
そ れか ら切り出し て作 成し た 三 角 形要 素と,
節点剛性お よ び剛 域が当 該三角 形 要 素 と相 等しい柱・
梁モデル 側部 材に床ス ラ ブ ま た は画交壁 が 取 り付く三 角 形要 素’
一
一
一
一
‘
側 部材 に 床 ス ラブまた は 直 交 壁 が 取 り付かない 三角 形 要 素 1.
1 1.
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… 0.
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ρ
1
2
3
β 4
5
6
一 図一
3単 位 強 制 節 点 変 位 礎,を受け る 三角形
要
素の三角 形 接 合 部の45°
方 向の節 点 力PX
,/(Et)に関 する算 定 図 表ak は 砺 に等 しい と お く。 な お,
1
形 断 面が非 対 称で あ れば,
直接剛性法で重ね合わ せ た節点 力の 中に,
残 留 し た 分布 荷 重と 釣 合 う 不釣 合い 節 点 力が含ま れ る。
し た 側部 材 に 床ス ラ ブ ま た は 直交壁 が 取 り付 く三角形 要 素一
一
・
一一
一
側部 材に床スラ ブ ま たは直交 壁 が取 り付かない三角 形要 素 O.
25 O.
20 (M鬮 貞 9Et ) 0.
15 010ー
O.
05 0.
001
24 β 4
5
6 図
一
4 単 位 強 制 節 点 変位 δ産、を受け る 三角形 要 素の三角 形 接 合 部の節点モー
メ ン トMf/〔gEt)に関す る算定図表 側部材 耐 〃_
占貫
薄
擁
: 嵋上
篭
・漁
・ご
篇
」−
9一
判 o’
o!° 三 角B霞 漏 δよ1;
1口
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一
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一
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”
O.
10 側 部材に床ス ラブま た は 直交壁が取 り付く 三 角 形 要 素一
一一
一
一
側 部材に床スラ ブまた は 置 交 壁 が 取 り付 か ない三角形 要素。
.
、 OP,
.
lkEt↑
−
0.
1.
。.
2一
〇.
3一
〇,
4 図一
5 単 位 強 制 節 点 変 位δ左iを受 ける 三角 形 要 素における 三角 形 接 合 部の 45°
方 向 と 直 交 す る 方 向 の 節 点 力 pr.
,1
(Et} に関 する算 定 図 表⇒
T
パ⊥
Lh
LJ ◎ 柱粱長方形接合部の中心 (耐震壁の節点 ) 〇三角形 要素の節点 図一
6 柱梁長方形 接 合 部の中心 (耐 震 壁の節 点 〉と 三角 形 要 素 の節点との関係一
150
一
がっ て,
ali と αli
を 求める場 合に は,
こ れ らの 不 釣 合 い節 点 力を除 去す る必 要が あ る。 aliと α;iの 値を求め る た め に は必要な算定図表を,
図一3,4,
5に示す。 こ れ らの図で,
床ス ラ ブ ま たは直交 壁が取り付く側 部 材 を 有す る 三角形要素につ い て は, 部 材の軸剛性を 無限大 1) と おい て いる。
な お,
耐 震 壁の 柱 梁 接 合 部が長 方 形にな る と,
壁 板が正方形で も図一6
に示す よ うに節点聞を結 ぶ対 角 線の傾き が45
°
に な ら ない 。昌
す な わ ち, 三角 形 要 素の節 点と 長方形の柱梁 接合部の 中心 が,
図一6
に示ず よ うに一
致 し ない。一
方,
表一2
に示し た A’
= ].
