• 検索結果がありません。

Muon g-2 vs LHC (and ILC) in Supersymmetric Models

N/A
N/A
Info
ダウンロード
Protected

Academic year: 2021

シェア "Muon g-2 vs LHC (and ILC) in Supersymmetric Models"

Copied!
91
0
0

読み込み中.... (全文を見る)

今ダウンロードする ( 91 ページ )

全文

(1)

Muon g-2 vs LHC (and ILC)

in

Supersymmetric Models

浜口幸一

（東大理

& IPMU

）

2013.11.27 ＠広島大学

 

M.Endo, S.Iwamoto, T.Kitahara, T.Moroi, T.Yoshinaga, 氏らとの共同研究

  

arXiv: 1303.4256, 1309.3065, 1310.4496 に基づきます。

(2)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

(3)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

(4)

Congratulations !!!

2012. July 4

(5)

Congratulations !!!

2012. July 4

2013. October 8

(6)

126 GeV Higgs

-1.0 -0.5 0.5 1.0 -0.2 -0.1 0.1 0.2 0.3

(7)

126 GeV Higgs

-1.0 -0.5 0.5 1.0 -0.2 -0.1 0.1 0.2 0.3

(8)

126 GeV Higgs

-1.0 -0.5 0.5 1.0 -0.2 -0.1 0.1 0.2 0.3

=

1

2

p

2 G

F

' (174 GeV)

2

We knew...

(9)

126 GeV Higgs

-1.0 -0.5 0.5 1.0 -0.2 -0.1 0.1 0.2 0.3

=

1

2

p

2 G

F

' (174 GeV)

2

We knew...

Now we also know

(10)

126 GeV Higgs

-1.0 -0.5 0.5 1.0 -0.2 -0.1 0.1 0.2 0.3

=

1

2

p

2 G

F

' (174 GeV)

2

We knew...

Now we also know

(11)

126 GeV Higgs

-1.0 -0.5 0.5 1.0 -0.2 -0.1 0.1 0.2 0.3

ポテンシャルの係数が決まった！

(12)

126 GeV Higgs

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

で書かれていそう

(少なくとも今んところ

強結合理論の兆候は見えてない。）

Higgs

(13)

126 GeV Higgs

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

で書かれていそう

(少なくとも今んところ

強結合理論の兆候は見えてない。）

Higgs

BSM にとっての意義

（私見）

：

●

右巻きニュートリノ

（seesaw + leptogenesis）

 のシナリオと相性が良い。

●

SUSY

ともまぁ相性が良い。

●

GUTやcoupling unification

 も perturbative に議論出来る。

(14)

126 GeV Higgs

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

で書かれていそう

(少なくとも今んところ

強結合理論の兆候は見えてない。）

Higgs

BSM にとっての意義

（私見）

：

●

右巻きニュートリノ

（seesaw + leptogenesis）

 のシナリオと相性が良い。

●

SUSY

ともまぁ相性が良い。

●

GUTやcoupling unification

 も perturbative に議論出来る。

(15)

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

、

ってのは重い右巻きニュートリノとも相性がいい。

Higgs

R.H.neutrino

L = L

SM

+

1

2

N

R

(i /

@ + M

R

)N

R

+ y

⌫

N

R

`

L

H

+ h.c.

126 GeV Higgs

(ちょっと本筋と外れますが・・・)

(1) small neutrino masses

(3) Leptogenesis

(2) matter unification

in 16 of SO(10)

(16)

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

、

ってのは重い右巻きニュートリノとも相性がいい。

Higgs

R.H.neutrino

L = L

SM

+

1

2

N

R

(i /

@ + M

R

)N

R

+ y

⌫

N

R

`

L

H

+ h.c.

126 GeV Higgs

(ちょっと本筋と外れますが・・・)

ν

L

Higgs

N

R

Higgs

N

R

ν

L

Right-handed

Neutrino

mass

(1) small neutrino masses

(3) Leptogenesis

(2) matter unification

in 16 of SO(10)

(17)

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

、

ってのは重い右巻きニュートリノとも相性がいい。

Higgs

R.H.neutrino

L = L

SM

+

1

2

N

R

(i /

@ + M

R

)N

R

+ y

⌫

N

R

`

L

H

+ h.c.