の耐 震 壁の基本節点剛性マ ト リッ クスの要素 al1と α1
,は,
耐 震 壁の節 点間を結ぶ対 角 線 方 向に単 位の強 制 節 点 変 位 を 与えた場 合の節 点 力 をEt
で除した値 を意 味する。 し た がっ て,
長 方 形の柱 粱 接 合 部を有す るX’
=
1の耐 震 壁の allと a;、 を,
図一3,4,
5を用い て直接剛性 法の 概念の もとで求め る場 合には,
図一6
に示す よ うに三角 形 要素 の節点と耐震壁の節 点との偏心 距離を考 慮す れ ば, さ ら に精 度の向 上 が 期 待で きる。
しか し,
その方 法は割 愛 す る。2.3
細 長い 耐 震 壁 (X
≧5
)の uα” に関 する実 用 算 定 法 表一2
に示し た よ うに,
耐震 壁が細長く な るにつ れ て uα12が零に収 束し, uan が せ ん断 変形 を無 視 し た1
形 梁理論,
ま た は純せ ん断理論の み で評 価で き る。
す な わ ち, 図一7
(a)に示す よ うに床スラ ブが取 り付か ない細 長い耐 震 壁で は,
1
形 梁 として の弾 性 挙 動が支 配 的 とな り,
uα]、が (1)式で与えられ る。
.α・ αll
,
b−[
(1+2 レ静
♂’
+羞
鑑
]
−
1…・
一
川 ここに,
ua ,、,
。は 疋形 梁 理 論 解 床スラブが取り付き,
しか も耐 震 壁が水平方 向に細 長 く な る と,
図一7
(b
)に示す よ うに純せ ん断 場 としての 弾性 挙 勤が卓越して く る。 床ス ラ ブが取り付く と水 平 力 が 分布 力と し て作用 す る か ら で あ るS}。
その上, 水 平 軸 に比較して鉛直軸 が極端に短いの で,
鉛 直節点 力 を鉛 直:
簿
傘
暮
E
睡
爵
〈t) 節 点 力 (2》1形 梁とし (3) 【形 梁 と し ての断 面 ヵ て の変形 (a )梁に床スラ ブ が 取 り付 かない場 合圏
圓
驪
匿
簷
艱
(1} 笛 点 力 (2} 純 せ ん 断 場 と (3〕 縞せ ん断場と しての変 形 しての分 布 力 (b)梁に床スラブが取 り付 く場合 図一
7 細 長い耐震 壁 (λ’
≧5)を1形 梁ま た は純せ ん断 場と見 な し た場 合の力と変 形分 布 力とみ な し て さ しつ か え ないか らであ る
。
図一7
(b
} に対 応 するua ” は (』
2 ) 式で与え られる。
・α11 α11 ・
rl
拿
1
ゾ
鹽
…
……・
…・
・
…・
7…
(・)一
方,
床ス ラブが取り付い ても耐 震 壁が 鉛直方向に細 長く な る と,
鉛 直軸を材軸と す る1
形梁と し ての弾性挙 動が支配的と な る。
2.4
5
> λ’
>1
の耐震壁 の 。a1、,
ualz に関 する実用 算定 法λ’>1の耐震壁の uα” に関して
,
せ ん断
変形 を考 慮し た1
形 梁 理 論 解や純せん 断 理 論 解の みでは精 度 良 く評 価 で き ない 部 分 を 補うた め に,
補 正 項 VII・
(ua ”lx
’
.
一 uan,
blx・
.
1)を 加え る。
ま た,
λ’
>1の耐 震 壁の。
an を精 度 良く求め る た めに補 正 係 数 Vl!を。αnl λ’
.
1 に乗 ずる。
U α、1 の補 正 項およびU α n はλ’
が無 限 大に近づ くにつ れ て,
そ れぞ れ零に収束し,
λ’
に強 く依存してい る。
こ の こ と を考 慮し,V
” お よ び Ψlz を1/λ’
の 関 数と して与 え る。 t、α、1お よびuan は・
(5
)〜
(8
)式で与え ら れ るur
!1,
Ψ且2 と, 図一3,4,5
で与え’
られ る算 定 図 表 を利 用 し て求める λ’
=
1の正 方 形 耐 震 壁の ualLIA’
.
1 と uanla’
.
1 を 使 用 し て算 定す る。
し たがつて,
λ’
〉 ]、
の耐 震 壁の,
、
a11 と uαn に関する実 用 解は, (3>,
(4>式で そ れぞ れ与え られ る。
uaTl
=。
αll,
b+Vll・
(uα”1
パ。
一。
α、. 、1
パ.
1)・
・
…
(3) uαL!
= 壁1ガ ual21A・
=
ゴ・
・
t・
・
・
…
tt・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
・
…
(4) こ こに,
ua ]].
bは (1 )式で与え ら れ る せ ん断 変 形 を 考 慮し た1
形梁理論解, ま た は (2
)式で与 えら れ る純 せ ん断 理 論 解である。
(3 >, (4) 式で 与え た Vli,
V12は種々.