126 GeV Higgs

(ちょっと本筋と外れますが・・・)

(1) small neutrino masses

(3) Leptogenesis

(2) matter unification

in 16 of SO(10)

(1,1)

+1

U

( )

R

( )

d

R

e

ν

e

( )

L

U

d

( )

L

(3,2)

+1/6

(3,1)

-

-2/3

(3,1)

-

+1/3

(1,2)-

1/2

e

( )

R

(1,1)

+1

N

(1,1)

０

+

U

d

(

L R R L R R

U

e

)

e

ν

e

d

N

1

16

=

(↑↓ ↓↓↑)

(↑↓ ↓↑↓)

(↑↓ ↑↓↓)

(↓↑ ↓↓↑)

(↓↑ ↓↑↓)

(↓↑ ↑↓↓)

(↑↑ ↑↑↓)

(↑↑ ↑↓↑)

(↑↑ ↓↑↑)

(↓↓ ↑↑↓)

(↓↓ ↑↓↑)

(↓↓ ↓↑↑)

(↑↓ ↑↑↑)

(↓↑ ↑↑↑)

(↑↑ ↓↓↓)

=

(18)

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

、

ってのは重い右巻きニュートリノとも相性がいい。

Higgs

R.H.neutrino

L = L

SM

+

1

2

N

R

(i /

@ + M

R

)N

R

+ y

⌫

N

R

`

L

H

+ h.c.

126 GeV Higgs

(ちょっと本筋と外れますが・・・)

(1) small neutrino masses

(3) Leptogenesis

(2) matter unification

in 16 of SO(10)

N

e

e

-N

h

≠

h

(19)

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

、

ってのは重い右巻きニュートリノとも相性がいい。

Higgs

R.H.neutrino

L = L

SM

+

1

2

N

R

(i /

@ + M

R

)N

R

+ y

⌫

N

R

`

L

H

+ h.c.

126 GeV Higgs

(ちょっと本筋と外れますが・・・)

(1) small neutrino masses

(3) Leptogenesis

(2) matter unification

in 16 of SO(10)

(20)

126 GeV Higgs

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

で書かれていそう

(少なくとも今んところ

強結合理論の兆候は見えてない。）

Higgs

BSM にとっての意義

（私見）

：

●

右巻きニュートリノ

（seesaw + leptogenesis）

 のシナリオと相性が良い。

●

SUSY

ともまぁ相性が良い。

●

GUTやcoupling unification

 も perturbative に議論出来る。

(21)

126 GeV Higgs

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

で書かれていそう

(少なくとも今んところ

強結合理論の兆候は見えてない。）

Higgs

BSM にとっての意義

（私見）

：

●

右巻きニュートリノ

（seesaw + leptogenesis）

 のシナリオと相性が良い。

●

SUSY

ともまぁ相性が良い。

●

GUTやcoupling unification

 も perturbative に議論出来る。

(22)

126 GeV Higgs

Higgs セクターも

perturbative な場の量子論

で書かれていそう

(少なくとも今んところ

強結合理論の兆候は見えてない。）

Higgs

BSM にとっての意義

（私見）

：

●

右巻きニュートリノ

（seesaw + leptogenesis）

 のシナリオと相性が良い。

●

SUSY

ともまぁ相性が良い。

●

GUTやcoupling unification

 も perturbative に議論出来る。

(23)

fine-tuning

problem

(fine tuning like

1.0000000000000001

- 1

)

no

fine-tuning

(“little” fine tuning

1.01-1 or 1.001-1 or...

)

“little”

1

2

m

2

Higgs

' |µ|

2

+ m

2 (tree)

H

u

+ m

2 (loop)

H

u

naturalness

coupling unification

DM

(= LSP: neutralino or gravitino)

Supersymmetry

(24)

で、

126 GeV Higgs で

(25)

SUSY

after Higgs discovery

1. 126 GeV Higgs +

naturalness

2. 126 GeV Higgs +

Coupling Unification

3. 126 GeV Higgs +

Dark Matter

(26)

SUSY

after Higgs discovery

1. 126 GeV Higgs +

naturalness

2. 126 GeV Higgs +

Coupling Unification

3. 126 GeV Higgs +

Dark Matter

(27)
(28)