の 耐 震壁 の u’
α IL,
u α 12が精 度 良く評 価で きる ように, 図一8
に示す 4種 類の耐 震 壁につ い て求め る。
床ス ラブ または隣 接し た壁 板が取り付く場 合に は, 当 該 付帯ラー
メ ン部 材の軸 剛 性を無 限 大8}に おい て求め た目
{r}柱,
梁ともに実 断面鬮
C3)柱は実断面 で.
梁 は 軸 剛 性の み無 限大 図一
8驪
〔2)柱,
梁 と もに軸剛 性 の み 無 限 大圏
(4)梁;t実断 面 で,
柱 は 軸 駅 性の み無限大 if]L,
Vl !を 求 めた 4種 類の耐 震 壁 表一
3 図一
9に示す各グルー
プご と の耐 震 壁の形 状 係 数 グル.
一
プ αb βわ.
αo βo A O。
1712.
5.
O.
1713.
333 B O.
36.
0o.
36.
O C O。
12.
00.
12.
0 D Oβ 2ξ00.
36.
0 E O。
12.
00.
16.
0 Vl 1,
Vl2を利 用す る。
表
一
3に示し た付 帯ラー
メ ンの断 面が異なる 5つのグ ルー
プのV
!1,V1
,を最 小2
乗法を利用 し て求めた。
そ』
の結 果,
図一
8に示 す 4種 類の付 帯ラー
メ ンを有す る耐 震 壁に関して,
そ れ ぞれVl
1と 堕12 を (5 )式か ら (8 ) 式の よ うに決定し た。 (1> 柱,
梁と もに.
実断 面Vl1− 1.
262
(
圭
」0.
110)
z・1 、
一
・.
14
・+1.
75
・(
靜
一
・.
・ブ・ こ こ に,
λ’
≧9.
091の時 V11=
0 (2) 柱, 梁ともに軸 剛性の み無 限 大Vl1−
(
1 λ’
)
t.・
V
,,一 ・.
・4・+ ・.
41](
麦)
2−
・.
211・
・
・
・
…
(5)・
・
・
・
…
(6) (3) 柱は実断 面で,
梁は軸 剛 性の み無 限 大・・11
− 1.
・4・(
1r ・−
0・
022)
:・
・
r・
・
r・
(7 )Vl
,−
O.
・43+1・
42・(
÷
)
’Lo
・
208 こ こ に,
λ’
≧45.
45の 時ψtL=
0 2。
0 1.
5 Ψ聖
1・
1.
0噛
alI.
」
.
ytLII
.
b Ψ12 0,
5o
一
〇.
5
1.
51.
0
.
a、
20.
5
↑
。 〔a}Ψ,
,
t5よぴ(・
a・
1−
ugld・
・
} プA プC ルー
プE oO.
2 0.
40.
6
0.
8
1.
0
____
>2
_
λ,
(b) Ψ,
til よ び。
a」
z 図一
9 床スラ ブ が取り付かない単 独 耐 震 壁の Ψtl,
V,
,
(5式 )と,
その検証例』
(4 )梁は実断 面で
,
柱は軸剛性の み無限大Vl1−
・.
324
(
f
.
一
・.
・31)
:Vl
、一
・.
154+ ・.
786(
t
・
)
2−
・.
393・
(8) こ こ に,
λ’
≧7.
634の時 曜ii=O
な お,
耐 震壁が λ’
<1
の 場合はこれ らの式中の ]/λ’
をN
に置き換えて その ま ま利用 す るこ と がで き る。
そ の際,
(7 ),
(8
)式に限っ て は柱を梁に,
梁を柱に そ れ ぞ れ読み替え る必 要が あ る。 柱,
梁と もに実 断 面を有する耐 震 壁に 関し て Vl1と V12の精 度に関す る検 討 結 果を図一9
に示す。 図一9
よ り,
耐 震壁の断面形状のいか ん に か か わ らず,
実用解を 算定 す る た めの十 分 な 精 度が あると 認 め られ た。
3.
耐震壁の節点 回 転 剛 性 を求 める実 用 算 定 法3.1
節点回転 剛性に関 する基 本 成 分 本節で定 義 する耐 震 壁の節 点 回 転 剛 性と は,
ラー
メ ン にお け る節 点 回 転 剛性に相 当 するもの であ り,
先 述 し た よ うに耐 震 壁の局 所 的 剛 性である。
こ のような節点回転 剛 性 を実 用 的に評 価する こと は, 井上・
富 井に よっ てす でに試み られ て い る9 〕。 その算 定 法は,
ブレー
ス置 換 法 の際に一
般 的に剛 材と み な し て い る梁の曲げ剛 性を近 似 的に求め, 間 接 的に節 点 回転 剛 性 を評 価で きる ように し 三角 形 接 合 部灘
1
灘撫灘
il
哮
警
性の算定図表と直 接 剛 性 法 を 利 用して,
精 度の高い節 点 回 転 剛性を直 接 算 定で き る簡 便な実 用 算 定 法を提 案す る。
節 点 回転 角 と節 点モー
メ ン トに関 する各 基 本 成 分を表一
4に示す1 )。
断 面 形 状が非 対 称な耐 震 壁に関 し て は,
◎長方形zaeesをPtる醸 量の鮪準
饗畿 離
高
毳
鬻 嫐 慧
滋
1
欝
可
節 点モー
・ ・ ・・・・… 以 上・基 本 成 分・1生・る・ユ
とに な る。
し たがっ て, 節 点 回 転 剛 性 を精 度 良く求 める 表一
4 耐 震 壁の強 制 節 点 回転 角と節 点モー
メ ン トに関す る 各 基 本成分1
型 口 型 皿 型 w 型 強 制 節 点 回 転 角 6i・
1厂
「
一
「
气鳳
ξ_
ベ レハ
,“
、「
▼
’
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18■
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・
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、
9
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1.
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辱
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‘
ダ
、 ’
丶
’
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民.
”
:_
・
、亀
節点 モー
メ ン ト8
卿
蔑
ぐ ⊇ 略口
画(i
曜)瀞
■
轡 》亡筆
た めに は,
節 点 回 転 剛 性マ ト リッ クスにお け る主 対 角 要 素の実 用 解と と もに,
非 対 角要素の実用解 も求める必 要 が ある。 な お,
単 位の強制節点回転 角を与え た場 合,
せ ん断型 剛性,
曲 げ剛 性お よび伸 縮 剛 性に関 与し た節点反 力 は 小 さい5〕の で,
実用的 観 点か ら無 視する。図
一10
に示す よ うに耐 震 壁を三 角 形 要 素と 台 形 要素 の集合体と考え, 各要 素に含ま れ る 三角 形 接 合部に関す る 節点回転剛性 を 求め,
つ い で耐 震 壁の節点回転剛性を 直接剛性法で近似的に算定す る。 三角 形 要 素お よ び 台 形 要素の各斜辺 は壁 板 隅 角 部の 二等 分 線なの で,
柱梁接合 部 が 正 方 形の場合は耐 震 壁の節 点 (柱 梁 接 合 部の中心) と,
各要素の節 点 (斜辺 と柱また は梁の材 軸との交点) は一
致す るが,
接 合 部が長 方 形の場 合は図一11
に示す よ うに,
両 者の節 点は一
致し ない。
し た がっ て,
耐 震 壁 の節 点に は各 要 素の節点 力によ る 節点モー
メ ン トが付 加 され る。 しか し,
本論で はこ の付加モー
メ ン トを無 視 し,
接 合 部の形状に関係な く直 接 剛性 法で節 点 回 転 剛 性を求 め る。
す な わ ち,
図一
11に示し た 三角 形 要素ま た は 台 形要 素の各 節 点 回 転 剛 性は,
耐 震 壁の節 点で定 義さ れ て い る もの と み な す。
三 角 形 要 素と台 形 要 素の各 節 点 回転 剛性は,
各 要 素に含ま れ る柱また は梁で付 帯ラー
一
メ ン の 全部 材が構成さ れ た正 方 形 耐 震 壁にお け る節 点 回転 剛性 の 1/2
に相当す るもの とみな す (図一12
参 照)。 2 1、
、
、
、
、
’
馳’
’ノ
!
f,
」
’
’
’
’
’
’
’
F 、
、
、
、
、
、
、
長方形 耐 震 壁 三角形 要 索 と台 形 要 素 図一
10 剛 域と仮 定し た正 方 形 接 合 部の回 転 剛 性 を求 める概 念 図 注 ) {1内には従 属と仮 定し た基 本 成 分 を示 す。
9
−
_
t.