SUSY では

(29)

SUSY では

半分くらい足りない

g

2

cos

2

2

8 cos

2

✓

W

'

0.069

cos

2

2

(30)

SUSY では

重いstop

and/or

大きなA-term

が必要。

for large tan . (↵

' A

t

/m

stop

)

g

2

cos

2

2

8 cos

2

✓

W

'

0.069

cos

2

2

(31)

P.Draper, P.Meade,

M.Reece, S.Shih 11

small A-term

の場合

SUSY では

重いstop

and/or

大きなA-term

が必要。

for large tan . (↵

' A

t

/m

stop

)

g

2

cos

2

2

8 cos

2

✓

W

'

0.069

cos

2

2

(32)

P.Draper, P.Meade,

M.Reece, S.Shih 11

small A-term

の場合

SUSY では

重いstop

and/or

大きなA-term

が必要。

for large tan . (↵

' A

t

/m

stop

)

∼10 TeV

g

2

cos

2

2

8 cos

2

✓

W

'

0.069

cos

2

2

(33)

一方

for large tan . (↵

' A

t

/m

stop

)

重いstop

and/or

大きなA-term

が必要。

g

2

cos

2

2

8 cos

2

✓

W

'

0.069

cos

2

2

(34)

一方

for large tan . (↵

' A

t

/m

stop

)

重いstop

and/or

大きなA-term

が必要。

g

2

cos

2

2

8 cos

2

✓

W

'

0.069

cos

2

2

up to

O

✓

1

tan

2

◆

' |µ|

2

+ m

2 (tree)

H

u

+ m

2 (loop)

H

u

m

2

(35)

一方

for large tan . (↵

' A

t

/m

stop

)

up to

O

✓

1

tan

2

◆

μが大きいほど fine-tuned

例えば      なら

' |µ|

2

+ m

2 (tree)

H

u

+ m

2 (loop)

H

u

tuning を避けるには、

軽い Higgsino

重いstop

and/or

大きなA-term

が必要。

g

2

cos

2

2

8 cos

2

✓

W

'

0.069

cos

2

2

m

2

|µ| ' 1 TeV

m

2

' (1000 GeV)

2

(1004 GeV)

2

(36)

一方

for large tan . (↵

' A

t

/m

stop

)

m

2 (loop)

H

u

⇠

3y

t

2

8⇡

2

⇣

m

2

f

t

L

+ m

2

f

t

R

+

|A

t

|

2

⌘

log

✓

M

mess

m

e

t

◆

+

· · ·

tuning を避けるには、

軽い stop

and

小さなA-term

が必要。

' |µ|

2

+ m

2 (tree)

H

u

+ m

2 (loop)

H

u

重いstop

and/or

大きなA-term

が必要。

g

2

cos

2

2

8 cos

2

✓

W

'

0.069

cos

2

2

m

2

さらに

(37)

一方

for large tan . (↵

' A

t

/m

stop

)

m

2 (loop)

H

u

⇠

3y

t

2

8⇡

2

⇣

m

2

f

t

L

+ m

2

f

t

R

+

|A

t

|

2

⌘

log

✓

M

mess

m

e

t

◆

+

· · ·

tuning を避けるには、

軽い stop

and

小さなA-term

が必要。

' |µ|

2

+ m

2 (tree)

H

u

+ m

2 (loop)

H

u

重いstop

and/or

大きなA-term

が必要。

矛盾 !

g

2

cos

2

2

8 cos

2

✓

W

'

0.069

cos

2

2

m

2

さらに

(38)

 どうやら O(1∼0.1 %) の

 fine-tuning は避けられそうにない。

(39)

 どうやら O(1∼0.1 %) の

 fine-tuning は避けられそうにない。

 

 minimal な模型を拡張して

  何か色々模型を工夫しても・・・何とか O(1%)

(40)

 どうやら O(1∼0.1 %) の

 fine-tuning は避けられそうにない。

 

 minimal な模型を拡張して

  何か色々模型を工夫しても・・・何とか O(1%)

126 GeV Higgs

+ naturalness

（考え方１）：SUSY をあきらめる

（考え方２）：まだまだ TeV スケール SUSY で頑張る。

（考え方３）：

（どうせ tuning するなら）

(41)