一 一 一
亅
長 方 形 接 合 部 を有 す る 耐震 壁 三 角 形 要 素 と台 形 要 素の組み合 わせ 図
一
一
11 長方形接 合部の回転剛性を求め る概 念図 水平および鉛 直の各 断 面 が 等 しい酎震 墨 三角形翼素 図一
12 求め た三角 形 要 素と台 形 要 素・
Σ返
台 形 要 素 水平 お よ び 鉛直の各断 面が等しい耐 震 壁か ら分 割し て一
152
一
3.2
節 点 回転 剛 性に関 係す る要 素の実 用 算定法1
耐震壁の節点 回転剛性を求め る た めに必要な 三角形要 素ま た は 台 形要 素に関す る1
型 とH
型の基 本 節点回 転 剛 性の 各フー
リエ 級 数 解21の 算 定 図表を図一13,14
に示 す。 図一14
は梁 端の節点回 転 剛 性が壁板に よっ て,
ど の 程 度 増大 す る か を 示 す た めに,
図一13
に 提 示 し た 碗 /4 とb
,,/4
)に 関する算定図表を, 梁の 曲 げ 剛 性 増 大率に そ れ ぞ れ書き換えたもの である。
し た がっ て, 図一14
の算定図表を利用し て 三角 形 要 素また は台 形 要 素 の各 節点回転 剛性 を評 価する場 合に は(9)式お.
よ び(io
> 式に よ ら な け れ ば な ら ない。 な お,
φ1と φ1‘が図一14
よ り直 接 求ま れば,
文 献 9)で井上・
富 井によっ て提案さ れ た改 良ブレー
ス置 換法に も利用で き る。
0.
3一
実 断面 の柱,
梁 を有す る要素一
一
一
t−r凾
床 ス ラ ブ ま た は直 交壁 が 取 り付いた 要素 ◆1
型 (逆対 称 系 〉 α’
u /4=
φ1βα3/2……・
・
………・
…・
・
……・
(9) ◆ll
型 (対称系 )b3s
/4=
ilii
βαs/6…−
1……・
………・
・
(10 ) 図一13
の算 定 図 表に よれ ば,
節 点 回 転 剛 性は梁 また は柱の軸 方向剛 性とし て,
梁 型また は柱 型 部 分の実 剛 性 を と る場 合と,
梁に取 付く床ス ラブ また は柱に取 付く直 交壁の影 響を考 慮して無 限 大とする場 合が あ る が,
その 差 異は,
ほ と ん ど ない。
ま た,
α=D
/g (g=horl
) と β=b
/t
が大き く な るにつ れて節点回転剛 性 が 付帯 az24 0.
2 0.
1 12345618910 エエ 12−
一 、β 〔a )!聖 〔逆 対 称系 }の節点 回転剛 性a }:V4 1 よ Ψ 爪 T −lIIl
14 12 工0 αヨガ/4.
φF薩
撫
}
(βα’/2) Q塾苙
ぜ
:・・
・
・
・
…
羶
一 9_
_
司 β功 /亡 8 9昌
赴orZh 乙階 高 スパン 長 さ 6 Q、 0’
ど0 42 ℃
。
20q ℃.
3 012 3 4 5 6 7 8 9 ↓O l工 12 一 β (a }』
1型 〔逆 対 称 系 ) の増 大率φ1 0.
15 0.
10b3140.