 どうやら O(1∼0.1 %) の

 fine-tuning は避けられそうにない。

 

 minimal な模型を拡張して

  何か色々模型を工夫しても・・・何とか O(1%)

126 GeV Higgs

+ naturalness

（考え方１）：SUSY をあきらめる

（考え方２）：まだまだ TeV スケール SUSY で頑張る。

（考え方３）：

（どうせ tuning するなら）

       

思い切って重いSUSYを考える

10TeV とか 100TeV とか

(42)

 どうやら O(1∼0.1 %) の

 fine-tuning は避けられそうにない。

 

 minimal な模型を拡張して

  何か色々模型を工夫しても・・・何とか O(1%)

126 GeV Higgs

+ naturalness

（考え方１）：SUSY をあきらめる

（考え方２）：まだまだ TeV スケール SUSY で頑張る。

（考え方３）：

（どうせ tuning するなら）

       

思い切って重いSUSYを考える

今日のg-2の話はコレ

コレの紹介も簡単に

(43)

Fig. from

N.Arkani-Hamed,

A.Gupta, D.E.Kaplan,

N.Weiner, T.Zorawski 12

126 GeV Higgs

+ naturalness

（どうせ tuning するなら）

重いSUSY

(44)

> 10 TeV

∼ TeV

126 GeV

scalars

fermions

one

tuned

Higgs

Many many related works recently... (too many to list all...)

Ibe,Yanagida’11, Ibe,Matsumoto,Yanagida’12,

Bhattacherjee,Feldstein,Ibe,Matsumoto,Yanagida’12,

Hall,Nomura’11, Hall,Nomura,Shirai’12,

Giudice,Strumia’11, Arvanitaki,Craig,Dimopoulos,Villadoro’12

Arkani-Hamed,Gupta,Kaplan,Weiner,Zorawski’12, Ibanez,Valenzuela’13,

Jeong,Shimosuka,Yamaguchi’11, Hisano,Ishiwata,Nagata’12, Sato,Shirai,Tobioka’12,

Moroi,Nagai’13, McKeen,Pospelov,Ritz’13,

126 GeV Higgs

+ naturalness

（どうせ tuning するなら）

重いSUSY

● Higgs 質量と consistent

● FCNC／CP 問題が改善

● gravitino 問題も改善

●

coupling unification / Dark Matter も OK

       （後述）

(45)

SUSY

after Higgs discovery

1. 126 GeV Higgs +

naturalness

2. 126 GeV Higgs +

Coupling Unification

3. 126 GeV Higgs +

Dark Matter

(46)

SUSY

after Higgs discovery

1. 126 GeV Higgs +

naturalness

2. 126 GeV Higgs +

Coupling Unification

3. 126 GeV Higgs +

Dark Matter

(47)

126 GeV Higgs

+ Dark Matter

(48)

126 GeV Higgs

+ Dark Matter

126 GeV Higgs

+ coupling unification

(49)

126 GeV Higgs

+ Dark Matter

126 GeV Higgs

+ coupling unification

No problem !

(50)

126 GeV Higgs

+ Dark Matter

126 GeV Higgs

+ coupling unification

No problem !

シンプルなCMSSMでも・・・

Benchmark model points shown in 1305.2914, Cohen Wacker

例えば

“Stau

coannihilation”

シナリオで

(51)

126 GeV Higgs

+ Dark Matter

126 GeV Higgs

+ coupling unification

No problem !

シンプルなCMSSMでも・・・OK

重いスカラーのSUSYでもOK

> 10 TeV

∼ TeV

scalars

fermions

tuned

典型的な DM =

Wino Dark Matter

thermal relic なら・・・2.7 TeV

(Hisano, Matsumoto, Nagai, Saito, Senami 07)

non-thermal ならもっと軽くてもOK

LHCや宇宙線で見えるチャンスも。

(52)

126 GeV Higgs

+ Dark Matter

126 GeV Higgs

+ coupling unification

No problem !