05 工 2345678910U12 一 β {b )皿型(対称系 )の節点 回転 剛性 bs:
14 図一
13 三角 形 要 素また は台 形 要 素にお け る 三角形接合 部の 回 転 剛 性の算 定 図 表 50 40 30 20φ
皿一 一一一一
一
ta・
一
β (b}皿型 (対 称 系)の増大 率φ■
図一
14 三角 形 要 素または台形 要 素にお け る 三 角 形 接 合部の回 転 剛 性に 関す る梁 材 端の曲 げ剛 性に対 する増 大 率φ の 算 定 図表表
一5
水 平および鉛直断面が等し く,
かつ 対称な耐震 壁か ら求 め た 三角形要素ま たは台形要素の 三角形接 合部にお け る 回転 剛性 を表す記 号 (単 位:EthZ} 三 角形 要 素 ま た は 台形 要 累 87 β7 12 L、
1卜
I I II
I陵
,
,
1
1、
脚
卩
〆・
、
l l lξ’
、
匹一
一一
鋸 θ8 堅7
−一
一
;引、
’
1匸
’
、
〆 oi
21 ∂∂ 衄 冥一一
一
工 1\卩
「’
1/ ピ 生__
_
丿 σF σ乙 }’
一
}
一
尹
工尹/
i
气
、 1
’
、
1 彑一
__
ユ』 c五 記号 1 型 皿 型 β718 『旺 8β 1 β8π ORI σFa σLI σLE ラー
メ ン部 材の曲げ 剛 性に支配さ れ る傾 向が強ま る。
す なわ ち, 付 帯ラー
メン部 材の曲げ剛 性が小さい場 合には1
型 とll
型の各 節 点 回 転 剛性の大き さ が ほ ぼ等しいが,
大きく な る と そ の差が明 瞭に生じ て く る。 し か し,
無壁 ラー
メ ンの み の場 合の1
型とll
型の各 節点回 転 剛 性の 比 である3:1ほ ど大 き くは ならない。一
方,
図一14
に よ れ ば曲 げ 剛性 増 大 率 φは1
型 よりもH
型の方が大きい。 図一13,14
に示し た算 定 図表を利用して求め た 三角 形 要素ま た は台 形 要素に関す る1
型お よび1
型の各節点回 転 剛 性 を,
表一5
の よ う な記 号で 表す。
す なわ ち,
図一
13 (a)か (9 )式で 算 定 さ れ る各 α12
/4 が表一
5の BT ,,
BB ,,
CR ,,
CL1 に相 当し,
図一
13(b
)か (10)式 で 算 定 さ れる各b
,3/4 が表一
5の BT ,1,
BB11,
CR1、
CL
【1に そ れ ぞ れ相当 す る。
た だ し,
BT
とBB
に は単 位 (Eth2
)を同一
に し てCR
とCL
との重ね合わ せ を可 能に す る た めに,
図一13
か ら読み と られた値に λ2 (λ=
l
/h
)が乗じ ら れて い る。
こ れ らの節点回 転 剛性は,
単 位の強制節点回転角をおこす に必要な節点モー
メン トをEtht
で除し た値で あ り,
時 計回 りをと もに 正の向き と 定義す る。
し た がっ て,
単 位 の強 制 節点回 転 角 を1
型の 基本成分と して与え た場合,
節点1
に生じ るモー
メ ン ト は 直接 剛 性 法に基づ き,
表一
5の BT 【とCR
,の和で与 え ら れ る。
同 様に して,
他の基 本 成 分に関 し て も 節 点モー
メ ン ト と節点 回 転 角の 関 係が求 めら れ,
これ ら をマ ト リッ クス表 示で (11>式に示す。
一
方,
節点モー
メ ン トの 基 本 成分 (M ド, M 詫, M 諄1, MK )と (11
)式で与え ら れ る各 節 点にお け るモー
メ ン ト成 分 (M
,,M2 ,
M
,,
M4
)との間に は,
(12)式に示 す変換マ トリック ス が存在する。
(11) 式 を (12)式に代 入 する と,
節 点モー
メ ン ト と 節 点回転 角に関する各 基 本 成 分 間の基本剛性マ ト リッ ク スが (13)式の よ うに求ま る。
基 本 剛 性マ ト リッ クスと して示 し た (13
)式は対 称マ トリッ クスであ り,
縦 横と もに対 称な1
形 断 面 を有す る 耐震壁であ れ ば, 非 対 角 要 素の値が すべ て零と な り,
各 基本型 間に は連 成 作用 が生じ ない。一
方,
縦 横 と もに非 対 称な1
形 断面 を有する耐 震 壁で あれ ば,
すべ て の基 本 型が連 成し, 非 対 角 要 素の一
部に零が生じ る ことは理 論 的にあり え ないが, (13
)式の実 用 解では1
型 とH
型お よび 皿型 とW
型の各 基 本 型は連 成して いない。 これ らの 非 対 角 要素が零 と なっ て い る理由は,1
型とH
型の間お よび皿型とIV
型の間に関し て, それ ぞれ共 通な対 称 軸 ま たは逆 対 称 軸が存 在 しない ためである。.
すな わ ち,
付 帯 ラー
メ ン の軸 線で構 成さ れ た方 形の中心 を通る縦横軸に 関し,
1
型は共に逆対 称 成 分で構成 さ れ る が,H
型は共 に対称成 分で構成さ れ る。
ま た, 皿 型 とIV
型はこれ らの 成 分の構 成が逆の関 係にある。
4.