シンプルなCMSSMでも・・・OK

重いスカラーのSUSYでもOK

> 10 TeV

∼ TeV

scalars

fermions

しかも

Coupling Unificationin

も low energy SUSY より

さらに良くなる！

(Hisano, Kuwahara, Nagata 13

(53)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

(54)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

現状整理・・・ちょっと長めに

・・・done

(55)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

現状整理・・・ちょっと長めに

・・・done

(56)

> 3

σ deviation !

muon g-2

(57)

> 3

σ deviation !

muon g-2

Main Message

(58)

> 3

σ deviation !

muon g-2

Main Message

E821 muon g-2 Home Page より

(59)

> 3

σ deviation !

muon g-2

Main Message

[Hagiwara, Liao, Martin, Nomura, Teubner,

(60)

> 3

σ deviation !

muon g-2

low scale (<TeV) SUSY で説明出来る！

TeV 以下の

chargino/neutralino

and

smuon

が必要

(61)

> 3

σ deviation !

muon g-2

low scale (<TeV) SUSY で説明出来る！

TeV 以下の

chargino/neutralino

and

smuon

が必要

Q1: このシナリオが

LHC

で見えるか？

Main Message

Q2: さらに

ILC

で精密に検証出来るか？

(62)

> 3

σ deviation !

muon g-2

low scale (<TeV) SUSY で説明出来る！

TeV 以下の

chargino/neutralino

and

smuon

が必要

Q1: このシナリオが

LHC

で見えるか？

Main Message

(63)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

(64)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

(65)

Setup: g-2 motivated MSSM

muon g-2 vs LHC

g-2 にとっては

squark は

はどうでもいい。

（見つかってないし・・・

 126 GeV Higgs も

 stop 重いって言ってるし・・・）

slepton と

chargino/

neutralino

は大事。

・・・これが LHC で見えるか？！

(66)

muon g-2 vs LHC

なるべくmodel-independent にやりたい

g-2 への SUSY の寄与

パラメータは６個

Full にスキャンするのは無理なので

ある程度パラメータを仮定

(67)

muon g-2 vs LHC

LHC でのシグナルは・・・

我々のモデルポイントで簡易シミュレーションをして

彼らの結果と比べる事で、制限が得られる。

ATLASで用いられたカット

ATLASで得られた実際のイベントの例

ATLAS-CONF-2012-154 より

3 lepton + missing

(68)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

g-2

1σ

2σ

µ = M

2

= 2M

1

tan

= 40

m

R

m

L

結果

(69)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

[arXiv:1303.4256]

µ = M

2

= 2M

1

tan

= 40

m

R

m

L

ここはすでに

3-lepton search

で excluded.

＊ ATLAS 13fb

-1

@8TeV

 の結果を解釈

＊ 20fb

-1

でさらに伸びるはず。

まず８TeV

(70)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

µ = M

2

= 2M

1

tan

= 40

m

R

m

L

ここはすでに

3-lepton search

で excluded.

＊ ATLAS 13fb

-1

@8TeV

 の結果を解釈

＊ 20fb

-1

でさらに伸びるはず。

まず８TeV

m

2

>

m

˜`

>

m

1

（cascade で 3-lepton 出る。）

(71)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

[arXiv:1303.4256]

さらに

なんちゃって GUT relation

M

1

: M

2

: M

3

=1 : 2 : 6

を仮定すると、

jets + missing search

でもうちょっと exluded.

＊ ATLAS 5.8 fb

-1

@8TeV

 の結果を解釈

＊ これも 20fb

-1

データ使えば

 さらに伸びるはず。

まず８TeV

(72)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

(73)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

[arXiv:1303.4256]

13∼14TeV

m

˜`

>

m

2

>

m

1

ここはほぼ未開拓！！

13∼14 TeV での

W+H/Z + missing サーチ

に期待！

（8 TeVの結果出てるけどまだ弱い。

 ATLAS-CONF-2013-093

  CMS-PAS-SUS-13-017）

2

!