数 値 計 算 例 本 実 用 算 定’
法の精 度を検 討するた めに種々 の耐 震 壁の 数値計算を行う。
数値計算 例として採 用した耐 震 壁 (図一15,
表f6
参照)は床スラ ブの有 無に よる1ス パ ン 1 層 耐 震 壁 と,
縦横無 限連 続 耐 震 壁の単 位 耐 震 壁の 3種 類 で あ る。 数値計算は λ’
>1
の耐 震 壁に関して ua ”,
ua12,
。at2の 3要素を求め,
x−
y交 換の成 立す る基 本 型 (表一1
の δ型の耐震壁 )に変 換し て,
本 実 用 解とフー
リエ 〃1/んM2
/hMs
/んM
./ん燃
i
灘
i
欝
i
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15 耐 震壁 の 形状お よ び断 面 形 状 を表 す記 号 表一
6 本 実 用 解とフー
リエ 級 数 解の比 較に採 用し た耐 震壁 の 形 状 係 数 番 号 λ α β細 βわB βσ 11 ;o0.
3 6.
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06.
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3 6.
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1 2.
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1713,
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0 141.
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0 6.
06.
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003 2.
0 6,
06,
D 級 数 解の比較を行う。 図一16
で補正項を考 慮し な かっ た場 合の 白 抜きの記 号は,
(3
),
(4)式で補 間 関数ur11
,.
Vl2
を それ ぞれ零 と お き計算し た もの で あ る。 し たが っ て, 韋ん断変形 を 考慮し た1
形 梁理論の (1
>式ま たは純せん断 理 論の(2) 式で求め たことに相 当 する。
な お,
碗 は 1形 梁理論で 評 価する こ と が で き な いの でt 図一
13(a)また は図一
14 (a) と (13) 式 を 利 用 して評 価し た。 図一16
よ り,
床 ス ラ ブが取り付か な い1
耐 震 壁の基 本 節 点 剛 性マ ト リッ ク ス は,
補正項の加
算に より精 度が 大幅に改善さ れ ること が分か る。 1.
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、 0.
6 0 補 正 項 な し 補正項 あ り P ;本 実用 解 F :フー
リエ緩数解 o O α11、
● 口 α臣
■ △ α22 ▲ o D0o 一 〇「
口 00o 」1
口 囗 o 囗 00o 囗△
● ● ●嘔 ● △ △ ム 、 ム △ (1) 1スパ ン1層 耐 震 壁 (床スラブなし) o P :本 実用 解 F :フー
リエ級数 解 oo ● 口 △ o 口 △ o 口 Ou ●399
o △ ム △ △ △q
、
(2) 1ス パ ン 1層耐 震壁 (床スラブあ り) △ 4 ● P :本 実 用解 F: フ
ー
リエ級数解 ▲ 口 口▲ O口△ oo △ Oロ oDr
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(3) 縦 横均等 無 限 連 続 耐 震 壁 に おげる1スバン1層あ単 位耐震壁 図一
16 棊 本 節 点 剛性マ ト リッ ク ス 群 の各 要 素 (表一
1の θ 型 〉に関 する本実 用 解とフー
リエ級 数 解の比較 5,
結 論 柱,
梁 断 面が相 等 しい正方形耐震 壁のフー
リエ 級 数解 を利用 すれば,
付帯ラー
メ ン の幅と せいを2
変数 とし た 1ス パ ン ユ層 耐震 壁のせ ん 断 型 剛 性,
お よ び 節点回 転 剛 性に関す る簡 便な算 定図表を作 成す ること が で き る。
1 ス パ ン1層耐 震 壁の せ ん断 型 剛 性に関して は,
こ の算 定 図表と補 正 項を利用 すれ ば,
床ス ラブの有 無に か か わ ら ず 任 意の 1スパ ン 1層 耐 震 壁につ い て精 度 良く評 価 する こと がで き る。
ま た,
1ス パ ン 1層 耐 震 壁の節 点回転剛 性 も算定 図表を利用 して 精 度 良く評 価で きる こ と が 分 か つ た。
な お, 連 続 耐 震 壁に関す る節 点 剛性マ トリック ス の作 成 法 および有 壁ラー
メ ン の解析 例に関し て は本 論 文の続 報である 『その 3』で述べ る予定である。
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耐 震壁の節点 剛性マ トリッ ク ス の 実 用 算 定 法に関 する研 究 その 1 節 点 外 力と節 点 変 位 に関す る各 基 本 成 分と 【形 梁理論で求め る節 点 剛 性iマ ト リッ クス”
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