1

+ W/Z/h

(74)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

さらに

なんちゃって GUT relation

M

1

: M

2

: M

3

=1 : 2 : 6

を仮定した場合、

jets + missing

(+ leptons) も強力！

300 fb

-1

でこの辺？

13∼14TeV

(75)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

[arXiv:1303.4256]

300 fb

-1

でこの辺？

13∼14TeV

W H + missing サーチ

(76)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

300 fb

-1

でこの辺？

13∼14 T

eV に期待！

13∼14TeV

W H + missing サーチ

jets+ missing サーチ

(77)

muon g-2 vs LHC

M.Endo, KH, S.Iwamoto, T.Yoshinaga

[arXiv:1303.4256]

他にも

何パターンか

(78)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

(79)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

(80)

ILC

の精密測定を使って

g-2 への SUSY粒子の寄与を

再構成出来るか？？

(81)

ILC

の精密測定を使って

g-2 への SUSY粒子の寄与を

再構成出来るか？？

muon g-2 vs

ILC

一般にやるのは難しいので（ILCで見える）モデルポイントを１つ仮定。

<<

こっちが

dominant

(82)

muon g-2 vs

ILC

このループダイアグラムの寄与を

ILC の測定で再構成出来るか？？

(83)

muon g-2 vs

ILC

 

粒子の質量：

非常に精密に

測れる

このループダイアグラムの寄与を

ILC の測定で再構成出来るか？？

(84)

muon g-2 vs

ILC

結合定数も

精密に測れる

e

+

e

˜

e

˜

e

+

˜

0

このループダイアグラムの寄与を

ILC の測定で再構成出来るか？？

(85)

このループダイアグラムの寄与を

ILC の測定で再構成出来るか？？

muon g-2 vs

ILC

 

結合定数も

精密に測れる

e

+

e

˜

e

˜

e

+

˜

0

コメント:

重いSUSY粒子がdecoupleすると

gaugino coupling gauge coupling

---> でも直接測れる。

(86)

muon g-2 vs

ILC

結合定数も

精密に測れる

e

+

e

˜

e

˜

e

+

˜

0

このループダイアグラムの寄与を

ILC の測定で再構成出来るか？？

(87)

muon g-2 vs

ILC

 

mixing も

工夫すれば

測れる

MSSMで成り立つ

関係式を利用

このループダイアグラムの寄与を

ILC の測定で再構成出来るか？？

(88)

muon g-2 vs

ILC

全部測れる！

このループダイアグラムの寄与を

ILC の測定で再構成出来るか？？

(89)

muon g-2 vs

ILC

 

このモデルポイントの場合

このループダイアグラムの寄与を

ILC の測定で再構成出来るか？？

(90)

もくじ

０.

（本題に入る前に）

Higgs発見後のSUSYについて

１. Main Message

２. muon g-2 vs LHC in SUSY

３. muon g-2 vs ILC in SUSY

(91)

> 3

σ deviation !

muon g-2

low scale (<TeV) SUSY で説明出来る！

TeV 以下の

chargino/neutralino

and

smuon

が必要

Q1: このシナリオが

LHC

で見えるか？

Main Message

参照

今ダウンロードする ( PDF - 91 ページ - 6.43 MB )

Outline

No problem !

関連したドキュメント

★中国語の原文 （1）一等賞 二等賞 笹川杯作文コンクール 2012」～日本語で応募

それから 3

○委員長

それで、最後、これはちょっと希望的観念というか、私の意見なんですけども、女性

第50回東京都環境審議会 速

先ほどの事前の御意見のところでもいろいろな施策の要求、施策が必要で、それに対して財

平成 28 年度第 1 回排出量取引の運用に関する専門家委員会 議事録

きも活発になってきております。そういう意味では、このカーボン・プライシングとい

大学の知と社会の知

大村 その場合に、なぜ成り立たなくなったのか ということ、つまりあの図式でいうと基本的には S１ という 場

すこし勉強してみよう！！すこし勉強してみよう！！

自分ではおかしいと思って も、「自分の体は汚れてい るのではないか」「ひどい ことを周りの人にしたので

令 和元 年度 第３ 回（ 第２ ８回 ） 東京 都北 区子 ども ・子 育て 会議 議 事要 旨

現を教えても らい活用 したところ 、その子は すぐ動いた 。そういっ たことで非常 に役に立 っ た と い う 声 も いた だ い てい ま す 。 １ 回の 派 遣 でも 十 分 だ っ た、 そ

北区体育協会の会長、葉山相也委員でございます

北区らしさという文言は、私も少し気になったところで、特に住民の方にとっての北